Формулы Кузнецову

Термодинамический расчет показывает, что зависимость И ю( ) имеет острый максимум при 2=7 , вследствие чего справедлива асимптотическая формула (Кузнецов [1969]) [c.180]

Проанализируем следствие, вытекающее из такой постановки задачи. Для этого временно не будем учитывать условие (6.2). В рассматриваемой области при К(/) > 1 на поверхности зоны реакции возникнут искривления с масштабом много больше, чем 5 й/ып - Это означает, что градиент температуры в зоне реакции, вообще говоря, много больше, чем значение, предсказываемое формулой (6.2), т.е. кондуктивный отвод тепла очень велик. Так как условие (6.2) выполняется, то кондуктивные потери тепла должны компенсироваться конвективным подводом. Отсюда вытекает, что зона реакции начинает двигаться относительно среды со скоростью, много большей, чем Поскольку дырки в пламени не образуются, то оно быстро вытесняется из области второго типа в область первого типа (Кузнецов [19826]) [c.251]

Дальнейшее развитие теория Маркуса получила в ряде последующих работ других авторов [4, 29—31]. Догонадзе и Кузнецов получили следующую формулу для энергии активации [29, 30] [c.218]

Оценка разделения с помощью разделительного потенциала дает лучшее согласие с экспериментальными данными по очистке в сравнении с их оценкой по формуле (27). Розен, Кузнецов и [c.34]

Как показал В. И. Кузнецов -, в молекулах внутрикомплексных соединений имеет место в большей или в меньшей степени внутримолекулярная ионизация (диссоциация) так, внутрикомплексная соль азокрасителя (Г) с медью должна соответствовать формуле (И) [c.70]

Обобщение формулы (1.19) достаточно очевидно (Брэй и Либби [1976], Кузнецов, Лебедев, Секундов и Смирнова [1981], Сабельников [1979, 19806], Либби и Брэй [1981]) [c.40]

Формула (1.20) применима, например, к смешению большого количества близко расположенных струй в камере смешения (Кузнецов, Лебедев, Секундов и Смирнова [1981]). [c.40]

Прежде всего отметим, что измерение характеристик турбулентности в инерционном и вязком интервалах спектра сопряжено с большими трудностями. Эти трудности обусловлены тем, что диссипация энергии колеблется в очень широком диапазоне значений. Поэтому возникают ошибки, связанные с пространственным осреднением поля скорости. При увеличении амплитуды пульсаций диссипации энергии возрастает и амплитуда колебаний минимального масштаба гидродинамических неоднородао-стей, и чем выше номер измеряемого момента, тем сильнее выражен этот эффект. Оценим роль указанных факторов (Кузнецов, Прасковский и Сабельников [1984а, б]). Анализ, проведенный в 4.4, показывает, что при определении моментов диссипации энергии, порядок которых не слишком велик, можно воспользоваться формулой (4.23). [c.159]

Расчет, основанный на формулах (3.16), (3.56), показывает, что 1) ко-зффициенты турбулентной диффузии горючего и инертной примеси заметно различаются 2) эти различия увеличиваются при возрастании пульсаций концентрации (Кузнецов [19796]). Таким образом, химическая реакция действительно влияет на процесс турбулентного переноса реагирующей примеси. [c.204]

Существует и другой подход к оценке эффективности методов разделения. Он основан на понятии разделительного потенциала, играющего роль физической энтропии в приведенных выше соображениях. Понятие разделительного потенциала было сформулировано в работах Дирака, Пайрлса и Юри в применении к разделению бинарных систем [35, 36]. А. М. Розен, П. Г. Кузнецов и Д. М. Фрумин [36] обобщили эту функцию на многокомпонепт-ные системы. Разделительный потенциал выражается формулой [c.38]

Кузнецов установил, что соединения общей формулы АзОзНз [c.100]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология