Электрические квадрупольные моменты ядер

Квадрупольное расщепление АЕ является следующим важным параметром мессбауэровского спектра. Оно определяется как разность между координатами центров тяжести линий дублета (см. рис. X. 2, б) АЕ = Уз —у на шкале скоростей и характеризует взаимодействие электрических квадрупольных моментов ядер с внутрикристаллическими электрическими полями (см. гл. XI, п.2). [c.193]

Спин-решеточная релаксация, обусловленная взаимодействием электрических квадрупольных моментов ядер со спином />1. с электрическими полями молекулы — еще один механизм обмена энергией между спиновой системой и решеткой. По этой причине линии в спектрах таких ядер, как Н, М, и др., могут быть очень широкими. Ядерная квадрупольная релаксация может оказать влияние на ядра со спином /=1/2, если они находятся на близком расстоянии от ядра со спином 7>1. [c.61]

Можно показать в общем виде, исходя из квантово-механического рассмотрения симметрии, что ядра со спином / > /г, как правило, не обладают точно сферическим распределением заряда [89]. У всех ядер спиновая ось является осью симметрии и распределение заряда представляет эллипсоид вращения, который может быть вытянутым или сплюснутым. Это отклонение от сферической симметрии, которое характерно для ядер с / > >/2, количественно выражается электрическим квадрупольным моментом ядер. Квадрупольный момент является тензором, но его можно охарактеризовать единичной скалярной величиной Q, называемой электрическим квадрупольным моментом. Важность ядерного квадрупольного момента в явлении магнитного резо нанса связана с тем, что он в заметной степени взаимодействует с неоднородным атомным электрическим полем и это взаимодействие обычно приводит к резким изменениям спектра ЯМР особенно в твердых веществах. [c.35]

Спины, магнитные моменты и электрические квадрупольные моменты ядер [c.867]

Магнитные дипольные и электрические квадрупольные моменты ядер ) [c.251]

Тщательное изучение сверхтонкой структуры атомных спектров привело к открытию электрического квадрупольного момента ядер. Это свойство обусловлено небольшими отклонениями ядра от шарообразной формы. Если считать, что ядро имеет форму эллипсоида вращения, то квадрупольный момент определяется [c.18]

Некоторые недостатки одночастичной модели, касающиеся предсказания спинов основных состояний ядер, уже иллюстрировались или упоминались выше ограниченность этой модели наиболее сильно сказывается при рассмотрении электрических квадрупольных моментов ядер . Даже для ядер с избытком или недостатком всего лишь одного нуклона по сравнению с замкнутой оболочкой, когда одночастичная модель работает наилучшим образом, экспериментальные значения квадрупольных моментов зачастую в несколько раз больше того, что может быть приписано нечетному нуклону. Такое увеличение статического квадрупольного момента связано с другим экспериментальным наблюдением — 2-переходы (электрические квадрупольные переходы) часто оказываются гораздо более быстрыми, чем это ожидается для переходов между одночастичными состояниями. Физически наличие квадрупольных моментов и увеличение скорости 2-переходов означает, что ядро обладает сфероидальным, а не сферическим распределением заряда. Оболочечная модель предполагает сферическое распределение нуклонов в замкнутых оболочках, а сфероидальные деформации приписываются только нуклонам, находящимся вне замкнутых оболочек. Очевидно, такое допущение несправедливо. [c.288]

Спин-решеточная релаксация, обусловленная взаимодействием электрических квадрупольных моментов ядер, спин которых больше или равен единице, с электрическими полями внутри колеблющейся молекулы. Этот механизм может служить причиной весьма эффективной тепловой релаксации (подробнее об этом см. в разд. 1,10). [c.23]

Помимо указанных методов радиоспектроскопии к hhjvi относится еще один метод ядерного квадрупольного резонанса (ЯКР)> обусловленный электрическими квадрупольными моментами ядер. В основном его применяли для исследования кристаллов низкомолекулярных веществ и лищь только в "последнее время он стал использоваться при измерениях внутренних напряжений в полимерах. [c.268]

В большинстве молекул заряды окружающих валентных электронов и других ядер создают большой градиент электрического поля на каждом ядре. Электрические квадрупольные моменты ядер, спин которых больше 1/2, взаимодействуют с градиентом поля, в результате чего возникают квантованные энергетические уровни даже при отсутствии внешнего магнитного поля. Градиент поля, создаваемый зарядами на поверхности малой сферы вокруг ядра, описывается тензором, след которого равен нулю, а компоненты равны д"]/1дхду и т. д., где V — электростатический потенциал. Для многих молекул тензор имеет аксиальную симметрию относительно некоторого направления г в этом случае расщепление энергетических уровней зависит только от д -У/дг" и определяется формулой [c.55]