Кельвина модель

Простейшими механич. М. являются Максвелла модель и Кельвина модель, описывающие свойства двух основных типов релаксирующих тел — соответственно упруговязкого (текучего тела, обладающего упругостью) и вязкоупругого (упругого тела с внутренним трением). Одпако эти модели дают только качественное и далеко не полное описание релаксационных явлений в полимерных телах. Формально соединяя в единую систему большое число моделей Максвелла и Кельвина с различными характеристиками входящих в них пружин и демпферов, получают М., способные описать механич. релаксационные процессы в полимерных телах с любой степенью точности. При этом любое число параллельно соединенных различных моделей Кельвина полностью эквивалентно одной модели Кельвина [c.131]

Рис. 1.15. Модель Кельвина (модель стандартного вязко-упругого тела) 30

Кельвина модель. Релаксационные явления. Реология. [c.294]

Простейшие механич. модели релаксирующих тел Максвелла модель и Кельвина модель приводят соответственно к экспоненциальным временным зависи- [c.167]

Простейшие механич. модели релаксирующих тел Максвелла модель и Кельвина модель приводят соответственно к экспоненциальным временным зависимостям релаксационного модуля G t) G e в иро- [c.167]

Различают Д. с. полимеров ири больших скоростях однократного нагружения (удар) и при периодич. воздействиях с различными частотами. Паиболее просто Д. с. определяются при синусоидальном воздействии с малой ами [итудой, когда выполняется прямая пропорциональность между напряжением и деформацией, т. е. верны соотношения теории. линейной вязкоупругости (см. Кельвина модель). В этом случае для характеристики Д. с. используют понятия о комплексных модуле Юнга либо модуле сдвига G (см. Модуль) или об операторных модулях упругости (см. Больцмана — Вольтерры уравнения). При периодических механич. воздействиях часть подводимой извне )нергии вследствие релаксационных явлений необратимо рассеивается, чем обусловлены механич. потери, приводящие [c.361]

Для определения двух произвольных постоянных АиВ необходимы два условия. Преимущество применения моделей заключается в том, что вместо определения произвольных постоянных по начальным условиям используются ранее полученные решения для основных элементов и простых моделей Максвелла и Кельвина. Модель типа Ь состоит из двух параллельно,соединенных простых моделей Максвелла, поэтому по уравнению (1.23) получаем [c.59]

Класс Модель Кельвина Модель Максвелла [c.135]

Простые модели типов а я Ь, рассмотренные в гл. 1, относятся к одному из установленных канонических типов. Модели типа а относятся к моделям Кельвина, модели типа Ь — к моделям Максвелла. Таким образом, например, трехэлементная модель класса С типа Ь относится к каноническому классу С модели Максвелла Четырехэлементная модель класса В типа а относится к каноническому классу В модели Кельвина. [c.135]

Понятия о мгновенно-упругих п высокоэластич. деформациях представляют собой идеализацию, поскольку деформирование реальных полимерных тел всегда сопровождается диссипативными эффектами — часть работы внешних сил необратимо рассеивается в виде тепла. Поэтому реальные полимеры являются вязкоупругими или упруговязкими (см. Кельвина. модель, Максвелла. модель, Больцмана — Волыперры уравнения). Эффекты, связанные с вязкоупругими релаксациопны-ми явлениями, наиболее резко выражены в переходных областях между стеклообразным и высоко )ла-с.тическим и высокоэластическим и вязкотекучим состояниями. [c.116]

М. м., как и Кельвина модель, используется для построения обобщенной теории линейной вязкоупругости, описывающей поведение тел, механич. свойства к-рых характеризуются не одним, а набором (спектром) времен релаксации. Эта теория позволяет приблизиться к описанию свойств реальных полимерных тел, однако она не учитывает зависимость самих времен релаксации от условий деформирования, обусловливающую разнообразные нелинейные эффекты (см. Реология). Тем не менее простейшая М. м. полезна для качественного анализа релаксационных свойств вязкоупругих жидкостей, т. к. она отражает нек-рые принципиальные особенности их поведения. А. я. Малкип. [c.66]

Модель Кельвина. Модель Ма ксвелла можно рассматривать как модель, воспроизводящую наиболее простым образом свойства жидкости, обладающей упругостью. Для промежутков времени, малых по сравнению с временем релаксации, превалирует упругий эффект, в то время как для промежутков времени, больших по сравнению с временем релаксации, в основном обнаруживаются вязкие эффекты. Другая модель предложена Кельвином и независимо от него Фохтом. Она состоит из пружины и вязкого демпфера, скрепленных параллельно. Ее можно рассматривать в качестве прототипа вязкого твердого тела. Она описывается дифференциальным уравнением [c.201]

Химический энциклопедический словарь (1983) -- [ c.507 ]

Переработка каучуков и резиновых смесей (1980) -- [ c.20 , c.21 , c.81 , c.237 ]

Реология полимеров (1966) -- [ c.63 , c.64 ]

Большой энциклопедический словарь Химия изд.2 (1998) -- [ c.507 ]

Энциклопедия полимеров Том 2 (1974) -- [ c.135 , c.262 , c.263 ]

Энциклопедия полимеров Том 3 (1977) -- [ c.2 , c.3 , c.135 , c.262 , c.263 , c.331 , c.333 ]

Энциклопедия полимеров том 1 (1972) -- [ c.0 ]

Энциклопедия полимеров Том 1 (1974) -- [ c.0 ]

Энциклопедия полимеров Том 2 (1974) -- [ c.135 , c.262 , c.263 ]

Энциклопедия полимеров Том 3 (1977) -- [ c.2 , c.3 , c.135 , c.262 , c.263 , c.331 , c.333 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология