Радиус отверстия, пузыря

V — отрывной объем пузыря Г — радиус отверстия или сопла Ар = р/ - р р/ и — плотности жидкости и газа [c.706]

При использовании этого уравнения часто не учитывают того, что оно действительно только тогда, когда-диаметр отверстия небольшой и радиус пузыря Ро при отрыве больше радиуса / ]. При больших уравнение (П. 13) недействительно. Рассчитанный по этой зависимости радиус пузыря Ро оказывается меньше радиуса отверстия / ь что не может соответствовать действительности. Так, в соответствии с уравнением (11.13) пра барботаже пара через воду при давлении 0,1 МПа и температуре воды 373 К отрывной диаметр пузыря превышает диаметр отверстия только тогда, когда примерно не выше 3 мм. При более высоких давлениях размер радиуса отверстия, при котором уравнение-(11.13) остается справедливым, еще ниже. [c.217]

На рис. 11.7 приведены значения т"ш1ш при различных давлениях, рассчитанные по зависимостям (11.26) и (11.29). В расчетах по формуле (11.26) диаметр отверстий в парораспределительном устройстве принимался таким, чтобы при этом отрывной радиус пузыря Яо, рассчитанный по зависимости (11.13), превышал радиус отверстия в 3 раза. В этих условиях потерями на преодоление сопротивлений можно пренебречь и формула является достаточно достоверной. При определении Яо по формуле (11.30) краевой угол 0 принят равным 65°. [c.221]

Впервые эта формула была выведена Кантором в 1892 г. с тем предположением, что внутренний радиус капилляра настолько мал, что образуется пузырь с шарообразной поверхностью и что угол, образуемый касательной этой поверхности к плоскости, проходящей через отверстие капилляра, равняется 90°. Удельным весом газа нри этом пренебрегали. [c.133]

При медленном истечении газа в непроточный объем жидкости из отверстия, расположенного в плоскости, перпендикулярной вектору силы тяжести, отрывной радиус пузыря, по экспериментальным данным Н. И. Смирнова и С. Е. Полюты, [c.196]

Согласно закону Лапласа, давление в газовом пузыре правильной шарообразной формы радиуса превышает давление в окружающей его жидкости на величину Apg = 2а// . При продувании газа через дырчатый лист максимальное значение Ард получается в момент образования около отверстия полусферы с единственно возможным минимальным радиусом R , равным радиусу отверстия Rg. На всех других стадиях образования пузыря R > Rд. Поэтому составляющую 2а/Rq следует учитывать в уравнении (IV.31) только в том случае, если от отверстия отрываются отдельные пузыри. Но в этом случае величина настолько мала, что слагаемым СосРгО о/2 можно пренебречь. [c.100]

Можно ожидать, что измеренный таким способом объем пузыря будет больше вычисленного теоретическим путем. Рис. 22 подтверждает это предположение большинство экспериментальных точек Вальтерса располагается выше теоретической линии. Вальтере количественно описал образование двойных пузырей, предположив, что каждый пузырь, отрываясь от отверстия, оставляет после себя у отверстия небольшой пузырек (радиус которого равен радиусу отверстия) в форме полушария. Этот остаточный пузырек затем растет (сначала — быстро), причем для отверстия данного диаметра существует определенный расход газа, при котором вершина остаточного пузыря догоняет основание только что оторвавшегося тогда наблюдается образование двойного пузыря. [c.74]

Согласно двухстадийной модели [5], в процессе образования пузырь проходит стадию расширения и стадию отрыва На первой стадии пузырь остается вблизи отверстия, а на второй — удаляется от него вплоть до момента отрыва. Первая стадия заканчивается, когда выталкивающая сила становится равной равнодействующей сил, удерживающих пузырь у сопла, т. е. сил инерции жидкости, вязкого сопротивления, поверхностного натяжения. Равенство сил при условии постоянства расхода газа позволяет определить объем пузыря VI в конце стадии расширения V = V] + 2/от, где — время отрыва, отсчитываемое от начала второй стадрш. Оно определяется путем интегрирования дифференциального уравнения, описывающего поступательное движение пузыря. При этом используется предположение, что в момент отрыва длина шейки пузыря, или, что то же самое, расстояние, пройденное центром пузыря только за счет поступательного движения, становится равным радиусу пузыря в [c.708]

Уоллес и Гриффитс [Л. 49] провели исследование процесса зарождения пузырьков на погруженной в воду медной пластине, имевшей од-но коническое углубление, полученное путем осторожного вдавлива- 2.0 ния в пластину хорошо заточенной иглы. Угол при вершине углубления составлял 18°. В некоторых случаях кончик иглы перед вдавливанием погружали в парафин или олеиновую кислоту. Кроме того, на одной из поверхностей было сделано большое углубление, покрытое медной пла- о.б стинкой толщиной 0,013 мм, в которой в свою очередь было проделано небольшое отверстие. В каждом случае вода медленно нагревалась до температуры, при которой в углублении начинало происходить непрерывно повторяющееся образование пузырей, при этом фиксировался перегрев жидкости. Если подставить величины радиуса углубления г в уравнение (5), то полученное расчетное значение перегрева хорошо согласуется с экспериментом. На рис. 14 представлены опытные данные для чистого конического углубления диаметром 0,0458 мм. [c.221]

Если Шаг между начальными сечениями значительно превышает удвоенную горизонтальную дальнобойность [1], то ртзвитие встречных горизонтальных струй (рис. 3.12) протекает аналогично развитию единичных горизонтальных струй. Сближение встречных факелов сопровождается сначала слиянием генерируемых струями пузырей, а при дальнейшем увеличении протяженности факелов-слиянием (соударением) струй и зарождением общего пузыря. После слияния факелов обе струи развиваются как единая струя большего начального импульса, интенсифицируя течение. При слиянии встречных струй (<тш 2Хгор) застойная зона частиц между струями практически вырождается, если центры отверстий сопел не удалены от решетки на расстояние, значительно превышающее максимальный радиус факела. [c.102]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология