Лучистый теплообмен в замкнутой

Рис. 4.1.6.1. Лучистый теплообмен замкнутых поверхностей

Типовая задача. Имеется замкнутая система известной геометрии, состоящая из N изотермических поверхностей, имеющих температуры Т, и коэффициенты теплового излучения е. (/= 1,2, Требуется рассчитать лучистый теплообмен в такой системе, т. е. найти результирующие лучистые потоки резг для каждой поверхности. [c.196]

Постановка задачи о лучистом теплообмене не черных тел правомерна только для замкнутой системы тел. [c.196]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН ВНУТРИ ЗАМКНУТОЙ ПОВЕРХНОСТИ [c.497]

Рис. 14-9. Лучистый теплообмен в замкнутой поверхности и электрическая аналогия (согласно А. К. Оппенгейму).

Значение температурного градиента, как правило, не бывает задано, а зависит от интенсивности переноса тепла внутри капиллярно-пористой структуры материала. В капиллярно-пористом теле одновременно представлены все три элементарных вида переноса тепла теплопроводность, конвективный перенос и лучистый теплообмен. Передача тепла в пористой среде осуществляется за счет теплопроводности по твердому скелету тела и через прослойки среды, заполняющей объемы пор. Кроме того, твердые стенки пор, имея различные температуры, обмениваются потоками лучистого тепла. Тепловой поток /г через отдельную замкнутую пору обычно записывают в следующем виде [c.38]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ АБСОЛЮТНО ЧЕРНЫМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ, ОБРАЗУЮЩИМИ ЗАМКНУТУЮ ОБЛАСТЬ [c.109]

Лучистый теплообмен является господствующим механизмом теплопередачи при исследовании теплового воздействия горящей метановоздушной смеси на удаленные объекты и определении масштаба поражаемой области. Распространяя закон Стефана -Больцмана на систему из N замкнутых серых поверхностей, получим [236 [c.392]

Лучистый теплоойиен между двумя поверхностяни зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Лучистый. теплообмен между двумя параллельнмйи плоскостями или поверхностями, образующими замкнутый объем, определяется по уравнению [c.136]

Теплообмен боковой поверхности монокристалла, вытягиваемого из расплава в вакууме, будет осуществляться с окружающими его элементами установки излучением. Если процесс вытягивания происходит в атмосфере инертного газа, то и в этом случае теплообмен излучением будет преобладающим. Температура кристалла существенно изменяется по его высоте, а температура окружающих кристалл экранов и тигля переменна по поверхности последних. В этом случае задача лучистого теплообмена в замкнутом пространстве сведется к системе нелинейных интегральных уравнений, решить которую практически не представляется возможным. Поэтому для приближенного решения задачи введем ряд допущений. Примем, что температура каждого из окружающих кристалл элементов постоянна по его площади. Боковую поверхность кристалла разобьем на цилиндрические элементы высотой Аг. В пределах каждого элемента поверхности кристалла температуру усредним и будем считать постоянной. Значения всех температур и радиационных характеристик поверхностей и угловых коэффициентов в системе будем считать известными. При принятых предпосылках задачу лучистого теплообмена в замкнутом объеме с диатермичной средой можно свести к системе алгебраических уравнений. Система для п поверхностей будет содержать п искомых величин и состоять из п уравнений. Данная система может быть составлена относительно результирующих тепловых потоков или эффективных значений излучения поверхностей. Решение системы уравнений позволит определить [c.177]

Изложение теории лучистого теплообмена между любыми двумя поверхностями, образующими замкнутую систему, связано с рассмотрением двух вопросов 1) в какой степени одна поверхность видит другую и 2) каковы их испускательные и поглощательные характеристики. Единственный случай, когда первый из этих вопросов может не рассматриваться (вследствие того, что одна поверхность полностью видит другую) — это теплообмен между двумя бесконечными параллельными плоскостями. Рассмотрим серую плоскость I, поверхность Л] которой со степенью черноты и поглощательной способностью еь расположена против серой поверхности Лг, степень черноты и поглощательная способность которой равны ег- В единицу времени с единицы площади плоскость 1 излучает 810X1 тепла из этого тепла часть 8г поглощается плоскостью 2, а часть (1—82)81 отражается обратно на плоскость Л1 и поглощается ею и т. д. Результирующее излучение, поглощенное плоскостью Лг, выражается бесконечным геометрическим рядом [c.94]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология