Пробеги ускоренных частиц частицы

Анализ мельниц различных конструкций проводится приблизительно в порядке их производительности и достижимой степени измельчения или же допустимой крупности загружаемого материала. В то время как крупные частицы измельчаются преимущественно на мелющих органах, при сверхтонком измельчении на передний план выступает измельчение вследствие взаимного соударения частиц. С повышением тонины требуется увеличение подачи воздуха, так как в этом случае необходимо отводить большое количество тепла. В зоне измельчения поддерживается сильное вихревое движение воздуха для того, чтобы, с одной стороны, достаточно часто подвергать ускорению частицы в сфере вращающихся ударных поверхностей, а с другой, чтобы повысить вероятность столкновений частиц при высоких относительных скоростях. Концентрация смеси размалываемого материала и воздуха должна подбираться такой, чтобы вычисленная средняя длина свободного пробега частицы [1] была бы меньше, чем возможная траектория беспрепятственного движения. [c.451]

Таблица 2.9 Величины пробегов и ЛПЭ ускоренных частиц

Обозначим через длину свободного пробега заряженной частицы, через —промежуток времени, за который частица летит свободно от соударения до соударения, через —длину того пути, который частица при этом проходит в направлении поля, через X, т и I—средние значения тех же величин, через V—скорость теплового движения, через и-—усреднённую скорость поступательного движения частицы на отрезке / , через Е—напряжённость электрического поля, через т—массу частицы, через е—её заряд. В таком случае ускорение, сообщаемое полем [c.168]

Литиевая мишень помещается в камере из слюдяных пластинок, которая находится в центре фотографии под трубкой, откуда вылетает поток ускоренных дейтронов. Видны также а-частицы с более коротким пробегом. Они образуются в результате параллельной реакции [c.65]

В зоне дугового разряда средняя скорость движения заряженных частиц мало отличается от средней скорости теплового движения газа ал. Тогда если Я — средний свободный пробег частиц, то среднее время между соударениями равно т= = Х1ш. За это время поле Е сообщит частице ускорение е //п, а путь частицы в направлении поля будет [c.27]

Дозиметрические измерения на ускорителе проводились физическими и химическими методами. В первом случае для определения мощности дозы измерялась эффективная энергия ускоренных электронов и ток при различных режимах работы ускорителя и на разных расстояниях от его выпускного окна. Сначала снималась кривая поглощения, устанавливающая зависимость токовых потерь от толщины поглощающей среды — пакета алюминиевых фольг. Из кривой поглощения определялся экстраполированный пробег частиц и по известному соотношению [364] Н = 0,412 ( 256-0.0 54 1е Щ (ц ]) [c.32]

Описание диффузии в газах основано на понятии длины свободного пробега молекул. Для жидкости это представление лишено смысла, так как в ней не осуществляются отдельные столкновения молекул и главную роль играет их колебательное движение. Наиболее принятое толкование диффузионного процесса в жидкостях основано на понятии подвижности. Согласно закону Ньютона, в пустоте под влиянием силы тело движется ускоренно. Если, однако, тело двигается не в пустоте, а в вязкой среде, то возникает сила трения, пропорциональная скорости движения тела V. В начальный период действия силы имеет место ускорение и увеличение скорости. Но пропорционально скорости растет и тормозящая сила трения. Когда станет равной силе Р, действующей на частицу, увеличение скорости прекратится. Из равенства [c.154]

НИИ кинетич. энергия относит, движения частиц остается постоянной, но меняется направление их движения, т. е. поток И.И. рассеивается при неупругих процессах кинетич. энергия И.И. мсходуется на ионизацию и возбуждение частиц среды. Для потока электронов характерны упругое рассеяние иа ядрах атомов среды и неупругие процессы-ионизация и возбуждение атомов и молекул при взаимод. с их электронньини оболочками (ионизационные потери) и генерация тормозного излучения при взаимод. с атомными ядрами (радиационные потери). Если энергия электронов не превышает 10 МэВ, во всех средах преобладают иоиизац. потери. Для потока ускоренных иоиов ионизац. потери доминируют при всех энергиях. Энергия, передаваемая заряженной частицей данному в-ву на единице длины ее пути, наз. тормозной способностью в-ва = dE dl ( -энергия, теряемая частицей при прохождении элементарного пути dl). Значение снижается с увеличением энергии заряженных частиц и растет с повышением ат. номера элемента, из к-рого состоит в-во среды. Глубина проникновения заряженных частиц в в-во характеризуется пробегом Л в воде ддя ионов Не с энергией 5,3 МэВ Д составляет 39 мкм, для электронов с энергией 5 МэВ-2,5 см. [c.254]

Как известно, тритий был открыт Резерфордом, Олифантом и Хартеком в 1934 г. при бомбардировке дейтеросоединений ускоренными дейтронами 1 [2]. Основные физические свойства трития следующие метод получения — Ь1(п,о )Зн, период полураспада — 12,26 года, молярная радиоактивность — 2,16 ПБк/моль (58,24 Ки/ммоль), средняя энергия -частиц — 5,7 кэВ, максимальный защитный слой — 0,6 мг/см , пробег в воздухе — 4,5 6 мм, энергия распада — 7,6 10 эВ/(час кюри). [c.484]

ФРАНЦИИ (Fran ium) Fr — радиоактивный химич. элемент I гр. периодич. системы Менделеева, п. и. 87, массовое число наиболее долгоживущего изотопа 223. Стабильных изотопов не имеет. Известно 9 радиоактивных изотопов Ф. с массовыми числами 212 и 217—224. Первый из изотопов Ф. Fr s (АсК) открыт М. Пере в 1939 как продукт а-распада Ас . Название элементу было дано в честь родины исследовательницы. Fr223 единственный среди изотопов Ф. встречается в природе. Этот изотоп имеет Тч = = 21 мин., испускает -частицы с макс. =1-2 Мэе и а-частицы с пробегом в воздухе 3,5 см. Другие изотопы Ф. образуются при реакциях глубокого отщепления на тории, а также в реакциях мпогозарядиых ионов, ускоренных до высоких энергий, с различными элементами, напр. Аи (0> , хп) Fr S ( 12 [c.281]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология