Самостоятельный разряд

Рис. X, 1. Зависимость силы тока от градиента потенциала при несамостоятельном разряде и переходе в самостоятельный разряд.

Прн пробое электропроводность газового промежутка становится очень большой, и напряжение на электродах резко снижается до так называемого напряжения горения разряда. В зависимости от ряда условии самостоятельный разряд может характеризоваться различным внешним видом, характером элементарных процессов и распределением напряженности поля вдоль оси разряда. Основными формами самостоятельного разряда являются искровой, тлеющий и дуговой. [c.239]

Метастабильные атомы определяют условия возникновения самостоятельного разряда. При освещении разрядного промежутка посторонним источником или при добавлении примесей происходит разрушение метастабильных атомов и увеличение потенциала зажигания разряда [б5-б8] [c.20]

По характеру и внешним признакам разряды в газах весьма разнообразны. Обычно их делят на несамостоятельные и самостоятельные. Для поддержания несамостоятельного разряда необходимо действие внешних факторов — ионизаторов у самостоятельных разрядов образование заряженных частиц в газовом промел<утке происходит за счет энергии источника тока. [c.18]

I. Возникновение разряда в газе. Формы самостоятельного разряда [c.238]

В зависимости от величины плотности тока и давления различают несколько форм самостоятельного разряда. При очень малых плотностях тока и высоких давлениях происходит тихий разряд, как, например, при истечении тока с металлического острия. При увеличении плотности тока тихий разряд может перейти в искровой. При малых давлениях и сравнительно малых токах происходит тлеющий разряд, который при увеличении плотности тока и давления переходит в дуговой. [c.305]

Таковы виды разряда, наблюдающиеся после полного пробоя газового промежутка. В особых условиях самостоятельный разряд может образоваться ири напряжениях, гораздо меньших [c.239]

Так как в газе всегда имеется некоторое количество заряженных частиц, то самостоятельный разряд может начаться сам, когда приложенное к электродам напряжение превзойдет соответствующий потенциал зажигания. [c.19]

Дуговой разряд можно питать как постоянным, так и переменным током. В последнем случае горение дуги прерывается дважды в течение каждого периода тока, когда напряжение на электродах недостаточно для поддержания самостоятельного разряда. [c.60]

Колебания в контуре быстро затухают (рис. 37) энергия, запасенная на конденсаторе, расходуется на нагревание плазмы. Колебания прекращаются, когда напряжение на электродах становится недостаточным для поддержания самостоятельного разряда. [c.62]

В счетчиках с самостоятельным разрядом возникший разряд будет продолжаться неограниченное время. Для прекращения разряда после исчезновения источника первичной ионизации существуют два основных метода его гашения применение гасящих радиотехнических схем (для несамогасящихся счетчиков) и заполнение счетчиков специальными гасящими добавками (для самогасящихся счетчиков). [c.30]

В счетчиках Гейгера — Мюллера коэффициент газового усиления еще больше, а возникающий от ударной ионизации электрический ток не зависит от энергии квантов падающего излучения и определяется электрическим сопротивлением внешней цепи. Появившиеся первичные электроны приводят к существованию в счетчике самостоятельного разряда. Поэтому в счетчиках Гейгера — Мюллера необходимо гашение разряда за счет специального по- [c.309]

Воздействие электрического разряда на химические вещества зависит от характера разряда, который определяется в первую очередь разностью потенциалов, давлением в зоне разряда и плотностью тока. Различают три основных типа электрического разряда тихий, тлеющий и дуговой. На рис. 88 схематически показаны области существования этих основных типов разряда. Здесь по оси абсцисс отложена величина отношения давления в зоне разряда к напряженности электрического поля, а по оси ординат — плотность разрядного тока. При изменении этих параметров один тип разряда переходит в другой. Тихий разряд, обычно наблюдающийся при давлениях порядка атмосферного и сравнительно высоких разностях потенциалов между электродами, представляет собой самостоятельный разряд, обусловленный проводимостью газа за счет его остаточной ионизации. В соответствии с этим тихий разряд характеризуется малой плотностью тока и связанным с нею отсутствием влияния объемных зарядов. [c.348]

Напряжение подбирают так, чтобы электроны на пути к нити приобретали энергию, достаточную для ионизации газа ударом. Появившиеся новые электроны разгоняются электрическим полем и в свою очередь вызывают ионизацию газа. Поэтому в счетчике возникает нарастающая лавина электронов, устремляющихся к нити. При достаточной разности потенциалов между нитью и цилиндром это приводит к вспышке самостоятельного разряда в трубке тогда ее сопротивление резко падает и потенциал нити сначала тоже падает, а затем восстанавливается вследствие утечки электронов через сопротивление 5. На этом сопротивлении создается кратковременный импульс напряжения, амплитуда которого не зависит от начальной ионизации, вызванной рентгеновским излучением. Этот импульс достаточен для приведения в действие регистрирующей ламповой схемы 6, показания которой. пропорциональны числу квантов, прошедших через счетную трубку. [c.272]

Пропорциональный счетчик В счетчике этого типа величина поля между нитью и катодом недостаточна для вспышки самостоятельного разряда при попадании в счетчик ионизирующей частицы. В этом случае в цепи возникает импульс напряжения, амплитуда которого пропорциональна ионизации, создаваемой в газе рентгеновским квантом. Ионизация тем больше, чем больше частота кванта. Поэтому амплитуда электрического импульса пропорциональна частоте регистрируемого кванта. [c.272]

Ионизация в междуэлектродном пространстве при дуговом разряде поддерживается независимо от воздействия каких-либо внешних факторов, поэтому электрическая дуга в электротермических устройствах относится к категории самостоятельных разрядов. [c.55]

Для определения микроколичеств неорганических веществ используют гелиевый ионизационный детектор, который обеспечивает пределы обнаружения кислорода, азота, аргона и оксидов углерода порядка 10 % (об.) при работе в режиме самостоятельного разряда. Достигнуты пределы обнаружения [c.161]

МКС. Если напряжение на электродах превышает Уз, то коэффициент газового усиления достигает 10 —10 и возникает самостоятельный разряд. Его продолжительность 150—300 МКС. Независимо от величины энергии ионизирующей частицы или кванта в счетчике Гейгера— Мюллера (так называется счетчик, работающий в режиме Уз—Vi) возникает скачок напряжения в десятки вольт. [c.155]

Электропроводность плазмы при Т < 6000 К сравнительно невелика (рис. 10.2). Если условно принять, что самостоятельный разряд в иГб существует при а = [c.495]

Разряд, протекающий в счетчике, приводит к образованию около нити положительно заряженного ионного облака. Напряженность электрического поля в пространстве между заряженным облаком и нитью счетчика настолько уменьшается, что последующее образование лавины становится невозможным. При этом счетчик в течение определенного времени, которое называется мертвым временем Тм, не способен регистрировать другие ионизирующие частицы или укванты. По истечении этого времени (гм) в счетчике может возникнуть самостоятельный разряд. [c.9]

Однако вначале амплитуда импульса еще мала и только когда пространственный заряд достигает поверхности анода, в счетчике образуются импульсы нормальной амплитуды. Отрезок времени между моментом, когда в счетчике возможен самостоятельный разряд, и моментом полного восстановления рабочего напряжения называется временем восстановления. Таким образом, дальнейший разряд с образованием последующего импульса может произойти лишь после восстановления прежнего напряжения на электродах счетчика. После чего счетчик готов к регистрации последующей частицы. [c.9]

Магнитный электроразрядный манометрический преобразователь представляет двухэлектродную систему— анод н холодный катод (катод в виде двух параллельных пластин, находящихся между полюсами магнита). Для создания самостоятельного разряда на преобразователь подается высокое напряжение (единицы киловольт) через ограничительный резистор, имеющий сопротивление величиной 10 —10 Ом. Магнитное поле служит для увеличения пути свободного электрона, движущегося под действием электрического поля в результате сложной траектории движения. По пути электроны, сталкиваясь с молекулами газа, ионизируют их. При бомбардировке катода ионами возникает вторичная эмиссия. Возрастание тока приводит к уменьшению разности напряжений на электродах за счет увеличенного падения напряжения на ограничительном резисторе. Устанавливается динамическое равновесие, при котором число зарядов, образующихся в объеме преобразователя в единицу времени, равно электрическому току во внешней цепи. Ток разряда при постоянном напряжении и постоянном магнитном поле определяется только давлением. Пределы измерения, определяемые зависимостью разрядного тока от давления (эта зависимость является функцией напряженности магнитного поля и приложенной разности потенциалов, конструктивных особенностей и размеров электродов), достигнутые в настоящее время, составляют 10 —10" Н/м . Благодаря непостоянству [c.177]

В этой части кривой l=f U) следует различать две области— область несамостоятельного разряда (участок III) и область самостоятельного разряда (участок IV). [c.166]

Можно, однако, создать условия, при которых самостоятельный разряд будет обрываться так же, как и несамостоятельный. Тогда каждый квант рентгеновских лучей, поглощенный газом, будет создавать новую вспышку разряда и импульс тока во внешней цепи. В то же время амплитуда импульса будет значительно большей, чем в режиме несамостоятельного разряда. [c.166]

Гашение самостоятельного разряда в счетчиках Гейгера. В счетчике Гейгера разряд не заканчивается после потери чувствительности при образовании положительно заряженного облака. Положительные ионы, подходя к катоду на расстояние 10 см, вырывают из него электроны и рекомбинируют с ними. Рекомбинация, так же как и переход атомов из возбужденного состояния в нормальное, сопровождается испусканием фотонов ультрафиолетового излучения. Попадая на катод, эти фотоны вырывают новую порцию электронов. Если к этому времени счетчик восстанавливает свою чувствительность, то от этих электронов начинается повторный разряд, не связанный с поглощением нового рентгеновского кванта. Если не принять мер к искусственному гашению разряда, повторные разряды могут следовать друг за другом без разрыва. [c.169]

Одним из способов прекращения разряда является внешнее гашение. Простейшая схема внешнего гашения состоит из большого сопротивления Я, включенного последовательно с источником напряжения (рис. 103). Распределение напряжения между этим сопротивлением и счетчиком зависит от амплитуды импульса тока. Чем больше амплитуда импульса, тем больше падение напряжения на сопротивлении и меньше — между электродами счетчика. Следовательно, импульс в цепи, возникший в результате разряда, сам снижает напряжение на счетчике оно оказывается недостаточным для поддержания самостоятельного разряда, и разряд прекращается. После окончания импульса напряжение восстанавливается. Напряжение и сопротивление [c.169]

Счетчики работают в двух областях пропорциональной и области самостоятельного разряда. [c.24]

Ток несамостоятельного разряда обычно мал. Так, для нашего случая при расстоянии между электродами 5 см плотность тока насыщения равна 8-10 2 а1см . При дальнейшем увеличении напрял ения насыщение вновь переходит в режим роста тока (участок 2—3 на рис. 1-1). Это значит, что заряженные частицы достигли под действием электрического поля такой скорости, когда кинетическая энергия электронов достаточна для того, чтобы при столкновении с нейтральными частицами газа ионизировать кх. Новые заряженные частицы также направляются к электродам и на своем пути могут снова ионизировать частицы. Количество заряженных частиц растет лавинообразно. В этой фазе разряд самостоятелен, т. е. начавщись под действием какого-либо ионизатора, он далее протекает без помощи последнего. -Условием существования самостоятельного разряда должна быть настолько интенсивная ионизация, чтобы вместо попадающих на электроды, теряемых в окружающую среду и рекомбинирующих в разряде частиц появилось такое же количество новых заряженных частиц и чтобы по крайней мере одна из них достигала электрода. [c.19]

Напряжение, при котором образуется самостоятельный разряд, носит название напряжения зажигания или потенциала зажигания . Его величина зависит от свойств газа и величины произведения давления газа на расстояние между электродами р<1. При определенном значении рй значение потенциала зажигания достигает минимума (закон Пашена), для воздуха составляющего, например, 330 в при / й = 0,567 мм рт. ст.-см-, при больших и меньших значениях рй оно увеличивается. Объясняется это тем, что с уменьшением давления длина спободного пробега электрона увеличивается, соударения на его пути делаются редкими и ионизация уменьшается, а при больших давлениях соударения, наоборот, настолько часты, что на пути между ними электрон не успевает запасти нужную для ионизации нейтральных [c.19]

В зависимости от тока самостоятельного разряда изменяется и его характер. Если плотность тока менее 10- а/см , разряд называют темным (рис. 1-1, участок 2—5) здесь электрическое поле определяется в основном потенциалом электродов, а влияние объемных зарядов мало. При увеличении плотности тока до 10 —10 2 а/см наступает тлеющий разряд (рис. 1-1, участок 5), который характеризуется наличием областей с разной степенью свечения. В тлеюпд,ем разряде электрическое поле искажено наличием объемных зарядов положительные ионы, бомбардирующие катод, освобождают электроны, ионизирующие при своем движении частицы газа. Так как скорости ионов много меньше скоростей 31лектронов, у катода образуется положительпый объемный заряд, обусловливающий катодное падение потенциала, существенно превосходящее потенциал ионизации газа. [c.19]

Индукционные нейтрализаторы имеют и ряд недостатков. При загрязнении электродов или их повреждении нейтрализация зарядов ухудшается или вовсе прекращается. Если производительность системы мала и топливо слабо электролизуется, в этом случае напряженность электрического поля у заостренных окончаний электродов недостаточна для самостоятельного разряда и нейтрализатор может превратиться в генератор электростатических зарядов, что нежелательно. [c.62]

При высоком напряжении между электродами сам разряд без вспомогательных средств обеспечивает автоэлек-гронную эмиссию катода — самостоятельный разряд. [c.145]

Тлеющий разряд является одним из наиболее распространенных типов разряда при низких давлениях. Он относится к типу самостоятельных разрядов, т. е. раз рядов, не прекращающихся после прекращения действия постороннего ионизатора. Несамостоятельный разряд может перейти в самостоятельный при условии, если число электронов и ионов, возникающих при разряде, больше или равно числу ионов, уходящих из разряда. Возник новение ионов в разряде происходит благодаря раз витию электронных лавин. Каждый электрон, находя щийся в разрядном промежутке, ионизует при столкно нении атом, при этом получаются новые электроны, ко торые, в свою очередь, ионизуют другие атомы. Число электронов, двигающихся к аноду, увеличивается с уда лением от катода. Разность потенциалов, при которой происходит переход несамостоятельного разряда в само стоятельный, называется потенциалом зажигания. Как показывает опыт, потенциал зажигания зависит от про изведения рй, где р — давление и с1 — расстояние межд электродами разрядной трубки (см. рис. 10). Как видно из рисунка, кривые имеют минимум. Это объясняется тем, что, с одной стороны, рост давления или величины разрядного промежутка увеличивает число ионизующих [c.36]

Атомы газа, возбужденные и ионизированные электронами, при переходе в нормальное состояние и рекомбинации дают люминесцентное излучение — испускают фотоны ультрафиолетового спектра. Последние, попадая на катод, вызывают фотоэффект — вырывают из него новые электроны. При высоких напряжениях (на участке IV) лавино-образование происходит не только под влиянием внешних квантов рентгеновских лучей, но и от фотоэлектронов, вырванных из катода. В результате разряд, возникший в некоторой части прибора, мгновенно распространяется по всему пространству, а после прохождения на электроды первого каскада лавин процесс лавинообразования спонтанно возобновляется. Разряд поддерживается неопределенно долгое время под действием самого поля подобно тому, ак это имеет место в ионной рентгеновской трубке. Рентгеновский квант играет в этом случае лишь роль активатора , дающего первый толчок самостоятельному разряду. [c.166]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология