Прандтля число режим конвекции

При свободной или естественной конвекции характер движения жидкости определяется только подъемными силами, зависящими в свою очередь от плотности и сил тяжести. Кроме того, профили скорости и температуры в жидкости тесно взаимосвязаны. Это резко отличает рассматриваемый вид теплообмена от вынужденной конвекции, когда режим течения определяется внешними силами, создаваемыми, например, насосами или вентиляторами. В последнем случае предварительно определяют профиль скорости, а затем используют его для расчета профиля температуры. При вынужденной конвекции число Нуссельта является функцией чисел Прандтля и Рейнольдса, а при свободной конвекции — чисел Прандтля и Грасгофа. Число Грасгофа — это безразмерный комплекс, представляющий собой отношение подъемных сил к силам вязкости [c.33]

При еще более высоких значениях чисел Рэлея наблюдались несколько иные картины течения [7, 8, 44, 84]. Так, было обнаружено, что в этом случае двумерные валки преобразуются в пространственное трехмерное течение, периодическое в пространстве и установившееся во времени. При больших числах Прандтля эти постепенно меняющиеся картины течения переходят в стационарный режим так называемой бимодальной конвекции. Этот термин использовался [7] для описания наблюдавшейся в экспериментах трехмерной конвекции. Было- [c.215]

Для одиночной сферы в потоке критерий Нуссельта зависит (при возможности пренебрежения естественной конвекцией и излучением) лишь от критериев Рейнольдса и Прандтля. В неподвижном слое насыпанных или раздвинутых сфер к числу определяющих критериев относится еще и средняя пористость слоя. В кипящем слое структура, степень однородности и режим кипения определяются значениями критерия Рейнольдса и Архимеда, а также отношением высоты слоя к диаметру аппарата Ь/Оцп- Пористость слоя 8 не является независимой переменной и сама определяется величиной этих параметров. Ожидаемая корреляция для внутреннего теплообмена должна в самом общем виде иметь характер [c.494]

В принципе, не исключена зависимость этих показателей и от числа Прандтля, но мы ею при первом рассмотрении пренебрегаем. Общий характер зависимости (Ке с) для не слишком больших глобальных чисел Рейнольдса можно считать известным из опытов по исследованию течений в гладких трубах. Можно попытаться найти функцию и(Не ), рассматривая предельный режим безветренной конвекции в случае неустойчивой стратификации. При неустойчивой стратификации о<0, Г <0. В предельном случае безветренной конвекции величина должна в определенном смысле выпадать из числа определяющих параметров. Это означает, что для безветренной конвекции справедлив предельный закон подобия, отвечающий случаю, когда достаточно мало, чтобы динамическая скорость исключалась из асимптотических выражений турбулентных коэффициентов вязкости и теплопроводности [c.199]

Конвекция проявляет себя в разнообразных формах ячейки могут иметь различную конфигурацию, складываться в более или менее упорядоченные пространственные структуры, течение может либо достигать стационарности, либо испытывать колебания (также различной степени упорядоченности), либо быть полностью турбулентным. В первом приближении режим конвекции в горизонтальном слое при стандартных условиях определяется числами Рэлея К и Прандтля Р, и переходы между режимами могут быть описаны диаграммой, представленной на рис. 25. Она суммирует экспериментальные данные Кришнамурти [164-166] и ряда других авторов, первоначально была построена Кришнамурти и затем модифицирована Буссе [12, 13]. Линии, разграничивающие области различных режимов, проведены до некоторой степени условно, поскольку результаты разных экспериментов не всегда точно согласуются друг с другом и, кроме того, возможны трудности с определением значений К, соответствующих переходам — особенно если при пошаговом изменении К смена режимов происходит с гистерезисом. Как будет видно из дальнейшего, особенно тонкий вопрос — это условия перехода от стационарной конвекции к нестационарной. [c.102]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология