Квантование электрического заряда

Квантование электрического заряда [c.391]

Магнитное квантовое число гп1 определяет ориентацию подуровня в пространстве, которая не может быть произвольной. Электрон, как всякий электрический заряд, движущийся по замкнутому контуру, имеет собственный орбитальный магнитный момент. Величина проекции этого момента на одну любую ось координат во внешнем магнитном поле принимает определенные квантованные значения, которые и характеризуют расположение подуровня в пространстве. Каждый подуровень в уровне имеет столько вариантов ориентации, сколько значений имеет тл Для каждого подуровня с определенным значением I ГП1 имеет (2/+1) значений от +/ через О до —I. [c.31]

Квантование поля излучения ). Произвольное поле излучения в свободном от электрических зарядов объеме V можно представить в виде разложения по плоским волнам [c.346]

Из общей теории относительности следует, что подобно тому, как при движении электрических зарядов возможно излучение электромагнитных волн, при движении материальных тел возможно излучение гравитационных врлн. Однако расчетная мощность гравитационного излучения столь мала, что экспериментально обнаружить гравитоны пока не удалось (гравитонами называют квантованные волны гравитации). Например, расчетная мощность гравитационно-волнового излучения Юпитера при движении вокруг Солнца не превышает 450 Вт. [c.6]

Наличие минимумов и максимумов коэффициентов деформации полос спектра при воздействии на воду электрического разряда можно объяснить дискретностью энергетических состояний воды по структурам горизонтальных и вертикальных связей, а также квантованностью униполярных зарядов (внутренней энергии) в ион-кристаллических ассоциатах воды. [c.346]

В большинстве молекул заряды окружающих валентных электронов и других ядер создают большой градиент электрического поля на каждом ядре. Электрические квадрупольные моменты ядер, спин которых больше 1/2, взаимодействуют с градиентом поля, в результате чего возникают квантованные энергетические уровни даже при отсутствии внешнего магнитного поля. Градиент поля, создаваемый зарядами на поверхности малой сферы вокруг ядра, описывается тензором, след которого равен нулю, а компоненты равны д"]/1дхду и т. д., где V — электростатический потенциал. Для многих молекул тензор имеет аксиальную симметрию относительно некоторого направления г в этом случае расщепление энергетических уровней зависит только от д -У/дг" и определяется формулой [c.55]

Как уже отмечалось, изложенные правила выполняются, когда заместители связаны простой связью с ненасыщенным углеводородным остатком с образованием систем, имеющих сравнительно малую энергию мезомерии. К системам, имеющим большую энергию мезомерии, т. е. к системам, в которых нормальное мезомерное состояние не является близким к одной из валентных структур, применимы другие правила. Чтобы попять это, необходимо вновь вспомнить, что поляризуемость — квантованное свойство и что, поскольку квантовая теория разрешает только некоторые состояния электронов, электроны в молекуле будут взаимодействовать с приложенными электрическими силами не так, как они взаимодействовали бы, если бы молекула имела структуру с зарядом, подчиняющуюся классическим электростатическим и э-тектродинамическим законам. Приложенное электрическое поле деформирует нормальное состояние молекулы путем придачи недеформироваиному нормальному состоянию электронов в некоторой сте- [c.90]