Волновой синхронизм

Явление волнового синхронизма имеет огромное практическое значение в нелинейной оптике. Нелинейные оптические свойства кристаллов используются для модуляции и управления лазерным пучком. Из таких кристаллов широко применяются сейчас КДП, нио-бат лития, ниобат бария-натрия, прустит, пираргирит и др. [c.236]

На рис. 205 показан особый случай дисперсии света, характеризующийся наличием в кристалле направлений волнового синхронизма. [c.236]

Здесь показано сечение поверхностей показателей преломления (аналогичных волновым поверхностям, см. табл. 34) для кристалла дигидрофосфата калия (так называемого КДП) сферы для обыкновенной волны (Пд) и эллипсоида для необыкновенной волны (га ). Как видно, в этом кристалле осуществляется редкий случай, когда для света от рубинового лазера (Я = 0,69 мкм) показатель преломления обыкновенной волны п о на основной частоте (о равен показателю преломления необыкновенной волны на частоте 2а>, т. е. на второй гармонике основной частоты. Поэтому в направлении ОР под углом Ф к оптической оси окружность пересекается с эллипсом, т. е. п е". Это и есть направление волнового синхронизма. Вдоль этого нанравления равны [c.236]

Таким образом, если в кристалле выполняется условие волнового синхронизма, то кристалл может служить эффективным преобразователем света одной частоты в свет с удвоенной частотой так, например, излучение лазера с длиной волны X — 1,058 мкм, приходящейся на невидимую инфракрасную область спектра, можно преобразовать в свет с длиной волны X = = 0,529 мкм, находящейся в зеленой части видимого диапазона. [c.236]

Для этих процессов должны выполняться законы сохранения энергии и импульса. Поскольку импульс молекул при столкновении с фотонами практически не меняется, должен выполняться закон сохранения импульсов для фотонов. Импульс фотона пропорционален волновому вектору. Поэтому закон сохранения импульса представляют как равенство нулю векторной суммы волновых векторов, участвующих в нелинейном процессе фотонов. Этот закон в оптике называют условием фазового синхронизма. [c.125]

Эффект появления комбинационных частот вне области пересечения исходных волн с частотами С0 и а 2 называют рассеянием звука на звуке. Как известно, в твердых телах благодаря существованию различных типов волн (продольных, сдвиговых), имеющих различные скорости распространения, можно удовлетворить условиям синхронизма для волнового триплета сО] сог Мз- [c.127]

Замещая калий на рубидий, аммоиий, цезий, мышьяк, а водород па дейтерий, можно получить ряд изоморфных кристаллов, вследствие чего удается менять температуры перехода и числовые значения коэффициентов пьезоэлектрических и других эффектов. Кристаллы типа КДП особенно ценны не только пьезоэлектрическими, но своими нелинейными оптическилш свойствами (см. 45, явление волнового синхронизма). [c.268]

Для получения достаточно интенсивного излучения на частоте Уа необходимо, чтобы волновые векторы световых лучей с частотами у, и У2 отвечали условию фазового синхронизма. Для газов это условие выполняется, если волновые векторы коллинеарны. Однако такая конфигурация снижает пространственное разрешение метода. Сушествуют приемы, позво-ляюшие получить в этом методе высокую чувствительность наряду с хорошим пространственным разрешением. Наиболее часто в методе КАРС используют вторую гармонику лазера на Н(1 ИАГ (частота у,) и перестраиваемый лазер на растворах красителей (частота У2). В методе КАРС уровень сигнала превосходит уровень спонтанного комбинационного рассеяния в Ю - 10 раз. Характеристики метода указаны в та 1. 5.2. [c.126]