Импульсы высокочастотного разряд

ДОЗИРОВАНИЕ ЭНЕРГИИ В ИМПУЛЬСАХ ВЫСОКОЧАСТОТНОГО РАЗРЯДА [25, 26] [c.124]

Для получения оптимального отношения сигнал/шум при работе на ударных трубах необходимы более мощные источники света, поэтому приходится идти на некоторые компромиссы. Во-первых, сильный разряд дает очень интенсивные, но в то же время и значительно уширенные линии. Во-вторых, в рабочий участок спектра в пределах щелевой функции монохроматора попадает целая группа линий. Сообщалось [24] об использовании группы узких линий от охлаждаемой, проточной газовой лампы, возбуждаемой высокочастотным разрядом 28 МГц. Экспериментальная установка, схематически представленная на рис. 2.1, с небольшими изменениями применялась в ряде исследований на ударной трубе для изучения образования и расходования ОН в водородно-кислородных системах [25—32]. Работа [25] посвящена измерениям равновесных концентраций ОН и измерению скорости термического распада Н2О. Линейчатый спектр излучения ОН возбуждается в капилляре лампы, содержащей пары Н2О при давлении 0,9 мм рт. ст., импульсом тока в несколько ампер и длительностью 5 мс. Для поддержания постоянного давления в лампе применяется термостатированный регулятор давления на основе гидратов некоторых солей. Пучок света из анодной области лампы ограничивается щелями, проходит через ударную трубу внутренним диаметром 10,2 см и затем попадает на входную щель термостатированного монохроматора. Окна ударной трубы и собирающие линзы изготовлены из плавленого кварца. Излучение, выделенное монохроматором, попадает на фотоумножители для ультрафиолетовой области спектра. [c.132]

Несмотря на широкое распространение, высокочастотной искровой источник имеет ряд недостатков по сравнению с низковольтным дуговым источником ионов в течение импульса высокочастотная искра образует не непрерывный ионный ток, а серию отдельных ионных пакетов (сгустков). Плотность ионов в таких пакетах резко изменяется от пробоя к пробою. Направление разряда меняется статистически, приводя к переносу распыленного материала между электродами и, следовательно, к опасности фракционного испарения материала. [c.48]

В качестве источников энергии для высокочастотного разряда употребляются генераторы различной конструкции. Чаще всего это генераторы, дающие импульс с частотой 20—50 Мгц (для спектроскопии, в частности, пригодны медицинские аппараты, предназначенные для физиотерапии). Мощность таких генераторов 100—2000 вт. Фей показал [96], что роль генератора с успехом может выполнять мощный радар. Рекомендуемые этим автором спектроскопические трубки имели как круговую, так и овальную форму. Бочкова с сотр. [34—37] и Фриш [103], которые процвели многочисленные исследования в области спектрального анализа газов, возбуждали разряд с помощью высокочастотного генератора ВГ-2 (обычный генератор высокочастотного тока). [c.98]

С высокочастотным разрядом имеет определенное сходство так называемый конденсированный разряд , который относится к области дуговой и искровой спектроскопии. Конденсированный разряд возникает в спектральных трубках, когда на впаянные в них электроды подают импульс от искрового генератора. Такой разряд дает возможность получать спектр многократно ионизированных атомов, являющийся одновременно и дуговым и искровым. Сведения о спектрах, возникающих в дуговом разряде и в пламени, можно найти в работе Мак-Грета [112]. [c.99]

Однако выше мы уже изложили тот способ, который может полностью устранить указанный недостаток для этого необходимо наложить обычные импульсы от обычных ЭГ-установок, полученные на любых емкостях, на короткие прожигающие начальный канал в материале импульсы малой энергии высокого напряжения. Такими импульсами могут быть и высокочастотные разряды, а также импульсы с необычайно малой длительностью фронта импульса при достаточной для образования канала энергии его, создаваемые рядом электрических схем, применяемых в спектроскопии и лампах-вспышках. При этом в тонкий канал пробоя, образовавшийся в твердом диэлектрике действием такого поджигающего импульса, вливается значительная энергия импульса от обычной ЭГ-установки, а возникший затем мощный электро-пневматический удар в комбинации с сопутствующим ему ЭГ-уда-ром вызывают заданное по интенсивности разрушение материала. [c.262]

Однако в нашей совместной работе с В. В. Пантелеевым [38] было установлено, что энергетический выход излучения молекул азота в разряде при средних давлениях и при высокой частоте (10 гц) значительно превосходит энергетический выход излучения в разряде низкой частоты при тех же давлениях. Смешение разрядов низкой и высокой частот приводит к дальнейшему неаддитивному увеличению энергетического, выхода излучения. Это подтверждает то, что в высокочастотных разрядах могут создаваться особо благоприятные условия для возбуждения молекул. В последующей нашей совместной работе [39], в которой параллельно наблюдались осциллограммы напряжения, тока и интенсивность излучения молекул азота при наложении одиночных импульсов повышенного напряжения на разряд постоянного тока, было установлено, что в первые моменты после наложения импульса вольтамперная характеристика разряда носит возрастающий характер, т. е. здесь создается кратковременное перенапряжение на разрядном промежутке, чему соответствует и рост интенсивности излучения. В той же работе [39] было высказано предположение, что рост энергетического выхода возбужденных молекул в высокочастотных и смешанных неравновесных разрядах может объясняться тем, что такие разряды слагаются из непрерывной последовательности импульсов, во время которых создаются кратковременные перенапряжения с соответствующим ростом электронной температуры. [c.30]

Электрическая дуга переменного тока нашла широкое применение в качественном и особенно в количественном анализе. Дуга переменного тока в паузах тока гаснет, так как катод успевает остыть настолько, что прекращается термоэлектронная эмиссия. Только графитовые электроды, обладающие очень 1М(Зкой теплопроводностью, позволяют получать длительно горящую дугу переменного тока. В случае металлических электродов дуга должна каждый раз зажигаться высоковольтным импульсом небольшой мощности. Схема такой дуги представлена на рис. 24. В контуре I при пробое промежутка Л] создается высокочастотный колебательный разряд, который через трансформатор Гг передается в контур // с повышением напряжения. Прохождение высокочастотного разряда в аналитическом промежутке А2 создает в нем про- [c.51]

Дуговой разряд можно питать и переменным током. Однако такой разряд не может существовать самостоятельно. При изменении направления тока электроды быстро остывают, термоэлектронная эмиссия прекращается, дуговой промежуток деионизуется и разряд гаснет. Поэтому для поддержания горения дуги переменного тока используют специальные поджигающие устройства дуговой промежуток пробивают высокочастотным импульсом высокого напряжения, но малой мощности (рис. 3.2). [c.60]

В охлаждающую воду подают сжатый воздух, после чего приводят в действие гидравлические излучатели. При прохождении высоковольтного разряда конденсаторов-накопителей (напряжение 5—50 кВ, энергия в импульсе 0,5—20 кДж) между корпусом и центральным электродом излучателя возникает плазменный поршень , выталкивающий из корпуса излучателя находящийся в нем объем воды. При этом корпус излучателя генерирует высокочастотные колебания, вызывающие резонансные колебания пузырьков воздуха. Кавитационные удары пузырьков о поверхность, как и ударное воздействие выброшенных из излучателей объемов воды, разрушают отложения. [c.40]

По команде синхронизатора открывают тиристор Т, через который этот конденсатор разряжается и возбуждает колебания в контуре. Форма возбуждаемых таким способом электрических зондирующих импульсов показана на рис. 2.11, б. Фронт ударного импульса определяется быстрым процессом разряда накопительного конденсатора. Ему соответствуют высокочастотные составляющие спектра импульса, значительно превышающие рабочую частоту дефектоскопа и выходящие за пределы полосы пропускания частот ЭАП. [c.143]

Если время экспоненциального затухания ЛС-разряда значительно больше времени активации разряда при резком закорачивании, то можно получить импульс, довольно близкий к прямоугольному. Этот импульс может соответствовать скачку постоянного тока любой полярности, но обычно ограничиваются импульсами одинакового направления. Можно также использовать переменно точные высокочастотные импульсы, например длительностью 10 мкс. Конечно, можно применять и частоты от 10 до 100 МГц, однако при дальнейшем увеличении частоты эффективность джоулева нагрева уменьшается. Это [c.388]

Осуществить импульсный разряд можно, различными способами. В работе [389] использована схема, предложенная еще в 1946 г. [467] для определения трудновозбудимых элементов, заключающаяся в импульсном усилении стационарной дуги постоянного или переменного тока при помощи периодического высоковольтного искрового разряда. (Разряды такого типа являются не чисто дуговыми, а комбинированными.) Для анализа сухих остатков растворов применен генератор коротких мощных прямоугольных импульсов (напряжение 510 в, максимальный ток 560 а) [1428]. Разряд поджигается высокочастотной искрой, длительность импульсов от 100 мсек до 2 сек. Оптимальные условия определения большого числа элементов создаются при анодном испарении и возбуждении спектра тонкого слоя пробы на электроде в атмосфере аргона одиночным импульсом (г = 60 а) длительностью 100—500 мсек. При большом дуговом промежутке (8 мм) наблюдается увеличение концентрации паров пробы около анода, что благоприятствует снижению пределов обнаружения элементов. [c.154]

Эффективность применения лазера зависит от многих параметров. В первую очередь это касается давления чем выше давление в разрядной камере, тем эффективнее работает лазер. Следуюш ий фактор — влияние размеров фокального пятна при пробое. Третий фактор запыленность технологической среды обычно порог оптического пробоя понижается на порядок и более с повышением запыленности, однако эффект запыленности был существенным для лазера на СО2 и оставался незначительным для неодимового или рубинового лазеров. Очень важным параметром лазера является частота повторения импульсов чем выше этот параметр, тем стабильнее кластер заряженных частиц в зоне индуктора. На нынешнем уровне предварительного анализа можно предсказать, что для инициирования и постоянной поддержки высокочастотного индукционного разряда в UFe следует выбрать лазер с выходной мощностью не ниже 0,3 Дж, с длительностью импульса от нескольких наносекунд до lO-i-20 не, с максимально возможной частотой повторения импульсов и с соответствующим пропусканию оптическим материалом лазерной апертуры. [c.547]

Напряжение, приложенное к электродам, должно быть пульсирующим, так как непрерывное действие высокой частоты может их расплавить. Обычный импульсный источник дает высокочастотное напряжение порядка 40 кв при частоте 60 импульсов в секунду, в течение приблизительно 100 микросекунд, т. е. разряд по времени составляет менее 1 % экспозиции, а остальное время электроды охлаждаются. [c.120]

При попадании первичного импульса в цепь приёмника в находящемся в этой цепи разряднике возникает высокочастотный импульсный разряд. В резонансной полости создаётся плазма. Концентрация электронов достигает здесь очень больших значений (до 10 - электрон/сж ), препятствует дальнейшему прохождению электромагнитных волн и экранирует приёмное устройство. Большая концентрация электронов в разрядном промежутке сохраняет- [c.406]

В образовании ионов в течение высокочастотного импульса способом временного разрешения. Для электродов, спрессованных из биологической золы, он нашел для каждого отдельного импульса заметное изменение в распределении ионов по состояниям ионизации, указывающее на существование перехода от искрового разряда к дуговому. [c.48]

Процесс разряда и заряда конденсатора повторяется и возникают периодические колебания тока и напряжения в виде высокочастотных импульсов с большой амплитудой высокого напряжения. Импульсный высокочастотный ток колебательного контура индуктирует в катушке Lb такие же импульсы напряжения высокой частоты, которые подводятся к дуговому промежутку, что облегчает зажигание дуги. [c.63]

Кроме перечисленных видов коронного разряда, должны быть упомянуты корона высокочастотная и корона импульсная. Первая возникает при приложении к системе коронирующих электродов переменного напряжения высокой частоты (многие десятки килогерц и выше) вторая — при приложении кратковременных однократных импульсов напряжения. Эти два типа коронного разряда существенно отличаются от всех предыдущих. [c.9]

I — При высокочастотном униполярном разряде 2 — при экранировании искрового промежутка 3 — то же, что и 2, но с шунтированием ускоряющего электрода 4 — при работе с генератором коротких униполярных импульсов иск рового напряжения 5 — при биполярном разряде. [c.128]

В одной из примененных схем импульсы осуществляются при низком напряжении и большой емкости. Трубка без электродов, в которой находятся газы или пары при давлении в несколько сотых ми 1лиметра, помещается в центре катушки, через которую проходят токи высокой частоты. При мощности в импульсе, меньшей 10 кет, возбуждаются только дуговые линии. Средняя мощность разряда около 500 вт. Для наблюдения искровых линий необходимо повысить напряжение. Однако применение импульсных генераторов для получения высокочастотных разрядов (как кольцевого, так и тлеющего) требует увеличения напряженности поля, необходимой для зажигания разряда, причем напряженность тем больше, чем меньше длительность импульса т. [c.55]

Наименьшая концентрация гелия, которая может быть обнаружена-в воздухе без очистки его от активных газов в высокочастотном разряде, порядка 0,1%. Возбуждение смеси происходит в капилляре диаметром 0,5 мм и давлении 1—2 мм рт. ст. аналитическая пара НеХ5876 А — N> 5800 А. В области малых концентраций градуировочный график криволинеен. Изменение наклона обусловлено, с одной стороны, уменьшением относительной чувствительности, и с другой — наличием фона от молекулярных полос азота. Для определения гелия в воздухе можно использовать импульсный разряд Р ]. Чувствительность определения гелия в воздухе 0,05% при следующих параметрах разряда диаметр трубки 15 мм, давление 8 мм рт. ст., V = 3000 в, С = 2 мкф. В схеме не было искрового промежутка, поджиг осуществлялся от аппарата Тесла. Спектр фотографировался за несколько импульсов без временной развертки. Выделение определенного п1ромежутка времени в течение самого импульса может значительно увеличить интенсивность линий гелия по отношению к фону и тем самым повысить чувствительность анализа. [c.213]

Заманчивым путем повышения воспроизводимости пучка ионов является отсечка той части ионов, которые образуются в фазе пробоя перед прекращением разряда. Францен и Шуи (1965) осуществили эту идею, применив экранирование пучка ионов на его пути к объектной щели масс-спектрометра. Это устройство позволяет выбрать оптимальное соотношение времени переноса ионов и момента пробоя, так что анализируются только ионы, образовавшиеся на определенной стадии разрядного цикла. При исследовании импульсов в интервале 0,3 мкс было замечено, что ионы, полученные в фазе пробоя (О—0,3 мкс), были, как и ожидалось, схожи с теми, которые образуются во время высокочастотного разряда. Путем использования определенной части пучка ионов воспроизводимость результатов была [c.254]

Иногда при этом важно установить состав неизвестного сплава или количество примесей в нем. Достаточно грубые изделия, не боящиеся небольших механических повреждений и местного нагрева, могут анализироваться с применением обычных источников возбуждения спектра — дуги и искры. Вещи, которые должны оставаться пеповрежденными (мелкие детали механизмов, ювелирные изделия и т. п.), можно анализировать с помощью маломощного высокочастотного разряда, применяя для этого, папример, трансформатор Тесла школьного типа. Следует иметь в виду, что яркость получающегося при этом сп01 тра невелика. Иногда можно употреблять для этой цели периодически следующий слаботочный дуговой разряд с большими паузами тока, чтобы предотвратить перегрев изделия. Предложенная для этой цели Герлахом обрывная дуга, популярная до создания источников с электронным управлением, изображена на рис. 144, из которого ясно се устройство. Однако электрически регулируемое чередование импульсов гораздо удобнее механического прерывания дуги и подвергать часы процедуре, изображенной на этом рисунке, без особой надобности не следует. [c.195]

Ниже рассмотрен приближенный феноменологический метод расчета с помощью ЭВМ кинетических зависимостей неравновесных реакций, протекающих в электромагнитном высокочастотном (ВЧ) и сверхвысокочастотном (СВЧ) импульсе. Этим методом проведены расчеты кинетики ионизации молекулярного азота в импульсе СВЧ-разряда, позволившие получить пространственно-временнйе распределения концентраций электронов, ионов и атомов азота. Кроме того, приводятся результаты экспериментального исследования этого процесса, которые сопоставляются с расчетными. [c.370]

Быстро адаптирующиеся (фазические) рецепторы в момент включения или выключения сигнала отвечают на изменения его интенсивности высокочастотным разрядом импульсов. Именно так действуют, например, тельца Пачини и другие рецепторы, чувствительные к внезапным изменениям сигнала эти рецепторы доставляют сведения о его динамике. [c.318]

Как и в атомной абсербции, импульсная атомизация твердых проб посредством дугового нагрева намного повышает чувствительность атомно-флуоресцентного определения кадмия. Оптимальная длительность импульса составляет 1,5—2,5 сек. и связана с формой рюмочного электрода (в который помещают пробу), весом пробы и током дугового разряда. Флуоресценцию возбуждают модулированным резонансным излучением безэлектродной высокочастотной лампы, чувствительность определения в чистом графите по линии 2288,0 А составляет 3-10 % С(1, ошибка — 30— 40% для содержаний порядка 10 С(1% она снижается до 20— 30% [36]. Этот способ применен для определения кадмия в стекло-углероде и графитовом порошке. Чувствительность атомно-абсорбционного анализа их на порядок, а эмиссионного спектрального — на 3 порядка ниже флуоресцентного [214]. В другой работе [c.131]

Генератор к спектрометру АРЛ 4460. В комплект к прибору входит генератор искровых разрядов с контролируемой характеристикой обыскривания, работающий под компьютерным управлением. На стадии предварительного обыскривания при частоте 500 Гц импульс тока имеет форму узкого пика, что обеспечивает максимальную плотность тока и позволяет за счет микрооплавления частиц быстро стабилизировать состояние поверхности пробы, т.е. создать условия для постоянной эмиссии. Интегрирование аналитического сигнала для каждого элемента осуществляется с разрешением импульса во времени, т.е. в двух временных окнах, сдвинутых по отношению друг к другу по ходу импульса. За счет исключения неинформативной части импульса удается снизить уровень фона. В том случае, когда потенциалы возбуждения определяемого и мешающих элементов различны, возможно, полностью или существенно снизить их влияние и, выбирая период интегрирования с оптимальным соотношением сигнал/шум, улучшить предел обнаружения для многих элементов. В табл. 14.9 в качестве примера приведены оценочные данные по нижней границе определяемых содержаний примесей в чистом алюминии при спектральном анализе одних и тех же проб в обычном режиме низковольтной высокочастотной искры (спектрометр АРЛ 3460) и в режиме с временным разрешением импульсов (спектрометр АРЛ 4460). [c.370]

Структурная схема макета приведена на рис. 11. Резкое увеличение импеданса ячейки в мо 1ент обрыва капли. приводит к кратковременному возбуждению высокочастотного генератора 11 — таймера прибора. Импульс осцилляций запускает реле времени 12. Через 2 с после обрыва капли это реле приводит в действие импульсные генераторы, вырабатывающие положительные импульсы А и отрицательные импульсы В длительностью 40 мс, с помощью которых открываются диодные клапаны двух фильтров-усилителей 4, 6 и импульс С длительностью 20 мс, который закрывает диодные клапаны в измерительном блоке 7 для полного или частичного разряда его интегрирующего конденсатора. Другой генератор иМпульсов, приводящийся в действие задним фронтом импульса С, вырабатывает импульс О длительностью 20 мс, который закрывает диодные клапаны между выходом фильтра-усилителя 6 и интегрирующим конденсатором измерительного блока 7. Этот конденсатор является элементом интегратора Миллера. Выходное напряжение, ступенчато меняющееся от капли к капле, непрерывно поДается на регистрирующий эл ектронный самописец 8. Импульсные генераторы так взаимосвязаны, что импульсы А, В я О заканчиваются в одно и то же время. Для повышения отношения сигнал/шум [c.128]

Для поддержания дугового разряда необходимо иметь униполярные импульсы длительностью более 0,2—0,5 мкс. Обычное высокочастотное напряжение по схеме Тесла не содержит такой компоненты. Синклер и Уиттем (1958) теоретически и экспериментально показали, что после пробоя зазора в схеме Тесла накопленная в цепи значительная энергия может рассеиваться в форме апериодического постоянного тока, линейно спадающего до нуля. Доля энергии, проявляющаяся как компонента постоянного тока, зависит главным образом от коэффициента связи К трансформатора Тесла и от фазы пробоя, что в свою очередь в большой степени определяется шириной межэлектродного зазора. Как было показано Синклером и Уиттемом, именно для средних коэффициентов связи (0,55обычных условиях высокочастотной искры. [c.48]

Применив способ развертки по времени и энергиям, Францен и Шуи (1965а) исследовали ионы, образовавшиеся в различные фазы короткого триггерного импульса. Ионы в интервале О— 0,3 мкс после пробоя характеризовались состояниями ионизации и разбросом энергий, типичными для высокочастотной искры, в то время как ионы интервала 0,6—0,9 мкс соответствовали ионам дугового разряда. В промежутке 0,3—0,6 мкс ионный ток очень мал и разброс состояний ионизации и энергий имеет смешанный характер. [c.49]

Как было отмечено в гл. 2 и показано на рис. 2.8, высокочастотная искра состоит из импульсов продолжительностью 200 мкс, представляющих собой ряд отдельных пробоев. Время между двумя последовательными пробоями определяется скоростью нарастания напряжения до значения, при котором происходит пробой. Обычно это составляет несколько высокочастотных циклов (- 10 мкс) и зависит от параметров искры и щирины разрядного промежутка, который постоянно меняется за счет эрозии и переноса распыленного материала электрода. Следующий за этим низковольтный разряд длится, вероятно, менее 0,1 мкс (Вулстон, 1971). Изучены другие схемы (Хениг, 1966а), в которых вслед за возрастанием каждого импульса происходит кажущийся непрерывным пробой, завершая несколько циклов перед окончанием импульса. В другом случае ионы генерируются как в течение стадии начального пробоя, так и в последующей низковольтной фазе, хотя способы образования ионов в них, конечно, различны. Это означает, что различен и состав плазмы, окружающей электроды, в каждый момент импульса. [c.251]

Хотя напряжение на одном или обоих электродах меняется в соответствии с частотой и поэтому образовавшиеся ионы могут иметь разброс по энергиям выше или ниже приложенного потенциала, через щель масс-анализатора могут пройти только ионы с энергией, равной или большей энергии, соответствующей потенциалу входной щели. Ионы, образовавшиеся при более положительном мгновенном потенциале в камере источника, пройдут через щель с более высокой кинетической энергией, их конечная энергия будет выше, чем ускоряющее напряжение. Значительная часть ионов, проходящих в масс-спектрометр, с энергией, меньшей номинального ускоряющего потенциала, может образоваться различными путями. Во-первых, искровой разряд может в определенной части импульса понижать эффективный потенциал более подходящее объяснение состоит в том, что ионы образуются в зоне, где потенциал меньше максимального. Францен и сотр. (1964) предположили, что эти ионы образуются из нейтральных атомов посредством вторичных электронных соударений в зоне ускорения. Возможно также, что образование этих ионов происходит на границе плазмы в камере источника, если этот процесс будет совпадать с областью падения потенциала около щели. Независимо от причин диапазон разброса энергий составляет обычно 2500 В для высокочастотного искрового разряда и 250 В для низковольтного разряда, что в обоих случаях более или менее симметрично относительно ускоряющего напряжения. [c.258]

Одно из условий применения внутренних стандартов — близкая к определяемым элементам испаряемость во время анализа. Очевидно, что данное условие в большинстве случаев невыполнимо, и поэтому эффекты селективного улетучивания примесей должны быть учтены каким-нибудь другим способом. Никольс и др. [90] предлагают для этой целн подбирать режим искрового разряда таким образом, чтобы уменьшить перегрев исследуемых электродов, изготовленных из анализируемой пробы, путем снижения частоты и длительности высокочастотных импульсов. [c.138]

Технические вопросы, связанные с пометкой газового потока высокочастотным электрическим разрядом, описаны в работе [106]. Регистрация скорости газового потока осуществлялась при этом следующим образом. Параллельно границам потока устанавливались высоковольтные электроды в виде заостренных пластин. На электроды подавались пакеты высоковольтных импульсов с. малой длительностью и высокой частотой. Кинокамера включалась в момент подачи напряжения на электроды. Плазма первого разряда, переме-щавщаяся вместе с потоком, периодически возбуждалась до свечения, что давало возможность проводить прямую фотографическую регистрацию с.мещения ионизированной искрой области потока. Длительность свечения ионизированной области составляла 10 с. [c.18]

Подводя итог рассмотренным в настоящем докладе положениям, можно сказать, что в настоящее время вырисовываются вполне четкие контуры количественной теории элементарных процессов в плазме электрических разрядов прп средних давлениях. В развитии этой теории осо- бенно удобным оказалось выражение частоты эффективных столкновений электронов с молекулами формулой, имеющей форму уравнения Аррениуса. Благодаря этому сложную систему прямых актов возбужде-ння, довозбулсденпя н каскадных переходов, приводящих к заселению высших уровней возбуждения молекул, оказалось возможным рассмотреть как систему цепных сопряженных процессов. Это позволило получить компактные формулы для концентраций возбужденных молекул и для интенсивностей их характеристического излучения в зоне термодинамических неравновесных электрических разрядов. Также можно сказать, что для цели активации химических процессов особая роль должна принадлежать неравновесным импульсным, высокочастотным и смешан- ым разрядам в различных их модификациях. Имеющие место в таких разрядах электрические перенапряжения могут обеспечивать появление в плазме быстрых электронов или увеличение температуры электронов, что приводит к росту степени преобразования подводимой к разряду энергии в энергию высших энергетических уровней возбуждения молекул. Эта энергия в силу явления энергетического катализа частично может непосредственно преобразовываться в энергию активации и во внутреннюю энергию молекул, частично же она выделяется в плазме разряда, создавая импульсы, порождающие акустические волны. Энер- [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология