Уравнение системы суммарного разделения

Газодинамическая и диффузионная задачи для одиночной ГЦ, как правило, решаются раздельно. Этот подход часто называют изотопным приближением. В этом случае на первом этапе решаются газодинамические уравнения однородной среды. На втором этапе при известных газодинамических параметрах течения система уравнений конвективной диффузии решается относительно концентраций. Переход от рассмотрения уравнений газодинамики многокомпонентной смеси к уравнениям однородной среды в изотопном приближении приводит к исключению из уравнения энергии члена, определяющего суммарный перенос внутренних энергий компонент смеси диффузионными потоками, а в уравнении импульса — члена, характеризующего суммарный перенос количества движения диффузионными потоками отдельных компонент. Оценки показывают, что расщепление общей задачи разделения на газодинамическую и собственно сепарационную справедливо, если выполняются соотношения АМ М и и V (и — диффузионные скорости компонент смеси, V — скорость циркуляции). Первое соотношение хорошо выполняется для изотопов больших и средних масс и нарушается для изотопов малых масс и неизотопных смесей. Второе соотношение является основным условием эффективного разделения в центрифуге, т. е. недопущения перемешивания. [c.200]

Уравнения материального баланса для системы фракционного разделения и системы суммарного разделения (точка В на рис. 27,6) запишутся в виде [c.166]

Это уравнение справедливо для определения суммарной высоты нескольких последовательно соединенных циклонов, в каждом из которых требуется выделить определенную тонкодисперсную фракцию порошка. Анализ уравнения показывает, что чем меньший размер частиц порошка требуется выделить, тем большая суммарная высота должна быть у последовательно соединенных циклонов. Поэтому для работы системы таких циклонов будет справедливо положение о наиболее легком выделении фракций с более мелкими размерами частиц. Четкое разделение фракций с большими размерами частиц будет затруднено. [c.156]

Первое, основное по величине слагаемое расхода теплоты в уравнении теплового баланса (6.17) соответствует левой части равенства (6.18), поэтому можно считать, что теплота, отдаваемая греющим паром в кубе-испарителе кипящей жидкости, приблизительно равна теплоте, отводимой из дефлегматора охлаждающей водой. Такой переход теплоты от носителя с высокой температурой (греющий пар) к теплоносителю с меньшей температурой является термодинамической платой за проводимый процесс разделения смеси компонентов, сопровождающийся уменьшением суммарной энтропии системы. [c.433]

Задача оптимизации суммарного потока в ординарном каскаде для разделения многокомпонентных изотопных смесей рассмотрена в работе [131]. Задача оптимизации заключается в отыскании такого распределения потока L, при котором в каскаде, работающем с отбором продукта, суммарный поток L = ZLi минимален. Распределение концентраций в обогатительной части двухтрубного каскада для разделения Л -ком-понентной изотопной смеси описывается системой дифференциальных уравнений. [c.166]

Можно попытаться оценить константу к, подставив в уравнение (III-47) достаточно реальные величины. Используем с этой целью концентрацию [С] порядка приведенной в табл. П1-7 для случая карбониевых солей (5-10" моль/л) среднюю величину к , которую будем считать суммарной [см. уравнение (III-45), из той же таблицы [(5-10 л/(моль-с)] значение к", полученное для катионной полимеризации изобутилвинилового эфира при радиационном инициировании [10 л/(моль-с)]. Разумное значение к можно получить, только приняв Kf sg 10" . В этом случае к составит величину 5 10" . Если же, как это сделано в работе [33], принять = 10" , то при расчете по формуле (III-47) к окажется отрицательной величиной. Такой результат позволяет заключить, что константы скорости реакции роста, приведенные в табл. III-7 для систем с солями карбония, относятся к ионным парам, а не к свободным ионам. Различие между этими величинами и другими значениями к , фигурирующими в той же таблице, можно приписать тому, что активными центрами в системах на основе карбониевых солей в использованных условиях являются разделенные ионные пары. [c.136]

Следует заметить, что в первом из выражений межмолекулярпые члены умножены на фактор Франка — Кондона. Это показывает, что в приближении первого порядка расщепление вибронного уровня пропорционально интенсивности именно данного вибронного перехода, а не суммарной интенсивности системы полос. Из вышеизложенного ясно, что такой подход применим только к переходам, для которых взаимодействие между молекулами не слишком велико. Причиной этого ограничения служит то, что если второй из трех матричных элементов в уравнении (48) сравним или превышает колебательный интервал между п-и и /п-м квантовыми состояниями колебания, то разделение этих состояний в кристалле будет сильно изменено. Можно сказать, что в таком случае система внутримолекулярных сил имеет большие дополнительные члены, обусловленные зависимостью электронной энергии кристалла от колебательного состояния молекулы, которые меняют не только колебательные частоты, но, возможно, также и равновесную конфигурацию молекулы в верхнем состоянии. Другими словами, можно сделать вывод, что в этом случае разделение по Борну — Опненгеймеру электронной энергии кристалла и колебательной энергии индивидуальных молекул неприменимо. При этом простой подход, ведущий к уравнению (48), оказывается уже непригодным. Во многих реальных случаях интенсивные переходы дают очень слабую тонкую колебательную структуру, и расчет, основывающийся на предположении о том, что переход происходит в чисто электронное верхнее состояние, приводит к приемлемому согласию с экспериментом, как это показано в разделе 1,5. В случае сильного взаимодействия, рассмотренного в статье [92], теория для колебательных эффектов полностью еще не разработана. [c.541]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология