Результирующий лучистый поток

Типовая задача. Имеется замкнутая система известной геометрии, состоящая из N изотермических поверхностей, имеющих температуры Т, и коэффициенты теплового излучения е. (/= 1,2, Требуется рассчитать лучистый теплообмен в такой системе, т. е. найти результирующие лучистые потоки резг для каждой поверхности. [c.196]

Формула (2,208) определяет поток собственного излучения газового объема, который проходит через его оболочку. В том простом случае, когда изотермический газовый объем с температурой Гг окружен холодными черными стенками (еоЛ 1) с существенно более низкой температурой (Г <Тр), формула (2.208) дает одновременно и результирующий лучистый поток в системе, ибо собственное излучение стенок и отражение от стенок здесь несущественны. Однако при коэффициенте теплового излучения холодных стенок, отличном от единицы, ситуация при расчете лучистого теплообмена осложняется. В системе появляются значительные потоки отраженного излучения. Когда температуры стенок и газа различаются не очень значительно, необходим [c.203]

Между двумя поверхностями, каждая из которых видит другую, происходит непрерывный обмен энергией, при этом энергия передается от более горячей поверхности к более холодной. Результирующий лучистый поток энергии между двумя излучающими телами зависит от относительной интенсивности излучения и поглощения каждого из этих тел. Если допустить, что поверхность одного тела — серая, а другого тела (или окружающей среды) — черная, то тепловой поток можно выразить в виде соотношения [c.13]

Результирующий лучистый поток между dS, и dS [c.41]

Величина результирующего лучистого потока на металл [c.395]

Рассмотрим теперь результирующие лучистые потоки на граничных поверхностях. Для настоящего случая результирующий лучистый поток для каждой поверхности можно получить путем расчета по уравнению (5). Например, для 1-й поверхности [c.143]

Прежде чем рассмотреть применение упомянутых уравнений излучения к задачам, связанным с процессами теплопроводности и конвекции, исследуем наиболее простой случай теплообмена при чистом излучении в поглощающей Среде. Рассмотрим излучение между параллельными абсолютно черными, бесконечными пластинами. Интересно отметить, что если пластины разделены непоглощающей средой, то плотность результирующего лучистого. потока от одной пластины к другой равна просто qr=e —64. [c.148]

Если пространство между пластинами занято поглощающим газом, то влияние его на результирующий лучистый поток qr подобно действию экрана, помещенного между пластинами. Таким образом, результирующий тепловой поток будет уменьшаться при увеличении поглощательной способности (или оптической толщины) разделяющей среды. [c.148]

Лучистый теплообмен будет иметь место и при Т=Т -тогда система находится в тепловом равновесии и результирующий лучистый поток = 0 или 0 = д—д .А. Отсюда имеем [c.24]

Результирующий лучистый поток представляется зависимостью [c.420]

В своем теоретическом исследовании Г. Л. Поляк [185] выводит систему интегральных уравнений лучистого обмена, составленных с использованием результирующих (сальдо) потоков. Если известны поле температур и поля коэффициентов поглощения и рассеивания, то с помощью указанных интегральных уравнений возможно определить поля сальдо интенсивности теплообмена на поверхностях и в объеме или решить обратную задачу. [c.269]

Сущность метода, позволяющего приближенно определить температурное поле в кристалле при различных системах экранирования и дополнительных нагревателях заключается в следующем. В качестве первого приближения задается распределение температуры по высоте кристалла (например, по сделанным выше рекомендациям для стандартной системы экранирования). Кристалл разбивается на зоны, в пределах каждой из зон температура считается постоянной, на основании имеющихся опытных данных оценивается температура всех окружающих кристалл поверхностей и подсчитывается результирующий лучистый тепловой поток по высоте кристалла. По определенному таким образом тепловому потоку, задаваясь г о.с, определяется коэффициент теплоотдачи а с боковой поверхности кристалла. По полученному а подсчитывается распределение температуры по высоте кристалла. В результате ряда последовательных приближений добиваются совпадения первоначально принятого и полученного из расчета тепловых потоков распределений температур в кристалле. Такой метод требует подсчета угловых коэффициентов в уста- [c.166]

Составляют систему уравнений лучистого теплообмена в замкнутом пространстве относительно результирующих тепловых потоков. Систему приводят к виду, который позволяет вычислить ее на ЭЦВМ. Из рещения системы на вычислительной машине определяют тепловые потоки для всех поверхностей. Алгебраическая сумма тепловых потоков должна быть равна нулю. [c.185]

В уравнении (5.63) первые два члена характеризуют результирующий лучистый тепловой поток на зону у, вторые два — результирующий конвективный поток (за счет переноса теплоты Моссой и конвективного обмена с поверхностью) пос- [c.397]

Для того чтобы получить выражение для лучистого теплового потока на плоской поверхности, необходимо отметить, что при условии слабого поглощения излучение будет распространяться далеко в жидкость (поскольку имеет место только малое ослабление излучения) и, следовательно, градиенты температуры будут малы на всем протяжении жидкости. Таким образом, можно предположить, что применительно к излучению жидкость по существу можно считать изотермической, а постоянную температуру можно принять равной температуре свободного потока Too. Уравнение ( 17) показывает, что относительная излучательная способность бесконечной изотермической жидкости равна единице, и поэтому результирующий лучистый тепловой поток от пластины к жидкости равен [c.158]

В сосудах для сжиженных газов результирующий тепловой поток Q2,l идет от наружной оболочки к внутренней. Согласно свойству взаимности лучистых потоков Р2,1 = 01,2. [c.42]

Лучистый перенос тепла при этом может рассматриваться как диффузия фотонов под действием температурного градиента в пространстве с равномерным распределением препятствий. В соответствии с общей теорией диффузии результирующий тепловой поток (в единицу времени) через единицу площади, нормальной к градиенту, равен [c.374]

Если лучистыми потоками обмениваются тела, обладающие значительными коэффициентами поглощения, то оказывается возможным пренебречь вторичными поглощениями отраженных потоков и получить выражение для результирующего лучистого теплообмена между произвольно расположенными в пространстве телами. Расс.матриваются (рис. 5.7) элементарные площадки dFi и dp2, принадлежащие двум произвольно расположенным в пространстве телам с поверхностями Fi и F2. Расстояние между площадками г зависит от выбора взаимного расположения площадок dFi и dp2 и, следовательно, является величиной переменной. Значения интенсивностей излучения Ещ и Е2п по нормалям к площадкам зависят от температур Ti и Гг и от коэффициентов черноты ei и ег площадок. На рис. 5.7 ф1 и фг —углы между нормалями к площадкам и направлением между центрами dFi и dp2, а dQi и йг — телесные углы, под которыми вторая площадка видна из центра первой и наоборот. [c.101]

Лучистый теплообмен происходит между параллельными поверхностями двух пластин из прокатанной латуни. Когда между пластинами поставили экраны с коэффициентом теплового излучения 0,04, результирующий лучистый тепловой поток уменьшился в 17,33 раза. Определить количество поставленных экранов, считая, что температуры поверхностей пластин после установки экранов остаются неизменными. [c.78]

К задачам лучистого теплообмена может относиться определение потоков различных видов излучения по заданным температурам, оптическим свойствам поверхностей тел, их геометрической форме и размерам (прямая задача) определение температур поверхностей тел по заданным потокам излучения, оптическим и геометрическим свойствам тел (обратная задача) решение смешанных задач, когда для одних тел излучающей системы заданы потоки излучения, а для других — температуры и необходимо найти для некоторых тел температуры, а для других — лучистые потоки. Здесь будут рассматриваться лишь прямые задачи. В этих задачах наиболее важное практическое значение имеет определение потоков результирующего излучения. [c.378]

Огнеупорные поверхпости. Во многих системах теплообмена поверхности с высокой и низкой температурами, служащие источником и приемником лучистой энергии, связаны стенкой из какого-либо огнеупорного материала, через которую передается лишь незначительное количество теила. Лучистая энергия поглощается этими огнеупорными поверхностями, но при установившемся режиме она излучается с той же скоростью, если нет потерь тепла через огнеупорный материал. Следовательно, создается результирующий тепловой поток, связанный с превращениями лучистой энергии на огнеупорных поверхностях. [c.396]

В качестве первого приближения при определении лучистых тепловых потоков для кристалла был рассмотрен только теплообмен между элементом кристалла и каждой из окружающих его поверхностей раздельно, условно считая все поверхности невогнутыми. Затем, суммируя тепловые потоки, определялся результирующий теплообмен. Подсчет тепловых потоков между элементом кристалла и поверхностью проводили по формуле [69] [c.183]

П л о с к о и л а м е н н ы е горелки, величина степени крутки у которых близка к бесконечности (по - оо). В этих горелках факел и продукты сгорания движутся спиралеобразно вдоль стенок камеры сгорания и затем веерообразно вдоль то-почкой кладки, создавая мощный источник равномерного лучистого теплового потока (см. рис. 2-10,б). Вектор результирующей скорости составляет 90° с осью горелки, а осевой удельный импульс.таких горелок близок к улю (разомкнутый факел). [c.75]

Вычисление угловых коэффициентов представляет собой сложную задачу они вычислены лишь для ограниченного числа сравнительно простых случаев. Результирующий поток Q 2 значительно легче отыскать, используя метод расчета на основе лучистых сальдо, разработанный Г. Л. Поляком. [c.42]

Метод полных потоков излучения. Значительно проще решается задача лучистого теплообмена, если за основу взять полный поток излучения, который складывается из собственного и отраженного потоков излучений. Полный поток, исходящий от поверхности тела, называется эффективным потоком излучения. Падающий на данное тело поток излучения представляет собой эффективные потоки излучения, исходящие от других тел, а результирующий — разность между падающим и эффективным потоками излучения тела. [c.439]

Степень черноты газового объема определяют по эмпирическим формулам или графикам в зависимости от давления и температуры газа, толщины излучающего слоя, объемной доли водяных паров и других трехатомных газов. Для частного случая лучистого теплообмена между газовым объемом и стенкой (например, в топочной камере) можно записать следующее уравнение для результирующего потока излучения [c.137]

Лучистый теплообмен между телами определяется потоком результирующего излучения. [c.366]

Осн. сложность расчета лучистого Т. состоит в необходи-мос-ги учета взаимного расположения всех излучающих, поглощающих и отражающих пов-стей. Для наиб, простого случая двух параллельных, бесконечно протяженных пов-стей результирующий уд. лучистый поток между составляет (Вт/м ) [c.528]

Теплообмен боковой поверхности монокристалла, вытягиваемого из расплава в вакууме, будет осуществляться с окружающими его элементами установки излучением. Если процесс вытягивания происходит в атмосфере инертного газа, то и в этом случае теплообмен излучением будет преобладающим. Температура кристалла существенно изменяется по его высоте, а температура окружающих кристалл экранов и тигля переменна по поверхности последних. В этом случае задача лучистого теплообмена в замкнутом пространстве сведется к системе нелинейных интегральных уравнений, решить которую практически не представляется возможным. Поэтому для приближенного решения задачи введем ряд допущений. Примем, что температура каждого из окружающих кристалл элементов постоянна по его площади. Боковую поверхность кристалла разобьем на цилиндрические элементы высотой Аг. В пределах каждого элемента поверхности кристалла температуру усредним и будем считать постоянной. Значения всех температур и радиационных характеристик поверхностей и угловых коэффициентов в системе будем считать известными. При принятых предпосылках задачу лучистого теплообмена в замкнутом объеме с диатермичной средой можно свести к системе алгебраических уравнений. Система для п поверхностей будет содержать п искомых величин и состоять из п уравнений. Данная система может быть составлена относительно результирующих тепловых потоков или эффективных значений излучения поверхностей. Решение системы уравнений позволит определить [c.177]

Например, пурпурный не утратит полностью ту долю красного, которую он приобрел при переходе от дневного света к свету лампы накаливания. Результирующий сдвиг цвета, воспринкмаемый после адаптации к хроматическому освещению светом лампы накаливания, определяется колориметрическим и адаптационным сдвигами. Колориметрический сдвиг происходит в результате измененного спектрального распределения лучистого потока, отраженного от предмета при освещении светом лампы накаливания вместо естественного дневного света. Это изменение приводит к изменению цветности и коэффициента яркости цветовых стимулов предметов и соответствует тому, что мы видим в первое мгновение при смене источника освещения. Адаптационный сдвиг вызывается исключительно цветовой адаптацией и в основном направлен в сторону первоначального цвета, воспринимаемого при естественном дневном свете. [c.398]

Для доказательства утверждения можно предположить, что координаты цвета могут быть связаны с лучистым потоком, который поглощается тремя фотопигментами в рецепторах сетчатки (см. раздел, касающийся теории цветового зрения). Можно также предположить, что при учете влияния цветовой адаптации результирующее восприятие апертурного цвета, т. е. цвета, воспринимаемого как относящегося к отверстию в экране, не локализованного по глубине, непосредственно связано с сигналами, поступающими от рецептора в мозг по оптическому нерву. Однако когда воспринимается цвет предмета, одновременно в мозг должна быть передана информация о восприятии предмета. Способ, которым эти сигналы обрабатываются в мозгу, может в некоторой степени влиять на результирующее цветовое восприятие предмета. Обычно это сложное явление объясняют, предполагая, что одновременно с восприятием цвета предмета происходит восприятие цвета излучения, освещающего данный предмет [340]. Различие между воспринимаемыми цветами, которые относятся к световым пятнам изображения, и теми цветами, которые относятся к предметам, представленным комбинациями этих пятен, может быть очень большим. В самом деле, можно показать, что предмет, отражающий свет любой цветности, при помещении в соответствующие условия воспринимается серым [234, 235]. [c.414]

В промышленной практике лучистыми потоками часто обмениваются поверхности, обладающие значительными коэффищ1ентами черноты (большими 0,8 для практически важного инфракрасного диапазона длин волн 0,008-0,2 мм). Тогда оказывается возможным пренебречь вторичными отраженными потоками и получить выражение для результирующего лучистого теплообмена между произвольно расположенными в пространстве телами [2] [c.246]

Лучистым теплообмен Q = гaoFT Q = г ,FiTt Ti) Полное количество энергии, излучаемое поверхностью площадью Р при температуре Т Результирующий тепловой поток от серого тела с температурой Т к черному телу с температурой Т2 [c.15]

Рис, 10. Изорадограмма результирующих лучистых тепловых потоков в варочной части печи прямого нагрева [c.86]

Результирующее излучение представляет собой разность между лучистым потоком, получаемым данным телом, и лучистым потоком, который оно посылает в окружающее его пространство. Результирующий поток может быть найден различными способами в зависимости от расположения условной расчетной поверхностн (рнс. 16-4). [c.366]

Для изотермической стенки результирующий поток для этого теплообмена будет равен иулю. Тогда лучистый поток от газа к стенке [c.433]

Наряйу с рассмотренными видами переноса энергии существует перенос энергии электромагнитными волнами. При этом предполагается, что поглощение лучистой энергии приводит к изменению теплового состояния тела, точно так же как и излучение определяется тепловым состоянием (температурой) тела. Если среда, разделяющая поверхности с различной температурой, прозрачна для теплового излучения, то радиационный и конвективный теплообмен происходят параллельно независимо один от другого. Результирующие потоки лучистой энергии определяются в зтом случае только геометрией системы, температурой и радиационными свойствами поверхностей тел. [c.180]

П резу льтате получпм одно уравнение, выражающее общий баланс тепла л единице объема потока. Первый член его выражает результирующие молмгулярвый и лучистый переносы тепла, следующие два члена — конвективный перенос тепла в потоках твердых частиц и газа, третий член — источни тепла в виде выделения тепла химической реакцией, четвертый — потери тепла в окружающую среду. Опуская первый член (по соображениям, указанным на стр. 515), получим выражение, которое отличается от уравнения (5.40) только членом [c.518]

Первыми двумя членами в уравнении (16-14) выражены теплота, выделяюшаяся при сгорании летучих и окиси углерода в газовом объеме третьим и четвертым—диффузионная теплопроводность за счет потоков окиси углерода и углекислоты, образующихся по реакциям (16-4), (16-6) и (16-5), и летучих от поверхности частиц в газовую среду пятым — конвективный теплообмен между частицей и газом шестым— лучистый теплообмен между газом и облучателем результирующий седьмой член лредставляет собой изменение энтальпии газа за секунду. [c.352]

Уравнение энергии (2.1.1) было несколько преобразовано. В качестве плазмообразующего газа рассматривался воздух. В общем случае (см. работу [24]) затраты энергии на ионизацию в объеме Е и излучение 1 изл в неравновесной плазме зависят от кинетики процесса ионизации и процесса возбуждения уровней. Выражения, которые получаются при этом, довольно громоздки и сложны. Поэтому в работах [62, 63] предполагалось, что излучение плазмы близко к равновесному с температурой Те. Для этих условий член изл записывался как сумма объемной плотности излучения прозрачных участков спектра U и дивергенции лучистого теплового потока, переносимого в ультрафиолетовой части непрерывного спектра и реабсорбированных линиях div q . Результирующие выражения, с помощью которых вычисляется величина div 9.,, связанного с излучением линий и континуума, приведены на стр. 91 (см. формулы (2.1.18) и (2.1.23)). [c.99]

Вектор излучения. Вектор излучения (радиации) определяет направление наиболее интенсивного переноса лучистой энергии в рассматриваемой точке поля излучения. Численно он равен потоку результирующего излучения, переносимого в единицу времени через единицу поверхностн, ортогональной произвольному направлению переноса излучения, т. е. равен разности значений потоков излучения, падающих с двух сторон на указанную поверхность. Это видно нз следующего. Элементарный поток, проходящий через площадку dF (рис. 16-5), выразится скалярным произведением вектора излучения qp на dF [c.369]

Требуется найти поток результирующего излучения. Для этого просле-дим движение лучистой энергии, испускаемой первым телом [c.379]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология