Излучение Частицы аннигиляционное

В скобках указана абсолютная интенсивность в процентах (число частиц или у-квантов на 100 распадов). Компоненты интенсивностью менее 5% не указываются при наличии одной или более компонент интенсивностью более 5%. В остальных случаях приводятся компоненты и меньшей интенсивности. Если наблюдаются Р-переходы, то приведена интенсивность аннигиляционного у-излучения с энергией 0,511 МэВ. Даны таюке вероятности электронного захвата. [c.10]

Очевидно, что период полураспада изотопа не должен быть слишком мал, чтобы успеть внести его в исследуемую систему и проследить его перемещение или успеть выделить его в качестве продукта какой-либо реакции до того, когда большая часть ядер радиоактивного изотопа распадётся. Однако период полураспада не должен быть и слишком велик, поскольку тогда в соответствии с (1.6.1) понижается чувствительность метода. Оптимальное значение Т]/2 при этом лежит в диапазоне от нескольких часов до нескольких месяцев. Желательно также использовать изотопы, дающие монохроматические пучки частиц или гамма-квантов, поскольку в этом случае их легче выделить на фоне шумового излучения. Отметим, что очень плодотворной оказалась идея использовать в качестве меченых атомов /3+-радиоактивные изотопы, испускающие позитроны. Возникающее при этом вторичное монохроматическое аннигиляционное излучение широко используется в методах компьютерной томографии в медицине. [c.34]

Если энергия у-кванта превышает 2 /ПоС = 1,022 Мэе, где Шо— масса покоя электрона (или позитрона), а с—скорость света в пустоте, то возможен процесс образования пар электрон—позитрон. Акт образования пары должен происходить в кулоновском поле ядра. Разность энергии у-кванта и энергии, соответствующей массе покоя пары образующихся частиц, переходит в кинетическую энергию пары. Процессу образования пар сопутствует аннигиляция позитронов и электронов, при которой энергия, соответствующая массе покоя обеих частиц (2 /ПцС ), сообщается двум 7-квантам аннигиляционного излучения (каждый с энергией 0,51 Мэе). [c.29]

Относительные эффективности счета р-частиц и у-квантов различны для различных измерительных приборов и зависят от энергии излучения. В случае счетчиков и ионизационных камер эффективность счета Р-частиц обычно примерно в 100 раз больше эффективности счета 7-квантов с энергией 1 Мэе. Счетность для 7-квантов с энергией от нескольких сот кэв до нескольких Мэе приблизительно пропорциональна энергии. Таким образом, если эмиссия р-частиц сопровождается испусканием 7-квантов, то типичная кривая поглощения р-частиц имеет 7 хвост с интенсивностью порядка 1% начальной р-активности. Хвост чистого тормозного излучения обычно по крайней мере на порядок меньше и составляет около 0,05% или менее начальной р-активности. Если поглощаются позитроны, то, помимо уже упоминавшихся типов электромагнитных излучений, всегда существует фон, обусловленный аннигиляционным излучением и составляющий (при употреблении обычных датчиков) около 1% начальной Р+-активности. [c.110]

При использовании метода совпадений необходимо учитывать множество существенных факторов [29]. Если исследуемый образец не является точечным, а имеет конечные размеры, характеристика по крайней мере одного детектора не должна зависеть от распределения излучения по источнику в противном случае приведенные выше простые соотношения не справедливы. Это условие легче всего выполняется при использовании у-счетчиков. Однако широко применяются и счетчики -частиц с геометрией 4jt, позволяющие регистрировать излучение практически со 100%-ной эффективностью (для любых частей образца и для различных -вет-вей [29]). Надежность приведенных выше уравнений зависит также от наличия угловой корреляции между направлениями эмиссии частиц и квантов. Если имеются основания полагать, что такая корреляция существует, следует проводить измерения при различных значениях угла между двумя осями образец — счетчик. Даже в простом варианте метода — у-совпадений можно получить несколько искаженные результаты вследствие регистрации у-счетчиком тормозного излучения, возникающего при замедлении -частиц в поглотителе, препятствующем проникновению частиц в у-счетчик. В этом случае величина R возрастет, причем соответствующего увеличения R y не произойдет, поскольку вероятность регистрации -счетчиком именно тех -частиц, которые являются источником тормозного излучения, весьма мала. При использовании в качестве детектора у-излучения сцинтилляционного спектрометра с малой шириной энергетического канала этот источник ошибок можно почти полностью исключить. Аннигиляционное излучение, возникающее в любом образце " "-излучателя, приводит к еще большим ошибкам такого же типа. Этот эффект можно уменьшить, если поглотитель расположить ближе к источнику излучения, а не к детектору у-квантов. Если энергия квантов, испускаемых в процессе ядерного превращения, отлична от 0,5 Мэв, можно использовать методы дискриминации. [c.415]

Предложено определение кальция при активации образцов а-частицами и измерении р-активности Зс, образующегося по реакции Са (а, р) 3с. При этом учитывается аннигиляцион-ное 7-излучение с помощью 7-спектрографа [1359, 1367]. Максимальный выход 3с наблюдается при облучении мишеней а-частицами с энергией 14 Мэе. Чувствительность определения кальция составляет 8,5 10 г. Мешают определению кальция К и Зс. Метод использован для определения кальция в высокочистых кремнии и алюминии и окислах тория, иттрия и магния. Активация а-частицами применена также для определения кальция в биологических материалах [1335]. [c.110]

Источник наносится на весьма тонкую (0,2—0,5 мг/см п меньше) проводящую фольгу и помещается внутрь счетчика. Ввиду того что в этом случае максимально используется фактор геометрии (4я), к минимуму сводится поглощение и рассеяние в образце и в подложке чувствительность метода и его точность (до 1о/о) следует считать наиболее высокими среди других лабораторных радиометрических методов абсолютных измерений. Кроме распадов типа К-захват, метод не зависит от схемы распада, не требует введения поправок на аннигиляционное уизлучение, сопровождающее позитронный распад, а также у-излучение, сопровождающее в каскаде -частицы, или конверсионные электроны. Этот метод удобен при измерении -активности малых энергий (меньше 0,2 Aiae), позитронных излучателей, препаратов с высокой удельной активностью. [c.329]

Формы спектров электронных и позитронных излучателей несколько различаются тем, что у последних выше доля частиц с высокими энергиями. Другой особенностью позитронного распада является аннигиляционное излучение. При аннигиляцнон-ном взаимодействии позитрона и электрона образуются два у-кванта каждый с энергией 0,5 И Мэе, разлетающие-ся в противоположных направлениях. [c.22]

Детальное обсуждение приведенного простого примера показывает,, с какой тщательностью следует оценивать соотношения между скоростями счета и эффективностями детекторов в каждом отдельном случае. При наличии угловой корреляции возникают дополнительные осложнения. Не вдаваясь в детали, улажем только на предельный случай угловой корреляции — испускание двух у-квантов с энергией 511 кэв в противоположных направлениях, происходящее при аннигиляции позитронов. В силу этой специфичности измерение скорости совпадений аннигиляционных квантов является не только чувствительным и селективным методом обнаружения позитронного излучения. С помощью этого метода можно определять и абсолютные скорости распада некоторых р+-излучателей. Для этой цели применяют схему тройных совпадений, причем третий счетчик настраивают на регистрацию у-кванта, испускаемого ядром, вслед за Р -частицей. При любых измерениях, связанных с регистрацией совпадений двух аннигиляционных у-квантов, удобно рассматривать собственную-эффективность счетчика и геометрические факторы по отдельности. Если каждый счетчик виден из источника под телесным углом 4лсо стерадиан и эффективность каждого счетчика по отношению к у-квантам с энергией 511 кэв равна е, то одиночные скорости счета для каждого счетчика будут равны 2 ш8Ко, где Ro — скорость испускания р -частиц. Множитель [c.418]

В ряде случаев необходимо различать р+- и р "-частицы. Вследствие различного поведения этих частиц в магнитном поле такое исследование легко осуществить с помощью электронного спектрографа . При отсутствии спектрографа, для того чтобы отличить изотоп, испускающий позитроны, от Р -излучателя, можно применить и более простой метод. Между образцом и детектором, удаленными друг от друга на расстояние в несколько сантиметров, устанавливают пластину поглотителя. С помощью электромагнита или постоянного магнита достаточно большого размера можно направить магнитное поле таким образом, чтобы отклонить частицы одного знака в обход поглотителя по направлению к детектору. Более чувствительный метод идентификации позитронов основан на обнаружении аннигиляционного излучения (при аннигиляции каждого позитрона в конце его пробега образуется два у-кванга с энергиями 0,51 Мэв). Эти у-кванты испускаются в противоположных направлениях следовательно, если между двумя счетчиками у-квантов поместить излучатель позитронов и окружить его слоем вещества, достаточным для поглощения всех или большей части позитронов, то скорость регистрации совпадений в счетчиках, расположенных на одной прямой с образцом, будет больше, чем при углах, отличных от 180°. Совпадения, связанные с у-квантами ядерного происхождения, не мешают этим измерениям. Этот метод можно с успехом использовать для определения абсолютных скоростей испускания р+-ча- [c.426]

Есть еще несколько процессов, при которых могут возникать высокоэнергетичные кванты аннигиляционное излучение, излучение при распаде мезонов и других элементарных частиц, но они не находят использования в ХВЭ вследствие малой интенсивности потоков. [c.36]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология