Пропорциональный счетчик

Рис. 8.3-11. Схема проточного пропорционального счетчика для детектирования рентгеновского излучения с низкой энергией.

Рис. 5.6. Эффективность работы пропорционального счетчика с различными газовыми наполнителями.

Примечание. СОГ — счетчик с определенной (известной) геометрией, в частности, с 50% геометрией при внешнем источнике излучения (2я-счетчик) и 100 геометрией (4я-счетчик) ИК —ионизационная камера СС —счетчики в схеме совпадений ЖС—счетчик с жидким сцинтиллятором ТС —счетчик с твердым сцинтиллятором ПС — пропорциональный счетчик ПД —полупроводниковый детектор. [c.542]

Рис. 5.4. Газовый проточный пропорциональный счетчик.

В соответствии с существующей в настоящее время теоретической концепцией получение абсолютно чистых веществ т. е. совершенно не содержащих примесей) принципиально возможно, но только в очень небольшой области концентраций для достаточно большой пробы чистого вещества и за более или менее ограниченный промежуток времени. Для контроля чистоты необходимы особо чувствительные методы анализа. Применение методов ультрамикроанализа позволяет осуществить мечту аналитиков — обнаружение отдельных атомов в матрице вещества. Одним из таких методов является лазерная спектроскопия. Вещество испаряют и атомы селективно возбуждают действием лазерного излучения в узкой области частот. Возбужденный атом затем ионизируется вторичными фотонами. Число испускаемых при этом свободных электронов фиксируют пропорциональным счетчиком. С помощью эффективно действующей лазерной установки можно ионизировать все атомы определяемого вещества. Метод, основанный на использовании этого явления, называют резонансной ионизационной опектро-скопией (РИС). Например, можно определять отдельные атомы цезия. В другом варианте метода — оптически насыщенной нерезонансной эмиссионной спектроскопии (ОНРЭС) — измеряют интенсивность флуоресцентного излучения возбужденных атомов. Чтобы отличить излучение определяемых элементов от излучения других компонентов пробы, длины волн флуоресценции сдвигают воздействием других атомов или молекул. Этим методом также можно определять отдельные атомы вещества, например натрия. [c.414]

Если применяют пропорциональный счетчик, то получают, как описано выше, значительное самопроизвольное увеличение числа ионов (в 10 —10 раз). Поэтому в этом случае нет необходимости в большом внешнем усилении. Счетчики такого типа имеют очень высокую разрешающую способность и могут измерять до 10 отдельных импульсов в минуту. С другой стороны, оптимальная область напряжения узка, так что необходим хорошо регулируемый источник напряжения. Для работы счетчика Гейгера.— Мюллера почти не требуется внешнее усиление, но его скорость счета значительно ниже надежно можно регистрировать примерно 10 импульсов в минуту. Кроме того, с помощью такого счетчика нельзя различать энергии ионизирующих излучений, поэтому он постепенно теряет свое значение. [c.386]

Рис. 5.10. Полученное на экране многоканального анализатора распределение амплитуды импульсов Сг/с от проточного пропорционального счетчика кри-сталл-дифракционного спектрометра.

При напряжениях, лежащих выше точки В, электроны, образовавшиеся под действием радиоактивного излучения, разгоняются в электрическом поле до таких скоростей, что производят вторичную ионизацию молекул газа. В области ВС вторичная ионизация пропорциональна величине первичной ионизации. Эта область напряжений, в которой работает пропорциональный счетчик. [c.335]

Счет импульсов высокой интенсивности и их дискриминация. Амплитуда импульса и, даваемого сцинтилляционным и пропорциональным счетчиками, пропорциональна длине волны рентгеновского излучения. Применяя подходящую электронную схему включения счетчика (схема с дискриминатором), можно различать амплитуды импульсов, соответствующих определенным значениям энергии. Это необходимо в том случае, когда проба излу- [c.206]

Принцип действия ионизационного детектора [8]. При попадании ионизирующего излучения в детектор в межэлектродном пространстве (рис. 6.3, а) образуются электроны и положительно заряженные ионы, которые под действием приложенного напряжения собираются у катода или у анода в соответствии с их зарядами. При этом на сопротивлении возникает импульс, который регистрируется специальным устройством. Величина импульса зависит от вида и энергии излучения, параметров детектора и приложенного напряжения [/ . На рис. 6.2 показаны области работы ионизационной камеры /1 — 6 2, пропорционального счетчика — счетчика Гейгера— [c.307]

Закон Брэгга можно легко получить с помощью схемы, представленной на рис. 5.2. Пусть когерентный пучок рентгеновских лучей зеркально отражается от параллельных кристаллических плоскостей, расположенных на расстоянии друг от друга. Из двух лучей, ход которых показан на рис. 5.2, нижний на пути выхода из образца проходит дополнительное расстояние AB =2d sin в. Если это расстояние равно целому числу длин волн пк, то отраженные лучи будут совпадать, по фазе и пропорциональный счетчик зарегистрирует максимум интенсивности. Если используется. высококачественный кристалл-анализатор, дифрагированный пучок получается довольно узким. Например, измеренная полуширина линии составляет при близительно 10 эВ при собственной полуширине 2 эВ. Рентгеновское излучение, длины волн которого не удовлетворяют закону Брэгга, поглощается в кристалле илп проходит сквозь него в его держатель. [c.191]

Кристалл-анализатор 2 — пропорциональный счетчик 3 — круг фокусировки 4 — полупроводниковый детектор рентгеновского излучения. [c.192]

Наиболее часто в качестве детектора в кристалл-дифракционных спектрометрах рентгеновских микроанализаторов используется газовый пропорциональный счетчик, схема которого приведена на рис. 5.4. Он состоит из газонаполненной трубки с натянутой посередине тонкой проволокой, обычно из вольфрама. [c.196]

Рис. 8.5. Кривая распределения импульсов меди для измерения эффективности генерации рентгеновского излучения, полученная с помощью пропорционального счетчика. Еа=27 кэВ [65].

Показанный на рпс. 5.4 пропорциональный счетчик проточного типа обычно используется для регистрации мягкого рентгеновского излучения (>ь>3 А). Использование проточного газа (обычно Р10) обусловлено трудностями достижения постоянной герметичности тонких входных окон, необходимых для снижения потерь на поглощение. Показано [103], что для А1к коэффициент пропускания окна из бериллиевой фольги толщиной 34 мкм равен 1,2%, а при толщине ее 7,5 мкм — 55%. Для майларовой пленки толщиной 1,5 мкм этот коэффициент составляет 30%, а для пленки формвара достаточно малой толщины, при которой не образуются интерференционные полосы, — 84%. Обычно кристаллические спектрометры работают в условиях вакуума для исключения возможности поглощения рентгеновских лучей в воздухе. Для того чтобы сверхтонкие окна из формвара или нитрата целлюлозы выдержали перепад давления в I атм, [c.198]

Жидкие сцинтилляторы, газовый счетчик, счетчик Гейгера — Мюллера и проточный пропорциональный счетчик, ионизационная камера Счетчик Гейгера — Мюллера, проточный пропорциональный счетчик, жидкие сцинтилляторы, ионизационная камера Счетчик Гейгера — Мюллера, проточный пропорциональный счетчик, жидкие сцинтилляторы, ионизационная камера Счетчик Гейгера — Мюллера, проточный пропорциональный счетчик, сцин-тилляционный счетчик Счетчик Гейгера — Мюллера, проточный пропорциональный счетчик, сцин-тилляционный счетчик типа колодец [c.645]

Проточный пропорциональный счетчик [c.646]

Пропорциональный счетчик или счетчик Гейгера — Мюллера (внутренний) [c.646]

Дифракционная картина регистрируется при вращении детектора с постоянной скоростью и вокруг центра образца, при этом держатель образца вращается вокруг той же оси со скоростью w/2 для того, чтобы сохранить геометрию фокусирующего круга. В качестве детекторов обычных порошковых дифрактометров, имеющих скорости сканирования и, обычно не превышающие 2°/мин, используют сцинтилляционные счетчики со сцинтилляторами на основе кристаллов Nal, легированных таллием, или пропорциональные счетчики. В настоящее время можно достичь значительного сокращения времени измерения для порошковых диаграмм путем применения нового поколения трансмиссионных дифрактометров, в которых используются двумерные [c.402]

В интервале - 2 ускорение электронов, образовавшихся при ионизации, происходит до таких энергий, когда они могут вызывать ударную ионизацию газа-наполнителя Число электронов увеличивается в Н раз ( Н - коэффициент газового усиления), Н зависит от разности потенциалов V поэтому для получения пропорциональности между вели чиной импульса и энергией кванта необходимо жестко ста бнлизировать величину V. Б таком режиме рабе тают пропорциональные счетчики. Амплитуда импульса на 3-4 поряд1 а больше, чем в случае ионизационной камеры. При Н 10 возможно также возбуждение молекул газа с последующим излучением квантов с энергией в области коротковолнового ультрафиолета. Для предотвращения этого к основному одноатомному газу-наполнителю ( Аг, Кг, Хе ) добавляют многоатомные газы. [c.23]

В последние десятилетия получили широкое распространение сцинтиляционные счетчики. Они состоят из люминес-цирующего кристалла (например, Ыа I, активированный таллием), фотоэлектронного умножителя и усилителя. Рентгеновский квант вызывает ионизацию большого чиспа атомов или ионов в кристалле, которые испускают ультрафиолетовое излучение, возвращаясь в стабильное состояние. Кванты этого излучения выбивают электроны с катода фотоумножителя, которые после ускорения попадают на электрод умно-жительной системы (динод). Каждый из электронов выбивает вторичные электроны, и после повторения этого процесса на 10-15 каскадах первоначальный импульс усиливается в Ю" -10 раз. Для регистрации достаточно усиления этих импульсов примерно в тысячу раз. Как и в случае пропорциональных счетчиков, амплитуда импульса пропорциональна энергии кванта и возможно применение хшфференциальной дискриминации (с теми же оговорками относительно статистического характера процесса). [c.24]

На нонизацпонном эффекте, производимом радиоактивным излучением, основан принцип работ следующих типов детекторов ионизационной камеры, пропорционального счетчика и счетчика Гейгера — Мюллера. Все эти детекторы представляют собой наполненные той или иной газовой смесью сосуды, которые имеют два электрода. Схема включения детектора показана на рис. 125. Механизм ионизации газов излучением различного типа и энергии не одинаков, но энергия, затрачиваемая на образование пары ионов во всех случаях составляет около 34 эв. Величина первичной ионизации, т. е. ионизация, производимая ядерной частицей непосредственно, зависит только от доли энергии, [c.334]

Измерение интенсивности линий А1 — Ка проводится на рентгеновском флуоресцентном спектрометре (ХКО — 3, ХКО — 5, фирмы Филипс) с хромовой и вольфрамовой трубками. Трубка с хромовым анодом лучше, так как в этом случае интенсивность флуоресцентного излучения у алюминия в 4 раза выше, чем с трубкой с вольфрамовым анодом [Б4А, 620, 11781. На трубки подают напряжение 40—50 кв, ток 20—50 ма. В качестве кристаллов анализаторов для разложения лучей в спектр используются пентаэритрит и этилен-диаминдитартрат. Детектор для измерения интенсивности спектральных линий представляет собой газопроточный пропорциональный счетчик с амплитудным анализатором (смесь 90% аргона и 10% метана). Рекомендуются особо тонкие пленки для окон пропорцио нальных счетчиков. [c.166]

Газонаполненный ионизационный счетчик в принципе является пропорциональным счетчиком. Каждый квант рентгеновской радиации ионизирует газ, заполняющий детектор счетчика. Вследствие этого между двумя электродами с приложенной разностью потенциалов 10 В вызывается лавинообразный разряд. Для уменьшения потерь излучения входное окно счетчика закрывают пленкой тонкого полипропилена. Ввиду того что в счетчик постоянно диффундируют небольшие количества газов, его следует длительное время продувать аргоном. Аргон предпочитают ввиду его малой алсорбируемости и относительно высокого ионизационного потенциала. Вследствие слабого поглощения радиации материалом входного окна пропорциональный счетчик предпочитают использовать при определении легких элементов (Na/ a—Са Ка и SnLa—Tala)- [c.206]

Мюллера О —VВ области напряжений О — амплитуда импульса тока возрастает пропорционально напряжению, так как с ростом напряжения снижается вероятность рекомбинации образующихся ионов или диффузии их из электрического поля. В области напряжений —11 все образующиеся ионы достигают электродов, процессы рекомбинации и диффузии практически отсутствуют. Эта область является областью работы ионизационной камеры. При напряжениях больше начинается вторичная ионизация газа, в процессе которой первично образовавшиеся ионы настолько ускоряются приложенным силовым полем, что сами вызывают образование вторичных ионных пар. Вторичная ионизация молекул газа в рабочей области пропорционального счетчика зависит от вида и энергии излучения. При напряжениях больше фактор вторичной ионизации лишь относительно пропорционален энергии и при напряжении U уже не зависит от вида и энергии излучения. Напряжение Иц называют гейгеровским порогом, между напряжениями расположена область работы счетчика Гейге- [c.307]

В рентгенофлуоресцентном анализаторе с использованием комптоновского рассеяния и флуоресценции золообразующих элементов применяют рентгеновские трубки с молибденовыми, вольфрамовыми и хромовыми > анодами [59]. Наилучшие результаты были получены с первыми двумя погрешность определения А составила 0,5%. Близкий к прибору, описанному в [9], анализатор типа N0-5804 непрерывного определения сернистости угля в потоке [60]. Известен рентгене флуоресцентный анализатор состава пульпы и суспензий с ° Ри и пропорциональным счетчиком или германиевым детектором [61]. [c.38]

Для разл. диапазонов X используют кристаллы-анализаторы с разными к (напр., 1лР, кварц, фтапат таллия). Увеличение К - радиуса окр)Жности Роуланда, проведенной через три точки в образце, кристалле-анализаторе и детекторе, повышает спектральное разрешение 6Е, но при этом уменьшает интенсивность 1. Величина АБ достигает обычно 10 эВ. В качестве детектора чаще всего используют проточные пропорциональные счетчики. [c.444]

Для коротковолнового рентгеновского излучения эффективность пропорционального счетчика становится крайне низкой. Фотоны с высокой энергией проходят через газ без поглощения. Поэтому для длины волны ниже 2 А используют сцинтилляционный счетчик (рис. 8.3-12). В качестве сцинтиллятора используют активированный таллием монокристалл иодида натрия NaI(Tl). Поглощение кристаллом рентгеновско о излучения приводит к испусканию све-товьк фотонов с длиной волны 410 нм. Эти фотоны попадают на фотокатод фотоумножителя, где вновь образуются электроны, которые ускоряются первым динодом электронного умножителя. При ударе образуются два или более вторичных электрона, которые ускоряются ко второму диноду, где образуется еще больше электронов. На последнем диноде заряд достаточно велик для того, чтобы предусилитель мог преобразовать его в импульс напряжения. Сцинтилляционный счетчик также формирует один импульс для каждого рентгеновского фотона, попадающего в детектор, и амплитуда этого импульса также пропорциональна энергии фотона. [c.74]

Смотреть страницы где упоминается термин Пропорциональный счетчик: [c.386] [c.191] [c.23] [c.336] [c.358] [c.307] [c.307] [c.37] [c.37] [c.169] [c.127] [c.190] [c.199] [c.258] [c.102] [c.109] [c.126] [c.252] [c.74] [c.403] [c.407]

Растровая электронная микроскопия и рентгеновский микроанализ том 2 (1984) -- [ c.191 ]

Аналитическая химия фтора (1970) -- [ c.42 ]

Аналитическая химия фтора (1970) -- [ c.42 ]

Газовая хроматография в биохимии (1964) -- [ c.126 ]

Радиационная химия (1974) -- [ c.20 , c.119 ]

Методы практической биохимии (1978) -- [ c.193 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология