Рассеяние звука диффузионно

Таким образом, резюмируя вышеизложенное, можно отметить, что поглощение звука в поликристаллических средах определяется соотношениями между размерами отдельных кристаллов тела и длиной волны звука. На низких частотах, где механизм поглощения звука подобен рассеянию звука мелкими частицами, поглощение обусловливается теплопроводностью среды. При переходе к более высоким частотам, при Х>3й, преобладающим становится диффузионное рассеяние (рис. 7). И наконец, на самых высоких частотах поглощение звука будет определяться вязкостью данной среды. При этом частотная [c.49]

При весьма длинных волнах (на самой низкой частоте) на механизм поглощения звука существенное влияние может оказывать так называемое релеевское рассеяние энергии [24]. При этом коэффициент поглощения будет пропорционален четвертой степени частоты. Затухание звуковых волн, обусловленное рассеянием (релеевским, диффузионным), не является, по существу, поглощением. [c.50]

Исходя из вышеизложенного, можно уточнить понятие параметра порядка для нефтяной дисперсной системы. Очевидно, что он должен представлять комбинацию нескольких внутренних переменных системы, например плотности, вязкости, коэффициента поглощения или рассеяния излучения когерентных источников света или звука и связанных с этим диффузионных эффектов в инфраструктуре системы и т.н. [c.181]

Важная характеристика С. в р-рах полимеров — уширение спектральной линии рассеянного света, обусловленное тем, что флуктуации концентрации непрерывно рассасываются (релаксируют) вследствие диффузионного движения макромолекул. Флуктуации распространяются в сплошной среде со скоростью звука в виде волн сжатия и разрежения (гиперзвук) и создают периодич. структуру, на к-рой происходит С. с частотой со, отличной от частоты Шц падающего света. Полуширина спектральной линии рассеяния Г обратна времени релаксации флуктуаций и связана с коэфф. поступательной диффузии молекул D [c.193]

В этом случае при распространении звука в данной среде звук как бы проникает, диффундирует между отдельными крупными частицами (кристалликами) поликрнсталличе-ского тела, и механизм рассеяния звука напоминает рас сеяние света в мутной среде. Таким образом, поглощение звука при данных соотношениях X и с будет определяться диффузионным рассеянием [23]. [c.48]

Для тел, отличающихся однородной структурой, поглощение ультразвуковых колебаний невелико и в основном определяется коэффициентами вязкости и теплопроводности. В неоднородных структурах поглощение может достигать достаточно большой величины [122, 123, 124]. При этом характер частотной зависимости коэффициента поглощения и его величина зависят, как уже указывалось, от соотношения между длиной волны звука Q) и размером кристаллов в металле d) (см. гл. I). Особенно велико поглощение при ( /л 1 и главным образом определяется диффузионным рассеянием. В этом случае рассеяние звука подобно рассеянию света в мутной среде. С изменением соотношения между длиной волны и размерами кристаллов механизм поглощения изменяется. Так, нри dll. < 1 сильно возрастает ноглощение, обусловленное теплопроводностью, что приводит к превращению колебательной энерх ии акустической волны в тепловую [24]. [c.147]

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, особенности в поведении в-ва, наблюдаемые вблизи критич. точек однокомпонентных систем и р-ров (см. Критическое состояние), а также вблизи точек фазовых переходов II рода. Важнейшие К. я. в окрестности критич. точкн равновесия жидкость - газ увеличение сжимаемости в-ва, аномально большое поглощение звука, резкое увеличение рассеяния света (т. наз. критич. опалесценция), рентгеновских лучей, потоков нейтронов изменение характера броуновского движения аномалии вязкости, теплопроводности и др. В окрестности Кюри точки у ферромагнетиков и сегнетоэлектриков наблюдается аномальное возрастание магн. восприимчивости или диэлектрич. проницаемости соотв., вблизи критич. точек р-ров - замедление взаимной диффузии компонентов. К. я. могут наблюдаться и вблизи точек т. наз. слабых фазовых переходов I рода, где скачки энтропии и плотности очень малы и переход, т. обр., близок к фазовому переходу II рода, напр, при переходе изотропной жидкосги в нематич. жидкий кристалл. Во всех случаях при К. я. наблюдается аномалия теплоемкости. К. я. оказывают влияние и на кинетику хим. процессов вблизи критич. значений параметров состояния. В частности, скорость гетерог. р-ций в диффузионной области протекания перестает зависеть от состава системы. Скорость бимолекулярных р-ций с малой энергией активации вблизи критич. точки резко замедляется. [c.540]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология