Гамильтониан аксиальной симметрии

Физический смысл приведенных коммутационных соотношений понять нетрудно, если вспомнить, что оператор Сг связан с поворотом вокруг оси г. В силу аксиальной симметрии линейной молекулы ее гамильтониан остается неизменным относительно такого поворота. Вместе с тем, вращение электронной оболочки вокруг осей X ч у приводит к разрушению молекулы, так как электронная плотность при этом уходит от ядер. Так как [c.192]

Вторым фактором, определяющим степень расщепления энергетических уровней квадруполя, является градиент поля д на ядре, вызванный электронным распределением в молекуле. Расщепление уровня квадруполя связано с произведением e Qq. Для молекулы с аксиальной симметрией д часто лежит вдоль оси симметрии высшего порядка, и если известна величина eQ, то можно определить значение д. В несимметричном окружении энергии различных уровней квадруполя уже не выражаются уравнением (14.6), поскольку необходимо использовать полный гамильтониан уравнения (14.5). В случае 1 = 3/2 для энергий двух состояний можно вывести [2] следующие уравнения [c.266]

Спектр иона Мп , адсорбированного на перечисленных субстратах, состоит из 6 линий сверхтонкой структуры, обусловленной ядром Мп , имеющим ядерный спин 1 = /г. Кроме того, наблюдалось смазывание сверхтонкой структуры. Спин-гамильтониан иона Мп2+ в поле аксиальной симметрии хорошо описывается уравнением [c.87]

Резонанс o-фазы можно достаточно хорошо описать спин-гамильтонианом, соответствующим иону Сг в кристаллическом поле аксиальной симметрии [c.93]

Следовательно гамильтониан СТВ в случае аксиальной симметрии можно записать как [c.422]

Комбинация уравнений (11) и (5) дает в случае аксиальной симметрии следующий спин-гамильтониан, который учитывает взаимодействие одного неспаренного электрона с одним магнитным ядром со спином I. [c.422]

Расщепление в нулевом поле для нашего примера с тетрагонально искаженным комплексом можно представить членом DSI в спин-гамильтониане Е равно нулю в данном случае вследствие аксиальной симметрии. Обозначим три возбужденных состояния г з1, -фг и г 5з символами -f), 1 0) и —> и введем фиктивный спин 5=1. Эти три состояния являются собственными функциями оператора Sz с собственными значениями 1, О и —1, которые равны собственным значениям этого оператора для исходных невозмущенных состояний. Матрица оператора DSI в наборе состояний + >, [c.212]

Далее следует, что если О = С /4б, то расщепление в нулевом поле, рассчитанное в разд. 10.6.2, с успехом может быть представлено фиктивным спин-гамильтонианом. Применение теории к случаю ионов, не имеющих аксиальной симметрии, не представляет затруднений. [c.212]

Кристаллическое поле аксиальной симметрии является обычным и представляется в ансамбле 5 = /г спин-гамильтонианом [c.441]

Параметр ковалентности а нетрудно вычислить из экспериментальных спектров ЭПР комплексов Си (П), удовлетворяющих спиновому гамильтониану для аксиальной симметрии. [c.44]

В предположении аксиальной симметрии комплекса эффективный спиновой гамильтониан может быть записан в виде [c.93]

А, NaX и Н-зеолон. Спектры, описанные этими авторами, были уширенными и плохо разрешенными, а для их анализа можно было использовать только спин-гамильтониан аксиальной симметрии. [c.432]

Спин-гамильтониан действует только на спин-неременные и описывает различные взаимодействия в системах, содержащих неснаренные электроны. Его можно рассматривать как стенографический способ представления описанных выше взаимодействий. Спин-гамильтониан ЭПР для иона, находящегося в ноле аксиальной симметрии (т. е. тетрагональном или тригональном), имеет следующий вид [c.49]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология