Бюргерса вектор дислокации

Рис. 21. Относительное направление векторов Бюргерса, частичных дислокаций и приложенного напряжения сдвига. Процесс, показанный на рис. 20, происходит в том случае, когда приложенное напряжение сдвига действует в направлении области I если оно действует в направлении области П, протекает другой процесс.

Определение типа и концентрации дефектов кристаллической решетки, выходящих на поверхность кристаллов, производится главным образом методом электронной микроскопии. Для выявления дефектов применяется химическое или ионное травление свежих сколов кристаллов, позволяющее охарактеризовать своеобразные структуры минералов, однако интерпретация полученных результатов чрезвычайно затруднена из-за неопределенной кристаллографической ориентации граней кристалла. Кроме того, возникают трудности, связанные с получением качественных реплик с поверхности пористых образцов. Несомненно, что исследование минералов при использовании просвечивающих электронных микроскопов позволило бы получить больший объем информации о дефектности структуры минералов, если бы было возможно без особых затруднений приготавливать для анализа образцы требуемой толщины. Рельеф поверхности скола не дает прямой информации о направлении и величине вектора Бюргерса наблюдаемых дислокаций, что затрудняет идентификацию отдельных видов этих дефектов, однако электронно-микроскопическая картина поверхно- [c.236]

Основная особенность дислокационной деформации заключается в том, что при обходе вокруг линии дислокации полное приращение вектора упругого смещения отлично от нуля и равно вектору Бюргерса. Итак, дислокацией в кристалле мы будем называть особую линию D, обладающую следующими свойствами при обходе по любому замкнутому контуру L, охватывающему линию D (рис. 84), вектор упругого смещения и получает определенное конечное приращение Ь, равное (по величине и направлению) одному из периодов решетки. Это свойство записывается в виде [c.248]

Обозначим вектор, соединяющий атомы 1 п 2 через Ь. Этот вектор называется вектором Бюргерса данной дислокации. Ясно, что возможные значения векторов Бюргерса в рассматриваемом теле определяются его кристаллографической структурой и, как правило, соответствуют небольшому числу выделенных направлений в кристалле. Что же касается линии дислокации, то ее расположение в значительной степени произвольно, хотя тоже ограничено набором определенных кристаллографических плоскостей. [c.186]

Скольжение дислокаций, как правило, может происходить одновременно по нескольким системам плоскостей (на рис. 94 изображены две пересекающиеся системы плоскостей скольжения). Если две дислокации разных систем скольжения параллельны (или имеют параллельные участки), то при встрече в результате слияния они образуют новую дислокацию, вектор Бюргерса которой равен сумме векторов Бюргерса слившихся дислокаций. Подобный процесс (дислокационная реакция) может породить дислокацию, динамические свойства которой резко отличаются от таковых у исходных дислокаций. Б частности, возникающая дислокация может оказаться не способной перемещаться скольжением. Дело в том, что формально плоскость скольжения задается линией дислокации и ее вектором Бюргерса. [c.288]

Вектор Бюргерса вдоль дислокации остается неизменным, поэтому дислокация не может кончаться в кристалле. Она либо выходит на его поверхность, либо замыкается на себя, образуя петлю, либо оканчивается на других дефектах (не точечных). [c.6]

Анализ ангармонического расширения [34] показывает, что чисто гидростатическое давление и напряжения любого вида (в том числе касательные) вызывают дилатацию, пропорциональную запасенной энергии. Следовательно, в случае и краевых, и винтовых дислокаций дилатация, обусловленная ангармоническими членами, пропорциональна энергии дислокации W. Отсюда расчеты дают оценку увеличения объема А У 36 /2 на отрезке длиной Ъ (вектор Бюргерса) вдоль дислокаций, хорошо согласующуюся с экспериментальными данными измерения дилатации в сильно деформированных металлах [6]. Хотя средняя по кристаллу величина дилатации невелика, локальные значения дилатации при краевых дислокациях (в отличие от винтовых) достигают большой величины, так что на этих дислокациях возникает электрический диполь [35] вследствие перераспределения электронов проводимости, обусловленного изменением гидростатического давления в окрестности дислокации [5]. Локальное возмущение самосогласованного поля свободных электронов, вызываемое появлением потенциала деформации с нарушением локальной электронейтральности, должно оказать влияние на различные физические процессы в крис-сталЛе [5]. В случае же винтовой дислокации гидростатическое давление связано только с ангармоническим расширением и мало [6]. [c.45]

В реальных кристаллах обычно существуют препятствия различного характера, затрудняющие движение дислокаций. При встрече в процессе движения дислокации могут сливаться, образуя новую дислокацию (ее вектор Бюргерса равен сумме векторов Бюргерса исходных дислокаций), динамические свойства которой могут резко отличаться от свойств исходных дислокаций, в частности, она может оказаться не способной к легкому перемещению за счет скольжения (такая дислокация называется сидячей). Это объясняется тем, что плоскость скольжения, формально задаваемая линией дислокации и ее вектором Бюргерса, совпадает с некоторой кристаллографической плоскостью в кристалле. Однако далеко не всякая кристаллографическая плоскость является плоскостью легкого скольжения (набор системы плоскостей скольжения в кристалле определяется особенностями его структуры). Если при образовании новой дислокации ее линия оказывается в подобной плоскости, движение дислокации будет затруднено и она превратится в [c.95]

Описанные выше и изображенные на рис. 102 и 103 дислокации только в условном смысле являются таковыми. Вектор Бюргерса двойникующей дислокации не совпадает с межатомным расстоянием в плоскости сдвига — он составляет лишь часть этого расстояния (именно поэтому подобные дислокации называются частичными). Сдвиг на величину вектора Бюргерса, порождающий одноатомную дислокационную прослойку (рис. 103), может происходить только вдоль вполне определенной плоскости в кристалле—плоскости двой- [c.302]

Реальный кристалл обычно содержит большое число дислокаций, линии которых сложным образом переплетаются. Но неизменность вектора Бюргерса вдоль дислокации приводит к тому, что линия изолированной дислокации должна быть либо замкнутой, либо выходить своими концами на поверхность кристалла. Предельными и наиболее простыми формами, которыми могут обладать дислокации указанных двух типов, является форма круговой дислокационной петли и форма прямолинейной дислокации. В диффузионной кинетике основную роль играют прямолинейные краевые дислокации и кольцевые призматические петли. [c.317]

Описанная схема основана на предположении, что дислокации в процессе переползания не изменяют своей прямолинейной формы. Подобное предположение может выполняться при весьма специальных условиях. Чаще имеет место иная ситуация. Дело в том, что сохранение вектора Бюргерса вдоль дислокации не противоречит образованию точек пересечения трех и более дислокационных линий. Такие точки носят название узлов, и они являются элементами некоторой пространственной или плоской дислокационной сетки. В каждом узле выполняется закон сохранения вектора Бюргерса, аналогичный закону Кирхгофа для разветвления линий постоянного электрического тока сумма векторов Бюргерса дислокационных линий, входящих в узел, равна сумме векторов Бюргерса дислокаций, выходящих из узла (предполагается, что каким-то единым образом выбраны направления обхода всех сегментов дислокационной сетки). [c.319]

Р н с. 47. Краевая дислокация в графите, содержащем примесь брома. Показан вектор Бюргерса краевой дислокации. [c.66]

VI — энергия дефекта упаковки внутри линейного ряда дислокаций ф — угол между вектором Бюргерса частичной дислокации и направлением ряда. Для нормального линейного ряда дислокаций уравнение (1-19) сводится к следующему виду [c.70]

Никаких существенно новых расположений не возникает, если предположить, что основные компоненты вектора Бюргерса краевой дислокации имеют символ, содержащий о с правой стороны. Для двух комбинаций имеет место отталкивание. В третьем случае образуется новая краевая дислокация с новым вектором. [c.70]

При определении отношений, приведенных в табл. 5, каждой измеренной величине R a/ ) приписывался одинаковый вес. Это не вполне правильно, так как точно установлено, что ямки травления на поверхности графита зарождаются на случайных винтовых дислокациях или объединенных в петли вакансиях [11, 89, 90, 91], и поэтому вполне возможно, что величина R(J ) для каждой отдельной ямки соответствует величине вектора дислокации Бюргерса, связанного с образованием этой ямки. [c.160]

Дефекты упаковки могут быть типа внедрения и вычитания. Теория контраста, учитывающая поглощение, доказывает, что в достаточно толстой фольге ( >6 То) вид первой полосы от верхнего края зависит только от знака дополнительной разности фаз, связанной с вектором Бюргерса частичной дислокации если АФ=2 я/3, то наблюдается первая светлая полоса в светлом поле, если АФ=—2я/3, то первая полоса будет темной (рис. 21.21). [c.507]

Интересуясь в основном качественными физическими результатами, будем анализировать те ситуации, которые приводят к наиболее простым математическим выражениям, но характеризуются достаточной общностью. Прежде всего предположим, что все дислокации в двойнике являются либо чисто краевыми, либо чисто винтовыми. Тогда вектор Бюргерса рассматриваемых дислокаций будет иметь только одну составляющую 6 = для краевой и, Ь = для винтовой дислокации. Поскольку в какой-то мере свободное перемещение рассматриваемых дислокаций может происходить только в плоскости двойникования, достаточно рассмотреть составляющие интересующих нас сил только вдоль оси J (в дальнейшем проекция силы на ось х будет обозначаться без указания индекса оси). [c.55]

МИ векторами Бюргерса расщепляются с выделением энергии и образованием стабильных дислокаций. Поэтому дислокационная реакция, подобно химической реакции, имеет определенный тепловой эффект Др. Если энергия АС высвобождается при расщеплении одной дислокации с большим вектором Бюргерса на две с меньшими векторами, то реакция будет протекать самопроизвольно. Этот процесс расщепления будет происходить до тех пор, пока не останется лишь небольшое количество векторов Бюргерса (векторов скольжения), которые обычно соответствуют кратчайшим расстояниям в решетке Бравэ (при полных дислокациях). [c.223]

Вектором Бюргерса полной дислокации в ГЦК- структурах может быть также а< 100>-, но существование таких дислокаций менее вероятно, потому что их мощность больше Ь = а. [c.324]

В противоположность этому трансляция Ьа или Ьз, т. е. сдвиг на вектор Бюргерса частичной дислокации, нарушает этот порядок, переводя лунку А в лунку С или С в А. В результате меняется порядок наложения слоев 111 . Вместо плотной кубической упаковки...АВС. .. вдоль плоскости скольжения возникает как бы тонкая лента гексагональной плотной упаковки [c.328]

Плоскостью плотнейшей упаковки в гексагональной плотно упакованной решетке служит плоскость базиса (0001), а наиболее плотно упакованными направлениями — направления < 1120>-(см. рис. 274). Вектор Бюргерса полных дислокаций в этих направлениях имеет [c.343]

Проведенные в дальнейшем рентгенотопографические исследования синтетического кварца подтвердили дислокационную природу линейных ростовых дефектов и позволили определить характер векторов Бюргерса. Большинство дислокаций в <с> оказалось краевого типа (Ь = а), лишь около 15% дислокаций имели винтовую компоненту и не погасали в отражении (0003). Отмечалась также приуроченность дислокаций к границам ячеистого рельефа. Представляло несомненный интерес использовать метод рентгеновской топографии для того, чтобы определить, влияют ли дислокации на механизм роста поверхности базиса и существует ли какая-нибудь связь между рельефом и дислокационным строением кристалла. С учетом морфологических исследований были проведены опыты по синтезу кристаллов различной степени совершенства и подготовлены препараты для рентгенотопографических съемок. [c.158]

Однако для макродеформации монокристалла по дислокационному механизму необходимо значительное число дислокаций. Каково же оно на самом деле Установлено, что в кристаллах линейных полимеров могут быть четыре типа дислокаций [13, с. 494] винтовые — с векторами Бюргерса параллельными и перпендикулярными направлению цепи и краевые —с аналогично ориентированными векторами Бюргерса. Винтовые дислокации с параллельными направлению цепи векторами Бюргерса легко обнаруживаются электронно-микроскопически. Их существование подтверждается наличием спиралей роста (см. рис. I. 7, а стр. 33). Вектор Бюргерса таких винтовых дислокаций равен высоте молекулярной складки (- 100 А). [c.169]

Правда, в отличие от вектора Бюргерса обычной дислокации, распределение (15.44) зависит от координат на поверхности 5. Но это ие мешает нам непосредственно воспользоваться формулой (15.32), не вынося вектор Бюргерса за знак интеграла. Следовательно, задача об отыскании вектора смещений и (г) вокруг отдельной дискли-национной петли сводится к вычислению интеграла [c.257]

Если двойник имеет ограниченные поперечные размеры, то граница двойника на плоскости хОу является некоторой кривой линией (рис. 101), и потому она не может совпадать с кристаллической плоскостью. Граница двойника состоит из отдельных когерентных участков, оканчивающихся двойникующими дислокациями Владимирский К. В., 1947). Вектор Бюргерса двойникующей дислокации (рис. 102) лежит в плоскости двойникования, и последняя одновременно является плоскостью скольжения такой дислокации. Но двойникующий сдвиг всегда меньше сдвига, обеспечивающего скольжение (величина соответствующего вектора Бюргерса меньше межатомного расстояния). Двойникующие дислокации располагаются по контуру двойника, и густота их расположения определяет кривизну контура двойника. [c.302]

В случае когерентных выделений надо ожидать появление полос, связанных с различными межплоскостными расстояниями м и с в и имеющих период D = ==dud-a/ йы — йв). Полосы будут видны в изображении частицы, если D< .l I — линейный размер частицы). При увеличении размера частицы накопление несоответствия, в плоскости раздела частица — матрица может привести к частичной потере кегерентности путем образования дислокации при /6> f> , где —вектор Бюргерса поверхностной дислокации (дислокации несоответствия). [c.536]

Как уже отмечалось, двойникующая дислокация является границей области, перешедшей путем сдвига в новое положение, и, следовательно, имеет все свойства, обычно присущие полным дислокациям, которые также являются границей сдвига. Если на границе нет заметного скачка упругих свойств (такими, как правило, являются обычно двойниковые границы), то асимметрия поля напряжений двойникующей дислокации будет малой, и двойникующую дислокацию без всяких оговорок можно рассматривать в рамках континуальной теории дислокаций. Вектор Бюргерса двойникующей дислокации не является вектором исходной решетки или решетки двойника и равен расстоянию, которое проходит каждая плоскость решетки при двойникуюшем сдвиге. [c.31]

Для определения энергии и размеров ядра двойникующей дислокации исследовалась зависимость энергии в цилиндре, содержащем дислокацию, от его 1 диуса аналогично тому, как это делается для полных дислокаций (см. [118]). Результаты представлены на рис. 2,11. В векторах Бюргерса двойникующей дислокации радиус ее ядра составляет Л,5Ь (около 4 А). Энергия ядра двойникующей дислокации равна 1 эВ на период идентичности, или 0,091 эВ/атом (5,87-10 эрг/см), что значительно меньше, чем для полной смешанной дислокации. Согласно континуальной теории дислокаций, тшгенс угла наклона графика на рис. 2.11 должен быть про-порцион иен >, т.е. для полной дислокации он должен быть в 9 раз больше. Рисунок показывает, что указанная зависимость действительно имеет место. [c.43]

В отличие от дислокации Владимирского (см. рис. 2.2), которая расположена на. границе войник - материнский кристалл и является элементом такой границы, рассматриваемая дислокация типа Шокли является краем одноатомной двойниковой прослойки и может быть расположена только на переднем конце двойника — в его голове. Но векторы Бюргерса этих дислокаций совпадают, и с точки зрения дислокаций в упругой среде они эквиваленгаы. [c.53]

Но вернемся к анализу структуры копья и проблеме его моделирования. Равновесная форма копья может бьпь описана с помощыо дислокационной модели, предложенной в работе [306]. Анализируется плоская задача, в которой контур копья изображает сечение мартенситного включения, бесконечно протяженного в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка. Половинкам мартенситного клина сопоставляются пло-кие скопления прямолинейных дислокаций превращения противоположного знака (рис. 5.11). Отвлекаясь от выбора направления вектора Бюргерса отдельной дислокации, согласованного с описанной вьпие известной структурой копья, можно считать дислокации винтовыми (мы не претендуем на количественные результаты, а качественным выводам это упрощение не повредит). . [c.157]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология