Обратная диффузия электронов

Предположим, что в газе отсутствуют процессы размножения и нет пространственных зарядов (что является грубым приближением). Тогда плотность тока ] представляет собой разность между током эмиссии ] = еп и током, идущим назад к катоду вследствие обратной диффузии электронов [68]. Следовательно, число электронов, проходящих, через 1 слг разрядного промежутка в секунду, равняется [c.32]

Энергия электронного пучка изменяется обычно в интервале 1—50 кэВ, а система электронных линз снижает диаметр пучка от 50 мкм (у источника) до —Ю нм (на образце). В нормальном режиме работы вторичные электроны, испускаемые образцом, регистрируются сцинтилляционным фотоумножителем. Можно детектировать также электроны обратного рассеяния, эмиссию рентгеновских лучей или световое испускание. При используемых напряжениях вторичные электроны вылетают приблизительно с первых 10 нм (по глубине) образца. Электроны обратного рассеяния вследствие большей собственной энергии могут диффундировать в твердом теле на значительное расстояние, вплоть до примерно 100 нм при высоких напряжениях. Расстояние диффузии электронов ограничивает предельное разрешение метода СЭМ. [c.406]

Лариным и докладчиком [46] в последнее время разработан метод, свободный от этого недостатка. В этом методе радиолиз происходит в узкой зоне в центре радиационнохимического реактора под действием быстрых электронов, а электрическое поле, создаваемое плоскими электродами с отверстиями, прекращает рекомбинацию ионов в объеме, перенося ее на крайние электроды. Медленная прокачка газа от центра к краям исключает обратную диффузию продуктов гетерогенной рекомбинации в центр реактора и позволяет независимо исследовать влияние объемной и гетерогенной рекомбинации при радиолизе при помощи щупов , расположенных в центре и у одного из электродов и непрерывно подающих газ для анализа в масс-спектрометр (рис. 7). [c.198]

Применение к процессу электролиза законов диффузии показывает, что предельный ток прямо пропорционален площади электрода, числу электронов, которые принимает или отдает реагирующая частица, концентрации реагирующего вещества и обратно пропорционален толщине слоя, в котором происходит обеднение раствора реагирующими частицами, т. е. диффузионного слоя. [c.51]

Электрическое поле, возникающее в месте соприкосновения проводников, препятствует этой диффузии, и когда скорость диффузии электронов станет равна скорости их обратного перехода под влиянием установившегося электрического поля, наступает состояние подвижного равновесия. При таком состоянии между проводниками А и В возникает некоторая разность потенциалов. [c.48]

Если спаяны однородные проводники (фиг. 18), концы которых нагреты до разных температур, то свободные электроны диффундируют из более нагретых частей проводника в менее нагретые с большей интенсивностью, чем в обратном направлении. Более нагретый конец проводников заряжается положительно до тех пор, пока не наступает равновесное состояние за счет образовавшейся разности потенциалов, действующей в на-правлении, обратном тепловой диффузии электронов. [c.49]

В некоторых случаях подсчёт числа соударений возбуждённых атомов с электронами приводит к ничтожно малому числу ионов, образуемых таким процессом,—много меньше наблюдаемой ступенчатой ионизации. Объяснение, почему ионизация и возбуждение ступенями всё же имеют место, может быть дано на основе представления о диффузии резонансного излучения. Резонансным излучением называется такое излучение, при котором конечный уровень энергии электрона является нормальным уровнем, соответствующим отсутствию возбуждения. В этом случае, если атом предварительно возбуждён путём поглощения света, при обратном переходе электрона излучается свет точно такой же длины волны, как тот, поглощение которого привело [c.105]

Ширина линий сигналов также представляет существенный интерес. В результате движения электронов, столкновений с примесями и других дефектов время спин-решеточной релаксации и результирующие ширины линий спектра критически зависят от определенных явлений электронного рассеяния. Например, большие атомы таких примесей, как кремний, присутствующий в количестве 100 млн , могут расширять линии спектра ЭПР [24]. Эти эффекты иллюстрируют данные рис. IX. 18. Отметим, что линии сигнала сужаются примерно в 5 раз, когда образец очищен с применением хлора. Эффект обратим при обратной диффузии примесей в материал. Наряду с этим, процесс очистки не влияет на удельное электрическое и магнитное сопротивления. Более того, не замечено изменений ё -фактора или эффективной концентрации спинов, что указывает на релаксационную природу явления. [c.202]

Полупроводниковые приборы состоят из кристаллов обоих типов (п и р). Их граница называется электронно-дырочным переходом или р — -переходом. Вблизи границы (рие. 41, а) происходит взаимный обмен свободными электронами и дырками. Электроны диффундируют в дырочную область р. дырки — в обратном направлении, поэтому /г-область заряжается положительно, а р-область — отрицательно. Между ними устанавливается внутренняя (контактная) разность потенциалов, которая препятствует дальнейшей диффузии электронов и дырок. [c.108]

Как указывалось выще, диффузия водорода к местам с максимальными растягивающими напряжениями вызывается смещением их заряда в отрицательную сторону. После снятия растягивающих напряжений, величина которых не превышает предела текучести, происходит перераспределение электронов и содержание водорода в местах концентрации напряжения с течением времени за счет обратной диффузии уменьщается. [c.212]

При параболической зависимости скорость роста пленки определяется диффузией ионов или миграцией электронов через слой окалины и, следовательно, обратно пропорциональна толщине этого слоя [c.193]

При рассмотрении механизма электродных процессов различают реакции, протекающие в одной среде (гомогенные реакции) и реакции, которые протекают на поверхности раздела фаз (гетерогенные реакции). Для электрохимии характерно, что в сферу ее изучения входят преимущественно гетерогенные системы, состоящие из двух или более различных гомогенных областей. Известно, что в гетерогенных реакциях важную роль играет скорость диффузии, миграции, конвекции исходных реагентов и конечных продуктов реакции в направлении к поверхности раздела фаз либо в обратном направлении от этой поверхности. Нона кинетику электродных процессов, помимо диффузионных ограничений (концентрационная поляризация), могут заметно влиять химические реакции, протекающие у электродной поверхности, и особенно электрохимический акт взаимодействия между частицами реагирующего вещества и электронами (замедленный разряд, ионизация). Помимо этого, ряд специфических затруднений может внести явление адсорбции на электроде частиц вещества, участвующих в реакции. [c.16]

Чтобы получить в баллоне объемом приблизительно 3 л (средний объем большинства выпускаемых приборов) давление порядка 10 мм рт. ст., требуется примерно 1 мкмоль вещества. Если объем баллона уменьшить до 300 мл, то для создания того же давления достаточно уже 0,1 мкмоль вещества. В обоих случаях давление в ионном источнике одинаковое и масс-спектр получается той же интенсивности. Однако в небольшом баллоне количество вещества будет убывать скорее, и, следовательно, в ходе развертки спектра давление, а значит и высота пиков, будут уменьшаться быстрее. В отличие от требований, предъявляемых к количественному анализу, нри получении качественных спектров этим эффектом можно пренебречь. Более того, поскольку скорость диффузии через напускную диафрагму обратно пропорциональна корню квадратному из молекулярного веса, это уменьшение менее заметно для больших молекул. Увеличение отверстия в напускной диафрагме между системой напуска и ионным источником приводит, естественно, к тому же результату, что и уменьшение объема напускного баллона. Самый простой путь изменения интенсивности спектра заданного образца состоит в варьировании тока ионизации (интенсивности электронного пучка), который в большинстве масс-спектрометров можно легко менять в пределах динамического диапазона, равного десяти. [c.304]

Первый из этих процессов может играть заметную роль лишь при сравнительно больших давлениях газа. Особенно медленно объёмная рекомбинация происходит в чистых электроположительных газах, не способных образовывать отрицательные ионы. Таковы применяемые в электровакуумных приборах Аг, Ке, Не, Кг, Хе. В электроотрицательных газах, в которых образование нейтральных частиц происходит путём рекомбинации между собой положительных и отрицательных ионов, объёмная рекомбинация происходит быстрее на несколько порядков величины. Поэтому прибавление электроотрицательных примесей к чистым электроположительным газам значительно ускоряет деионизацию плазмы путём рекомбинации в объёме. При малых давлениях газа основную роль для деионизации плазмы играет рекомбинация заряженных частиц на поверхности твёрдых тел при двуполярной диффузии к ним электронов и ионов. На этом основаны применение специальных сеток и металлических цилиндров около анодов в ртутных выпрямителях и другие приёмы изменения конфигурации разрядного промежутка. Малое расстояние между электродами также благоприятно для ускорения деионизации. Большое значение, как это показал В. Л. Грановский, имеют электрические поля, налагаемые на плазму извне, которые изменяют скорость передвижения ионов и электронов к электродам. В выпрямителях такие поля всегда имеются во время полупериода переменного напряжения, соответствующего обратному току, и должны учитываться при теоретической оценке времени деионизации. Экспериментальным методом определения хода изменения концентрации заряженных частиц при деионизации плазмы может служить осциллографирование проводимости плазмы после прохождения через плазму прямоугольного импульса тока. Поле, приложенное между двумя вспомогательными электродами, введёнными в плазму для измерения её электропроводности, должно [c.305]

Если к инертному газу (V большое) добавить небольшое количество паров металла с малым К-, то степень ионизации пара в положительном столбе окажется высокой. Однако столкновения электронов или ионов с атомами пара будут редки, и поэтому положительные ионы пара начнут переноситься электрическим полем к катоду, на котором они и соберутся после нейтрализации. При равновесии перенос вещества посредством катафореза уравновешивается диффузией этого вещества из катодной области обратно в газ. Одновременно ионы пара движутся по направлению к стенкам и в этой области также возникает повышенная концентрация пара. Опыт подтверждает эти заключения, но строгой проверки эта теория еще не получила [210, 211]. [c.268]

При полном отсутствии влаги коррозия металлов и сплавов в атмосфере сероводорода происходит за счет образования пленок сульфидов. Пленка на металле образуется в результате химического взаимодействия газообразного реагента с поверхностью. При этом протекает процесс встречной диффузии ионов металла и электронов от металла сквозь пленку и атомов или ионов газообразного реагента с поверхности в обратном направ-лении . По структуре сульфидная пленка более электропровод-на, чем окисная, что облегчает процесс встречной ионной дифф) -зии реагентов и, следовательно, ускоряет процесс химической коррозии при наличии сероводорода. Однако скорость диффу- [c.119]

Если kf и кь сравнимы, а кв лежит в пределах 2 0г кэ 5-10 см-с , то постояннотоковые полярографические волны иногда называют квазиобратимыми [10, 11] (период капания л З с). В случае полностью необратимого электродного процесса обратной реакцией можно пренебречь. Это условие в постояннотоковой полярографии соответствует см-с Ч Поэтому, в общем, обратимым электродным процессом можно -считать такой процесс, в котором определяющим фактором является диффузия, а не стадия переноса электронов. Этот класс электродных процессов характеризуется большими значениями кв, а ток при всех потенциалах принимается независимым от кв, кь или kf в пределах ошибки эксперимента данного метода измерения. Тогда квазиобратимыми электродными процессами считаются такие процессы, для полного математического описания которых необходимо использовать члены, содержащие как kf, так и кь. С другой стороны, полностью необратимые электродные процессы определяются только kf и характеризуются малыми величинами кз. [c.27]

Из теории полупроводников известно, что существует два типа полупроводников с электронной (п) проводимостью, когда число электронов (основные носители тока) превосходит количество дырок, и дырочной проводимостью (р), при которой появление тока вызывается избытком дырок. При плотном соединении таких полупроводников (рис. 2.37) возникает диффузия частиц. При этом избыток электронов в л-полупроводнике (справа) будет стремиться перейти туда, где их меньше, т. е. в полупроводник с р-проводи-мостью (слева). Дырки будут стремиться перейти в обратную сторону, т. е. в -полупроводник (см. рис. 2.37,а). При встречном движении электроны и дырки, соединяясь, будут рекомбинировать, [c.88]

Особенностью таких процессов является протекание химической реакции, предшествующей переносу электронов, в некотором реакционном слое вблизи поверхности электрода. Толщина этого слоя [1 равна расстоянию, которое может пройти путем диффузии электрохимически активная частица за время своего существования [98] [т. е. с момента возникновения по прямой реакции (II) пли (III) до ее перехода в неактивную форму — по соответствующей обратной реакции] [c.55]

Бомбардирующие и выбитые частицы, обладающие большой скоростью, находятся в интервале скоростей, при которых возможна ионизация, благодаря чему они будут выбивать электроны и создавать положительные ионы, которые могут диссоциировать при вторичных процессах. Если в данном окружении возникшие ионы стабильны, то выбитые электроны будут снова захвачены, и, таким образом, могут воссоздаться первоначальные молекулы. Если, однако, как это часто бывает, положительный ион не стабилен, то хотя обратный захват электрона и будет происходить, но при этом образуются новые молекулы. Рекомбинация возможна, поскольку выбитые электроны обладают низкой энергией, которая несомненно меньше 30 еУ, т. е. суммарной средней энергии ионизации. Вследствие малой величины энергии расстояние, на которое уходит электрон в конденсированных средах, будет невелико и рекомбинация в большинстве случаев будет происходить очень быстро, хотя имеются некоторые твердые тела с ионной решеткой, в которых выбитые электроны могут находиться в метастабильных состояниях благодаря сильным электростатическим полям в решетке твердого тела они могут оставаться диссоциированными в течение очень продолжительного времени. В случае газов рекомбинация протекает медленнее, так как эффект ячейки почти отсутствует и возникающие электроны уходят на значительно большие расстояния от положительных ионов. Это снижает электростатические силы притяжения, и рекомбинация становится более зависимой от случайной диффузии, чем это имеет место, например, для жидких углеводородов. В ионных твердых телах рекомбинация будет-итти медленнее по аналогичным причинам, а именно электростатические силы ионов в решетке будут уменьшать благодаря диэлектрическому действию силы между выбитым электроном и положительным ионом. [c.222]

Ионный источник с электронной бомбардировкой входит в комплект масс-спектрометров единой серии, выпускающихся СКВ АП АН СССР Ленинграда. Источник с электронной бомбардировкой имеет во многих случаях одинаковую чувствительность по компонентам смеси, допускает значительное число анализов газообразных веществ без разборки, дает возможность снятия масс-спектра в большом диапазоне масс. Несмотря на эти преимущества, источник с электронной бомбардировкой считается малоперспективным для анализа малых количеств. Палмер [1] называет количество 500 мкг вещества, необходимого для газового анализа на обычном масс-спектрометре, в то время как на масс-спектрометре для твердой фазы достаточно 1 мкг. Использование источника с электронной бомбардировкой для анализа смесей и особенно микропримесей затруднено из-за наличия фонового масс-спектра, обусловленного газовыделением со стенок вакуумной системы и горячего катода источника, десорбцией с вакуумных поверхностей веществ, которые перед этим анализировались в приборе, обратной диффузией газов из ловушек и насосов. [c.107]

Так как на границе области катодного падения продольный градиент потенциала в разряде чрезвычайно мал или даже имеет обратное направление вследствие диффузии электронов, то количество положительных ионов, проникающих в область катодного падения нз частей разряда, лежащих дальше от катода, ничтожно мало или равно нулю. Поэтому область разряда от катода до границы катодного падения с очень большой степенью точности можно рассматривать как изолированную и применять к ней условие стационарности разряда в форме (580). Применение условия стационарности (580) и апроксимация коэффициента а формулой — [c.473]

Используя давления газа, при которых средняя длина свободного пробега ионов и распыленных атомов становится сравнимой с областью ускорения йонов или размерами газоразрядной трубки или превышает их, можно уменьшить или полностью исключить такие недостатки, свойственные тлеющему разряду, как обратная диффузия распыленного материала к мишени, неопределенность в энергиях и углах падения бомбардирующих ионов и эффекты перезарядки в области ускорения ионов. Разряды в трехэлектродной системе создают и поддерживают электроны, испускаемые термоэлектронным катодом, а не вторичные электроны, выбиваемые из холодною катода, как в случае тлеющего разряда. Таким обра- [c.363]

ИЛИ В присутствии двух электрохимически активных веществ в окислительном или восстановительном полудикле наблюдаются два последовательных пика р1 и р2, как показано на рис. 1-8. В этом случае действительные значения рг получают, вычитая из р вклад первого процесса. Вычитаемая величина — это диффузионное-снижение значения р1, рассчитанное при р2. На графике 1р2 измеряют по экстраполяции нисходящей ветви первого пика, а не по отношению к минимуму в точке А. Для двух независимых процессов переноса электрона каждое из значений г р1 и /р2 независимо пропорционально концентрации соответствующих веществ [35, 42]. При осуществлении последовательных реакций переноса электрона, например к + пе—)-В и В+/пе— -С, ситуация усложняется, так как ток во втором пике имеет вклады от диффузии А к электроду и от обратной диффузии частиц В. [c.41]

Предположим, что от внешнего источника на электрод наложен ток катодного направления, обеспечивающий приток электронов извне к электроду, т. е. процесс в целом будет протекать в направлении образования лродуктов реакции (7.6) и соответственно потребления компонентов Oxi, 0x2 и т, д. Последние должны будут поступать к границе электрод — раствор, диффундируя из глубины раствора, в то время как продукты реакции Redj, Reda и т. д., образовавшиеся у поверхности электрода в избыточном в сравнении с исходными количеством, потоком диффузии будут переноситься в обратном направлении в глубь раствора. Если бы диффузионный перенос совершался без каких-либо ограничений по скорости, то протекание реакции (7.6) не повлекло бы за собой заметные изменения активностей веществ возле поверхности электрода. Но процесс диффузии в действительности имеет ограниченную скорость. В результате этого при указанном направлении процесса (7.6) все активности исходных реагентов Oxi, Оха и т. д. будут понижены по сравнению с их равновесными значениями. Напротив, [Redi] и т. д. в условиях протекания реакции слева направо будут соответственно больше их ра/вновесных значений. 158 [c.158]

Если скорость р-ции между А и В очень велика (рекомбинация своб. радикалов шш разнозаряженных ионов, электронные и протонные переходы), т.е. р-дня происходит уже при первой встрече, скорость ее лимитируется диффузией (см. Диффузионно-контролируемые реакции). Константа скорости такой р-ции к, 2в и также обратно пропорциональна вязкости. В случае обычных молекулярных и иониых р-ций (энергия активации > 40 кДж/моль) реагенты А и В, попав в клетку р-рителя, претерпевают множественные соударения, число к-рых тем больше, чем дольше они там находятся, т. е. чем больше вязкость среды (и Т1). Время пребывания частицы в клетке т (среднее время оседлой жизни , по Я. И. Френкелю) м. б. иа еио по ур-нию т= Тоехр( , /Л70, где Го 10 -10 с-период колебаний частиц в клетке, энергия, необходимая для выхода частицы из клетки. Для воды Гц = 1,4 10" с, Т= 1,7-10 с, 7ЛТ, т.е. при 300 К 17 кДж/моль. Величина т/Го = ехр( /ЛТ), что для большинства жидкостей составляет 10 — ТО . [c.207]

Наша теория объясняет также и тот факт, что мы ощуш,аем запах только в том случае, если воздух движется через носовую полость. Когда вдыхание прекраш,ается, ощущение запаха исчезает. Если считать, что молекула пахучего веш,ества, взаимодействуя с молекулой обонятельного пигмента, снимает электронное возбуждение, соскок электрона с возбужденного уровня на основной был бы с молекулярной точки зрения весьма значительным событием в энергетике процесса. При этом, вероятно, молекулу пахучего вещества довольно сильно оттолкнуло бы от поверхности клетки. Если воздух не движется, то молекула сможет найти обратный путь к поверхности только за счет медленной и беспорядочной диффузии, но если воздух движется, то молекулы пахучего вещества многократно сталкиваются с чувствительной поверхностью. [c.207]

Рассматривая третий путь — обратный поток энергии вдоль оси пламени в направлении стабилизатора, начинающийся в светящейся зоне и проходящий через вершину пламеии элементарного объема зажигания, — следует предполагать целый ряд возможных путей переноса энергии, например излучением, с помощью электронов, протонов, свободных радикалов, атомов и заряженных радикалов. Электроны и протоны присутствуют в чрезвычайно малых концентрациях, радикалы обладают сравнительно малой подвижностью, а столкновения радикалов, приводящие к обрыву цепи, ограничивают длину цепи, поэтому они не играют существенной роли в изучаемом процессе. Поглощение лучистой энергии маловероятно, но имеются надежные экспериментальные доказательства легкой рекомбинации атомов водорода, которые обладают большой подвижностью и по сравнению с другими радикалами могут мигрировать относительно далеко, пока в результате тройного столкновения не высвободится энергия рекомбинации. В результате рекомбинации атомов водорода Н—Н выделяется 103 ккал/моль. Атомы водорода, выделяя тепло, инициируют также цепные реакции горения в предварительно перемешанной смеси прп непламенных температурах. Диффузия и рекомбинация атомов водорода рассматривались в качестве одного из звеньев механизма, определяющего скорость распространения пламени в свежую смесь. Здесь эта схема также принимается в качестве механизма, посредством которого тепло подводится в элементарный объем зажигания и тем самым оказывает влияние на пределы устойчивости. Эта точка зрения подтверждается результатами работы Лапидуса, Розена и Уилхелма [6], которые экспериментально установили, что скорость зажигания и распространения пламени от одного конца щели горелки до другого существенно изменяется (причем сохраняется воспроизводимость) в зависимости от каталитического характера стенок устья горелки. Предполагая, что различные скорости распространения пламени обусловлены изменением концентрации свободных радикалов во фронте пламени вследствие их рекомбинации на поверхности, авторы предложили теоретическую модель, с помощью которой удалось количественно определить значения коэффициентов рекомбинации на поверхности по отношению к платиновой поверхности. В случае сухих поверхностей относительные коэффициенты имели следующие значения платина Ю" , латунь 10 , окись магния 10 ". Все поверхности, покрытые влагой, дают значения коэффициента рекомбинации меньше 10" . Таким образом, если радикалы могут достигать поверхности стабилизатора, как это указы- [c.239]

Образующиеся коллекторы молекулярного водорода уменьшают вероятность проникновения диффундирующих в стали протонов (или частично поляризованных атомов водорода) в глубинные слои, ибо при выходе протонов на внутреннюю поверхность коллектора происходит их объединение с электронами н молизация образующихся атомов водорода, что ведет к увеличению давления молекулярного водорода в коллекторе. Диффузия водорода в глубинные слон, очевидно, осуществляется уже через деформированный металл, окружающий коллекторы. Вероятность обратной диссоциации молекул водорода на атомы внутри коллекторов при комнатной температуре ничтожно мала, поэтому заключенный в коллекторах водород является недиффузионноспособным. [c.102]

Процесс восстановления слагается в общем случае из нескольких стадий. Первой стадией является диффузия иона к поверхности электрода, затем происходит передача электрона от электрода иону (собственно процесс восстановления) и затем продукты реакции покидают тем или иным способом сферу реакции. Удаление продуктов реакции может осуи1,ествляться либо путем растворения х в материале электрода (особенно в случае ртутного электрода), либо кристаллизацией на поверхности электрода, либо, если продукты растворимы, диффузией их от поверхности электрода обратно в раствор. [c.238]

Уравнение (1) справедливо для процессов с объемной предшествующей реакцией, а (2) — с поверхностной реакцией при адсорбции неактивной формы деполяризатора, подчиняющейся изотерме Лэнгмюра [17,20], в таких условиях, в которых достигнуто адсорбционное равновесие. В этих уравнениях Па — число электронов, участвующих в потенциалопределяющей стадии электрохимической реакции и эл — константы скорости переноса электронов при = О, отнесенные к объемной и поверхностной концентрациям деполяризатора соответственно м — потенциал максимальной адсорбции деполяризатора в данном растворе ро — коэффициент изотермы Лэнгмюра для адсорбции непротонированного деполяризатора при м Гоо — количество адсорбированного вещества на единице поверхности электрода при полном ее заполнении а — фактор уравнения Фрумкина, связывающего изменение адсорбируемости на электроде с его потенциалом ф /, — потенциал полуволны, измеренный относительно м > — коэффициент диффузии деполяризатора t — период капания капельного электрода ЬЬ 1 Ь —Ь) — измеряемая на опыте обратная величина наклона начального участка логарифмического графика поверхностной [c.116]

Взаимодействии его с металлом в) вну пленки — при встречной диффузии с соизмеримыми скоростями металла и кислорода. Для большинства реакций окисления характерен первый случай, что объясняется заметно меньшей величиной радиусов И0Н01В металла по сравнению с радиусом иона кислорода. В общем случае можно считать, что от металла через пленку диффундируют ионы металла и электроны, а в обратном направлении, IB глубь пленки, атомы окислителя (рис. 5). На газовую коррозию металлов, кроме разобранных причин, влияют и многие другие факторы, связанные с внешними причинами (состав газовой среды, скорость движения газа, условия нагрева и др.), а также непосредственно с самим металлом (состав сплава, структура, состояние поверхности изделия, наличие внутренних напряжений и т. п.). Особенно сильно на газовую коррозию влияет состав газовой фазы. [c.16]