Потери радиационные

Тепловые потери радиационных и конвективных труб, в которых находится только жидкость, вычисляются из уравнения (91). [c.106]

О реакциях электронно возбужденных радикалов типа КН имеются лишь весьма ограниченные данные. Они могут терять свою энергию в резуль-гате столкновения с молекулами, находящимися в невозбужденном состоянии. Это и представляет крупнейший источник потерь радиационной энергии, так как в результате подобных столкновений энергия возбуждения превращается в тепловую энергию. Энергия рассеивается также за счет излучения, испускаемого возбужденной молекулой. Третья важнейшая реакция возбужденного углеводорода КН представляет непосредственный интерес с точки [c.116]

Это вторичное излучение вызывает дополнительные повреждения в смазочных материалах, которые могут быть весьма значительными. Поэтому сравнительно небольшие количества таких элементов, как В, Ы, С1 и некоторых других, содержащихся в смазочных материалах, предназначаемых для работы в нейтронных потоках, могут способствовать быстрой потере радиационной стойкости смазочных материалов. Так, при облучении различных полимеров в ядерном реакторе [4] в течение одинакового времени хлорсодержащий образец поглощает в 4 раза большую дозу, чем образец, не содержащий хлора (в рад.) [c.240]

Суммарные электротепловые нагрузки, необходимые для соответствия определенному профилю, приводятся в табл. 3. Внешние тепловые потери представляют собой сумму радиационных и конвективных потерь. Радиационные потери (к внешним стенкам камеры сгорания при средней температуре 380°К) оценивались на основании коэффициента излучения стенок полого стабилизатора, равного примерно 0,6—0,8. (Стенки полого стабилизатора были выкрашены высокотемпературной зеленой краской указанный коэффициент излучения рекомендовался изготовителем краски в области используемых температур.) Из баланса конвективных потерь, исходя из средних температур стенок, вычисляли средние внешние конвективные коэффициенты теплоотдачи, которые также приводятся в табл. 3. Приведенные в табл. 3 внутренние конвективные коэффициенты теплоотдачи оценивались в предположении, что температура газов внутри полого стабилизатора равна теоретической температуре пламени. Однако фактически температура находящегося внутри газа, вероятно, была значительно ниже теоретической вследствие наличия тепловых потерь и возможной неполноты горения. Поэтому вычисленные коэффициенты являются весьма приближенными. Отметим, что внешний коэффициент теплоотдачи примерно в 2—3 раза больше внутреннего коэффициента теплоотдачи. [c.258]

Ускоренные электроны [.] Атомные электроны — — Ионизационные потери Радиационные потерн [c.18]

Наиболее важной характеристикой всех материалов при изготовлении ядерных мембран является порог регистрации — величина вносимой в материал радиационной энергии, при которой различие скоростей травления деструктированного и основного материала достаточно для выявления трека. Порог регистрации равен максимальной потере энергии наиболее легкого иона, с помощью которого можно получить достаточно отчетливые треки в облучаемом материале. Для некоторых материалов пороги регистрации указаны в табл. 11,2. Из этой [c.54]

Характер взаимодействия ионизирующего излучения е веществом определяется параметрами частиц и свойствами вещества. При взаимодействии заряженных частиц со средой основной причиной потерь энергии являются столкновения с атомами (электронами и ядрами), приводящие к ионизации и многократным рассеяниям. Потеря энергии электронами происходит также в результате радиационного торможения, а для тяжелых частиц (протон, а-частица) - потенциального рассеяния на ядрах и ядерных реакций. При взаимодействии 7-излуче ния со средой потеря энергии объясняется Комптон-эффектом (рассеяние 7-кванта на электронах), фотоэффектом (поглощение у-кванта с передачей энергии электрону), образованием электронно-позитронных пар (при энергиях V-квантов 1,02 МэВ) и ядерных реакций (при 10 МэВ). [c.107]

Qп. р — тепловые потери в радиационной секции, ккал/ч. [c.79]

Потери напора па трение в части труб, где находится только жидкость. Эквивалентная длина 51 шт. радиационных труб [c.139]

Дпя работы лабораторных ректификационных колонн необходимо компенсировать теплопотери через стенки колонны. Кроме описанной выше системы, когда колонна помещена в воздушную баню с электрообогреваемой стенкой, наиболее типичным решением является размещение колонны в вакуумной рубашке. Два из таких решений показаны на рис. 5.8 [5, 49, 50]. На рис. 5.8,а изображена целиком (со шлифами) колонна, впаянная в вакуумную рубашку, из которой удален воздух. Для компенсации разности термических удлинений колонны и рубашки нижняя часть копонны выполнена в виде спирали. Стенки вакуумной рубашки иногда покрывают слоем серебра дпя уменьшения радиационных потерь тепла. [c.90]

Токовихревой метод, например, позволяет с достаточной точностью определить глубину поражения металла межкристаллитной коррозией, но при наличии свободного доступа к исследуемой поверхности. Радиометрические методы измерения толщины стенок, основанные на поглощении гамма- или рентгеновских лучей, для обнаружения коррозии оказываются недостаточно точными, так как им свойственно усреднение толщины металла и внутреннего покрытия стенки. Так, если прокорродировавшую поверхность покрывают значительные отложения, то прибор может показать толщину большую, чем действительная толщина стенки, так как отложения также поглощают излучение. Кроме того, небольшие раковины и трещины радиационными методами обнаружить нельзя, потому что потеря металла в каждом из этих случаев незначительна. [c.57]

Радиационный захват и неупругое рассеяние — два других конкурирующих процесса с непроизводительной потерей нейтронов. Реакцию радиационного захвата (1.2) можно записать так [c.14]

Радиационные потери от термочувствительного элемента могут быть уменьшены различными путями. [c.64]

Термопары различных размеров. Радиационные потери тепла пропорциональны площади поверхности головки, образованной спаем двух проволок. В этом случае, чем меньше термопара, тем меньше потери тепла. Тогда, используя ряд термопар различных размеро>в и нанося на график зависимость измеренной температуры от площади поверхности термопары, можно получить кривую (которая обычно имеет ввд практически прямой линии) и экстраполировать ее до температуры, соответствующей нулевой площади [c.64]

Конвективная секция радиационного нагревателя по конструкции весьма схожа с собственно конвективным нагревателем, отапливаемым СНГ. Она представляет собой теплообменник с увеличенной за счет оребрения или ошиновки как на воздушной, так и на дымовой стороне поверхностью нагрева. Наилучшие конструкции теплообменников обеспечивают минимальные потери напора при максимально достигаемом коэффициенте теплопередачи, т. е. имеют минимальную общую теплопередающую поверхность. [c.203]

Гр. Следовательно, они в несколько раз более радио-устойчивы, чем стволовые кроветворные клетки. При дозах 10—100 Гр решающим в течении пострадиационного процесса является поражение кишечного эпителия. Основная причина его гибели состоит в том, что в условиях денудации слизистой оболочки тонкого кишечника происходит потеря жидкости, электролитов и белков, сопровождаемая микробной инвазией и токсемией, ведущими к септическому шоку и недостаточности кровообращения. Радиационные изменения эпителиального слоя желудка, толстого кишечника и прямой кишки примерно такие же, но выражены значительно меньше. Хотя решающим патогенетическим фактором данного синдрома является денудация слизистой оболочки кишечника, следует иметь в виду, что параллельно с этим постепенно развиваются нарушения кроветворной функции. Одновременное тяжелое необратимое поражение обеих критических систем организма при облучении в дозах 10—100 Гр приводит к быстрой и неизбежной гибели. [c.19]

При прохождении через вещество энергия частиц падает. Процессы взаимодействия р-излучения с веществом во многих отношениях сходны с взаимодействием а-частиц с поглощающей средой. Различают ионизационные и радиационные потери энергии. Ионизационные потери связаны с процессами ионизации и возбуждения атомов окружающей среды. Преобладающую роль они играют при сравнительно небольших энергиях р-частиц. По сравнению с а-из-лучением процессы ионизации, вызываемые р-частицами, менее [c.406]

Для электронов высоких энергий наблюдается радиационный механизм потери энергии — уменьшение энергии в результате излучения (тормозное излучение) при изменении скорости электрона в поле ядра. Величина радиационных потерь при прочих равных условиях растет с зарядом ядер среды и энергией -частиц. Доля потерь на радиацию возрастает с ростом энергии -излучения. При критическом значении энергии оба типа потерь уравниваются и с повышением энергии электронов радиационные потери становятся преобладающими. Для а-излучения радиационные потери невелики и ими обычно пренебрегают. Они меньше потерь ка ионизацию. [c.407]

Потеря избыточной энергии путем излучения света (процесс 6) называется люминесценцией, причем термины флуоресценция и фосфоресценция относятся к отдельным специфическим аспектам общего явления. Люминесценция описывается законами радиационных процессов, и поэтому удобнее рассмотреть это явление после гл. 2. [c.17]

Создание антенн с многолучевыми и контурными диаграммами направленности требует разработки облучающих устройств, обладающих направленными свойствами при малых поперечных размерах. Как показали исследования, проведенные в нашей стране и за рубежом, из множества возможных типов облучающих устройств (вибраторные, щелевые, линзовые, диэлектрические, спиральные) наиболее перспективным является использование комбинации конического рупорного облучателя с диэлектрической насадкой. Насадки могут быть цилиндрические или конические, тонкостенные трубчатые или сплошь диэлектрические. Материал насадок должен удовлетворять ряду требований диэлектрическая проницаемость-(5-10), тангенс угла диэлектрических потерь- на уровне (3-10)-10 , стабильность в широком диапазоне рабочих температур, устойчивость к механическим, радиационным, ИК- и УФ-воздействиям. Такому комплексу требований из класса неорганических материалов в наибольшей степени удовлетворяют стеклокристаллические материалы. [c.26]

Предстоящий ввод в эксплуатацию значительного числа объектов ядерной энергетики повышает актуальность проблем высокой надежности работы всех систем АЭС и обеспечения ядерной радиационной и пожарной безопасности работы станций во всех режимах, включая аварийные. Особое значение при этом должно быть уделено пожарной безопасности АЭС, так как пожары могут быть причиной возникновения ядерной и радиационной опасности, а также причиняют большой материальный ущерб, как прямой в результате уничтожения материальных ценностей, повреждения сооружений и оборудования, так и косвенный вследствие потерь запланированной электроэнергии. [c.8]

Введение нептуния, америция, кюрия и продуктов деления в твердотопливные реакторы на тепловых и быстрых нейтронах может усложнить конструкции этих реакторов, отрицательно сказаться на доказательстве их безопасности, потребует разработки новых видов топлива для них. Локализация ядерного горючего, продуктов деления и организация теплосъёма в активной зоне твердотопливных реакторов будет связана с необходимостью размещения дополнительных конструкционных материалов, что вызовет ухудшение баланса нейтронов. Ухудшение баланса нейтронов в твердотопливных реакторах связано также с паразитным захватом нейтронов продуктами деления, которые в течение всей кампании накапливаются в твэлах активной зоны реактора. Радиационные повреждения конструкционных материалов твэлов ограничивают глубину выгорания топлива в твердотопливных реакторах. Всё это потребует многократной переработки топлива с непрерывной перегрузкой его и, следовательно, вызовет увеличение потерь радиационно токсичных нуклидов. [c.172]

Важными характер11стнками ионитов являются их химическая стойкость и механическая устойчивость. Практически ценной характеристикой является стойкость к кислотам, щелочам и окислителям, под дейстЕ)ием которых может разрушаться структура ионита. Химическая стойкость оценивается по потере обменной емкости. Как уже отмечалось, из ионообменных смол менее химически стойки ноликонденсационные смолы. Еще менее стойки к кислотам и щелочам неорганические иониты. Вместе с тем они обладают, например, большой радиационной устойчивостью. [c.169]

К тяжелым частицам относятся положительно заряженные протоны, дейтроны, а-частицы, ускоренные ионы, тяжелые осколки деления, а также нейтроны. Тяжелые частицы тоже вызывают ионизацию и возбуждение молекул, кроме того, они способны на упругие столкновения с ядрами вещества, сообщая последним значительную кинетическую энергию. Ядра некоторых химических элементов, входящих в состав смазочных материалов, обладают избирательной способностью активно поглощать медленные нейтроны с последующим испусканием у-квантов, а-частиц, электронов и протонов (захватное излучение). Содержание в смазочном материале небольших количеств таких элементов, как С1, Ыа, способствует быстрой потере радиационной стойкости смазочного материала. Например, при облучении различных полимеров в течение одинакового времени хлорсодер- [c.91]

Против использования такого метода моделирования имеются различные возражения. Главное заключается в следующем. Кривые зависимости скорости распространения пламени или, что существенно в данном случае, скорости, при которой происходит срыв пламеии, от состава смеси вблизи концентрационных пределов проходят очень круто, и поэтому незначительные погрешности в зксперимеитальных данных могут вызвать серьезные ошибки при определении искомого диапазона устойчивого горения. Кроме того, влияние молекулярной диффузии топлива или кислорода может привести к сдвигам указанных кривых вдоль горизонтальной оси, Наряду с этим, если указанный метод и обеспечивает моделирование конвективных тепловых потерь, радиационные тепловые потери не будут подобными. [c.307]

Для смесей с малыми Q момент воспламенения определяется по свечению, интенсивность которого, как правило, постоянна или имеет максимум вблизи точки перегиба или максимальной температуры. Свечение как форма радиационных потерь связано с рекомбинацией радикалов или их реакциями с молекулами, а рост концентрации радикалов прекращается до момента достижения Тт-Момент прекращения роста концентраций радикалов определяется из условий равенства скоростей рекомСииации и зарождения цепей, т. е. [c.323]

Конвективная секция проходит по всей длине печп и является обще для всех радиацпопных секцп1 1. Благодаря тому, что конвективные трубы одинаковой длины с радиационными (в отличие от вертикальных цилиндрических печей), снижаются общие тепловые потери нагреваедшго продукта. Конвективные трубы, снабженные ребрами или шинами, имеют увеличенную поверх- [c.22]

Было опубликовано несколько работ [6, 14, 26], в которых авторы пытались упростить этот расчет. М. Ф. Мекер (М. F. Maker) приспособил уравнение для подсчета потери давления в трубах путем замены прпращепия длины dl на приращение теплосодержания нагреваемого продукта di (предполагая, что количество тепла, передаваемого 1 поверхности труб, во всей радиационной секции постоянно) и увеличения коэффициента трения /, умножая его па отношение 1жв/1 [c.105]

Горнзонтально уложенные трубы, подверженные действию высоких те51нератур, прогибаются. В радиационной секции небольшой прогнб труб не опасен, так как он не влечет за собой заклпннвания соединительных муфт. Более серьезные последствия может иметь прогибание труб у некоторых типов конвективных секций, где в результате прогиба труб верхнего ряда они падают в промежутки между трубами нижнего ряда. Вследствие чего уме т1,шается поперечное сечение для прохождения дымовых газов ()коло труб, что ведет к перегреву окружающих труб и к потере тяги в печи. [c.119]

В работе [High,1968] характер процесса образования огневого шара из ракетного топлива описывается следующим образом "В огневых шарах, связанных со взрывами ракетного топлива, по мере того как давление продуктов детонации уменьшается до атмосферного давления, плотность газа становится значительно меньше плотности окружающего воздуха, и поэтому результирующая выталкивающая сила заставляет газ подниматься. При этом вся масса ракетного топлива вовлекается в огневой шар и быстро сгорает. Полусферическая форма огневого образования сохраняется до тех пор, пока сила плавучести невелика. Однако после того, как сфера окончательно сформировалась, огневой шар отрывается от земли. Воздух, вовлекаемый в огневой шар, посредством конвективных сил и вихревого движения непрерывно добавляется в него и увеличивает массу горящего образования. При разлитом на земле ракетном топливе формируется ножка, соединяющая огневой шар и разлитие, при этом все огневое образование принимает характерную грибовидную форму (такую же, как и огневой шар ядерного взрыва). Этот горячий огневой шар продолжает изменяться и превращается в сплющенный сфероид и в конечном итоге - в тороид. Горение богатой топливом смеси газа и вовлеченного воздуха продолжается до тех пор, пока не образуется стехиометрическая смесь, после чего вовлеченный воздух разбавляет и охлаждает газы. Радиационные потери также вносят вклад в [c.154]

Из соотношения (1.26) видно, что для данного горючего среднее число нейтронов на деление vдoлжнo быть по крайней мере не меньше 1 + а, чтобы цепная реакция была самоподдерживающейся. Таким образом, число нейтронов, приходящихся на одно деление, должно превышать единицу точно на величину, учитывающую непродуктивные захваты в горючем (что представлено членом а) и захваты в остальных материалах аппарата [последний член в правой части равенства (1.26) ]. Заметим, что доля нейтронов, вылетающих из реактора, зависит от размеров системы. В лучшем случае /е = О, что возможно ТОЛЬКО В реэкторе бесконечных размеров. Но такие потери, как радиационный захват, существуют даже в реакторе бесконечных размеров. [c.17]

Максимальный тепловой поток при радиационном теплообмене реализуется о том случае, если участвуюп ие в энергообмене тела имеют термически черные поверхности. Если теплообмен излучением осуществляется без потерь в окружаюш,ее пространство, то плотность теплового потока определяется законом Стефана—Больцмана [c.72]

Предприятия нефтеперерабатывающей и нефтехимической иромышленности выпускают широкий ассортимент продукции, требования к качеству которой в народном хозяйстве постоянно возрастают. Качество ее определяется системой показателей,. характеризующих фракционный и углеводородный состав, предельно допустимое содержание вредных веществ и примесей, октановое и цетановое числа и др. Для полимерных материалов устанавливают также показатели газопроницаемости, радиационной проницаемости, устойчивости к высоким и низким температурам и давлениям и др. Например, качество бензинов характеризуется такими показателями окгановое число, фракционный состав (начало кипения, температура выкипания топлив— 10, 50, 90%, конец кипения), остаток и потери при перегонке, давление насыщенных паров, кислотность, индукционный период, содержание серы . [c.54]

Поглощение излучения на синглет-триплетном переходе мало, поскольку он запрещен в такой же степени, как запрещена фосфоресценция на триплет-синглетном переходе. Следовательно, возбуждение верхнего фосфоресцирующего уровня непосредственно из основного является неэффективным, гораздо чаще фосфоресценция возникает в результате радиационного распада триплетных уровней, заселяемых безызлучательными переходами с синглетных уровней, возбуждаемых поглощением из основного состояния. Диаграмма последовательности событий показана на рис. 4.1. В результате поглощения заселяется уровень Si" после быстрой релаксации (по крайней мере в конденсированных средах) по колебательным уровням молекула оказывается на уровне Si°, где она может потерять энергию либо за счет излучения (фосфоресценции), либо в результате безызлучательного перехода на уровень T l — интеркомбинационной конверсии (IS ), либо в результате безызлучательного перехода на уровень — внутренней конверсии (1 ). Возможно, это может показаться странным, что ISG на уровень Ti , являющийся запрещенным по спину согласно правилам отбора для безызлучательных переходов, может эффективно конкурировать с разрешенной по спину флуоресценцией или внутренней конверсией на So " однако фосфоресценция наблюдается во многих случаях, когда можно предположить, что 1 5i 5o относительно неэффективна. Для полного понимания процессов фотохимии молекул необходимо знать эффективность (квантовый выход) всех процессов, происходящих в ней. Даже если возбужденные частицы не вступают в химические реакции, не подвержены процессам разложения или тушения, то необходимо уметь определять квантовый выход флуоресценции ((pf), фосфоресценции (фр), интеркомбинационной конверсии " So (fis ) и внутренней конверсии 51 5о(ф1с). Учитывая, что суммарная эффективность всех процессов равна единице, получим [c.84]

В приведенных выше рассуждениях не учитывались потери излучением во внешнее пространство от радиантной секции. Подобные потери не влияют на эффективность радиационного теплообмена или на остаточную темпера-туру радиирующего газа. Разумеется, эти потери влияют на общий к. п. д. печи и общее количество выделяющегося тепла. Поэтому при составлении теплового баланса печи потери радиантной секции необходимо учитывать как дополнительную теплопоглощающую емкость, отражая их в величине эффективного к. п. д. радиации. [c.55]

ПОЛИАКРИЛАМИД (ПАА, ПАМ) [ СН2-СН(СОНН2)-] , мол. м.(4-5)-10 раам 165 С раств. в воде, формамиде, диэтилсульфоксиде, не раств. в спиртах, кетонах, неполярных р-рителях. При нагрев, выше 120—130 °С происходит имидизация с потерей р-римости. Получ. радикальной, радиационной полимеризацией и фотополимеризацией акриламида в р-ре и массе (в кристаллич. состоянии). Примен. флотореагент для увеличения нефтеогдачи пласта компонент состава для пропит- [c.453]

Точный теоретический расчет реакции катарометра затрудняется вследствие наличия сложной зависимости между величинами АТ, А1 и Дср, а также зависимости радиационной потери тепла от [разности 7 — Т . Величина ДГ 5шляет- [c.128]

Вследствие предельного характера горения NH4 IO4 могут быть существенными также радиационные потери (излучение пламени NHg -j- H IO4 и поверхности NH4 IO4 в окружающий объем). [c.190]

Причины такого снижения скорости горепия нами уже рассматривались в начале этого параграфа. Оледует обратить внимание, что в случае малых добавок уротропина (табл. 58) наиболее значительное снижение скорости горения происходит при высоких дав.чениях (100 атм), а при низких давлениях (5 — 10 а//ш), скорость горепия может вообще не снижаться. Этот результат естествен, так как чем выше давление, тем меньше ширина зоны влияния (см. 10, Б) и тем менее благоприятно соотношение между затратами тепла на прогрев и газификацию частиц горючего и подводом тепла из зоны диффузионного пламени Отметим, что в работе [103] приводятся данные о сужении пределов горения и уменьшении скорости горения при небольшой добавке нелетучих горючих. При этом решающая роль отводится радиационным потерям, в связи с чем подчеркивается влияние цвета горючего (при данном проценте черные частицы могут подавлять горение, а белые частицы не мешают горению). [c.199]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология