Коэффициент присоединенной массы

Здесь =11/16 - коэффициент присоединенной массы жидкости для случая сферы, движущейся в направлении от стенки и находящейся от нее на расстоянии порядка Л [18]. [c.51]

Нигматулин [95] также использовал ячеечную модель. Полученное им выражение дпя коэффициента присоединенной массы с точностью до членов порядка 0 ф) имеет вид VI, г- е. не зависит от кон- [c.85]

В работе [145] проведено экспериментальное определение зависимости коэффициента присоединенной массы шара, колеблющегося в жидкости с большой частотой (Ке>10 ) в окружении неподвижной упорядоченной системы шаров. В интервале значений от 0,05 до 0,45 экспериментальные данные хорошо описываются уравнением ф) = = /г (1 + 3,52(р ). По данному уравнению значение коэффициента присоединенной массы в стесненном потоке при <,г = 0,45 превышает значение этого коэффициента для одиночной частицы в 1,8 раза. Остается неясным, однако, в какой мере закрепленная решетка шаров может моделировать подвижную дисперсную систему. [c.85]

Таким образом, несмотря на значительное количество работ, в которых обсуждался вопрос о силе, связанной в воздействием присоединенных масс, как структура записи выражения для этой силы, так и величина коэффициента присоединенной массы в дисперсном потоке остаются в значительной мере неопределенными. Окончательно ответить на вопрос о применимости той или иной модели можно будет только после решения ряда конкретных задач, в которых эта сила значительна, и сравнения полученных результатов с экспериментальными данными. [c.85]

Суммарная масса колеблющейся системы складывается из масс корпуса ш,.,, дебалансного вала т , загрузки мелющих тел (шаров) и измельчаемого материала т . Влияние двух последних масс оценивают коэффициентом присоединения массы загрузки к колебаниям к,, ="=0,2. .. 0,3 тогда [c.202]

Коэффициент присоединенной массы зависит от формы тела и его ориентации относительно вектора относительной скорости. Для шара А = 0,5. [c.84]

X — коэффициент гидравлического трения р, (Хг, Цэ — динамическая, турбулентная, эффективная (турбулентная) вязкость, Па с (I — отношение вязкостей двух фаз Ут — кинематическая турбулентная вязкость, м /с — коэффициент присоединенной массы, псевдослучайное число [c.151]

Экспериментальное определение зависимости коэффициента присоединенной массы шара, колеблющегося в жидкости с большой частотой в окружении неподвижной упорядоченной системы шаров, позволило получить в диапазоне 0,05 < 2 < 0,45 следующую зависимость [c.183]

Рис. П9.3. Коэффициент присоединенной массы для одиночных цилиндрических стержней при колебаниях в безграничном объеме жидкости

Рис. П9.4. Коэффициент присоединенной массы для пакетов стержней а — расположение стержней по треугольной сетке 6 — расположение стержней по квадратной сетке л — коэффициент

Рис. П9.5. Схема (а) и зависимость коэффициента присоединенной массы от Ь/а для одиночных стержней при колебаниях в ограниченном объеме жидкости (6). При //а <2 во всех случаях следует принимать =1,0

Кы — коэффициент присоединенной массы [c.8]

Рис. 1.16. Зависимость коэффициента присоединенной массы и параметра ячеечной модели г=(1 —от содержания дисперсной фазы ф.

При этом коэффициент присоединенной массы представляет собой некоторую функцию от объемной концентрации дисперсных частиц. К сожалению, какие-либо опытные или теоретические данные относительно значения /(м(ф) в конкретизированной дисперсной системе отсутствуют. Результаты приближенной оценки /(м(ф) для случая обтекания решетки частиц идеальной жидкостью [56] даны на рис. 1.16. Как видно из рисунка, при изменении содержания дисперсной фазы в пределах от 0,01 до [c.72]

Коэффициент присоединенной массы Км зависит от формы частицы, ее скорости и ускорения и, по данным исследований [13], составляет 0,46 /(м 0,59. Коэффициент не имеет постоянного значения, так как направление колебания в каждом периоде изменяется, поэтому и изменяется от нуля до максимального значения и определяется по зависимости, данной в работе [16]. При Км = 0,5 [17] в [12] было получено решение уравнения (2.41) для ламинарной области осаждения и отмечено, что пульсация двухфазного потока не влияет на и "о"-Данный вывод подтверждается н другими исследователями [18]. При этом авторы [18] приводят аналитическое решение (2,41) на ЭВМ, Решение (2.41) для турбулентного режима осах<дения было предложено в работах [14, 15, 19, 20]. В частности, оно может быть приведено к виду [c.101]

Если применить теорему 5 к ускоренному движению, возникающему из начального состояния покоя, то получим, что коэффициент присоединенной массы /г, выражающийся отношением [c.142]

Коэффициенты присоединенной массы были подсчитаны теоретически не только для сферы, но и для тел простой геометрической формы. Обычно их приводят в безразмерном виде, выражая их через отношение к присоединенной массы ко всей массе, равной произведению плотности р на объем (21) вытесненной жидкости. [c.202]

Для несферических частиц величина коэффициента присоединенной массы может значительно отличаться от 0,5. Расчеты, проведенные в работе [48], показывают, что для эллипсоидального пузыря с отношением малой и большой полуосей эллипса =0,4 значение коэффициента присоединенной массы в три раза превышает значение этого коэффициента для сферической частицы, а при х 0,1 - в двенадцать раз. Таким образом, общепринятая идеализация формы газовых пузырьков сферами при нестационарном движении может приводить к значительным погрешностям. Эксперименты, проведенные в работе [49], в которых с помощью лазерного доплеровского анемометра проводились измерения скорости пузырей на начальном участке их движения, показывают, что зависимость скорости движения пузыря от высоты подъема резко отличается от такой же зависимости для сферической твердой частицы. На первом участке, составляющем примерно 10с э, скорость пузыря резко возрастает, достигая значения, в полтора раза превышающего значение установившейся скорости. На втором участке скорость начинает падать, приближаясь к установившемуся значению. В зависимости от диаметра пузыря протяженность второго участка составляет 50 — 100 диаметров. По-видимому, некоторое время после отрыва пузырь имеет еще сферическую форму. [c.31]

Исследование зависимости коэффициента присоединенной массы от объемной концентрации дисперсной фазы проводилось в ряде работ. Зубер [140] рассматривал сферу, движущуюся внутри сферической ячейки, и получил ( >) = /г (1 + 2 /))/(1 - >). Для это дает (<р) [c.84]

Для дисперсной среды с хаотическим расположением частиц в работах [142] получено К Р) = /г (1 + 2,78уз). Расчет присоединенной массы сферических частиц в дисперсной среде с хаотической структурой проводился также в работе [143]. Учет эффектов взаимодействия частщ более высокого порядка, чем в работе [142], позволил получить соотношение вида Ку ) = /г (1 + 0,0921/5). Следует отметить, что в литературе имеются работы [98, 144], в которьрс рекомендуется выражение ( />) = = /г (1 -Ф), т. е. предполагается, что коэффициент присоединенной массы уменьшается с увеличением концентрации. [c.85]

Как было показано вьпне, имеющиеся в литературе данные относительно зависимости коэффициента присоединенной массы от концентрации достаточно противоречивы. Для целей данной задачи достаточно считать неубьшающей функцией концентрации совпадающей при - 0 с коэффициентом присоединенной массы одиночной частицы. Силой Бассэ, которая существенна в режиме Стокса и исчезает в автомодельном режиме, в целях упрощений задачи пренебрежем. [c.88]

Исследование зависимости коэффициента присоединенной массы от объемной концентрации дисперсной фазы проводилось в ряде работ. Зубер [140] рассматривап сферу, движущуюся внутри сферической ячейки, и получил = /2 (1 +21р)/(I- р). Для ло дает (1 >) и /2(1+31р). Буевич [141] с помощью ячеечной модели получил следующую оценку для ( Р) [c.84]

Как показано в работе А. Jones, А. Prosperitty (1982) характеристики (4.1.25) становятся действительными, если использовать много большие значения коэффициента присоединенных масс, чем 1/2, а именно большие 10. [c.310]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология