Волновая поверхность

Чтобы вывести дифференциальное уравнение, описывающее ход светового луча в пространстве, рассмотрим две близлежащие волновые поверхности Е и Е (фиг. 3). Р и Р —точки пересечения этих волновых поверхностей с лучом, ds — дифференциальное смещение вдоль луча. Два единичных вектора, касательных к пространственному лучу (и определяющие его направление), обозначены S и s + ds. [c.20]

Фиг. 7. Отклонение лучей в пограничном слое (волновые поверхности построены

Распределение температуры в пленке жидкости и испарившейся с волновой поверхности пленки влаги можно описать уравнениями ат д . дт (Ут [c.18]

Предположим [24], что регулярная шероховатость на поверхности канала вызывает стоячие волны на поверхности пленки жидкости процесс массопередачи сосредоточен в тонком слое около поверхности раздела различие течений по гладкой и шероховатой поверхностям наблюдается только Б области, примыкающей к стенке уравнение поверхности задается в виде первой гармоники разложения в ряд Фурье волновой поверхности пленки, т,е. у =hg(l + a sin пх), где h -средняя толщина пленки а -амплитуда волновой поверхности = 2я- / Я. При этих предположениях решения уравнений (3.13), (3.14) для потока влаги, испарившейся с поверхности раздела [c.18]

Так как образование волновой поверхности и отрыв капель от сплошной струи происходит под действием разности скоростей потока жидкости и окружающей среды, то ближе к центру струи разность скоростей и, следовательно, энергия, расходуемая на дробление капель, будет уменьшаться. Учитывая это, зависимость размеров капель от энергии можно записать в виде [c.109]

При падении плоской световой волны на капли лучи света, испытывая преломление и внутреннее отражение, образуют новую волновую поверхность, которая, взаимодействуя с падающей, дает интерференционную картину. При монохроматическом свете эта картина представляет собой ряд концентрических дуг. Угловое расстояние между этими дугами А0 определяется длиной волны падающего света X, диаметром (1 , коэффициентом преломления п капель, разностью двух значений параметров Эри, соответствующих первой и второй полосам дуги Аг — 21 — (значения 2 берутся по таблицам [248]). [c.257]

Сферические волновые поверхности постоянной фазы, излучаемые точечным источником света, за счет формы стеклянной линзы превращаются в плоские волновые поверхности. Поэтому длина оптического пути постоянна [c.26]

Увеличение амплитуды волны и неустойчивость волновой поверхности обусловливают образование снарядного режима течения. Переход от волнового режима в снарядный фиксируется тогда, когда амплитуда волны с ростом скорости и паросодержания смеси возрастает настолько, что волна начинает омывать верхнюю образующую трубы, а паровой поток разбивается на пробки или снаряды . При дальнейшем нарастании скорости и паросодержания смеси снаряды начинают дробиться и разрушаться, часть жидкости со значительной скоростью движется по верхней и боковой поверхностям трубы в виде пленки, а по нижней — утолщенным слоем (в виде лоткового течения). Другая часть жидкости в распыленном дисперсном состоянии уносится паром. [c.109]

Различные типы волн могут встречаться в виде волн разной формы здесь имеется в виду форма волновой поверхности. До сих пор рассматривались только плоские волны, т. е. такие, в которых определенная фаза колебания была одинаковой во всей плоскости. Эта плоскость одинаковой фазы называется волновым фронтом, который при распространении волны пере- [c.22]

Различают следующие гидродинамические режимы движения потоков в пленочных колоннах ламинарный, переходный (турбулентный) и захлебывания (эмульгирования). В ламинарном режиме при небольших скоростях газа жидкость стекает по поверхности насадки тонкой пленкой с гладкой или волновой поверхностью контакта фаз. В турбулентном режиме на поверхности пленки образуются завихрения и отмечается увлечение капель жидкости потоком газа. Дальнейшее увеличение скорости газа приводит к захлебыванию аппарата — заполнению всего пространства между элементами насадки вспененной жидкостью. [c.123]

ПРОФИЛЬ ВОЛНОВОЙ ПОВЕРХНОСТИ И ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ ВОЛН [c.47]

Наступление волнового режима движения пленки характеризуется возникновением сложных процессов, вызывающих не только изменение формы и величины свободной поверхности, но и влияющих на характер течения пленки. Попытки теоретического рассмотрения этого явления с целью определения количественных характеристик, позволяющих производить расчет профиля волновой поверхности, обычно базируются на приближенных методах интегрирования уравнения Навье—Стокса для двумерного течения с рядом допущений. Основное из них — это допущение о существовании на поверхности пленки только регулярных волн с синусоидальной формой. [c.47]

В настоящее время единственной возможностью, позволяющей выявить основные параметры реального волнового течения стекающих пленок, является проведение экспериментального исследования профиля волновой поверхности, длины волны, фазовой скорости и других характеристик. [c.47]

Аналитическое решение уравнения (7.9) получить очень трудно вследствие зависимости компонент вектора скорости от времени и обеих пространственных координат. Другой трудностью при получении решения уравнения (7.9) для случаев волнового течения пленки являются непрерывные колебания формы поверхности раздела газ — жидкость вследствие распространения волн. Численное решение этой задачи для случая абсорбции газа было получено в работе [222]. В этой работе волновая поверхность раздела газ — жидкость была преобразована в плоскую с помощью введения новой пространственной координаты t, = y/[h x — а4)] взамен поперечной координаты у. Преобразованное уравнение конвективной диффузии решалось с помощью явного метода переменных направлений, использующего расцепление и модифицированного для уравнений, содержащих вторую смешанную частную производную (см. работу [210]) [c.121]

Более полное теоретическое объяснение этого явления, основанное на гипотезе Гюйгенса о различном характере волновых поверхностей этих лучей, читатель найдет в специальных руководствах по физической оптике. [c.127]

Оптическая длина пути от волновой поверхности АО до волновой поверхности СЕ, как видно из рис. 40, для лучей длины волны Я, проходящих верщину В, есть ОВ + ВЕ = Р. Для лучей, проходящих вдоль основания призмы, оптическая длина равна АС = пЬ. Здесь п — показатель преломления вещества призмы. [c.72]

Рассчитаем аппаратную функцию призмы. Предположим, что прямоугольная диафрагма, ограничивающая сечение светового пучка, установлена за призмой перпендикулярно направлению пучка и имеет ширину вдоль направления дисперсии, равную D. В соответствии с принципом Гюйгенса разобьем волновую поверхность в плоскости диафрагмы на элементарные полоски шириной di, обозначая через I их расстояния от верхнего края диафрагмы (рис. 8.1). [c.52]

Заметим, что = п/ — /1 — 1 , = О, так как в случае призмы нет разрыва волнового фронта и поэтому оптическая длина пути всех лучей, идущих от одной волновой поверхности до другой, будет одинакова. [c.56]

Для усиления контраста и повышения разрешения электронно-микроскопического изображения применяют также зонные диафрагмы, которые отсекают часть волновой поверхности, искаженной сферической аберрацией. Применение зонных диафрагм дает возможность при усилении контраста получить изображение отдельных атомов [10]. [c.227]

Геометрическое место точек среды, в которых в рассматриваемый момент времени фаза волны имеет одно и то же значение, называют волновой поверхностью или фронтом волны. Различным значениям фазы соответствует семейство волновых поверхностей. Если в среде распространяется кратковременное возмущение (импульс), то фронтом волны называют границу между возмущенной и невозмущенной областями среды. Волновые поверхности непрерывно перемещаются в среде и при этом деформируются. В однородной и изотропной среде скорость каждой точки волновой поверхности направлена по нормали к поверхности и численно равна скорости с, называемой фазовой скоростью волны 5. [c.51]

Плоские волны возбуждаются колеблющейся пластиной, если ее поперечные размеры значительно превосходят длину волны. Волновые поверхности плоской волны имеют вид параллельных плоскостей. [c.52]

Сферические волны возбуждаются точечным источником волн или колеблющимся шаровым телом, размеры которого малы. Волновые поверхности сферической волны имеют вид концентрических сфер. По направлению любого радиуса сферы колебания происходят и распространяются совершенно одинаково. [c.52]

Цилиндрические волны возбуждаются цилиндрическим телом (стержнем, цилиндром и т. п.), длина которого значительно больще его поперечных размеров. Волновые поверхности в данном случае имеют вид концентрических цилиндров. На очень больших расстояниях от источника сферические и цилиндрические волновые поверхности становятся практически плоскими. [c.52]

Представим себе, что пузыри диаметром В расположены на волновой поверхности с длиной волны Хо—20. Тогда с любой площади поверхности размером ЯДо в любой промежуток времени отрываются два пузыря. Если f — частота отрыва пузырей, то число пузырей, покидающих 1 поверхности в единицу времени, запишется следующим образом [c.249]

Волновой поверхностью называется геометрическое место точек, до которых за время I волна доходит в одинаковой фазе, а волновым фронтом в момент t— [c.223]

Показатели преломления и скорости волн и лучей в кристалле — величины не тензорные, но соотношения между ними зависят в конечном счете от симметрии тензора диэлектрической проницаемости в или диэлектрической непроницаемости т). Соответственно от симметрии тензоров е или т] зависит и форма волновых поверхностей в кристаллах. [c.225]

При такой формулировке задачи не учитывается лапласовский скачок давлений на волновой поверхности жидкости, т. е. принимается р = onst при г = h. Волны на поверхности жидкости при этом обусловлены гравитационными силами и называются гравитационными. [c.92]

Из скалярного ноля волновых поверхностей, = onst, ирн помощи градиентов можно получить соответствующее векторное иоле, определяющее паиравления нормалей и, следовательно, направления световых лучей. Единичный нормальный вектор эйконала s sx, Sy, Sz) направлен ио касательной к траектории светового луча. Он определяется путем деления вектора grad Е на его абсолютную величину. Из дифференциального уравнения эйконала (3) имеем [c.20]

Если В качестве интервала времени для построения последовательных волновых поверхностей выбрать величину т=l/v, то пройденный светом путь л будет равен ироизведенпю местной скорости света на величину этого интервала времени, т. е. Я = т = со/п-т. Каждый последующий деформированный волновой фронт, который строится из предыдущего (первоначально плоского волнового фронта, входящего в пограничный слой), является поверхностью, касательной к дугам, центры которых лежат на предыдущем волновом фронте, а радиусы равны местной длине волны. Дуги представляют собой поперечные сечения в плоскости чертежа сферических элементарных воли с центрами в той же плоскости. Пройденный светом путь Я больше в окрестности стенки, где показатель преломления меньше. Поэтому лучи отклоняются в сторону более плотной окружающей среды. [c.27]

Из этой системы прежде всего вытекает продольность звуковых волн, так как амплитуды колебаний вектора скорости перпендикулярны к нормали волновой поверхности, У2 = Уз = 0 следовательно, движение среды в этих направлениях отсутствует. [c.193]

В зависимости от величины Квдл наблюдаются три основных режима течения пленки ламинарное течение со сравнительно гладкой поверхностью раздела фаз при Renn < 30, ламинарное течение пленки с волновой поверхностью раздела фаз при 30 с [c.134]

Дифракци яус в е т а — явление, связанное с волновой природой света и возникающее при любом ограничении волновой поверхности диафрагмами. [c.8]

При Дтах = участок ВОЛНОВОЙ поверхности, вырезанный отверстием диафрагмы, можно разделить пополам на две зоны, причем каждому лучу одной зоны будет соответствовать луч другой зоны с разностью хода между ними, равной Я,/2. Площади обеих зон, получивших название зон Френеля, одинаковы, а поэтому можно считать, что лучи обеих зон взаимно погасят друг друга, создавая в соответствующем месте экрана освещенность, равную нулю. Далее, при увеличении (увеличении Р) появятся новые минимумы и максимумы освещенности, соответствующие четному [c.23]

В геометрической акустике рассматривают законы распро- странения упругих волн в однородных упругих средах на основе представлений об ультразвуке как о совокупности ультразвуковых лучей — линий, вдоль которых распространяется ЗБ уовая энергия. В однородной изотропной упругой среде лучи прямолинейны, ортогональны к волновым поверхностям и направлены в сторону [c.57]

В кристаллах высшейка-т е г о р и и волновая поверхность — сфера. Кристаллы кубической сингонии оптически изотропны (ё1 = Ез = = ез = а щ = = щ = п). [c.225]

Сечения волновой поверхности (а) и указательной поверхности показателей преломления (б) одноосных кристаллов Слева кристалл одноосный полокителыгый, справа — одноосный отрицательный [c.225]

Ф П2 ф щ) волновая поверхность представляет собой поверхность четвертого порядка. Сечения этой поверхности координатными плоскостями показаны на рис. 197. Поверхность состоит из сфер и эллипсоидов, частично пересекающихся. В плоскости Х1ОХ2 круг вписан в эллипс, а в плоскости Х РХд, наоборот, эллипс вписан в круг. Б плоскости Х1ОХ3 круг и эллипс пересекаются в четырех точках, которые определяют направления бирадиалей, т. е. тех двух направлений RR в кристаллах низшей категории, вдоль которых лучевые скорости одинаковы. Кристаллы низшей категории оптически двуосны. [c.226]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология