Радиоактивные элементы, зависимость от их массовых чисел

В соответствии с практикой последних лет атомные веса радиоактивных элементов приводятся только для тория и урана. Атомные веса других радиоактивных элементов меняются в зависимости от источника или способа их получения. Для этих элементов в скобках указывается массовое число изотопа с наиболее продолжительным периодом полураспада. [c.17]

Эти циклы можно применить и к другим радиоактивным изотопам редкоземельных элементов. В приведенном примере взяты фрагменты из общего цикла, охватывающего изотопы с массовыми числами 4м+3. Следовательно, возможны четыре системы замкнутых циклов энергий распада для изотопов с массовыми числами, выражаемыми через 4п, 4п+1, 4м+2 и 4л+3. Подобные циклы позволяют предсказывать еще не найденные экспериментально энергии распадов радиоактивных изотопов лантаноидов. К сожалению, применение этих циклов к области редкоземельных изотопов ограничено, поскольку, во-первых, экспериментальные данные об энергиях а-превращений очень скудны, а, во-вторых, энергии превращения посредством электронного захвата определить экспериментально обычно невозможно. А ведь редкоземельные а-излу-чатели в большинстве своем склонны н к этому типу превращений. Поэтому приходится прибегать к сложным побочным теоретическим расчетам, используя, в частности, кривые зависимости Е от числа нейтронов. [c.150]

При всех ядерных испытаниях большая часть радиоактивных изотопов образуется в результате деления ядер и Pu под действием нейтронов. Этот процесс приводит к образованию самых различных пар осколков, но в подавляющем большинстве случаев образуется два ядра с массовыми числами около 100 и 140. Первичные ядра весьма неустойчивы и проходят длинную цепочку радиоактивных превращений, прежде чем в этой смеси возникнут долгоживущие или устойчивые изотопы. Некоторые долгоживущие элементы образуются непосредственно при делении. Выход осколков деления определяется числом ядер, образовавшихся при делении 100 атомов расщепляющегося вещества. Все три нуклида и имеют довольно похожие кривые выхода осколков с двумя пиками, соответствующими значению около 5% и приходящи> ися па осколки с атомным весом около 100 и 140. Вследствие этого состав осколков не может сильно изменяться в зависимости от типа реакции. [c.277]

При Л > И средняя энергия связи в расчете на один нуклон (е) лежит в пределах от 7,4 до 8,8 Мэе. Наибольшее значение ( 8,8 Мэе) приходится на область массовых чисел вблизи А = 60 (железо и никель). На рис. 5 графически показана зависимость средней энергии связи нуклона в ядре от массового числа А. Точки соответствуют всем стабильным и некоторым тяжелым радиоактивным ядрам. В направлении тяжелых элементов спад кривой от максимума происходит довольно медленно у самых тяжелых ядер средняя энергия связи на один нуклон составляет около [c.36]

Энергия связи ядер. Как показал Резерфорд (стр. 486), размеры атомного ядра очень малы ( 10" см). Существует несколько доказательств того, что ядра атомов состоят не из протонов и электронов, а из протонов и нейтронов. Во-впервых, электроны не могут сохранять свою структуру внутри ядер кроме того, ядерные спины нельзя объяснить спинами протонов и электронов. Число протонов в ядре равно атомному номеру элемента Z, а число нейтронов равно (А—2), где А —массовое число (целое число, ближайшее к атомному весу). Природа сил, удерживающих протоны вместе, несмотря на их электростатическое отталкивание, до сих пор не вполне ясна . Стабильность ядра с определенным числом протонов зависит от числа нейтронов. На рис. 24-4 дана зависимость числа нейтронов А—2) в стабильных и радиоактивных ядрах от числа протонов X. По мере увеличения атомного номера число нейтронов, необходимых для стабильности атома, становится больше числа протонов. Все ядра, состоящие из 84 и более протонов, нестабильны и распадаются, пока не достигнут стабильной конфигурации нейтронов и протонов. [c.716]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология