Пузыри газовые форма

Экспериментальные исследования [74] показали, что динамическая скорость, определяемая уравнением (111.20), характеризует перенос количества движения только при < 0,1 м/с, т. е. при малом газосодержании фр. С увеличением фр около поверхности, омываемой газожидкостной смесью, появляется значительное количество мелких газовых пузырей, затрудняющих проникновение турбулентных пульсаций из ядра потока в пристенный слой. Анализ проникновения этих пульсаций при равномерном распределении газовых пузырей сферической формы около твердой стенки показал, что интенсивно омываться возмущенным потоком будет только часть поверхности, площадь которой пропорцио- [c.68]

С вопросом о движении недеформируемого тела в псевдоожиженном слое тесно связан вопрос о закономерностях подъема пузырей (газовых, а в ряде случаев — и жидкостных) в слое, весьма подробно рассмотренный в монографии [167]. В последней приведены выполненные в рентгеновских лучах фотографии (см. рис. 1-8), показывающие, что пузыри, поднимающиеся в псевдоожиженном слое и в капельной жидкости, имеют сходную форму (сферическая форма лобовой части и вогнутая — тыльной). [c.393]

Р—радиус лобовой части пузыря сферической формы универсальная газовая постоянная [c.14]

Невозможность удовлетворить всем уравнениям или всем граничным условиям свидетельствует о том, что газовый пузырь не может иметь в точности сферическую форму. Можно добиться лучшего выполнения граничных условий на поверхности пузыря, рассматривая пузыри, имеющие форму, отличную от сферической [100]. Другим недостатком модели Дэвидсона является тот факт, что в ней не учитывается возможность изменения порозности псевдоожиженного слоя в окрестности движущегося газового пузыря. [c.127]

Рассмотрим ячеечную модель движения газового пузыря сферической формы в псевдоожиженном слое в стесненных условиях. В рамках ячеечной модели предполагается, что каждый пузырь находится в центре сферической ячейки, размер которой определяется по концентрации пузырей. В результате теоретический анализ влияния других пузырей псевдоожиженного слоя на движение рассматриваемого пузыря сводится к решению уравнений гидродинамики псевдоожиженного слоя в области, ограниченной двумя концентрическими сферами. Задача решается с использованием допущений, аналогичных допущениям Дэвидсона. Предполагается, что порозность псевдоожиженного слоя постоянна всюду вне пузыря, т. е. [c.164]

На рис. 4 (а) приведены кадры, иллюстрирующие процессы формирования и развития газового пузыря при нормальном давлении. Первый кадр (вверху) получен через 2 мсек после прекращения горения высоковольтного дугового разряда. Газовый пузырь неправильной формы постепенно расширяется и частично выходит из реакционной зоны. Однако из-за отсутствия циркуляции среды и гидравлического удара (который наблюдается в более мощных электрических разрядах) газовый пузырь перемещается очень медленно. Вследствие этого большая часть последующих разрядов протекает в газовой фазе, подвергая более [c.185]

Развитие теоретических представлений о поведении газовых пузырей в ПС (рост их диаметра, пузыри несферической формы, взаимодействие пузырей), об устойчивости псевдоожиженных слоев, о моделях, не базирующихся на предположении о потенциальном характере движения дисперсной фазы, и о прочих уточнениях изложенных элементов теории ПС рассматривается в [15]. [c.541]

Характерные профили локального газосодержания Ф в снарядном режиме течения приведены на рис. 2 (а-(У(/=0,6 6 - 1,2 м/с у - расстояние от стенки). При больших значениях истинного газосодержания ф локальное газосодержание практически постоянно в центре трубы, около стенки происходит резкое падение ф до нуля. Только при малых Ф=0,1 - 0,2 профиль ф имеет форму, близкую к параболической в этих режимах газовые пузыри имеют форму "сферической чаши". Вблизи стенки существует свободная от газа область, ширина которой увеличивается до 2 мм при возрастании приведенной скорости жидкости до 1,2 м/с, что связано с от- [c.95]

Особо следует отметить, что при построении моделей псевдоожиженных систем (образование и движение газовых пузырей и поршней, массообмен, химические превращения) авторы базируются на двухфазной теории, иногда в наиболее примитивной ее форме. Критически относясь к такому подходу, позволю себе остановиться на следующих двух моментах [c.10]

Первое иа этих направлений устанавливает различия между жидкостным и газовым псевдоожижением второе обеспечивает получение данных, необходимых для создания промышленных аппаратов наконец, третье позволяет осмыслить физическую сущность явления. Исследования привели к накоплению сведений о форме и скорости подъема пузырей, их влиянии на перемешивание твердых частиц и сопутствующие явления эти исследования, однако, лишь воспроизвели то,- что было ранее известно из существовавших корреляций. Наиболее полное представление о явлении может дать анализ акта зарождения пузырей у распределительной решетки аппарата с псевдоожиженным слоем. [c.25]

В работе Джексона , приведено прямое (хотя и приближенное) решение задачи о свободной поверхности полости в соответствии с уравнениями (111,45)—(111,48). При этом введены следующие два дополнительных допущения 1) уравнения лишь приближенно удовлетворяются в непрерывной фазе, окружающей газовый пузырь 2) условие постоянства давления удовлетворяется только приближенно и локально — на поверхности пузыря. Не сделано никаких попыток определить форму этой поверхности, обеспечивающую постоянство давления. [c.103]

При экспериментальном определении профиля полного газового облака установлено , чтр оно располагается выше экваториальной плоскости пузыря и имеет форму, очень близко совпадающую с теоретически вычисленной по методам Джексона и Мюррея (в данном случае оба метода дают почти одинаковый результат). Таким образом, теорию газового облака можно считать вполне удовлетворительной. [c.115]

Граница пузыря может незначительно колебаться около сферической формы таким же образом, как и у газового пузыря, поднимающегося при некоторых условиях в слое капельной жидкости. [c.134]

На фото IV-14 видно, что вогнутость в основании сферы заполнена твердыми частицами, образующими карман — кильватер- -ную зону (или гидродинамический след) пузыря. Черные частицы, поднимающиеся из нижней части слоя, заполняют дно газового пузыря в противном случае последний имел бы почти правильную эллиптическую форму (в двух измерениях). Аналогичную картину можно, хотя и менее четко, видеть на некоторых кадрах фото IV-16. [c.151]

Для несферических частиц величина коэффициента присоединенной массы может эначительно отличаться от 0,5. Расчеты, проведенные в работе [48], показывают, что для эллипсоидального пузыря с отношением малой и большой полуосей эллипса х =0,4 значение коэффициента присоединенной массы в три раза превышает значение этого коэффициента для сферической частицы, а при х = 0.1 - в двенадцать раз. Таким образом, общепринятая идеализация формы газовых пузырьков сферами при нестационарном движении может приводить к значительным погрешностям. Эксперименты, проведенные в работе [49], в которых с помощью лазерного доплеровского анемометра проводились измерения скорости пузырей на начальном участке их движения, показывают, что зависимость скорости движения пузыря от высоты подъема резко отличается от такой же зависимости для сферической твердой частицы. На первом участке, составляющем примерно lOi/g. скорость пузыря резко возрастает, достигая значения, в полтора раза превышающего значение установившейся скорости. На втором участке скорость начинает падать, приближаясь к установившемуся значению. В зависимости от диаметра пузыря протяженность второго участка составляет 50 — 1(Ю диаметров. По-видимому, некоторое время после отрыва пузырь имеет еще сферическую форму. [c.31]

На рис. У-10, а расчетная форма трехмерной газовой пробки (табл. У-2) сравнивается с экспериментально найденной в слое диаметром 100 мм при псевдоожижении слоя частиц кокса размером 154 мкм. Методом зондирования электрического сопротивления определяли длину пузыря как функцию радиального расстояния от оси трубы, причем поршневой режим изучали при наивысших скоростях газа до С/ = = 0,11 м/с. Хорошее [c.182]

Из рис. У-10 можно видеть, что экспериментально найденная форма водяных пробок при псевдоожижении слоя частиц вольфрама водой также удовлетворительно совпадает с вычисленной (см. табл. У-2). Приближенная теория, из которой вытекает уравнение (У,7), дает плохое совпадение для всех точек, кроме находящихся вблизи вершины газовой пробки. Другая приближенная теория, приводящая к уравнению (У.12), оправдывается для точек, находящихся значительно ниже вершины пробки. Объем осесимметричного пузыря может быть приближенно рассчитан [c.183]

Некоторые поверхностные явления в псевдоожиженном слое можно трактовать в аспекте аналогии с поверхностным натяжением капельной жидкости набухание слоя перед образованием фонтана в конических аппаратах, вздутия на свободной поверхности уровня над поднимающимся газовый пузырем (и, конечно, форма последнего), капиллярные явления в псевдоожиженном слое Имеется прямое указание что верхняя и нижняя границы слоя обладают эффективным поверхностный [c.479]

Порозность плотной фазы псевдоожиженных газом систем, вполне определенная для данного материала и каждой скорости газа, может изменяться в диапазоне от 0,35 до 0,70 — в зависимости от химической природа, плотности, формы, гранулометрического состава и состояния поверхности твердых частиц i. При переходе от тяжелых сферических частиц к легким угловатым значения umf изменяются от 0,35 до 0,55 для последних материалов наблюдается дальнейшее увеличение порозности при возрастании скорости газа от Umf до значения, соот ветствующего образованию пузырей когда порозность Еть достигает 0,7. Это является следствием сложного воздействия на твердые частицы сил тяжести, трения газового потока, сцепления и адгезии [c.567]

Рассмотрим вначале наиболее простой вариант колонного прямоточного реактора с суспендированным катализатором, хотя и не часто, но применяемый в промышленности. Концентрация твердого мелкодисперсного катализатора в этом случае обычно не превышает 2—3 масс.%. Тогда, как показано в работе [5], катализатор не влияет на величину поверхности фазового раздела, следовательно, не должен влиять на размеры и форму газовых пузырей. Далее, поскольку, как указывалось в гл. 3, внешнедиффузионное сопротивление для мелкодисперсных частиц мало и соответственно малы характеристические времена диффузии веществ к их внешней поверхности, при грубых расчетах можно принять [c.186]

Пробковый режим II. В этом режиме пузыри объединяются в своего рода газовые пробки, напоминающие по своей форме снаряды [c.167]

Барботажный слой имеет чрезвычайно сложную структуру, так как он не гомогенен, некоторые его физические параметры (иапример, вязкость) ие определены, отсутствует фиксированная поверхность раздела фаз (она непрерывно меняет свою величину и форму), всплывающие пузыри и струи газа создают мощные циркуляционные токи жидкости, поэтому точное количественное описание барботажного слоя до настоящего времени не разработано. Параметрами слоя, характеризующими его структуру, служат плотность и высота газожидкостного слоя, размеры и скорость пузырей, поверхность контакта фаз, продольное перемешивание жидкой и газовой фаз. [c.267]

В ядре слоя выше входного отверстия обнаруживается сужение свободного сечения канала [18, 20—24], которое имеет форму кольца. Кольцо периодически сжимается, разрывает газовый поток на порции и служит причиной образования газовых пузырей. [c.255]

Можно лишь предположить, что форма ядер представляет собой либо вытянутый эллипсоид (подобно газовым пузырям при снарядном режиме), либо цилиндр, размер которого меньше сечения трубы. [c.264]

Предполагается, что газовый пузырь имеет форму сферы радиуса r ,. Анализ ведется в сферической системе координаг (г, 0, ф), начало которой совпадает с центром пузыря, а полярная ось направлена вверх. Кроме того, принимается, что скоррсть твердых частиц описывается уравнением движения однородной идеальной жидкости при ее безвихревом обтекании сферического препятствия и может быть выражена через скоростной потенциал как —grad ф, причем [c.97]

Струйный режим образования пузырей визуально характеризуется появлением над отверстием неисчезающего газового потока (факела), который вдали от отверстия дробится на отдельные пузыри небольшого диаметра. На расстоянии 91 см от одиночного отверстия наблюдается нормально-логарифмическое распределение пузырей по размерам [10]. Однако точно определить условие перехода от динамического режима образования к струйному не представляется возможным. Детальные исследования, проведенные с использованием скоростной киносъемки [И], показали, что в исследуемом диапазоне скоростей истечения (5-80 м/с) газовый поток имел пульсирующий характер и устойчивая стационарная струя или факел устанавливались только на расстоянии от отверстия, много меньшем размера образующихся пузырей. Картина образования газожидкостных структур (пузырей) при струйном режиме напоминала картину образования двойных пузырей при динамическом режиме (рис. 8.1.1.2, а) с той лишь разницей, что над отверстием после отрыва пузыря всегда существовала очень небольшая область струйного потока. Пузырь, получившийся после слияния двух первоначально образующихся пузырей, имел форму вытянутого в направлении движения сфероида. Объем его можно оценить по формуле (8.1.1.4), в которой С = 1,090. Такое значение константы получено в [12], исходя из двухстадийной модели образования пузыря. На первой стадии пузырь представляет собой расширяющуюся полусферу, а на второй стадии до момента отрыва растет как сфера, в соответствии с моделью Дэвидсона и Шуле [4]. Центр сферы в начальный момент находится в точке, соответствующей центру масс полусферы, образовавшейся на первой стадии. [c.709]

В модели Джексона (как и в модели Дэвидсона), используется условие постоянства давления внутри пузыря. Следует отметить, что если рассмотреть в качестве первого приближения газовый пузырь сферической формы, то условию постоянства давления удается удовлетворить не на всей поверхности пузыря, а только на его верхней части. Для того чтобы удовлетворить этому условию на большей части поверхности пувыря, можно задаться несколько иной формой поверхности пузыря и повторить вычисления. Этот процесс может быть продолжен. Однако в данном разделе будет рассматриваться пузырь, имеющий верхнюю часть сферической формы. Будем искать решение системы уравнений (4.3-2) —(4.3-5). Эта система эквивалентна следующей системе уравнений, более удобной для решения [c.128]

При решении задачи о движении пузыря несферической формы на основе метода Дэвидсона наличие кильватерной зонь позади пузыря заметно влияет на поле скоростей газовой фазы в области, примыкающей к кильватерной зоне. В области, расположенной блИже к верхней части пузыря, влияние кильватерной зоны менее заметно. В частности, верхние поверхности областей циркуляции, связанных со сферическим пузырем и пузырем того же радиуса, позади которого расположена кильватерная зона (возникающих при условии Пь > у ) очень мало отличаются друг от друга при различных значениях отношения Комплексный потенциал поля скорости твердой фазы вычисляется по формуле (4.7-21), т. е. является одним и тем же для сферического пузыря и. пузыря, позади которого расположена кильватерная зона. Поскольку комплексный потенциал поля скорости тазовой фазы при использовании метода Мюррея однозначно вы-рая ается через комплексный потенциал поля скорости твердой фазы по формуле (4.4-22), использование метода Мюррея дает одинаковые результаты для сферического пузыря и пузыря с кильватерной зоной за ним при вычислении поля скорости газа вне круга с радиусом гь. [c.156]

Для более высоких значений критерия Рейнольдса Кег <70 Кавагути [9] получил решение уравнения Навье-Стокса в форме (1.12) для случая обтекания твердой сферы с помощью приближенного вариационного метода Галеркина. Хамилек с соавторами [10, И] развил далее этот подход, получив приближенное решение при обтекании твердой сферы для значений Кв2<5000 и при обтекании жидкой капли или газового пузыря для Яб2 <80. [c.12]

Исследование процесса образования пузырей и капель при истечении жидкостей или газов из отверстий и сопел имеет исключительно важное значение для разработки научно-обоснованных методов расчета колонных аппаратов, в которых межфазная поверхность создается путем диспергирования жидкости или газа. Механизм образования пузырей и капель чрезвычайно спожен и определяется очень большим числом параметров. Параметры, влияющие на процесс образования пузырей, можно подразделить на конструктивные, параметры, связанные со свойствами газов и жидкостей, и режимные параметры. К первому классу относятся диаметр, форма, ориентация и конструкция сопла, а также материал, из которого он изготовлен. Кроме того, чрезвьиайно важным конструктивным параметром для образования пузырей, является объем газовой камеры, из которой происходит йстечение газа в жидкость. К параметрам, связанным со свойствами выбранной системы, можно отнести поверхностное натяжение на границе раздела фаз, плотность и вязкость жидкости и газа, угол смачивания и скорость звука в газе. И, наконец, режимные параметры включают объемный расход диспергируемой фазы, величину и направление скорости сплошной фазы, высоту уровня жидкости в колонне, перепад давления в сопле и температуру. Не все названные параметры равноценны и одинаково важны для процессов образования капель и пузырей, однако большинство оказывает существенное влияние на величину отрывного диаметра и частоту образования диспергируемых частиц. [c.48]

Приведенные выше формулы применимы для пузырьков диаметром не более 1 мм. Крупные пузыри при подъеме деформируются, приобретая эллипсоидную форму (при с1и = 1—5 мм) и полусферическую (при п > 5 мм), причем движение пузырей становится спиральным [71. Закономерности, установленные для пузырей, выходящих из одного отверстия, справедливы при массовом барботаже, если скорости газового потока невысоки (0,1—0,3 м/с на свободное сечение аппарата). При более высоких скоростях пузыри сливаются в сплошную струю, которая разрушается на некотором расстоянии от отверстия с образованием пены. Размеры пузырей в пене различны. Для усреднения используют средний ловерхностно-объемный диаметр ср = 6е/а (где е — газосодержание пены, а — удельная поверхность). [c.17]

Несмотря на то, что решение Мюррея удовлетворяет уравнению Оссина повсеместно вне пузыря, оно, тем не менее, очень плохо согласуется с исходными уравнениями ( 111,45)—(Щ,48) для большей части наиболее интересной области, занятой газовым облаком. Так, на рис. III-9 показано, что направление вектора скоростного поля в верхней части газового облака обратно его направлению в бесконечности. Таким образом, возмущение вдвое превышает скорость невозмущенного потока, поэтому уже нет достаточных оснований считать его малым относительно такого потока. Следовательно, уравнения Мюррея представляют менее точное, чем уравнение Джексона, решение задачи о свободной поверхности, сформулированной уравнениями (111,45)— (111,48) и связанными с ними граничными условиями, несмотря на близость математиче(жой формы этих уравнений. Однако ранее уже было показано, что имеется достаточно причин для сомнений в обоснованности исключений напряжений в твердой фазе при выводе уравнений (111,45)—(111,48) из полных уравнений движения, особенно для области, расположенной вблизи от поверхности пузыря. Поэтому не исключено, что в аспекте полного решения задачи аппроксимация Мюррея hq уступает решению Джексона. [c.113]

Другой широко распространенный метод исследования заключается в использовании рентгеновских лучей. Источник последних, коллимированный для уменьшения рассеивания (экстрафокальиое излучение), устанавливается на одной стороне псевдоожиженного слоя проникающий пучок лучей воспринимается фйсфоресцирующим экраном (рис. 1У-4). Газовый пузырь появляется на негативе в виде темного пятна па световом фоне, т. е. метод совершенно аналогичен медицинской рентгенографии. Огромное преимущество этого метода состоит в том, что слой может иметь любую форму и, в принципе, любые размеры, и структура его совершенно не искажается при наблюдении. Метод позволяет визуально оценивать размеры и форму пузыря в любом его положении и пол чить гораздо больше информации, чем при использовании зондов. [c.128]

Часто бывает необходимо исследовать одиночный изолированный газовый пузырь ила его воздействие на прилегающие к нему области слоя это практически невозможно сделать, регулируя весь поток газа. Для получения одиночных пузырей и их исследования часто используется приведенная ниже методика (иногда с несущественными изменениями). Слой — двухмерный или любой иной формы — поддерживается в псевдоожиженном состоянии равномерно распределенным газовым потоком, скорость которого очень немного превышает такой слой либо совсем не содержит пузырей, либо они малы (и их появление случайно). Через распределительную решетку или иным путем в аппарат вводят трубку, заканчивающуюся в слое, через которую подают порции газа, генерируя таким образом одиночные дузыри. Давление инжектируемого через трубку газа, длительность инжекции, диаметр трубки и другие условия, необходимые для получения стабильного пузыря нужного размера, подбирают эмпирически. [c.131]

Пузыри в псевдоожиженном слое во многих отношениях очень похожи на большие газовые пузыри в капельной жидкости, хотя в деталях имеется существенная разница. Пузыри принимают определенную или предпочтительную форму, которая изменяется от неглубокой чаши со сферической лобовой частью до почти полной сферы. Форма пузыря, как и в капельных жидкостях, сильно искажается вблизи стенок аппарата и разных деталей внутри слоя, а также в процессе разрушения и коалесценции пузырей. Последние почти не содержат твердых частиц, за исклю-чениел пальцев , спускающихся с крыши пузыря и частиц из кильватерной зоны в его основании. [c.133]

Частицы за поднимающимся пузырем образуют след, по форме очень похожий на кильватерную струю жидкости за движущемся в ней твердым шаром при числах Рейнольдса в пределах 1—100. Аналогичный эффект наблюдается и при подъеме крупных газовых пузырей в капельной жидкости. Такие пузыри имеют сферическую лобовую часть и кильватерный угол приблизительно 110°г если поверхность сферы продолжить ниже пузыря, то полученный дополнительный объем будет приблизительно равен объему жидкости, поднимающейся вместе с пузырем. Это явление наблюдалИг используя метод трасера однако границы пузыря были весьма расплывчатыми и нестабильными из-за действия вязкостных сил на границе между кильватерной зоной и остальной жидкостью. [c.151]

Большинство данных для систем газ — твердые частицы получено в экспериментах с идеализированными системами, во многих отношениях отличающимися от реального псевдоожиженного слоя. В связи с этим как будто следовало бы отказаться от этих моделей как от слишком идеализированных и, возможно, далеких от реальной обстановки в псевдоожиженных системах. Однако имеются очень убедительные аргзшенты в пользу моделей, описанных в данной главе. В любом слое твердых частиц, даже неоднородных по размеру и неправильных по форме, при псевдоожижении газом будут возникать пузыри, которые легко наблюдать на свободной поверхности слоя. Единственной причиной существования пузырей являются силы, заставляющие твердые частицы двигаться примерно таким образом, как описано выше. Газовый поток должен быть сходен с изображенным на рис. IV-16, так как в противном случае пузырь не мог бы существовать. Следовательно, если в слое имеются пузыри, то потоки газа и твердых частиц должны быть, но меньшей мере, подобны рассмотренным в данной главе. [c.167]

В ряде случаев варианты конструктивного оформления деталей, размещаемых в псевдоожиженном слое, ограничены, тем не менее имеются благоприятные возможности для надлежащего выбора размера и расположения теплообменных труб, ориентации и формы разного рода устройств, способствующих более однородному псевдоОжижению. Конструктивные соображения могут, однако, потребовать противоположных решений, так что приходится идти на компромисс. Например, химические реакции и процессы массообмена в псевдоожиженном слое протекают обычно более эффективно при меньших размерах газовых пузырей и равномерном их распределении в объеме слоя, это следует учитывать, конструируя систему перераспределительных перегородок. С другой стороны, перемещение твердых частиц, вызываемое движением газовых пузырей, благоприятно сказывается на теплообмене слой — поверхность и перемешивании зернистого материала, в таких процессах, естественно, система перераспределительных перегородок не должна быть чрезмерно развитой, чтобы не препятствовать интенсивному движению теердых частиц. [c.522]

Газовые пузыри с лобовой частью (крышей) крзгглой или эллиптической формы и двухмерная газовая пробка (все — с одинаковой поверхностью А ) изображены на рис. ХП1-1. Пробка также вытянута в вертикальном направлении ее лобовая часть остается сферической, а скорость подъема меньше, чем у одиночного пузыря с аналогичной лобовой частью. Как мы увидии ниже, пузыри с лобовой частью эллиптической формы поднимаются быстрее, нежели со сферической. [c.533]

Согласно закону Лапласа, давление в газовом пузыре правильной шарообразной формы радиуса превышает давление в окружающей его жидкости на величину Apg = 2а// . При продувании газа через дырчатый лист максимальное значение Ард получается в момент образования около отверстия полусферы с единственно возможным минимальным радиусом R , равным радиусу отверстия Rg. На всех других стадиях образования пузыря R > Rд. Поэтому составляющую 2а/Rq следует учитывать в уравнении (IV.31) только в том случае, если от отверстия отрываются отдельные пузыри. Но в этом случае величина настолько мала, что слагаемым СосРгО о/2 можно пренебречь. [c.100]

Так, двухфазная модель выдвигает на первый план прохождение части псевдоожижающего потока без непосредственного контакта с зернами (пузыри) — явление, наиболее существенное для каталитических и сорбционных процессов обработки газовой фазы. И хотя, как наиболее четко показали Гельперин и Айнштейн, в самой элементарной своей форме, двухфазная модель по простому балансу несправедлива и потребовались многочисленные ее усложнения, однако, в какой-то степени эта модель помогает при рас-счете промышленных каталитических реакторов. Более того, эта модель привела к разработке различных вариантов организованных кипящих слоев с насадками, в той или иной степени устраняющих неполноту контакта фаз. Подробной разработке и экспериментальному обоснованию этой модели посвящена специальная монография Девидсона и Харрисона. [c.284]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология