Изотермическая поверхность

Типовая задача. Имеется замкнутая система известной геометрии, состоящая из N изотермических поверхностей, имеющих температуры Т, и коэффициенты теплового излучения е. (/= 1,2, Требуется рассчитать лучистый теплообмен в такой системе, т. е. найти результирующие лучистые потоки резг для каждой поверхности. [c.196]

В соответствии с данными, изложенными ниже, можно ожидать, что уголь в пластическом состоянии будет находиться между изотермическими поверхностями вр и 0 -, соответствующими температурам начала плавления и затвердевания при данной скорости нагрева. Температура начала плавления угля при нагреве его в условиях термического градиента несколько ниже, чем при равномерном нагреве. [c.143]

Мы видели, что в конце периода вспучивания уголь становился более вязким и что после того, как пузырьки лопались, они лишь с трудом снова сливались. При этом в угле 025 возникает пористая структура, способная дренировать газы, а под давлением зоны 3, находящейся в состоянии вспучивания, в нем происходит усадка. Это легко проверить по результатам процесса. Пузырьки, возникающие в коксе из хорошо вспучивающихся углей, имеют анизотропную форму они в среднем имеют более удлиненную форму в направлении, параллельном к изотермическим поверхностям, чем в перпендикулярном к ним направлении. Если производится коксование угольных смесей со слабой способностью к вспучиванию, этого не наблюдается. [c.147]

Такая диаграмма приведена на рис. 31. Видно, что теперь к каждой изотермической поверхности О принадлежит бинодаль с критической точкой и, таким образом, понятие критической температуры вообще больше не имеет смысла. Однако если после задания давления использовать оставшуюся степень свободы, так чтобы соотношение х- /х было фиксировано, то снова можно определить Т . Получающаяся критическая температура не является теперь наивысшей температурой, при которой система может стать гетерогенной. Это видно при простейшем использо- [c.225]

Коэффициент теплопроводности показывает, какое количество тепла в ккал) проходит вследствие теплопроводности через 1 м поверхности в течение 1 ч при разности температур 1 град приходящейся на 1 м длины нормали к изотермической поверхности. [c.122]

Коксование нефтяных остатков - сложный тепловой процесс с нестационарным температурным полем, математическое описание которого довольно затруднено. Согласно теории теплообмена [163], температурное поле представляет собой совокупность мгновенных значений температуры во всех точках рассматриваемого пространства. Графически температурное поле изображается изотермическими поверхностями с одной и той же температурой. Температурное поле коксовых камер непрерывно изменяется во времени. В целом процесс складывается не только из теплопроводности внутри кокса, но и из теплопередачи в окружающую среду. Теоретически удается получить лишь приближенные решения, основанные на введении ряда допущений, которые существенно упрощают описание процесса теплообмена. Сложность математического описания температурного поля камер коксования заключается в том, что в камере формируется многофазная система (газ - жидкость - [c.97]

Интегрируя уравнение (VI. 6) и используя уравнение (VI. 1), можно получить уравнения теплопроводности через плоскую стенку с параллельными изотермическими поверхностями. Если принять, что тепло распространяется вдоль оси х, перпендикулярной поверхностям стенок, следует начинать отсчет вдоль этой оси от одной поверхности к другой. Принимаем также, что теплопроводность X не зависит от температуры. Тогда получим следующее выражение для распределения температуры по толщине стенки [c.126]

Если рассечь тело плоскостью и соединить точки, лежащие в этой плоскости и имеющие одинаковые температуры, то получим линии постоянных температур (изотермы). В пространстве геометрическое место точек с одинаковыми температурами представляет собой изотермическую поверхность. Такие поверхности никогда не пересекаются между собой, так как в противном случае в точке их пересечения температура в данный момент времени имела бы два различных значения, что невозможно. [c.263]

Пусть разность температур между двумя близлежащими изотермическими поверхностями составляет At (рис. VH-1). Кратчайшим расстоянием между этими поверхностями является расстояние по нормали Ап. При сближении указанных поверхностей отношение АН Ап Ji-аг стремится к пределу [c.264]

Производная температуры по нормали к изотермической поверхности называется температурным градиентом. Этот градиент является вектором, направление которого соответствует повышению температуры. Значение температурного градиента определяет наибольшую скорость изменения температуры в данной точке температурного ноля. [c.264]

Таким образом, коэффициент теплопроводности X показывает, какое количество тепла проходит вследствие теплопроводности в единицу времени через единицу поверхности теплообмена при падении температуры на I град на единицу длины нормали к изотермической поверхности. [c.264]

Фиг. 20-12. Распределение изотермических поверхностей в слое на цепной решетке.

При переходе к четверной системе размерность повышается на единицу и аналогом треугольника будет тетраэдр, аналогом изотерм — некоторые изотермические поверхности, пограничных линий-— другие поверхности, на которых расплав находится в равновесии с двумя кристаллическими фазами. На пересечениях этих поверхностей, т. е. на линиях, существует равновесие между расплавом и тремя кристаллическими фазами. Пересечение линий дает точку (четверную эвтектику), в котор.ой возможно существование пяти фаз — раствор и кристаллы всех четырех компонентов. [c.160]

Температурный градиент как вектор направлен по нормали к изотермической поверхности. [c.12]

Давление, возникающее за счет геометрического напора, определяется для любой точки объема полем температур и физическими свойствами газов. Однако в первом приближении, взяв за основу предположение, что изотермические поверхности представляют собой горизонтальные плоскости, можно считать, что эта составляющая определяется только температурой и ординатой, т. е. является f(z, 1). Если температура и физические свойства среды, заполняющей ограниченное пространство, не отличаются от атмосферных, то г, /) = О и, следовательно, эта составляющая отсутствует. [c.118]

Геометрическое место всех точек с одинаковой температурой представляет собой изотермическую поверхность. Все изотермические поверхности различных температур в одном и том же теле не пересекаются друг с другом, в противном случае линии их пересечения обладали бы различными температурами. Поэтому все изотермические поверхности замыкаются или кончаются на границах рассматриваемого тела. [c.281]

При перемещении из любой точки вдоль по изотермической поверхности изменение температуры не обнаруживается. Наоборот, вдоль какого-либо направления, пересекающего изотерму, температура изменяется, причем изменение будет наибольшим в направлении, нормальном к изотермической поверхности. [c.281]

Предел отношения разности температур М двух близких изотермических поверхностей с температурами I п к расстоянию по нормали Л/2 между ними, т, е. [c.281]

Температурный градиент, численно равный изменению температуры на единице длины нормали к изотермической поверхности, является мерой интенсивности изменения температуры в данной точке. [c.281]

Согласно этому закону элементарное количество тепла <3. проходящее через элемент изотермической поверхности йР за промежуток [c.281]

Измерения поля температур в слое цепной решетки производились неоднократно как в наших исследованиях, так и в зарубежных [Л. И, 14, 79, 80]. Общий характер распределения изотермических поверхностей в слое показан на фиг. 20-12 пунктирными линиями. [c.216]

Фронт выхода чистого кокса (линия 0 -К-изотермическая поверхность, (1 100 ч- 1 200 ), на которой заканчивается выход летучих. Практически — К параллельна О,—Л. Это показывает, что скорость распространения выхода чистого кокса практически равна скорости распространения начала выхода летучих [c.217]

Действительно, как уже разъяснялось, зона выхода летучих ограничена двумя изотермическими поверхностями [0 —Л и Ог — /С, фиг. 22-11 и 22-12), которые практически параллельны друг другу во всяком случае в верхней части слоя, причем нижняя (левая) поверхность является изотермой, соответствующей [c.245]

Геометрическое место точек, имеющих одинаковую температуру, образует изотермическую поверхность. Форма и полол<е-ние такой поверхности в пространстве меняются во времени, если поле нестационарное, и остаются неизменными, если поле стационарное. Кривые, образующиеся в результате пересечения изотермической поверхности и плоскости, называются изотермами. Поскольку в одной и той же точке не может быть одновременно двух значений температуры, то изотермические поверхности, так же как и изотермы, никогда не пересекаются, — они либо заканчиваются на поверхности тела, либо замыкаются сами на себя. [c.115]

Передача теплоты вследствие теплопроводности происходит всегда в направлении уменьшения температуры. Количество теплоты, переносимое за единицу времени через произвольную изотермическую поверхность площадью Ру называется тепловым потоком Q. Тепловой поток, приходящийся на единицу площади изотермической поверхности, носит название плотно- [c.115]

Кая дую плату с деталями представить в виде пластины с равномерно распределенным источником теплоты мощностью Qi и равномерным полем температур (рис. 5.1, г) и рассматривать процессы теплообмена, протекающие между изотермическими поверхностями. В этом случае возможно определить не только среднюю температуру внешней поверхности нагретой зоны и корпуса, но и средние значения температур каждой платы Тг. [c.277]

Процессы переноса теплоты в тепловых моделях первой группы рассматриваются так, как если бы они протекали между изотермическими поверхностями. [c.277]

Особенности тепловых моделей РЭА определяют математический аппарат, применяемый для их анализа. Тепловые модели первой группы исследуют при помощи метода тепловых схем, который позволяет описать процессы переноса теплоты в РЭА, используя системы неоднородных нелинейных алгебраических уравнений [Э]. Для изучения тепловых моделей второй группы применяют дифференциальные уравнения. При исследовании теплового режима РЭА сложных конструкций тепловая модель аппарата может содержать в себе элементы обеих указанных групп моделей. При этом отдельные части сложной РЭА представляют в виде условно изотермических поверхностей, другие — в виде однородных тел. [c.277]

При теоретическом исследовании устойчивости и циркуляции жидкости в пористой среде [20] принималась квазигомогенная модель горизонтального слоя, ограниченного плоскими изотермическими поверхностями и заполненного несжимаемой жидкостью, близкой по своим свойствам (прежде всего, по теплопроводности) к зернистому слою. Получено критичёское значение Rao = 4n 40, при котором нарущается устойчивость жидкости в слое. Это значение подтверждено в опытах. Как известно, для однофазной среды в горизонтальном слое аналогичная величина (ОгРг)о = 1700 [22, стр. 361]. Теоретически и экспериментально показана возможнос гь существования двухмерной конвекции, когда конвективные токи им ют вид чередующихся по направлению движения цилиндрических валиков. С увеличением критерия Ra устанавливается трехмерная конвекция, характеризующаяся образованием призматических щестиугольных ячеек с щириной примерно вдвое большей, чем высота. Внутри ячеек жидкость движется йверх, а на границах — вниз [19]. Подобная картина циркуляции в горизонтальных прослойках жидкости известна [12,21]. При Ra > 200—400 конвекция в пористой среде становится хаотической, нестационарной [19]. [c.109]

Если температура внутри тела проходит точку плавления Тр (индекс Р указывает на фазовое превращение), изотермическая поверхность Т=Тр подразделяет тело иа две области, находящиеся в разных фазовых состояниях и обладающих разными физическими свойстнами. Температурные поля в обоих фазах сопряжены (см. п. С, 2.4.3). Кроме того, положение границы раздела фаз может изменяться со временем. Точные аналитические решения для этих задач известны только для некоторых простых специальных случаев 1]. Для практического применения часто достаточно знать только время, требуемое для полного отвердевания или плавления тела менее интересны подробности, касающиеся поля температур. [c.227]

ЦИИ на изотермической поверхности в области тонкого ламинарного нограничного слоя для всех геометрий при Рг- -оо можно представить в виде [c.294]

К )0ме высокой э([ фектиЕНой теплопроводности тепловые трубы обладают также гибкостью, могут функционировать как тепловой диод и преобразователь теплового потока, имеют изотермическую поверхность. Поэтому тепловые трубы находят итирокое применение в различных отраслях промышленности (табл. 1). [c.105]

Геометрическое место точек, имеющих одинаковую температуру, называется изотермической поверхностью. Температуры изменяются в направлении от одной изотермической поверхности к другой, причем наибольшее изменение температуры происходит по нормали к изотермическим поверхностям. Предел отношения изменения температуры At к расстоянию между изотермическими поверхностями по нормали Ап называется температурным градиентом и обозначается символом grad t град [м. Очевидно, что [c.121]

Как известно, в этом случае имеет место сложение двух скоростей скорости движения слоя поперек движения газо-воздушного потока и скорости распространения (опускания) зоны повышенных температур направленной поперек сло-я топлива. По па-раллелограму скоро стей определяется угол наклона (к горизонтальной плоскости) фронта выхода летучих и практически параллельный ему фронт воспламенения образующейся от смешения летучих и воздуха газообразной горючей смеси. Надо полагать, что и в рассматриваемом случае воспламенение возникает в зоне температур 600 --ь 800°, т. е. между двумя соответствующими этим уровням изотермическими поверхностями, практически — параллельно лежащими в зоне выхода летучих на подходе к стехио-метрическому составу горючей смеси. [c.245]

Скалярный множитель Я > О — коэффициент теплопроводности. Физический смысл коэффициента теплопроводности легко усматривается, если взять два эквидистантных куска изотермических поверхностей (Го = onst и Го + 1 = onst ), имеющих единичную площадь поверхности и отстоящих один от другого на расстоянии единицы длины. Тогда % будет численно равно количеству теплоты, прошедшему в единицу времени от второй поверхности к первой. [c.9]

Изменение температуры в пространстве характеризуется градиентом температуры grad Т, который определяется как вектор, направленный по нормали к изотермической поверхности в сторону увеличения температуры и равный частной производной температуры по этому направлению [c.115]

Для описания процесса переноса те -лоты от изотермической поверхности / с температурой Г,- к изотермической поверхности или среде / с темиературо Т, п. -обходимо знать аналитическую зависимость, связывающую Ти Т) с тепловым по- [c.282]

Основные процессы и аппараты химической технологии Изд.7 (1961) -- [ c.281 ]

Теория тепло- и массообмена (1961) -- [ c.45 ]

Основные процессы и аппараты Изд10 (2004) -- [ c.263 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 4 (низкое качество) (1948) -- [ c.184 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 6 (1955) -- [ c.274 ]

Процессы и аппараты химической промышленности (1989) -- [ c.184 ]

Теплопередача и теплообменники (1961) -- [ c.53 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 8 (1971) -- [ c.278 ]

Тепломассообмен Изд3 (2006) -- [ c.18 ]

Теплопередача и теплообменники (1961) -- [ c.53 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология