Дуанты

Пусть ф,5 будет резонансна входная фаза, т. е. ион, начавший свой путь в циклотроне при этой фазе, будет резонансно ускоряться до конца своего пути. Рассмотрим другой ион, начавший свое движение при фазе ai, отличной от ф5 ( а11<ф5). После первого ускорения этот ион получит слишком большую энергию [ДЬ кия=еУо os а1>еУо os ф,5 (см. рис. 79)], масса его станет больше массы резонансного иона, он начнет двигаться медленнее, чем это нужно для резонанса, и при следующем прохождении через ускоряющую щель фаза иона будет аг, la2 фаза иона продолжает смещаться, приближаясь к значению ф , так как ион приобрел заряд ускорений, избыточную энергию и масса его слишком велика. Но когда фаза иона станет больше фх [ s 1>Ф,у ), то он при ускорении начнет получать приращения энергии, меньшие приращений, получаемых резонансным ионом [c.144]

Поступающий из центральной части аппарата К в пространство между обоими полудисками ( дуантами ) циклотрона пучок заряженных частиц под действием магнитного поля приходит в круговое движение. Частота переменного электрического поля подбирается при этом таким образом, чтобы каждый раз, когда частицы находятся между обоими полудисками, они получали ускорение. Благодаря наличию последовательного его нарастания общий путь пучка приобретает форму спирали. В конце этого пути поток частиц отклоняется отрицательно заряженной пластиной П и выходит из аппарата с отвечающей заданным условиям скоростью. [c.514]

ЮЖНЫЙ полюс магнита удален, чтобы видны были детали З — положительные ионы ускоряются по мере прохождения от положительного дуанта к отрицательному 4 — полый дуант по форме электродов б — вакуумная камера 6 — отрицательный электрод выводит пучок ионов из магнитного поля 1 — выходящий пучок ионов — северный полюс магнита 9 — магнитное поле [c.544]

Амплитуда разности потенциалов между дуантами сравнительно невелика — порядка десятков (максимум сотен) тысяч вольт. Перпендикулярно плоскостям крышек дуантов, а следовательно перпендикулярно электрическому полю, создается сильное однородное магнитное поле. [c.140]

Магнитное поле принуждает частицы описывать внутри дуантов круговые траектории, так что они возвращаются к промежутку между двумя дуантами. Электрическое поле меняет полюса, и частицы ускоряются, вновь проходя этот промежуток. Затем под действием сил магнитного поля они снова возвращаются к промежутку, где поле опять изменяется, частицы вновь получают ускорение и т. д. По мере возрастания скорости частиц увеличивается радиус их траектории, т. е. они двигаются по спирали к наружной части дуантов. При этом в зависимости от диаметра дуантов и природы ускоряемых частиц, их энергия может достигнуть величины в несколько миллионов электронвольт. [c.45]

Напряженность электрического поля внутри дуантов равна нулю, и ионы, образованные источником, находящимся вблизи центра циклотрона, и ускоренные электрическим полем, движутся под влиянием магнитного поля по круговым орбитам. Дуанты и источник помещены в вакуумную камеру, находящуюся между полюсными наконечниками большего электромагнита (рис. 76). [c.140]

Рис. 79. Изменение фазы электрического поля, соответствующее моменту прохождения иона через ускоряющую щель между дуантами

Рассмотрим теперь траекторию ионов в циклотроне. Пройдя половину окружности, ион попадает в электрическое поле между дуантами, частота которого подобрана таким образом, что за время движения иона внутри дуанта поле меняет свое направление точнее говоря, период электрического поля равен периоду кругового движения иона поэтому ионы повторно ускоряются полем между дуантами (рис. 77). Покажем, что многократное ускорение при этом действительно возможно. [c.141]

Радиус окружности (вернее, полуокружности) р, описываемый ионом внутри дуанта, равен [c.141]

ОТКЛОНЯЮЩИЙ электрод 2 — пучок ионов 3 — окно 4 — дуанты [c.141]

Изобразим на графике (рис. 79) напряжение и на ускоряющей щели между дуантами как функцию времени (и=Ио os at). Предположим, что частица [c.143]

Постоянство времени обращения ионов в дуантах лежало в основе устройства циклотрона. Однако это постоянство сохраняется лишь при таких энергиях ионов, для которых соответствующая прибавка массы ничтожно мала по сравнению с массой покоя ионов. [c.70]

Рис. 20. Вид дуантов циклотрона и их расположение Между полюсами магнита
Отметим, что циклотроны с модулированной частотой могут работать при сравнительно низких напряжениях на дуантах. У шестиметрового советского синхроциклотрона (фазотрона) напряжение на дуантах равно 15 Кв при энергии протонов на [c.144]

Отсчет фазы ведется от момента прохождения разности потенциалов на дуантах через максимум ( И1=Ио). [c.144]

В ускорителях циклотронного типа применяют камеры не кольцевые, а в форме круглых или многоугольных цилиндров, так как в них частицы движутся по спирали. Значительная часть вакуумного объема приходится на фидеры ВЧ-питания дуантов. На рис. 75 показана вакуумная схема циклотрона в Дубне для ускорения многозарядных ионов ( 34]. Диаметр полюсов [c.153]

Внутри камеры расположены два электрода А и В, сделанные в виде полых полуцилиндров, разделенных между собой зазором по диаметру камеры. Эти электроды называются дуантами, и на них подается переменное электрическое поле. Половину времени каждый дуант заряжен положительно, половину времени — отрицательно, причем если у одного дуанта в данный момент времени потенциал положительный, то у второго дуанта потенциал отрицательный. [c.67]

В центре камеры располагается ионный источник. Выйдя из источника, ионы устремляются к дуанту, заряженному в данный момент отрицательно. Попав внутрь отрицательного дуанта, ионы уже не испытывают действия электрического поля, которое, как известно, отсутст- [c.67]

Таким образом, хотя разность потенциалов между дуантами относительно не очень велика — порядка десятков или сотен тысяч вольт, ион ускоряется этой разностью потенциалов много раз и в результате набирает большую энергию. На циклотронах удалось получить протоны с энергией до 9 мэв, дейтроны с энергией до 18 мэв и а-частицы с энергией до 35 мэв. При этом токи частиц такой энергии достигают единиц и десятков микроампер, т. е. около 10 —10 частиц в секунду. Чтобы получить такое количество а-частиц, надо было бы иметь источники в сотни граммов и килограммы радия. [c.68]

Частицы с высокой энергией получают в специальных установках—ускорителях заряженных частиц циклотронах, синхротронах, фазотронах, синхрофазотронах и др. В этих установках частицы подвергаются комбинированному воздействию электрического и магнитного полей, разгоняются до высоких энергий, после чего направляются по заданному направлению. Основной рабочей частью циклотрона (рис. 115 и 116) является камера — металлическая коробка, состоящая из двух половин, так называемых дуантов. Дуанты соединены с генератором переменного тока, создающим разность потенциалов между ними. Камера циклотрона помещается в магнитное поле. Поток заряженных частиц, [c.473]

Рис. 116. Камера циклотрона, вынутая из межполюсного пространства. Крышка приподнята, чтобы показать дуанты. Видны два изолированных ввода высокой частоты и ввод для подачи напряжения на отклоняющую пластину
В, помещена между полюсами большого электромагнита (не показанного на рисунке), так что магнитный поток пересекает коробку перпендикулярно к плоскости рисунка. Ускоряемые положительные ионы вводят в центр коробки о, откуда они втягиваются электрическим полем в верхний дуант А, находящийся под отрицательным зарядом, сообщаемым ему высоковольтным генератором Е. В магнитном поле ионы описывают круговую траекторию. В момент, когда они достигают выхода из дуанта в точке а, переключением тока изменяют знаки зарядов дуантов на обратные. Ионы проходят ускоряющее поле аЪ и втягиваются в нижний дуант В, находящийся теперь [c.126]

Между двумя полыми лолуцилиндрическими электродами — дуантами, имеющими форму разрезанной поперек круглой коробки (рис. 75), прикладывается переменная разность потенциалов, источником которой является генератор высокой частоты. [c.140]

По мере возрастания скорости ион будет двигаться по окружности все большего радиуса и, наконец, достигнет края дуантов. Здесь ионный пучок может быть использован либо внутри самой дуантной камеры, либо с помощью поперечного электрического поля (отклоняющего электрода, см. рис. 77) отклонен и через тонкое металлическое окно выведен наружу. Энергия ионов на [c.141]

Между двумя полыми дуантами подвешен на тончайшей волластоновой нити бисквит из тонкой фольги. в виде треугольника, Дуан-ты и бисквит помещены в вакуум. Положение бисквита отсчитывают с помощью зеркала и шкалы. Схема включения электрометра такая же, как квадрантного электрометра (см. рис. 55). [c.75]

Бинантный электрометр (рис. 62) состоит из изогнутых дуантов, закрепленных на изоляторах. Внутри дуантов помещен бинант (два лепестка фольги, изолированные друг от друга), подвешенный на тонкой металлической нити. На бинанты подаются равные по величине и противоположные по знаку (относительно земли ) вспомогательные напряжения. Отсчет поворота бинан-та производится с помощью зеркальца и шкалы. Измеряемое напряжение подается на дуанты. [c.75]

Бомбардировка элементов быстрыми, частицами и получение изотопов является сло1жным техническим процессом, Имеется много методов для осуществления таких бомбардировок. Одним из наиболее важных является применение циклотрона. Циклотрон представляет собой аппарат, устроенный таким образом, что ионы протоны или дейтроны) движутся в переменном электрическом поле между двумя полукруглыми полыми электродами (дуантами) при импульсе напряжения в 50 ООО вольт при каждом прохождении между дуантами (всего 50— 100 раз) ионы испытывают ускорение, в результате чего траектория ионов имеет вид плоской спирали возрастающего радиуса, а максимальное напряжение достигает нескольких миллионов вольт. После ускорения в таком силовом поле ионы фокусируются на бомбардируемом элементе. Радиоактивные изотопы многих атомов получаются также при делении ядер тяжелых атомов (урана 238, тория 233, плутония 239 и др.). [c.18]

О2 до энергий 10 Мэв/нуклон. Вакуумные условия в этом ускорителе тяжелые амплитуда напр 4ения на дуантах достигает 350 кв см, в ионном источнике имеется большой поток газа до 300 см -ат/ч. Для исключения пробоев и рассеяния вакуум должен быть не хуже [c.155]

Говоря выше о принципе устройства циклотрона, мы подчеркнули, что частота переменного электрического поля на дуантах должна соответствовать периоду обра-[цения ионов в магнитном поле. Однако ионы не всегда проходят между двумя пребываниями в зазоре одинаковые пути. Вначале они раскручиваются по окружности с малыми радиусами, а затем, по мере накопления энергии, эти радиусы все увеличиваются, так что полный путь ионов — от места входа в камеру до окошка, через которое они выводятся наружу,— представляет как бы раскручивающуюся спираль. Тем не менее, время оборота иона не зависит от радиуса окружности, по которой он двигает- [c.69]

Гербицид дуанти, указанный рядом с грамоксоном в списке пестицидов, опубликованном в ФРГ [143], содержит в качестве действующих веществ дикват и паракват. [c.435]

Смотреть страницы где упоминается термин Дуанты: [c.590] [c.489] [c.1133] [c.544] [c.719] [c.140] [c.142] [c.142] [c.143] [c.76] [c.44] [c.45] [c.707] [c.178] [c.68] [c.68] [c.68] [c.126] [c.127]

Учебник общей химии 1963 (0) -- [ c.448 ]

Общая химическая технология Том 2 (1959) -- [ c.245 ]

ПОИСК

Справочник химика 21

Химия и химическая технология