Потери ионизационные

Все рассмотренные выше реакции представляют собой мономолекулярные процессы распада. Генерация ионов в ходе электронной бомбардировки часто приводит к потере наименее прочно удерживаемого электрона, и ионы часто образуются в колебательно возбужденных состояниях с избытком внутренней энергии. В некоторых молекулах образца происходит потеря низкоэнергетического электрона, что приводит к иону в электронно возбужденном состоянии. Ион в возбужденном состоянии может подвергаться внутренней конверсии энергии, в результате чего он переходит в основное электронное состояние с избытком колебательной энергии. Молекула может диссоциировать в любое из возбужденных состояний, участвующих во внутренних конверсиях с безызлучательным переносом энергии. В этом случае ион фрагментирует, как только он начинает колебаться. Таким образом, в данном образце получаются ионы с широким энергетическим распределением, и фрагментация может происходить по различным механизмам. Полезно рассмотреть временные шкалы для некоторых обсужденных процессов. Время одного валентного колебания составляет 10 с, максимальное время жизни возбужденного состояния — около 10 с и время, которое ион проводит в ионизационной камфе масс-спектрометра, равно 10 —10 с. Следовательно, для перехода иона с избыточной электронной энергией в более низкое электронно возбужденное состояние с избытком колебательной энергии времени вполне хватает. Поэтому мы наблюдаем процессы в ионизационной камере через регистрируемые молекулярные ионы в различных энергетических состояниях, которые подвергаются быстрой внутренней конверсии энергии, образуя индивидуальные ионы с различным количеством избыточной энергии. Фрагментация протекает по первому порядку с различными [c.319]

При прохождении через вещество энергия частиц падает. Процессы взаимодействия р-излучения с веществом во многих отношениях сходны с взаимодействием а-частиц с поглощающей средой. Различают ионизационные и радиационные потери энергии. Ионизационные потери связаны с процессами ионизации и возбуждения атомов окружающей среды. Преобладающую роль они играют при сравнительно небольших энергиях р-частиц. По сравнению с а-из-лучением процессы ионизации, вызываемые р-частицами, менее [c.406]

Нейтральный атом хлора, содержащий пять Зр-электронов, может потерять один из них при ионизации с затратой 13 эв, а шестой Зр-электрон, появляющийся в газообразном анионе С , отрывается при совершении работы, равной всего лишь 3,62 эв, т. е. близкой по величине к ионизационному потенциалу возбужденного 45-электрона нейтрального атома. [c.45]

Свободные электроны, возникающие при ионизации газа, ускоряются в электрическом поле ионизационной камеры и на пути к положительному электроду взаимодействуют с молекулами газа. Если кинетическая энергия электрона больше, чем энергия возбуждения встречающейся на пути молекулы, то может произойти возбуждение молекулы до более высокого энергетического уровня с потерей электроном части кинетической энергии. Возбужденные молекулы, прежде чем вступить во взаимодействие с другими молекулами, отдают свою энергию возбуждения, излучая световые кванты (люминесценция), или передают ее в виде колебательной энергии атомным ядрам (внутренняя конверсия). [c.143]

НИИ при высоких скоростях частицы необходимо учитывать эффект поляризации атомов среды, находящихся между пролетающей частицей и рассматриваемым атомом. Поляризация промежуточных атомов приводит к уменьшению удельной ионизации. Ионизационные потери минимальны при энергии а-частиц порядка 10 -10 МэВ, с дальнейшим увеличением энергии они медленно возрастают. При очень высоких энергиях релятивистское возрастание удельной ионизации прекращается, и кривая выходит на плато. [c.14]

Электроны, проходя через вещество, испытывают упругое и неупругое рассеяние. При упругом рассеянии часть кинетической энергии падающего электрона передается ядру, которое можно считать неподвижным. В результате многократного упругого рассеяния узкий пучок моноэнергетических электронов, проходя через толстый слой вещества, постепенно расширяется. При неупругом рассеянии электроны расходуют свою энергию на возбуждение и ионизацию атомов поглотителя. Эти процессы обладают равной по порядку величины вероятностью и обычно объединяются под общим названием ионизационных потерь энергии. Согласно тео- [c.15]

Полные потери энергии электронов в веществе складываются из ионизационных и радиационных потерь. На рис. 2.3 показано изменение полных потерь [c.16]

Ионизационные потери энергии электронов при V с пропорциональны 2 и логарифму энергии [c.64]

Рис. 45.11. Число электронов Ы(Ео, Е, /) с энергией больше Ев ливне, образованном у-квантом с энергией Ед, как функция расстояния /, выраженного в о-единицах. На кривых указаны значения отношения о/(0,437 е). Вычисления проведены методом моментов для свинца с учетом ионизационных потерь и многократного рассеяния электронов [9].

Принципиальная схема для измерения ионизационного тока представлена на рис. 2. Rx — входное сопротивление электрометра, на котором ионизационный ток i вызывает падение напряжения U, оно усиливается без потери мощности и, следовательно, измерение тока сводится Рис. 1. Графическое изображение к измерению напряжения. [c.96]

Ионизационный ток должен отводиться без потерь. Принимающий электрод должен быть хорошо изолированным. Можно применить модель авиационно-зажигательной свечи. Изолированная модель имеет сопротивление, превышающее на три порядка самое высокое входное сопротивление усилителя. Предпочтительнее также применять изолированный вход сопла. [c.176]

Динамический Штарк-эффект. Этот эффект проявляется в очень сильных световых полях. Начиная с некоторой критической величины интенсивности лазеров, число образуемых ионов перестаёт расти и даже уменьшается при дальнейшем росте интенсивности света (рис. 8.2.24,а). Это явление получило название ионизационных потерь, или стабилизации атома [79. Ионизационные потери, сдвиг и расщепление линии поглощения на две и более компонент (рис. 8.2.24,6) и другие изменения в характере переходов в атоме получили название динамического Штарк-эффекта в сильных лазерных полях, суть которого объясняется существенным изменением физических характеристик атома в быстропеременном электрическом поле и образованием нового состояния атом + поле [80]. [c.410]

Полная ионизация I (число пар ионов) и ионизационные потери (эв Пару ионов) [1, 19] [c.71]

Е — в мегаэлектронвольтах), откуда следует, что, например, при прохождении Р-частицы с. Е = Мэв через свинец потери на эмиссию фотонов составляют приблизительно 10% ионизационных потерь. [c.176]

Прибор позволяет получать различные ионы и ио шзированные осколки и измерять их отиоситольное содержание и массы. Ионы и ионизированные осколки образуются при бомбардировке вещества — в нашем случае углеводородов — электронами в ионизационной камере масс-спектрометра. Эти ионы и ионизированные осколки образуются при прохождении электрона соответствующей энергии вблизи нейтральной молекулы. В зависимости от энергии электрона, которую получает молекула, могут наблюдаться различные эффекты молекула может потерять один или несколько своих электронов и таким образом образовать положительный ион молекула можот распасться на осколки, прячем некоторые из этих осколков теряют электроны я становятся положительными ионами. Реже может происходить захват электрона, приводящий к образованию отрицательного иона. В масс-спектрометрах стандартного типа отрицательные ионы обычно не измеряются относительно образования таких ионов из углеводородов и их поведения мы располагаем весьма ограниченными сведениями. [c.336]

Газонаполненный ионизационный счетчик в принципе является пропорциональным счетчиком. Каждый квант рентгеновской радиации ионизирует газ, заполняющий детектор счетчика. Вследствие этого между двумя электродами с приложенной разностью потенциалов 10 В вызывается лавинообразный разряд. Для уменьшения потерь излучения входное окно счетчика закрывают пленкой тонкого полипропилена. Ввиду того что в счетчик постоянно диффундируют небольшие количества газов, его следует длительное время продувать аргоном. Аргон предпочитают ввиду его малой алсорбируемости и относительно высокого ионизационного потенциала. Вследствие слабого поглощения радиации материалом входного окна пропорциональный счетчик предпочитают использовать при определении легких элементов (Na/ a—Са Ка и SnLa—Tala)- [c.206]

НИИ кинетич. энергия относит, движения частиц остается постоянной, но меняется направление их движения, т. е. поток И.И. рассеивается при неупругих процессах кинетич. энергия И.И. мсходуется на ионизацию и возбуждение частиц среды. Для потока электронов характерны упругое рассеяние иа ядрах атомов среды и неупругие процессы-ионизация и возбуждение атомов и молекул при взаимод. с их электронньини оболочками (ионизационные потери) и генерация тормозного излучения при взаимод. с атомными ядрами (радиационные потери). Если энергия электронов не превышает 10 МэВ, во всех средах преобладают иоиизац. потери. Для потока ускоренных иоиов ионизац. потери доминируют при всех энергиях. Энергия, передаваемая заряженной частицей данному в-ву на единице длины ее пути, наз. тормозной способностью в-ва = dE dl ( -энергия, теряемая частицей при прохождении элементарного пути dl). Значение снижается с увеличением энергии заряженных частиц и растет с повышением ат. номера элемента, из к-рого состоит в-во среды. Глубина проникновения заряженных частиц в в-во характеризуется пробегом Л в воде ддя ионов Не с энергией 5,3 МэВ Д составляет 39 мкм, для электронов с энергией 5 МэВ-2,5 см. [c.254]

Указанные значения средних ионизационных потерь, а следовательно, и дозы на одну -частицу постоянны лишь для плоских источников, диаметром от 1 до ЪОсм при глубинах, дающих поглощение от О до 95%. [c.238]

При неунругих столкновениях кинетическая энергия а-частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды, через которую частица проходит. Эти потери энергии называются ионизационными. Для а-частиц нерелятивистских энергий средняя потеря энергии на ионизацию и возбуждение атомов на единице пути в простом веществе (абсолютная тормозная [c.13]

Если молекула хемосорбируется без диссоциации, что наблюдается для окиси углерода на некоторых металлах, то можгю построить подобные же кривые потенциальной энергии DFG, изображающей эту молекулу в некотором возбужденном состоянии и способную к образованию связи с поверхностью. Более того, подобные кривые можно построить для изображения ионизации атомов или молекул. Так, например, если атом водорода потерял электрон, перешедший к металлу, то необходимая для этого энергия равна el —е ф, где / — ионизационный потенциал водорода, а ф — работа выхода металла. Ион и его заряд-изображение в металле притягиваются и дают энергию изображения , равную e lAR, где 2Я — расстояние между ионом и его изображением. Поэтому энергия [c.180]

Рис. 45.10. Число электронов Ы Ео, Е, t) с энергией, большей Е, в ливне, образованном электроном с энергией Ец, как функция расстояния i, выраженного в -единицах. На кривых указаны значения отношения о/(0,437г). Вычисления проведены методом моментов для свинца с учею ионизационных потерь и многократного рассеяния электронов [9].

При исследовании очень малых количеств инертных газов Нир [1513] использовал статический и другие методы, очень важные при работе на спектрометре, включающем части, которые невозможно было нагревать при высокой температуре. Область источника в спектрометре была эффективно отделена от анализатора щелью с размерами 3,048х 0,1016 мм весь образец вводили в область ионизации. Образец, входящий в анализатор, откачивали ртутным диффузионным насосом над нагретым губчатым титаном для очистки его от примесей и снова возвращали в ионизационную камеру. Потеря образца при прохождении его в анализатор составляла 3% в минуту, так что данные можно было получить в течение приблизительно 10 мин чувствительность этого метода сравнима с методикой статического анализа. Эта методика была применена для измерения отношения Не/ Не в метеоритах и для определения инертных газов, образующихся при бомбардировке различных элементов протонами с энергией несколько тысяч мегаэлектроновольт [198, 17801 в последнем случае полученные данные позволяли определять сечение образования инертных газов. [c.191]

Введение электронно-захватывающих молекул, таким образом, приводит к потере электронов, что вызывает уменьшение ионизационного тока в камере в завнс 1мости от концентрации испытуемого вещества. [c.112]

В качестве детектора в препаративном хроматографе чаще всего используют катарометр, хотя в последнее вре гя начинают применять и ионизационные детекторы. Особенностью работы детекторов при препаративной хроматографии является высокая скорость газа-носителя, в качестве которого обычно используется азот. Высокая скорость в сочетании с низкой теплопроводностью газа вызывает нестабильность нулевой линии детектора теплопроводности, а также частичную или полную инверсию пика. Частичная инверсия состоит в том, что при возрастании тока накала нити, температуры корпуса детектора или скорости газа края пика и его середина начинают отклоняться в разные стороны от нулевой линии ( У-образный пик) в дальнейшем происходит полная инверсия пика, наступление которой зависит также от величины пробы. Наиболее полное объяснение инверсии состоит в следующем. Скорость потери тепла нитью детектора определяется как теплопроводностью, так и принудительной конвекцией. В газах-носителях с высокой теплопроводностью, например в гелии, который обычно используется в аналитической хроматографии, сигнал детектора определяется только теплопроводностью н не зависит от потока газа, и детектор работает как чисто копцентрацгюнный. При использовании в качестве газа-носнтеля азота вклад принудительной конвекции становится значительным и сигнал детектора существенно зависит от потока газа. [c.272]

Применявшаяся в настоящей работе ионизационная камера была разработана Роббинсом и Мак-Найтом [2]. Ее подробное описание будет дано в другой статье. От обычного источника Нира она отличается тем, что в ней фактически отсутствует ионная коробочка. Электронный пучок проходит по каналу и ионизует газ, выходящий из отверстия в виде молекулярного пучка. Боковые стенки канала имели большие отверстия (рис. 2), что обеспечивало высокую скорость откачки. Благодаря такой конструкции количество столкновений молекул натекающего газа с нагретыми стенками источника было равно приблизительно четырем, тогда как соответствующая величина для обычного источника равна ЮО. Потери чувствительности удалось избежать, так как газ напускали в виде молекулярного пучка, и был значительно увеличен ток электронов (что достигалось выбором формы вольфрамовой нити и увеличением напряженности поля коллимирующего магнита). Такая конструкция обеспечивала чувствительность, сравнимую с чувствительностью источника Нира. Боль- [c.213]

В микронабивных,колонках меньшую роль играет поперечная диффузия, в частности стеночный эффект. Обычно на них можно работать без. значительной потери эффективности колонки при больших линейных скоростях газа-носителя [28]. Так как объемная скорость примерно на порядок меньше, чем в обычных набивных колонках, то при работе с ионизационно-пламенным детектором соответственно меньше ионный фоновый ток. Это обстоятельство позволяет работать в режиме программирования на более - чувствительных шкалах. Кроме того, следует отметить, что микронабивные колонки, в отличие от набивных, можно использовать для программирования с высокими скоростями подъема температур, так как благодаря небольшому диаметру колонок сорбент успевает быстрее прогреваться. [c.174]

Гепплера, Определение потери массы полимера при 105°С осуществляли по ГОСТ 19338—73. Концентрацию ДМФК, ацетофенона, толуола аналиаировали методом газо-жидкостной хроматографии на приборе ЛХМ-8МД с пламенно-ионизационным дет№-тором. Стеклянная колонка длиной 2 м и диаметром 3 мм была заполнена 15%-ным карбоваксом 20м на хроматоне ЫА Л ОМСЙ. Температуру колонки во время анализа [c.73]

Этерификацию можно контролировать с помощью тонкослойной хроматографии, так как отсутствие реакции с нингидрином указывает на ацилирование а-аминогруппы. Будучи полезной на первом этапе исследования, методика, однако, не является удовлетворительной для определения процента превращения малых количеств аминокислоты. Сравнение площадей пиков в ГХ аминокислот, прошедших все микроколиче-ственные синтетические операции, с пиками высокоочищенных стандартных образцов позволяет провести точную количественную оценку методики получения соответствующих производных [41, 84]. Намного труднее поставить опыты для доказательства того, что вещество устойчиво на колонке, а площадь регистрируемого пика действительно отвечает известному количеству аминокислоты. Большинство исследователей довольствовалось предположением, что пик правильной формы измеряет все количество аминокислоты, нанесенной на колонку. Частичное решение этой проблемы было предложено Блау [И], рекомендовавшим сравнивать площади пиков, полученных на выбранной фазе и на очень неполярных фазах (5Е-30). Для того чтобы компенсировать потери, связанные с обработкой или различными условиями ввода пробы, необходимо включать внутренний стандарт. В пламенно-ионизационных детекторах молярная интенсивность сигналов для всех аминокислот различна, но линейность интенсивности сигнала в нормальных рабочих пределах позволяет проводить количественное измерение неизвестных соединений, поэтому между ними существует прямо пропорциональная зависимость. Для вычисления молярных соотношений (например, в пептидном гидролизате) внутренний стандарт не требуется. Его нужно включать в одинаковой концентрации в стандартную анализируемую смесь в том случае, если нужно рассчитать абсолютное количество каждой аминокислоты (см. разд. обсуждение в работе [41]), [c.127]

Детектор, пламенно-ионизационный или теплопроводный. Детектор должен быть достаточно чувствительным, чтобы определять массовую фракцию 1,0% доде-кана с высотой пика не менее 10% от всей шкалы прибора в условижс данного метода, без потерь разрешения. При работе на этом уровне чувствительности стабильность детектора должна быть такой, чтобы дрейф базовой линии был не более 1% от всей шкалы в час. Детектор должен быть пригоден для постоянной работы при температуфе, эквивалентной максимальной температуре колонки. Детектор должен быть присоединен к колонке таким образом, чтобы исключить непрогретые места межцу детектором и колонкой. [c.254]

К сожалению, из-за образования побочных продуктов потери активности достигают 50% исходной, поэтому условия реакции приходится подбирать таким образом, чтобы был достигнут теоретический выход по газу и исключался изотопный эффект. В пользу получения бутана реакцией воды с бутилмагпийбромидом говорят два соображения получается химически чистый газ (исходный продукт можно приготовить очень чистым) и бутан можно быстро и количественно выморозить жидким азотом. Для измерения используется ионизационная камера (см. раздел 10), которая по сравнению с пропорциональным счетчиком и счетчиком Гейгера — Мюллера нечувствительна к загрязнениям газа и влажности. Поэтому отпадает требующая много времени откачка системы диффузионным насосом для удаления примесей, особенно кислорода. В отличие от счетных трубок ионизационная камера позволяет измерять как очень малые, так и очень большие активности. К выбору типа ионизационной камеры не предъявляется особенных требований. Обычно применяются камеры из хромированной латуни или меди емкостью 250 или 500 мл. Камеры должны давать малый фон и иметь небольшой вес (особенно съемная камера). Форма камеры (цилиндрическая [c.436]

Серия опытов, проведенная в этих условиях, дала значение выхода реакции Ре -> Ре " (при насыщении кислородом), равное и — 16,7 0,5. Это значение совпадает с точностью до нескольких процентов с величиной О, полученной при действии рентгеновых лучей (см. рис. 3. 30). Таким образом, используя радиационнохимический дозиметр, при соответствующих условиях люжно проводить измерения доз с точностью примерно 2%. Это удовлетворительная точность, если вспомнить, что лучшие ионизационные измерения имеют ошибку примерно 0,5Особенно важно то, что химические методы позволяют определять дозу в системе любой формы при действии излучения любого вида, если только его энергия не превосходит 50 Мэв или не опускается ниже 50 кэв. Это справедливо для рентгеновых, у- и Р-лучей, но не для тяжелых частиц, так как если линейная удельная потеря энергии в треке частицы превосходит 100 Мэв см, то не вся энергия излучения, поглощаемая системой, идет на осуществление химических реакций. [c.161]

Отношение энергетических потерь, связанных с эмиссией фотонов (р), к ионизационным поте-выражено следуюшд1м равенством Д /Дж(р) 1-Е [c.176]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология