Меняющиеся внешние поля

Спины электронов, находящихся на одной атомной или молекулярной орбитали, суммируются и взаимно компенсируются. Поэтому валентно-насыщенные частицы не обладают магнитным моментом, обусловленным спином электронов. Тем не менее они взаимодействуют с магнитным полем, хотя и существенно слабее, чем парамагнитные частицы. Это взаимодействие обусловлено действием внешнего магнитного поля на электронные оболочки, т. е. на движущиеся электрические заряды. В результате действий магнитного поля движение электронов искажается, возникает некоторая намагниченность, пропорциональная напряженности приложенного поля и направленная навстречу полю. Тем самым внешнее поле как бы ослабляется. В частности, это приводит к некоторому выталкиванию вещества из магнитного поля, т, е, этим эффектом обусловлен диамагнетизм веществ, построенных из валентно-насыщенных частиц. Естественно, что диамагнетизм присущ и парамагнитным частицам, поскольку они практически всегда наряду с неспаренными электронами имеют и спаренные электроны. Однако в связи с тем что диамагнитные эффекты существенно слабее парамагнитных, в целом частицы не слишком большого размера, обладающие собственным магнитным моментом электронной природы, проявляют парамагнитные свойства. [c.91]

Из сказанного уже ясно, что структура термодинамики существенно отличается от остальных феноменологических теорий, и прежде всего тем, что в термодинамике нет производных по времени и по координатам физического пространства, так как чаще всего термодинамические величины в состоянии равновесия не являются функциями пространственных координат. Системы, рассматриваемые в термодинамике, не обязательно должны быть гомогенными (пример, система жидкость — пар). Пространственное расположение гомогенной области не имеет значения. Ситуация несколько меняется, если учитывать влияние внешних полей (гравитационного, электрического и магнитного) или границ раздела. В конце книги ( 53 и 54) будут коротко рассмотрены эти специальные случаи, но основная структура термодинамики при этом не изменится. [c.10]

Одним из наиболее характерных свойств полимеров, заложенных уже Б, самой структуре линейных макромолекул, является способность к большим обратимым деформациям (высокоэластические деформации, каучукоподобная эластичность). Релаксационная природа высокоэластической деформации полимеров впервые была установлена в СССР Александровым и Лазуркиным. Высоко-эластичность реализуется лишь в определенном температурном диапазоне на нижней границе этого диапазона полимеры переходят в твердое (точнее, твердообразное) состояние, а на верхней Становятся более или менее обычными жидкостями, хотя и с высокой вязкостью. Эти переходы не связаны с изменением структуры, т. е. не являются фазовыми, а имеют чисто кинетическую (релаксационную) природу. Границы этих переходов (как, впрочем, и фазовых) не являются незыблемыми и зависят от давления, внешних полей и т. д. Однако, в отличие от фазовых переходов, положение этих границ очень сильно зависит от скорости воздействия на систему. [c.7]

I. Большое различие мультиплетов. Этот тип парамагнетизма имеет место, если неспаренные электроны хорошо экранированы от внешнего поля лигандов и если разность в энергиях (/IV) основного состояния атома и следующего более высокого возбужденного состояния велика по сравнению с кТ. При этих условиях спин-орбитальное взаимодействие будет значительным, и для данных I и 5 величина /, соответствующая основному состоянию, может принимать все значения от ( -Ь 5) до Ь—5) в зависимости от того, заполнена ли электронная оболочка более или менее чем наполовину . Всего этих значений будет (2 + 1) или (25 Ч- 1) смотря по тому, какая из величин 1, и 5 меньше. [c.274]

Допустим теперь, что жидкости вокруг сферы v нет, а есть внешнее поле, которое, не меняя электрического момента М , создает в сфере V среднее макроскопическое поле, равное т. е. такое же поле, как в уравнении (11.19). Тогда разность ё и ё, носит название поля полости О, причем [10] [c.43]

Таким образом, под влиянием внешнего поля сил волновой вектор электрона меняется во времени в соответствии с уравнением [c.132]

Рассмотрим, как будет вести себя запирающий слой во внешнем переменном поле. Когда внешнее поле направлено от электронного полупроводника к дырочному, то оно усиливает существующее контактное поле. Основные подвижные носители заряда разойдутся в противоположные стороны от р—л-перехода. Из-за этого увеличится ширина запорного слоя, а следовательно, возрастет его сопротивление. Когда знак приложенной разности потенциалов изменится на обратный, то внешнее поле ослабит контактное поле и может даже его перекрыть, вследствие чего ширина запирающего слоя станет мень- [c.307]

Концентрации С и С. вблизи поверхности кристалла определялись при заданных параметрах раствора и перенапряжении г). При наложении внешнею поля концентрация меняется и в зависимости от этого изменения растут или растворяются определенные фани (Ш) кристаллов. [c.26]

Прежде, чем перейти к рассмотрению примеров, отметим, что полярные заместители не только деформируют электронную оболочку всей молекулы (назовем это внутренним влиянием), но и меняют внешнее электростатическое поле молекулы (назовем это эффектом поля) И то, и другое отражается на ходе химических реакций [c.177]

Не до конца ясным остается вопрос о доменах в лиотропных полимерных системах. По-видимому, эти домены существуют и в покоящихся системах, не подверженных воздействию внешних полей. Формально это можно объяснить наличием все того же особого направления, совпадающего с осью цепи, которое может рассматриваться как внутренний аналог ориентирующего внешнего поля. Ясно, что образование устойчивых доменов возможно, только если при этом понижается энергия Гиббса. В низкомолекулярных жидких кристаллах реализуется квазинепрерывная структура в статических условиях, и ориентационный дальний порядок поддерживается в достаточно больших областях, отчетливо не ограниченных (т. е. направление директора меняется плавно), ситуация меняется лишь при наложении электромагнитных полей. [c.358]

Магнитную анизотропию двойных и тройных углерод-углеродных связей можно использовать для объяснения относительных положений сигналов этиленового и ацетиленового протонов. Ацетиленовые протоны дают сигнал вблизи 8 м. д., этиленовые — примерно при 4—5 м. д. (рис. 3.10). я-Электроны ацетиленовой связи С = С образуют цилиндрически симметричную оболочку, в результате чего электронный ток может легко проходить в плоскости, перпендикулярной к оси тройной связи. Поле, вызванное вращением этого заряда, направлено навстречу внешнему полю в области протона С = С — И, и поэтому его сигнал обнаруживается в сравнительно сильном поле. (Тем не менее ацетиленовые протоны в целом экранированы меньше, чем, скажем, метильные протоны в алкане. Это происходит, возможно, из-за того, что индуктивный эффект тройной связи стремится уменьшить электронную плотность у протона, действуя тем самым противоположно дальнему экранированию.) В случае двойной связи С = С значение анизотропии не столь очевидно. Оказывается, что электронам легче всего вращаться в плоскости, содержащей 5р -орбитали углерода, т. е. в плоскости двойной связи, так что ядра, лежащие в этой плоскости, дезэкранированы (рис. 3.16). Поэтому сигнал этиленовых протонов проявляется в спектре в сравнительно слабом поле. Как и в случае молекулы бензола, анизотропия означает, что определенные области, окружающие кратную связь, экранированы, в то время как другие области дезэкранированы приблизительная граница между этими областями указана на рис. 3.15 и 3.16. [c.95]

В переменном поле происходит колебательное движение ионов. При низких частотах ионные атмосферы обладают асимметрией, обусловленной действием внешнего поля. Если же частота настолько велика, что период колебания центрального иона представляет собой величину того же порядка, что и время релаксации атмосферы, то нарушение симметрии ионной атмосферы становится менее вероятным. В результате по мере возрастания частоты ионная атмосфера по своей форме все менее и менее отличается от атмосферы, находящейся в невозмущенном состоянии и обладающей сферической симметрией, и электропроводность раствора соответственно увеличивается. [c.97]

Ориентация легко наблюдается по различным визуальным эффектам, если частицы отличаются по форме от сферических. Однако это вовсе не означает, что нельзя говорить об ориентационном структурировании в случае строго сферических частиц. Самый очевидный случай — это частицы с постоянным электрическим или магнитным дипольным моментом. Ориентация осей диполей в одном направлении под действием внешнего поля (а в некоторых случаях и без него) — типичный случай ориентационного структурирования, причем такого, которое сильно меняет свойства дисперсной системы. Самое известное свойство, приобретаемое взвесью при однородной ориентации всех ди- [c.678]

Наличие локального поля приводит к расщеплению энергетических уровней и к размытию спектра поглощения при резонансе. Хотя напряженность локального поля невелика и составляет 5—10 Э при напряженности внешнего поля Яо 10000 Э, тем не менее ввиду очень большого числа взаимодействующих между собой протонов (а также изолированных групп протонов) локальное поле приводит к появлению спектра поглощения, имеющего сложную форму и конечную полуширину. Обычно эксперимент по наблюдению ядерного магнитного резонанса проводят таким образом, что частота электромагнитной волны V, распространяющейся в полимере, остается постоянной (и составляет несколько десятков МГц), а напряженность магнитного поля Яо плавно изменяется в сравнительно узких пределах, достаточных для того, чтобы выполнялось условие резонанса (6.3), В общем случае кривая резонансного поглощения может иметь сложную форму (рис. 49). Чаще всего регистрируется не сама кривая поглощения, а ее первая производная по напряженности магнитного поля (рис, 49). [c.207]

Наличие внешних полей (гравитационного, центробежного, электрического) вносит своеобразие в картину кондуктивного переноса масс компонентов. Это своеобразие наиболее отчетливо проявляется тогда, когда мольные массы компонентов, а значит и массы принадлежащих к ним частиц, существенно отличаются друг от друга. Такая ситуация возникает, например, в растворах высокомолекулярных соединений в обычном жидком растворителе. Сходные явления наблюдаются при переносе коллоидных частиц в дисперсионной среде. Хотя в последнем случае система и является гетерогенной, тем не менее с молекулярно-кинетической точки зрения она вполне может быть уподоблена раствору, в котором роль растворителя играет дисперсионная среда, а роль растворенного вещества — множество частиц дисперсной фазы. [c.287]

Значение каждого из потоков 1е . , /д, 1н меняется при переходе от одного сечения области 3 к другому. Только их сумма остается постоянной. При отсутствии внешних полей свойство сохраняемости переходит к потоку внутренней.энергии [c.303]

Бернал и Фаулер предложили также чисто описательное объяснение диэлектрических свойств жидкой воды, основанное на предположении о переориентации присутствующих в ней неопределенных квазикристаллов под действием внешнего поля. Внутри квазикристаллических областей Н-связи более или менее упорядоченно ориентированы таким образом, что не происходит взаимной компенсации дипольных моментов. Это приводит к большой величине диэлектрической постоянной. Температурные изменения е можно связать с изменениями относительного содержания трех типов структур в воде. [c.25]

При сильно однородном магнитном поле максимум протонного резонанса должен быть очень острым, как это и наблюдается в действительности для жидких образцов. Но в случае кристаллических твердых тел максимум всегда расширен, иногда значительно. В кристалле каждое ядро со спином создает свое небольшое магнитное поле, которое тем не менее достаточно сильно для того, чтобы влиять на соседние ядра. Вследствие этого эффективное поле у ядра А несколько усиливается, когда поле ядра В параллельно внешнему полю, или ослабляется, когда поле В антипараллельно внешнему полю. Величина этого эффекта, естественно, зависит от расстояния АВ и от угла, который эта линия составляет с направлением внешнего поля. Поэтому, когда в кристалле протоны расположены парами (как в гидратах), один максимум расщепляется на два. Можно рассчитать кривые поглощения для различных небольших групп протонов. В действительности линии еще расширены из-за вторичных влияний более далеких ядер, но все-таки один тип можно отличить от другого. Так, например, у моногидрата азотной кислоты наблюдается картина, характерная для групп из трех протонов, а не из двух. Это указывает на наличие ионов оксония и нитрата, а не азотной кислоты и молекул воды. [c.350]

Объяснение этого обстоятельства было дано Вейссом и позже подтверждено другими авторами. Предполагается, что это является результатом образования небольших областей (доменов), каждая из которых может быть намагничена до насыщения, но которые могут различаться направлением намагниченности. Тщательно исследовав поведение этих доменов под влиянием внешнего поля, Беккер [44] высказал точку зрения, которая теперь является общепринятой. Если в отсутствие поля направления намагниченности отдельных доменов ориентированы беспорядочно, то при наложении внешнего поля те домены, которые благоприятно расположены относительно этого поля, увеличиваются за счет соседних, менее благоприятно ориентированных доменов. При постепенном увеличении поля оставшиеся неблагоприятно ориентированные домены в конце [c.196]

Электропроводность сильных электролитов. Рассмотрим, чем обусловливается изменение эквивалентной электропро-водностй растворов сильных электролитов при изменении концентрации. Вследствие того, что число ионов для объема раствора, содержащего 1 г-экв данного электролита, при этом не меняется, изменение эквивалентной электропроводности с концентрацией вызывается только изменением скорости перемещения ионов. При данном градиенте внешнего поля эта скорость зависит лишь от сил, тормозящих перемещение ионов. Важнейшими из них являются влияние релаксации ионной атмосферы, электрофоретический эффект и силы трения. Рассмотрим лишь первые два из них, так как действие трения не нуждается в пояснении. [c.410]

Поляризация капельки объясняется следующим молекулы воды, представляя собой жесткие диполи со значительно смещенными центрами тяжести положительных и отрицательных зарядов, отличаются большой полярностью. Под влиянием внешнего поля молекулы воды стремятся повернуться таким образом, чтобы векторы их дипо1Аных моментов, совпали по направлению с силовыми линиями поля. Хотя тешювое движение молекул хаотически разбрасывает диполи и препятствует их упорядочению вдоль поля, тем не менее в капельке возникает преимущественная ориентация векторов дипольных моментов вдоль линий поля. Эта ориентация тем более полная, чем сильнее электрическое поле и чем слабее тепловое движение молекул, т. е. чем ниже температура. [c.48]

Рассмотрим экранирование протонов в молекуле бензола. Молекулярные орбитали л-электронов бензольного ядра представляют собой в первом приближении круговой сверхпроводник, по которому под действием внешнего магнитного поля процессируют подвижные электроны. Ток я-электронов течет в плоскости, параллельной плоскости ядра. Сила этого тока зависит от ориентации бензольного ядра относительно силовых линий приложенного магнитного поля наибольшим этот ток будет тогда, когда поле На пересекает плоскость ядра под прямым углом. В том месте, где находятся протоны молекулы бензола, индуцированное магнитное поле добавляется к внешнему полю, т. е. наблюдается парамагнитное экранирование, или дезэкранирование (деэкранирование, разэкрани-рование). В жидкости или в растворе ориентация возникает лишь на мгновение, поскольку тепловое движение непрерывно меняет угол, под которым магнитные силовые линии пересекают плоскость ядра. Однако направление л-электронного тока относительно плоскости бензольного ядра всегда одно и то же, поэтому магнитное поле, индуцированное этим током в месте нахождения протонов, не усредняется тепловым движением до нуля. В общем случае можно полагать, что кольцевой ток индуцируется той же составляющей поля Но, которая перпендикулярна плоскости ядра. [c.69]

Остановимся на основных положениях теории свободного объема. Согласно исходной модели каждая молекула ЖИДКОСТИ движется В ячейке во внешнем поле, создаваемом окружающими частицами. Предполагается обычно, что можно учитывать только поле ближайших соседей. То обстоятельство, что частицы окружения движутся и при изме-нещи их положений поле в ячейке меняется, во внимание не прини- [c.362]

Из уравнений (VI.8) и (VI.9) нетрудно видеть, что с увеличением внешнего поля разделение линий поглощения ядер с различным электронным экранированием также увеличивается, а химический сдвиг между ними не меняется. Так, например, если расстояние между пиками поглощения 0,5 М.Д., то для частоты 60 Мгц это соответствует 0,5X60 = 30 гц, а для 100 Мгц 0,5X100 = 50 гц. Спектр ЯМР в настоящее время считается такой же характеристикой вещества, как его ИК- или УФ-спектры. [c.120]

Н шкала ХС формируется из частот для свободных ядер протонов Н+ и ядер атома водорода, входящих в какую-либо молекулу. Первая частота — это обычная частота Лармора прецессии ядер Н+ в магнитном поле Яо VG= (11н//й)Яо, где 11н — магнитный момент ядра атома водорода / — спин ядра Й — постоянная Планка. В поле Но= Т значение го = 42,578 мГц. Это и есть первая фундаментальная частота в шкале химических сдвигов — частота свободных ядер. Важным моментом является то, что она зависит от напряженности магнитного поля и не зависит от материала, в котором находятся ядра. Однако исследования сигналов ЯМР показали, что частоты, на которых происходит поглощение, для одного и того же ядра зависят от того, в какой молекуле оно находится и от его месторасположения в ней. Разница частот обычно незначительна по сравнению с величиной резонансной частоты, но тем не менее при современной разрешающей способности спектрометров ее можно обнаружить. Наблюдение резонанса ядер протонов, входящих в молекулу, при частоте, отличной от резонансной частоты ядер Н+, обусловлено экранированием ядра от внешнего поля. Физический смысл экрапировапия обычно связывают с правилом Ленца, по которому внешнее магнитное поле возбуждает ток, магнитное поле которого компенсирует приложенное поле. Таким образом, эффективное поле, действующее на ядро, равно [c.68]

Поверхностная энергия. Существование длины когерентности позволило объяснить происхождение поверхностной энергии на границе между нормальной и сверхпроводящей фазами. Наличие такой энергии следует из эффекта Мейснера. Еще Лондон указал, что полное вытеснение внешнего поля из сверхпроводника не приводит к состоянию с наименьшей энергией, если такая поверхностная энергия не существует. Согласнр современным представлениям, поверхностная энергия возникает следующим образом. На рис. ИЗ дано условное изображение границы нормальной и сверхпроводящей фаз. В сверхпроводящей фазе параметр упорядочения 1] = 1, . в нормальной фазе Т1 = 0. Однако состояние электронов в металле не может меняться на расстояниях, меньших корреляционной длины Ео- Ввиду этого т) меняется примерно так, как показано на рис. ИЗ. Со стороны нормальной фазы есть магнитное поле, равное Не (иначе не могло бы быть равновесия). Поле внутри сверхпроводника должно равняться нулю. Значит оно падает от Н до нуля на расстоянии порядка Если заменить плавное поведение л Н (х) резкими границами А и В (см. рис. ИЗ) при сохранении средних значений г и Н то возникает область АВ == которой, с одной стороны, [c.263]

Диаграммный язык можно использовать вместо различных аналитических преобразований. В качестве примера продемонстрируем, как с помощью диаграммной техники проводится суммирование вкладов графов одинаковой топологии, осуществленное (см, разд. 1П.8) в отсутствие внешних полей аналитическими методами. Все такие гомеоморфные графы получаются из своего элементарного представителя заменой каждого его ребра на линейную цепочку некоторой длины. Для суммы этих цепочек введем новое обозначение, наполовину закрасив символ связи, графическое уравнение для которого приведено на рис. IV. 10, а. Решение его аналитического эквивалента определяется формулой (111.87). Используя этот символ, можно провести частичное суммирование ряда (см, рис. 1У,9) для функционала Г з (рис. 1У.11). Графическое дифференцирование получающихся диаграмм — элементарных представителей (рис. 1У.12) — включает наряду с упомянутым выше выбором в качестве корня их вершин также дифференцирование полу-закрашенной связи, поскольку любая из верпшн отвечающих ей цепочек может стать корневой. Такая операция несколько меняет топологию графа, поскольку при этом между двумя вершинами элементарного представителя появляется новый узел, соответствующий одному из звеньев цепочки с двумя прореагировавшими группами. Либо он сам, либо одна из смежных с ним висячих вершин [c.255]

Прежде чем переходить к дальнейшим рассуждениям, остановимся на вопросе о выборе координат, которые должны быть использованы при записи потенциала и Так как молекула представляет собой совокупность связанных атомов, то ясно, что поступательное движение всей молекулы в пространстве как целой в отсутствие внешних полей ни к каким изменениям в ее структуре и в значениях уровней энергии приводить не может Не может сказываться на свойствах потенциала и и вращение молекулы как целого Поэтому использование декартовой системы координат для характеристики м не является корректным Нужно использовать такие координаты, которые не меняются при трансляциях молекулы или вращениях ее Такими координатами являются расстояния между ядрами, углы между прямыми, проведенными через тройки атомов так, что один из них оказывается в вершине угла, углы между прямой и плоскостью, проведенной через тройку атомов, не лежапщх на одной прямой, соответствующим образом построенные двугранные углы и др Если зафиксировать все такие координаты, то получится жесткая пространственная модель молекулы Если теперь захотим допустить 01раниченные относительные движения атомов (выделить топологический изомер), то для этого надо разрешить возможность изменения, например, расстояний между атома- [c.147]

Таким образом, электростатическое поле одной сложной системы зарядов будет воздействовать на жесткую систему других зарядов ориентирующим и притягивающим или отталкивающим образом Это имеет в частности, то следствие, что у двух взаимодейстщтощих молекул появляются выгодные и невыгодные направления сближения в зависимости от их внешних полей и относительных ориентаций в пространстве Следует ясно отдавать себе отчет в том, что молекулярный электростатические потенциалы (МЭСП) не позволяет полностью охаракт )изо-вать межмолекулярные взаимодействия из-за отсутствия в выражении для потенциальной функции составляющей, препятствующей сближению молекул на очень малые расстояния Тем не менее, во многих случаях знание МЭСП дает возможность предсказывать не только энергию стабилизации комплекса, но и его геометрию МЭСП позволяет получать важную информацию о реакционной способности молекул, особенно биомолекул МЭСП часто используется не только для предсказания положений протонирования в молекуле, но и дпя оценки положений электрофильной атаки многоатомными молекулами [c.176]

Как показано выше, ароматические протоны менее экранированы, чем олефиновые протоны. Различные теоретические модели предложены для объяснения этого факта. Простейшая и наиболее часто используемая в практической спектроскопии ЯМР — модель кольцевых тюков. В соответствии с этой моделью, когда ароматическую молекулу помещают в магнитное поле, возникает ток, циркулирующий внутри делокализованной тг-электронной системы. Этот инду1Ц1рованный ток кольца вызывает дополнительное магнитное поле, силовые линии которого в центре кольца направлены противоположно внешнему магнитному полю Во (рис. 9.3-24). Ароматические протоны располагаются снаружи токового контура, т. е. там, где линии поля имеют то мсе направление, что и внешнее поле Во, в результате проявляется эффект дезэкранирования. [c.229]

Жидкий низкомолекулярный диэлектрик, помещенный между двумя электродами, к которым приложена электродвижущая сила, ведет себя как обычный конденсатор. Под влиянием зарядов на электродах происходит поляризация диэлектрика (см. рис. 137), состоящая в том, что внутренние заряды молекул раздвигаются и в диэлектрике индуцируются электрические диполи. У полярного диэлектрика, имеющего постоянные диполи, возникает дополнительная поляризация, обусловленная ориентацией их по направлению электрического поля. При изменении направления тока заряды на электродах приобретают противоположный знак и соответственно этому изменяется направление поляризации, т. е. направление смещения электронов атомнь х ядер, а также ориентация постоянных диполей. При переменном токе это изменение будет происходить многократно в зависимости от частоты тока. Чем выше поляризуемость молекулы, т. е чем менее прочно связаны ее электроны с ядрами и чем больше величина постоянных диполей, тем сильнее будет поляризоваться диэлектрик под влиянием внешнего поля. [c.560]

Рассмотрим закрытую двухкомпонентную термически однородную систему, полагая, что внешние поля не влияют на ее состо-яние и что применительно к ней справедливо условие (4.16.4). То-гда исследуемый объект можно считать и барически однородным. Допустим, что концентрации компонентов в системе меняются от точки к точке, благодаря чему в ней происходит перенос частиц компонентов. Единственной причиной, вызывающей этот процесс, являются градиенты химических потенциалов, что позволяет использовать для его описания выражение (4.16.13), которое в нашем случае принимает вид [c.274]

Электрокинетический потенциал определяют из данных измерения электрофоретической подвижности (для неседиментирующих частиц), потенциала течения или электроосмоса (диафрагмы из грубодисперсных или капиллярно-пористых тел). Методы измерения и интерпретация электрокинетических явлений изложены в учебниках по коллоидной химии и монографии [5]. Здесь только отметим, что хотя -потенциал определяли во многих работах, приведенные значения не всегда можно рассматривать как количественную характеристику ДЭС вследствие осложняющего влияния различных, большей частью неучтенных, факторов поляризации двойного электрического слоя при наложении внешнего поля, существования граничного слоя жидкости на поверхности с измененными свойствами и шероховатости поверхности твердых частиц [5]. Тем не менее до настоящего времени именно -потенциал остается наиболее доступной характеристикой ДЭС и в подавляющем большинстве работ принято, что устойчивость [c.12]

В этом случае газовая смесь поступает на соответствующий возбудитель, откуда молекулы каждого компонента выходят либо в активном состоянии, либо в форме ионов. Каждый неполярный компонент газовой смес по своему активизируется, в то время как дипольные моме1нты полярных молекул, Практически мало меняются во внешнем поле. [c.450]

Химическая связь в любой системе осуществляется за счет валентных электронов тех атомов, из которых она состоит когда эти атомы оказываются на надлежащем расстоянии друг от друга, состояние валентных электронов меняется по сравнению с состоянием их в свободных атомах. Поэтому ири изучении химической связи в кристаллах, как и в молекулах, возможны, говоря несколько схематически, два разных подхода. С одной стороны, можно вообще не обращать особого внимания па атомную природу кристалла и рассматривать его просто как систему из многих электронов, движущихся в определенном внешнем поле. В такой постановке, к которой тяготеют расчеты аЬ initio, задача исчерпывается возможно более точным вычислением энергетических уровней и волновых функций электронов системы. Подобную цель преследуют расчетные работы, посвященные нахождению электронной (зонной) структуры с помощью той или иной из разработанных к настоящему времени вычислительных процедур (метод ортогонализованных плоских волн — ОПВ, метод присоединенных плоских воли — ППВ, метод функций Грина и т. д.). [c.5]

Если отдельные моменты электронов взаимно компенсируются и, следовательно, общий момент атома оказывается равным нулю, то при внесении в магнитное поле в атоме индуцируется п )отивоположно направленный момент соответственно тому, как при внесении в магнитное поле проволочного витка последний приобретает противоположно направленный по отношению к полю магнитный момент из-за возникновения в нем индукционного тока. В то время как в проволоке индукционный ток из-за омического сопротивления быстро падает, в атоме индуцированный момент сохраняется. Однако вследствие противоположной индукции при извлечении из магнитного поля этот момент опять уничтожается. В отличие от индуцированного момента магнитный момент, существующий независимо от внешнего поля, называют постоянным моментом . В парамагнитных веществах отдельные атомы или молекулы имеют постоянные моменты. В диамагнитных ъеществ х постоянные моменты равны нулю В парамагнитных веществах, у которых вследствие одинаковой (более или менее зависящей от температуры) ориентировки постоянных отдельных моментов при внесении в магнитное поле возникает одинаково направленный с ним общий момент, зависящий от температуры, магнитная индукция вызывает одновременно в каждом атоме магнитный момент, направленный противоположно внешнему полю и накладывающийся на постоянный момент каждого отдельного атома. Следовательно, в парамагнитных веществах измеряют собственно разницу между его парамагнетизмом и его диамагнетизмом. Но последний в большинстве случаев оказывается относительно столь незначительным, что им можно пренебречь. [c.339]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология