Квантование значение его

Квантованные значения энергии будут такие же, как и у двухатомных молекул [см. уравнение (III.1)1. Однако многоатомные молекулы типа сферического волчка имеют три степени свободы, отсюда для полной характеристики движения кроме / и необходимо еще одно квантовое число к, определяющее значение проекции момента количества движения на одну из подвижных осей, вращающихся вместе с молекулой [c.28]

Согласно Планку полная энергия осциллятора принимает только определенные квантованные значения [c.56]

Распределяя молекулы по группам, характеризуемым определенными значениями энергии е , мы тем самым вводим представления квантовой теории об определенных квантованных значениях энергии (уровни энергии) молекулы. Однако в принятой системе изложения интервалы между соседними уровнями ничем не ограничены и могут быть до введения квантовых представлений сколь угодно малыми. Поэтому этот способ изложения пригоден в равной мере и для классической и для квантовой трактовки. [c.194]

Квантово-механический анализ химической связи требует решения уравнення Шредингера НЧ = Ч — полная волновая функция (ВФ) системы Н — оператор Гамильтона, — некоторая константа), т. е. получения функциональной зависимости Ч " от характеристик всех электронов и ядер системы. Известно, что эта задача имеет спектральный характер, т. е. решение ее возможно при ряде фиксированных значений , которые носят название собственных чисел оператора Н и играют роль квантованных значений энергии системы. [c.67]

Рассматривая гармонический осциллятор в рамках старой квантовой механики, мы уже убедились, что его энергия может иметь лишь квантованные значения. Волновая механика в применении к гармоническому осциллятору приводит к аналогичным выводам, но с некоторым характерным отличием . [c.62]

Азимутальное квантовое число I — определяет момент количества движения электрона, принимающий только квантованные значения I — характеризует энергетические подуровни (электронные подслои), составляющие уровень (слой) л, и принимает столько значений, чему равно п, т. е. от О до п—1). Так, [c.30]

Магнитное квантовое число гп1 определяет ориентацию подуровня в пространстве, которая не может быть произвольной. Электрон, как всякий электрический заряд, движущийся по замкнутому контуру, имеет собственный орбитальный магнитный момент. Величина проекции этого момента на одну любую ось координат во внешнем магнитном поле принимает определенные квантованные значения, которые и характеризуют расположение подуровня в пространстве. Каждый подуровень в уровне имеет столько вариантов ориентации, сколько значений имеет тл Для каждого подуровня с определенным значением I ГП1 имеет (2/+1) значений от +/ через О до —I. [c.31]

Электроны атома могут двигаться вокруг ядра только по некоторым избранным орбитам. Каждая из этих орбит соответствует определенной величине энергии электрона. Последняя не может изменяться непрерывно она принимает квантованные значения. Для любого атома существует определенный набор разрешенных уровней энергии. [c.22]

Исходные сигналы могут быть непрерывными либо дискретными функциями некоторой независимой переменной (обычно времени). Цифровые вычислительные машины обрабатывают только цифровые сигналы - дискретные сигналы с квантованными значениями. Типичным цифровым сигналом является выходной сигнал АЦП, возникший в результате дискретизации непрерывного сигнала и сформированный в виде последовательности бинарных чисел с конечной разрядностью. Для заданного непрерывного сигнала соответствующие дискретный и выходной цифровой сигналы квантованы по времени. [c.143]

При квантованном значении р 1, равном йМл, это дает [c.202]

Типы данных, с которыми чаще всего приходится иметь дело в аналитической химии, делятся на два обширных класса а) цифровые, т. е. дискретно квантованные значения, например pH раствора, в определенный момент времени, константа скорости обратной реакции или радиоактивность соединения, меченного радиоактивным углеродом или тритием на определенной стадии его распада, и б) аналоговые, или непрерывно меняющиеся значения, например поглощение образца как функция длины волны в ИК- или УФ-спектре или изменение силы тока в пламенно-ионизационном детекторе газового хроматографа. [c.210]

До сих пор рассматривался процесс замедления нейтронов свободными протонами. Однако обычно атомы водорода входят в состав молекул или кристаллов замедлителя. Если энергия замедленного нейтрона порядка 1 эв, то наблюдаются квантовые эффекты. Нейтрон передает молекуле часть своей кинетической энергии, возбуждая ее, не выбивая при этом протон из молекулы. Эффективное сечение рассеяния (вероятность рассеяния) при этом сложно меняется с энергией нейтрона, испытывая скачки лри энергиях нейтрона, равных возможным квантованным значениям энергии возбуждения молекулы или кристалла. Если энергия нейтрона меньше энергии первого колебательного уровня молекулы, т. е. частота основного колебания, [c.164]

При квантовом подходе энергия звуковой волны определяется допустимыми значениями энергии малых колебаний, которые, как мы знаем, принимают дискретные значения, равные пНш, где п = 0, 1, 2,. .. — любые целые числа. Итак, энергия звуковой волны ч в теле принимает квантованные значения, а именно (к) [c.298]

Энергия каждого осциллятора может принимать целочисленные, квантованные значения где гг = О, 1, 2,. . . — любые [c.298]

Спектральное (и, соответственно, энергетическое) состояние атомов описывают термами, /г и 5 — орбитальное и спиновое квантовые числа, УМ — угловой момент или механический момент количества движения. Взаимодействие УМ незаполненных орбиталей создает спектральные мультиплеты М (дублеты, триплеты и т. д. и — для общности — синглеты). Проекции всех УМ на ось магнитного поля принимают квантованные значения. Посредством векторного сложения находят Ь = [c.163]

Потенциальной кривой (2.31) соответствуют квантованные значения полной колебательной энергии ангармонического осциллятора. [c.49]

Т. е. она выступает в системе определенного расстояния Ь только в дискретных квантованных значениях. [c.18]

Потому что магнетизм связан с электрическим током. Если электрон—магнит, то это значит, что у него есть северный и южный полюс либо сам электрон, двигаясь по замкнутому пути, образует электрический ток, либо такой ток существует внутри электрона (рис. 17). Как выяснилось, магнетизм электрона действительно двоякий. Электрон в атоме обладает определенными, квантованными значениями момента количества движения, т. е. произведениями массы на скорость и на расстояние до ядра тиг. Кроме того, электрон, как находящийся внутри атома, так и свободный, имеет некий внутренний, так называемый спиновый момент количества движения. [c.98]

Расчеты, проводимые в квантовой механике, показывают, что колебательная энергия ядер может принимать только квантованные значения, которые можно представить в виде [c.17]

Определяя моменты связи, входящие в выражения (111,48) — (111,52) по квантованным значениям фу и величин г з и ф/, находим [c.190]

Из данных выражений видно, что три последних момента связи, полученных по квантованным значениям величин ф1,. . фт> 1, 1 Я1 не равны моментам связи, определенным по неквантованным значениям этих величин. Для устранения неточности в нахождении моментов связи вследствие эффекта квантования но уровню можно в случае слабой связи между параметрами воспользоваться поправками Шеппарда (при достаточно сильной связи между параметрами поправки будут более сложными ). [c.191]

Пример 111-1. Приведем расчет математической модели агрегата синтеза аммиака (см. главу II, стр. 123). В данном случае число уровней квантования величин я])/ и ф/) равно 8 интервалы квантования по уровню для входных величин соответственно равны 17, 19, 12 и 5 для выходной величины — 6 среднее квадратическое отклонение выходной величины 0 , = 16,82. Корреляционные матрицы, определяемые по квантованным значениям ф , ф , фз, ф4 и г 5 имеют вид следующих таблиц [c.193]

Наблюдаемые величины, характеризующие атомные системы, могут быть двух типов 1) величины, значения которых определены точно, например энергия, которая для любой ограниченной системы имеет только дискретные (квантованные) значения, и 2) величины, для которых в результате любого измерения можно определить по распределению вероятности лишь среднее значение ). Если наблюдаемая величина, характеризуемая оператором относится к первому типу, то это означает, что волновые функции системы, являющиеся собственными функциями гамильтониана, есть так ке и собственные функции оператора т. е. [c.97]

I — Азимутальное квантовое число — определяет момент количества движения электрона, принимающий только квантованные значения. I Характеризует электронные подслои (подуровни энергии), составляющие слой (уровень) п, и имеет число значений, равное п, от О до (п — 1). Так, при п = 4 (для четвертого слоя) / может иметь 4 значения О, 1, 2 и 3, т. е. этот слой состоит из четырех подслоев. Используя обозначения, принятые в спектроскопии, подслой с / = О называют 5-подслой (подуровень) с / = 1 — /7-подслой с I = 2 — ( -подслой с / = 3 —/-подслой (и далее по алфавиту). [c.34]

При данных значениях I и 5 число / может принимать квантованные значения от L — 5 до 4-5. Поскольку 5 может быть целым или полуцелым числом, все значения J при определенных L и 5 могут быть либо целыми, либо полуцелыми. [c.26]

Уравнение (32.27) означает, что электрон, запертый в потенциальной яме, может иметь только дискретные, квантованные значения энергии. Чем шире потенциальная яма (больше значение г), тем ближе располагаются друг к другу уровни энергии, тем меньше энергии электрона. [c.546]

Азимутальное квантовое число I определяет момент количества движения электрона, принимающий только квантованные значения I характеризует энергетические подуровни (электронные подслои), составляющие уровень (слой) п, и принимает столько значений, чему равно п, т. е. от О до (га - 1). Так, при п = 4 (для четвертого уровня) I может иметь 4 значения 0 1 2 и 3, т. е. этот уровень состоит из четырех подуровней. Используя обозначения, Еринятые в спектроскопии, подуровень с I = О называют подуровнем (подслоем) с / = 1 — р-п одуровнем с I = 2 — ё-п одуровнем с / = 3 — /-подуровнем (и далее по алфавиту). Обычно в атомах значения I не превышают 2—3. [c.39]

Процедура идентификации множества условных предложений, называемых иногда правилами, может быть применена после того, как определена структура модели и формализованы все используемые нечеткие термины. В данном случае под структурой модели понимается множество рассматриваемых при 1 оделированпи входных и выходных переменных. Сущность процедуры идентификации условных предложений состоит в выборе из последовательности серий квантованных значений входных и выходных переменных некоторого подмножества. Характерным является то, что для каждого значения любой серии упомянутого подмножества найдется термин с единичной степенью принадлежности. Каждая такая серия позволяет идентифицировать одно правило лингвистического описания. Для иллюстрации рассмотрим дискретную [c.54]

ПОЛНОСТЬЮ воспроизвести экспериментальную кривую. (Полученное Планком из экспериментальных данных по излучению абсолютно черного тела значение /г = 6,55-10- эрг-с поразительно хорошо сходится с лучшим современным значением постоянной Планка /г = 6,626196-10 эрг-с, или 6.626196Х X 10 Дж-с.) Однако наиболее важный результат заключался не в самом уравнении, а в том, что его вывод потребовал, чтобы частота V была не непрерывно изменяющейся величиной, а принимала дискретные, или квантованные, значения. Поскольку произведение имеет размерность энергии, это означало, что энергия тоже должна быть квантованной величиной. [c.13]

При расчетах энергии взаимодействия адсорбированных молекул с поверхностью кремнезема методом квантовой химии Я. Коутецки с сотрудниками сделали большие приближения. Это в значительной степени естественно, поскольку в настоящее время сколько-нибудь сложные квантовомеханические расчеты всегда связаны с приближениями. Во второй части статьи Я. Коутецкого и соавторов (стр. 44) дано более строгое обоснование методами квантовой химии несвязывающего взаимодействия электронных систем двух молекул. Проведено сопоставление результатов расчета со спектрами и тем самым произведена проверка законности сделанных при расчете допущений по квантованным значениям энергетических уровней взаимодействующих молекул. [c.81]

Любая частица, обладающая постоянным магнитным моментом, ведет себя как маленький магнит. Если поместить ее в постоянное магнитное поле, она стремится ориентироваться по направлению поля, а в неоднородном поле она стремится двигаться из области, где напряжение поля мало, в область, где оно велико. Если напряжение поля Н изменяется, то сила, действующая на магнит в некотором направлении (х), равна F= j.idHidx, где >.. — проекция момента магнита на направление поля. В 1921 г. Штерн указал, что если магнитной частицей является одна молекула, то J- может иметь только определенные квантованные значения, а именно [c.31]

Потенциальной кривой (5.99) соответствуют квантованные значения полной колебательной энергии ангармотгтеского осциллятора [c.90]

Уравнения квантовой механики приводят к выводу, что и в такой прямоугольной яме нуклоны могут обладать не любыми, но лишь вполне определёнными, квантованными значениями энергии. В этом смысле поведение нуклонов в ядре оказывается вполне аналогичным поведению электронов в атоме — в обоих случаях происходит последовательное заполнение различных энергетических уровней, различных оболочек — вначале ниже расположенных, т. е. отвечающих более прочной связи нуклонов в ядре (или электронов с атомным ядром), а затем более высоких уровней. Однако последовательность заполнения уровней, т. е. последовательность перехода от более низких уровней к более высоким, оказывается в ядрах иной, чем для электронов в атомах. Поэтому магические числа, характеризующие число нейтронов или протонов во всех заполненных нуклонных обо- лочках (2, 8, 20, 50, 82 и 126), оказываются иными, чем номера элементов, заканчивающих периоды системы Д. И. Менделеева (2, 10, 18, 36, 54, 86), характеризующие число электронов во всех заполненных электронных оболочках. [c.44]

Однако этот путь решения задачи, хотя и является наиболее последовательным, оказывается в общем случае очень сложным. Здесь мы рассмотрим более простой метод, позволяющий получить только выражение для энергии вращения молекулы, основываясь на свойствах квантования квадрата вектора момента количества движения и одной из его проекций, рассмотренных в гл. VII. Именно, напомним (см. гл. VII), что для квантовомеханической системы определенные и при том квантованные значения могут иметь квадрат момента количества движения и одна из его проекции на некоторое направлёние в пространстве. Если это избранное направление мы обозначим как направление O Z, то согласно сказанному в гл. VII будем иметь [c.404]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология