Потенциал электростатический

Рис. 25, Зависимость потенциала электростатического поля ф от горного давления р для алевролита (/) й песчаника (//) при

Это известное из физики дифференциальное уравнение Лапласа, описывающее потенциал электростатического поля в области, не содержащей заряда [c.93]

Статистические теории полиэлектролитов можно рассматривать как попытки применения подхода Дебая и Гюккеля к описанию поведения многовалентных ионов. Они включают расчет потенциала электростатического поля макроиона, имеющего заранее заданную конформацию. Обычно используют сферические или цепные модели макроионов, что означает применимость соответствующих теорий к определенным группам полиэлектролитов. При расчете потенциала в сферических моделях предполагают равномерное непрерывное распределение заряда или по поверхности, или в объеме сферы. В моделях жесткого стержня макроион рассматривают в виде цилиндра с зарядами, размазанными по поверхности или в объеме, или с дискретными равноудаленными зарядами. Предложены теории, в основе которых лежит модель случайно свернутой цепи с нанесенными на нее дискретными зарядами. Вокруг каждого фиксированного заряда создается ионная атмосфера, подобная существующей в растворе низкомолекулярного электролита с ионной силой, соответствующей кон- [c.51]

Ф - потенциал электростатического поля [c.7]

У — скорость объем потенциал электростатического поля [c.8]

Прежде всего, следует иметь в виду, что электростатическое взаимодействие частиц гарантированно сводится к отталкиванию только при равном потенциале поверхности двух взаимодействующих частиц. В случае одноименного по знаку, но разного по величине потенциала электростатическое взаимодействие неоднозначно — на больших (по сравнению с толщиной двойного слоя) расстояниях оно положительно (частицы отталкиваются), а на малых расстояниях знак сил меняется, т. е. одноименно заряженные частицы притягиваются. Физическая природа обращения знака электростатического взаимодействия одноименно заряженных частиц проста она та же, что и природа притяжения легких предметов наэлектризованным телом — это индукционное взаимодействие сильно заряженного и незаряженного тел. Достаточно очевидно, что если незаряженное тело на самом деле окажется слабо заряженным одноименно с заряженным телом, то это не устранит индукционное взаимодействие. Нечто подобное происходит и при взаимодействии двойных электрических слоев. Полное количественное описание этого взаимодействия приводится в книге Б. В. Дерягина с соавторами [21]. По ряду причин здесь не приводится [c.634]

Рис. П, 1.1. К выводу потенциала электростатического взаимодействия частиц

Горский, в частности, применил кинетическое уравнение Френкеля к процессу образования центров кристаллизации в переохлажденных расплавах пиперина, серы и бетола в зависимости от температуры. Особенно важно рассмотреть влияние потенциала электростатического поля на образование центров, которое указывает на сильное воздействие этого фактора на молекулярную ассоциацию. Отчетливая разница наблюдается в тех случаях, когда пиперин кристаллизуется из переохлажденного расплава на стеклянной пластинке или на плоскости спайности слюды при этом особенно бывает заметна разница между максимумами спонтанного образования центров кристаллизации в единице объема. Иначе говоря, поверхностная энергия на границе расплав — центр кристаллизации определенно зависит от внешних электростатических полей. Результаты вычисления постоянных, входящих в уравнения Френкеля, удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными. [c.377]

Потенциал электростатического поля любой системы равен сумме потенциала (fe, возбуждаемого свободными зарядами и потенциала, возбуждаемого зарядами связанными [c.316]

Высшие мультипольные моменты ядра. Потенциал электростатического поля, создаваемого распределением заряда Q(г ), может быть представлен в виде суммы потенциалов различных мультипольных моментов (см. (23.4)) [c.271]

В общем случае надо одновременно учитывать взаимодействие с по лем Н и внутриатомные взаимодействия Н приводящие к расщеплению уровней у], у /. Последнее слагается из трех частей центрально-симметрического потенциала, электростатического взаимодействия электронов и спин-орбитального взаимодействия. Матрицы всех этих взаимодействий диагональны по квантовым числам J и М, Определим И" таким образом, чтобы матрица И" была также диагональна по квантовым числам причем [c.318]

Как будет показано, наиболее прямой подход к этой проблеме связан с вычислением потенциала электростатического поля, образованного зарядами макроионов, и расчетом электростатической составляющей свободной энергии, которая эквивалентна [c.518]

Итак, существует всего два определённых потенциала электростатический потенциал V вакуума или почти пустого пространства у самой поверхности фазы и термодинамический электрохимический потенциал заряженного компонента г. Каждая из этих величин содержит произвольную постоянную — условное нулевое значение, от которого отсчитывается потенциал но разности, как электростатических, так и электрохимических потенциалов между двумя фазами не содержат этой неопределенности. Термоэлектронная работа выхода —работа вывода электрона с наивысшего энергетического уровня внутри фазы в состояние покоя за самой границей фазы — также является определённой величиной. Связь между этими тремя величинами V и /) даётся уравнением (3.1), в котором выражает электрохимический потенциал электронов, удалённых от всяких других зарядов. Внутренний электрический потенциал о, равно как и все прочие величины, относящиеся к электрической части потенциала внутри фазы, содержащей уплотнённое вещество, являются неопределёнными, так же, как и разности этих величин для двух фаз различного состава. Эта неопределённость вытекает из [c.399]

При электроконтактном способе пленка проходит между барабаном и свободно вращающимися валками малого диаметра, которые служат положительным электродом. На потенциал электростатического поля, возникшего из-за трения пленки об электроды, накладывается напряжение высокочастотного тока, в результате чего образуется поток электронов, под действием которого поверхность пленки поляризуется. [c.212]

Влияние заместителей. Представим себе группу реакций, обозначенную индексом А, различающихся только наличием различных заместителей, но все стадии которых по существу одинаковы. При этом параметр который может представлять собой, например, потенциал электростатического поля в реакционном центре, может принимать ряд частных значений уЛ, , /f и т. д. Тогда для реакции типа А уравнение (130) может быть написано в форме [c.443]

Для нахождения силы электростатического отталкивания между дисперсной частицей и гранулой фильтрующего материала необходимо рещить уравнение Пуассона — Больцмана для потенциала электростатического поля с соответствующими граничными условиями. Однако этот путь сопряжен со значительными математическими трудностями. Вместе с тем в качестве первого приближения можно рассматривать взаимодействие дисперсной частицы и гранулы как взаимодействие двух плоских поверхностей некоторой площади. Для оценки этой площади можно принять, что электростатическое отталкивание между частицей и гранулой возникает при перекрытии их двойных электрических слоев. Эффективная толщина двойного электрического поля определяется величиной 1/и (где х — дебаевский радиус экранирования). [c.158]

Потенциал электростатического поля в газовом пространстве резервуара в какой-либо момент при заполнении является главным образом функцией величины заряда, вносимого в резервуар жидкостью, проводимости жидкости, скорости заполнения резервуара, размера и формы резервуара и уровня жидкости в резервуаре в рассматриваемый момент. Математическая зависимость между этими факторами для цилиндрических и прямоугольных резервуаров приводится в приложении Б. [c.334]

Потенциал электростатического поля в газовом пространстве [c.346]

Потенциал электростатического ноля в газовом пространстве заземленного резервуара при заполнении его наэлектризованным продуктом с плотностью заряда 9 определяют из приведенного выше выражения, учитывающего функции Грина для резервуара соответствующей формы. [c.346]

Отметим, что первый член есть просто потенциал электростатического поля в точке г, если все заряды сконцентрированы в начале координат [потенциал = (суммарный заряд)/ег]. Следующие члены вносят поправки, отражающие то обстоятельство, что заряды как-то распределены вокруг начала координат. Первые три из них содержат компоненты дипольного момента /л [c.246]

Электро -т.атический потенциал и элек ростатичссное поле. В работах [147, 148] приводятся расчеты потенциала электростатического поля вблизи центра S для чисто hohhoii модели цеолитов СаХ (Si/AI = 1) и aY (Si/Al = 2). Расчеты были выполнены в предположении, что все связи в цеолите имеют чисто ионный характер и ковалентностью связей можно пренебречь. Каждому иону приписывался его полный ионный заряд. Диспсрсмопное отталкивание не учитывалось. Расчеты показали, что для гидратированного цеолита aY минимальная злектро-статическая энергия соответствует такой модели, в которой все катионы размещаются в больших полостях. Для цеолита NaY три конфигурации дают очень близкие величины электростатических энергий все ионы Na в больших полостях, 1 или 2 иона Na смещаются внутрь -полости из места Su в место S i. [c.115]

Значительная растворимость ионных соединений в таких полярных растворителях, как вода, объясняется электростатическим взаимодействием между полярными молекулами воды и ионами, приводящим к гидратации ионов. Энергия этого взаимодействия в состоянии вызвать частичное разрушение структуры воды и вход ионов в водную фазу. При уменьшении заряда иона и увеличении его размера, т. е. при снижении ионного потенциала, электростатическое взаимодействие иона с водой уменьшается и переход его в структурированную водную фазу становится все более затруднительным. Напротив, облегчается переход иона в органические растворители с более низкой полярностью, у которых практически отсутствует структурирование. Вследствие этого появляется возможность экстракции одновалентных ионов больших размеров, например, типа МпО , Re04, СЮ , ( 6H5)4As (С4Н9),Н" и др. [c.409]

Систематическое изучение кислотных свойств цеолитов со щелочноземельными катионами проведено авторами работы [35]. При исследовании спектров пиридина, хемосорбированного прогретыми при 500° С цеолитами Y, кислотных центров Льюиса обнаружено не было. Однако в области 1440—1450 см наблюдалась полоса, положение которой зависит от природы катиона. На рис. 3-67 и 3-68 представлена saBH iiivio Tb частоты этого колебания от свойств обменных катионов. Из этих данных следует, что частота колебания и прочность связи адсорбированных молекул с цеолитом увеличивается с уменьшением ионного радиуса, ростом напряженности и потенциала электростатического поля катиона. Если вспомнить, что подобный характер изменения частоты колебаний адсорбированных молекул установлен и для окиси углерода [121] и для двуокиси углерода [133], то становится понятной обоснованность представления о катионах как о центрах адсорбции на таких цеолитах. Во всех исследованных образцах обнаружены бренстедовские кислотные центры, В цеолитах с большей напряженностью электростатического поля концентрация бренстедов-скидс центров вьпие. Типичные спектры пиридина, адсорбированного на натриевых, магниевых и бариевых формах цеолита Y, показаны на рис, 3-69. [c.278]

В обычных силикатных стеклах сравнительно с ионами натрия чрезвычайно важное значение играют ионы кальция. Р. Л. Мюллер по измерениям Амбронна установил, что ионы кальция понижают подвижность ионов натрия, причем вследствие этого веетчина Л в приведенном выше уравнении увеличивается. Очевидно, ионы кальция повышают потенциал электростатических полей в каркасе стекла столь значительно, что вероятность освобождения ионов натрия иа каркаса понижается. [c.148]

Преимущества масс-спектрометров высокого разрешения, имеющих два масс-анализатора, не ограничиваются измерением точных масс ионов их использование открывает дополнительные возможности анализа направлений фрагментации метастабильных ионов. При прямой геометрии спектрометров высокого разрешения электростатический масс-анализатор предшествует магнитному, а при обратной — их взаимное расположение противоположное. Соответственно, помимо первой бесполевой области прибора (между источником ионов и ближайшим к нему масс-анализатором), в которой может происходить распад метастабильных ионов, появляется вторая бесполевая область (между анал-изаторами). Тогда на приборах с прямой геометрией, если распад метастабильных ионов происходит в первой бесполевой области, магнитный масс-анализатор настроен на заданное значение m z и варьируют параметры V (ускоряющее напряжение) или Е (потенциал электростатического анализатора), то можно селективно выявить все ионы, при распаде которых образуется фрагмент с требуемой величиной т/2. В зависимости от варьируемого параметра V или ) различают метод дефокусировки и спектроскопию кинетических энергий ионов (IKES). [c.55]

Приборы с обратной геометрией позволяют решать иную задачу выявлять все вторичные осколочные ионы, образующиеся при распаде любого выбранного первичного иона. С помощью магнитного масс-анализатора требуемый ион-предшественник выводится во вторую беспо-левую область прибора, а образующиеся из него вторичные осколочные ионы раздельно детектируются варьированием потенциала электростатического анализатора. Такой вариант анализа получил название метода прямого анализа дочерних ионов (DADI). [c.55]

Были рассчитаны потенциалы и напряженность электрических нолей в газовом пространстве резервуаров нри наполнении. Ниже приводятся уравнения для определения плотности заряда в жрщкости, потенциалов в газовом пространстве и потенциалов вблизи заземленных электродов. Потенциал электростатического поля является функцией размеров резервуара, скорости наполнения, трибоэлектрического тока, диэлектрической постоянной и проводимости топлива. [c.345]

При отсутствии дальнодействующих сил Го по величине близко к межатомному расстоянию в ассоциатах. При возникновении дальнодействующих сил величина Го изменяется. Если участники реакции обладают противоположными эффективными зарядами, то потенциал электростатического взаимодействия V (г) = —дУег увеличивает Го до значения [c.567]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология