Плотность импульса электромагнитного поля

Для второго случая д/ оказывается равным нулю, и поток через боковую поверхность отсутствует. И наконец, для третьего случая о/< стор поток электромагнитной энергии вытекает через боковую поверхность. Приведенные примеры убеждают в том, что сторонней напряженностью электрического поля в цепях постоянного тока пренебрегать нельзя. Это становится принципиальным особенно тогда, когда в цепях постоянного тока имеются участки, где действуют пондеромоторные силы. Характерным и наиболее наглядным примером таких цепей являются электродные системы. Таким образом, постановка вопроса о распространении электромагнитной энергии (а не электрической) тока является правильной. Электромагнитная энергия аналогична механической энергии и производит давление / на тела, которые встречаются на пути ее распространения, а следовательно, имеют импульс силы, заключающийся в единице объема. Итак, давление, испытываемое телом при поглощении импульса, будет равно =(1/с. Известно также и то, что давление равно плотности электромагнитной энергии у поверхности тела. Поэтому =Ди эм, а, учитывая поток энергии Пойнтинга Р=Д11 з с, получим /=Р/с . Импульс или количество движения в механике Ньютона представляет собой произведение массы на скорость 1—тю. Легко видеть, если мы импульс разделим на скорость, то получим массу, а если плотность импульса разделим на скорость, получим плотность тела. Применяя это к энергии распространяющегося электромагнитного поля, получим для его плотности следующее выражение [c.54]

Совсем другое положение возникает при рассмотрении так называемой внещней плотности источника сг . Внешняя плотность источника полевой величины А возникает из-за дальнодействующего характера внешних сил, влияющих на систему, в том числе, конечно, и на внутреннюю ее часть. Тем не менее внешние плотности источников импульса и энергии внешних полей (гравитационного, электромагнитного и т. д.), действующих на материю системы, всегда существуют. Если принять во внимание этот факт или если заранее выбрать модель системы таким образом, чтобы внешние поля входили в систему, то сохранение полевой величины А, о которой идет речь, можно рассматривать в случае неисчезающих внешних плотностей источников а . Такое положение возникает, например, при рассмотрении баланса импульса, выраженного уравнением движения континуума. Тем не менее отметим, что анализируемая модель системы в любом случае должна описываться точными и хорошо определенными условиями, причем это особенно необходимо в термодинамике, поскольку здесь мы имеем дело с большим количеством различных моделей систем, [c.57]

Здесь Е и р — соответственно переменная энергия и направленные параллельно поверхности компоненты импульса исходных электронов в металле, А условно означает взаимодействие, связанное с наличием внешнего электромагнитного поля. Первый сомножитель под интегралом (1) есть парциальный эмиссионный ток, отвечающий определенным начальным значениям параметров и рц в металле. Второй сомножитель описывает фермиевское распределение электронов внутри металла с химическим потенциалом ц (при выбранном нуле отсчета х=—Ьсоо). Третий сомножитель р(Е, р7)1 есть функция плотности распределения, так что произведение [c.26]

Группе Карнаухова в Дубне удалось обнаружить протонное излучение при бомбардировке внутренних мишеней из никеля (3 мк) и тантала ионами Ке с энергией около 130 Мэв. Продукты реакций собирались на расположенный позади мишени сборник — никелевую фольгу (2 мк). Детектор излучения также располагался внутри камеры циклотрона тяжелых ионов, причем регистрация активности производилась в промежутках между импульсами высокочастотного напряжения на дуантах, повторявшихся в течение 0,1 сек каждые 0,4 сек, и начиналась через 0,1 сек после снятия этого напряжения Задача регистрации запаздывающих протонов достаточно сложна — детектор должен обладать спектрометрическими качествами, давать возможность отделять протоны от других тяжелых частиц и определять их энергию на фоне в миллионы раз более интенсивного Р - и 7-излучения, и притом в сильном магнитном поле, при высоком уровне электромагнитных цомех. В качестве такого детектора в работах [11, 12] был выбран телескоп из двух (плоского и цилиндрического) пропорциональных счетчиков, который позволял одновременно измерять плотность ионизации йЕ1йх ж энергию частиц (Е) и тем самым различать протоны и а-частицы. Надежность такого различения была продемонстрирована в градуировочных опытах с а-источниками, а также в опытах с использованием алюминиевых поглотителей толщиной 40 мк, поглощавших а-частицы с энергией до 7,7 Мэв, но пропускавших протоны. Энергия регистрируемых при таких поглотителях протонов составляла 3—4,5 Мэв. В результате описанных опытов дубнинской группы было установлено [c.540]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология