Нормировка на функцию

С учетом нормировки функция (2.30), которая называется радиальной частью волновой функции, записывается следующим образом [c.29]

Постоянная интегрирования [ определится из условия нормировки функции плотности распределения на единицу [c.72]

Согласно условию нормировки функции у (г, 6), Ч = 1 при О) II = = 0. Так как последовательные переходы предполагаются статистически независимыми, то [c.237]

Образцы вследствие летучести растворителя перед эвакуацией прибора (откачка и удаление адсорбированной влаги из мембранной камеры и компенсационного объема) замораживались в жидком азоте. Вес исследуемого материала, загружаемого в нуль-манометр, не превышал 10 мг. Практически равновесное значение давления устанавливалось в течение двух-двух с половиной суток. Измерения проводились при температурах 20 (кривая 1), 40 (кривая 2) и 60° С (кривая 3) для растворов сополимера стирола и дивинилбензола в дихлорэтане с различным содержанием сшивающего агента (рис. 4.8). Нормировка функции активности выбрана следующим образом при = О, л = 0 при С1 = рх, а = 1, где рх = 0,0127 моль/см — молярная плотность чистого дихлорэтана. [c.318]

Из условия нормировки функции р [см. (11.12)] следует [c.91]

Постоянную интегрирования с можно определить с помощью уравнения (XIV. 13), которое, по существу, является нормировкой функции распределения как вероятности. Применяя уравнение (XIV. 21) к случайной величине, которую мы здесь изучаем, т. е. к погрешности физико-химических измерений, мы можем погрешность попадания при стрельбе у заменить погрешностью измерений б, так как обе эти величины представляют собой случайные величины, подчиняющиеся общим законам вероятности. Из (XIV. 21) и (XIV. 13) получается [c.824]

В качестве объема интегрирования принимается сфера, ограниченная воображаемой поверхностью радиуса в неограниченном однородном пространстве. Ее объем достаточно велик, чтобы содержать большое число атомов. При этом предполагается, что атомы, расположенные вблизи поверхности сферы, имеют то же окружение, что и атомы-находящиеся в ее центре. Соотношения (1.14) и (1.15) определяют ус, ЛОБНЯ нормировки функции атомной плотности р (R) , первое условие является точным для кристалла, второе — для жидкости. Сопоставляя функции (1.11) и (1.14), находим [c.13]

Учитывая условие нормировки функции p R), получим 48 [c.48]

Согласно условию нормировки функции распределения, площадь под первым координационным максимумом представим выражением [c.311]

Условие нормировки функций Р, имеет вид [c.371]

Пусть функции фг будут нормированы г=1 и ортогональны 11 ),фь т=0. Тогда из нормировки функции [c.325]

Выбранная нормировка функции фд (г) означает, что плотность падающих частиц равна одной частице на единицу объема. При этом средний поток частиц через площадь 1 см в 1 с будет равен [c.99]

Е , и равен нулю, если Е этому отрезку не принадлежит. Полученная при таком подходе нормировка функции г )(л Е) называется нормировкой на 6-функцию. [c.40]

Вариация этого функционала при условии нормировки функции Ф и ортонормированности функций приводит на основе достаточного условия экстремума к системе уравнений, определяющих коэффициенты Х/(Л) [c.251]

Условие нормировки функции (6.45) означает, что [c.108]

Тогда, с учетом нормировки функций /з(г,0), получим [c.151]

Условие нормировки функции распределения N — число частиц всех размеров в единице объема слоя или потока [13, 14] [c.320]

Прежде чем перейти к построению детерминантов секулярных уравнений при помощи функций (13.22), проведем нормировку функций X. Хотя в данном случае это не необходимо, обычно приходится ее выполнять. Если принять, что [c.277]

Кроме рассмотренной существует вторая связь между коэффициентами в (3.67). Она вытекает из условия нормировки функции/(f, S), имеет вид интегрального уравнения /о = 1 и, следовательно, также носит нелокальный характер Заметим, что условие /i == 1, вытекающее из определения условно осредненной концентрации в турбулентной жидкости , выполнено при /о = 1 автоматически. Чтобы доказать это, уравнение [c.112]

Условие нормировки функции распределения осколков по размерам имеет следующий вид [c.167]

Таким же образом из условия нормировки функции находим [c.42]

Если функции координатного представления были нормированы, то будут нормированы и функции в новом представлении. В этом легко убедиться, если подставить в условие нормировки функций координатного представления ( -представление) [c.127]

Две произвольные постоянные А к В (35,12) определяются из граничных условий и нормировки функции. Если движение частицы может происходить во всей области, включая г = О, го из условия конечности волновой функции при / = О -следует 5 = 0. Тогда [c.168]

Величина определяется из условия нормировки функции. [c.213]

Из условия нормировки функции находим А = (а/я) ч С помощью (51,10) и (51,9) вычисляем интеграл [c.224]

При этом нормировка функции соответствует равенству [c.245]

Из условия нормировки функции Ф тогда следует [c.250]

Поскольку квазиклассическая функция (23, 13) является бы-строосциллирующей функцией, то при определении постоянной А из условия нормировки функции на отрезке Х, Ха можно заменить квадрат синуса его средним значением, равным Тогда получим [c.100]

Трансформанта С с точностью до нормировочного множителя совпадает с характеристической функцией микрораснределения. Вводя множитель /Сд8д (соответствующий нормировке функции распределения на единицу), имеем [c.226]

Уравнения (1.115) представляют собой уравнения на собственные функ-г и и собственные значения одного и того же оператора Р. Так как Р - линейный оператор, то нормировка функций достигается путем умножения функции на подходящий нормировочный множитель. Так как Р - эрмитовский оператор, то в силу известной теоремы собственные функции либо автоматически ортогональны, либо (в случае вырождения) легко делаются ортогональными. [c.46]

Если проинтегрировать полученное выражение по области пространства вблизи ядра А и умножить на заряд электрона (в атомных единицах он равен 1), то получится та часть заряда электрона, которая создается вблизи ядра А электроном, описываемым молекулярной орбиталью <р. Так как функция fa(x, у, z) имеет заметное значение лишь в окрестности ядра А, то интеграл j fa(x, у, z) l dxdydz, взятый по области- пространства вблизи ядра, приблизительно равен такому же интегралу, взятому по всему пространству, а этот последний в силу нормировки функции fa равен 1. Интеграл / fn fn dxdydz, взятый по всему пространству, равен aaa, так как АО одного атома ортогональны (слетеровские функции, относящиеся к одному главному квантовому числу п, тоже ортогональны, а функции с разными числами n обычно в этих расчетах отсутствуют). Таким образом, заряд на атоме А, который создается электроном, находящимся на МО [c.50]

Мы везде пренебрегали нормировкой функций, однако ПСЛК необходимо должным образом нормировать во всех расчетах [4]. Это можно осуществить в конце построения ПСЛК, т. е. после п. 7 в нашем списке. [c.298]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология