Закон сохранения вектора Бюргерса

Чтобы связать тензор н с движением дислокаций, заметим, что условие (17.3) можно рассматривать как дифференциальное выражение закона сохранения вектора Бюргерса в среде. Действительно, проинтегрируем обе стороны уравнения (17.3) по поверхности, опирающейся на некоторую замкнутую линию L, и введя полный вектор Бюргерса Ь охваченных линией L дислокаций, а также воспользовавшись теоремой Стокса, получим [c.270]

Описанная схема основана на предположении, что дислокации в процессе переползания не изменяют своей прямолинейной формы. Подобное предположение может выполняться при весьма специальных условиях. Чаще имеет место иная ситуация. Дело в том, что сохранение вектора Бюргерса вдоль дислокации не противоречит образованию точек пересечения трех и более дислокационных линий. Такие точки носят название узлов, и они являются элементами некоторой пространственной или плоской дислокационной сетки. В каждом узле выполняется закон сохранения вектора Бюргерса, аналогичный закону Кирхгофа для разветвления линий постоянного электрического тока сумма векторов Бюргерса дислокационных линий, входящих в узел, равна сумме векторов Бюргерса дислокаций, выходящих из узла (предполагается, что каким-то единым образом выбраны направления обхода всех сегментов дислокационной сетки). [c.319]

В [76J был предложен следующий механизм размножения дефектов при многократном возвратно-поступательном перемещении двойниковой границы через покоящуюся полную дислокацию. Известно [218], что полные дислокации в кальците включаются в двойник неконсервативно. Поскольку должен выполняться закон сохранения вектора Бюргерса, то На двойниковой границе должна существовать дислокация, несутцая дефект вектора Бюргерса ). Многократное включение полной дислокации поочередно то в двойник, то в материнскии кристалл приводит к размножению дефектов. В каждом 1ЩКле ситуация полностью воспроизводится (по крайней мере на начальных этапах циклирования). Поэтому плотность возникающих дефектов Рд>= п (п число циклов), а поскольку Д5 VPn = <Уэф — So , го AS y/n, что и обнаруживается в эксперименте. Из соотношения дая длины заклинивания i з [c.102]

Образование дислокаций вблизи поверхности раздела с последующим входом в среду сопровождается переходным излучением. Возникновение дислокаций внутри кристалла, которое, согласно закону сохранения вектора Бюргерса, возможно только в виде пар дислокаций противоположных знаков, сопровождается аннигиляционным излучением. Исчезновение дислокаций, происходящее путем выхода на поверхность или аннигиляции внутри кристалла, также сопровождается переходным или аннигиляционным излз ением соответственно. [c.205]

Изменение полярности характеристик поля должно происходать и при изменении знака вектора Бюргерса. Для проверки этого предположения мы перешли к экспериментам над двойниками, образуемыми внутри кристалла, поскольку при создании таких двойников в силу закона сохранения вектора Бюргерса дислокации возникают попарно с противоположными знаками и происходит как бы поляризация скопления. Кристалл вырезался таким образом, чтобы в нем можно было создать упругий двойник, состоящий из прямолинейных отрезков винтовых двойникующих дислокаций, когда оба его конца не Выходят на боковые поверхности кристалла (рис. 8.3г). [c.214]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология