Форма пузыря, образующегося

Если, кроме того, предположить, что форма пузыря близка к полусфере диаметра 1) , то = 0,89/)о. Таким образом, диаметр всплеска лишь приближенно соответствует размеру пузыря, вызывающего этот всплеск. [c.701]

Во многих процессах химической технологии — абсорбции, ректификации, экстракции и т. д. происходит движение двухфазных потоков, в которых одна из фаз является дисперсной, а другая — сплошной. Дисперсная фаза может быть распределена в сплошной в виде частиц, капель, пузырей, струй или пленок. В двухфазных потоках первого рода сплошной фазой является газ или жидкость, а дисперсной — твердые частицы, форма и масса которых при движении практически не меняется. Некоторые гидродинамические параметры двухфазных потоков первого рода рассмотрены в разделе 3 данной главы. В потоках второго рода газ или жидкость образуют и сплошную, и дисперсную фазы. При движении частиц дисперсной фазы в сплошной они могут менять форму и массу, например вследствие дробления или слияния пузырей и капель. Математическое описание таких процессов чрезвычайно сложно, и инженерные расчеты обычно основываются на экспериментальных данных. [c.17]

Рейнольдса в кормовой части капли или пузыря образуется юбочка из жидкости капли или газа. Малым значениям критерия Мортона (М<10" ) соответствует подрежим сферических колпачков , Мортона (М < 10" ) соответствует подрежим сферических колпачков , в котором пузыри имеют плоскую кормовую часть. Граница этих подрежимов обозначена на графике штриховой линией II. В эллипсоидальном режиме вьщелены весьма неровные колеблющиеся формы, которые наблюдаются при очень малых значениях критерия Мортона. [c.45]

Для игнорирования плотности газа в уравнениях движения пренебрегают изменением давления внутри пузыря под действием силы тяжести и ускорения ожижающего агента. Таким образом, поверхность пузыря образуется линиями тока твердых частиц и должна быть поверхность с постоянным давлением газа. Следовательно, форма пузыря должна определяться задачей о линиях тока при безвихревом движении в указанных условиях. [c.96]

Пусть псевдоожиженный слой находится в прямоугольном аппарате с прозрачными стенками если толщина слоя мала по сравнению с шириной, то его можно рассматривать как двухмерный слой. Ширина и высота слоя в данном случае не играют роли толщина же должна быть в пределах 1—2 см. В таком аппарате слой представляет собой как бы продольный разрез любого трехмерного псевдоожиженного слоя, который необходимо моделировать. Были изучены типичные слои такой формы высотой 50 см, шириной 70 см и толщиной 1 см, а также высотой 3 м и шириной 60 см (фото 1У-3). Пузыри, образующиеся [c.126]

Как и в жидкости, двухмерные и трехмерные пузыри в псевдоожиженном слое по форме в точности не совпадают. Двухмерные пузыри редко бывают круглыми, чаще — эллиптическими с вертикальной осью, нередко вдвое превышающей горизонтальную. Кильватерная зона у двухмерного пузыря всегда меньше и может практически отсутствовать. Это опять-таки связано с псевдо-вязкими силами между частицами в двухмерном слое сопротивление движению пузыря создается в основном за счет влияния стенки. На фото 1У-6 и IV- сравниваются двухмерный и трехмерный пузыри, образующиеся в одном и том же материале. На фотоснимках двухмерных пузырей всегда видны твердые частицы внутри пузыря, но имеются весьма убедительные доказательства, что эти частицы. располагаются только на стенках пузыря в виде своего рода адсорбированной пленки. Кроме того, часто наблюдаются пальцы . [c.136]

Оценим теперь дополнительный перепад давления, обусловленный наличием ПАВ в жидкости. Хотя в действительности форма поверхности пузыря в передней и форма задней части несколько различаются (радиус кривизны задней шапки больше передней), для простоты будем считать их одинаковыми сферическими с радиусом, равным радиусу капилляра. Длина пленки жидкости, заключенной между стенкой и пузырем, равна /. Присутствие ПАВ в жидкости, обтекающей неподвижный пузырь, приводит к переносу ПАВ к поверхности пузыря механизмом конвективной диффузии. В результате на поверхности пузыря образуется неоднородное распределение ПАВ. ПАВ сносится к корме пузыря и там накапливается. Увеличение ПАВ приводит к уменьшению Е. Следовательно, Е уменьшается от фронта пузыря к корме. В итоге давление в корме пузыря становится больше, чем перед пузырем, и разность — р, должна увеличивать скорость движения пузыря. [c.457]

Рис. 1У-2. Сравнение форм газовых пузырей, образующихся в воде (5, 6) и в псевдоожиженных слоях (1—4) по данным рентгеносъемки

Таким образом, в данном разделе найдены поля скоростей твердой и газовой фаз псевдоожиженного слоя и поле давления при движении в слое пузыря, имеющего сферическую форму. Найдено, что при условии около пузыря образуется [c.125]

К сожалению, существует значительное число таких процессов, для которых составить достаточно полное математическое описание оказывается практически невозможно. Приведем только один пример, который будет рассматриваться в последующих главах. Многие процессы требуют поддержания жидкости в состоянии кипения (производство водяного пара, выпаривание растворов, перегонка и ректификация жидких смесей). При этом пузырьки образующихся паров не имеют правильной геометрической формы более того, их форма непрерывно изменяется по мере подъема в слое кипящей жидкости. В такой ситуации записать в виде математического соотношения форму пузырей оказывается невозможным и, следовательно, невозможно математически сформулировать на границе раздела паровой и жидкой фаз условия равенства давлений, равенства тепловых потоков, скоростей движения фаз и пр. [c.91]

На практике растяжение в продольном направлении превалирует ввиду действия посторонних факторов (сдвиговое течение расплава при его прохождении через головку, форма пузыря и т. д.). Таким образом, коэффициент раздува, необходимый для получения сбалансированной усадки, немного выше теоретического значения. Поэтому в эмпирической формуле для сбалансированной усадки применяется небольшой повышающий коэффициент (от 1,1 до 1,2). [c.74]

Для этого может служить длинная металлическая форма, закрываемая с одного конца второй конец формы служит для подвода мономера или частично заполимеризованного продукта. Форма нагревается сначала у закрытого конца, затем зона нагрева увеличивается до тех пор, пока в форме не образуется достаточной длины пробка из полимера. Давлением подаваемого для полимеризации продукта пробка полимера начинает постепенно вытесняться из формы после снятия крышки. Давление и скорость подачи регулируются таким образом, чтобы за время прохождения нагретой зоны процесс полимеризации доходил до конца. Так как получение полимера ведется под давлением, то образование пузырей исключается даже при более повышенной температуре полимеризации, которая обусловливает достаточную быстроту полимеризации. [c.389]

Поскольку в магме перенос летучих происходит главным образом в форме пузырей, то приходится сопоставлять теплофизические свойства гетерогенных сред расплав — флюид , порода — [c.87]

При макании форм (с пленкой или без нее) клей отталкивается от поверхности формы и образуется выпуклый мениск. Чем больше вязкость клея, тем больше будет выпуклость мениска и тем больше будет вероятность возникновения пузырей, особенно в начальный момент соприкосновения форм с поверхностью клея. [c.100]

Развитие деформаций пленки можно проследить по фотоснимкам. При малых скоростях истечения жидкости пленка принимает форму пузыря (рис. 7, а). Выходящая жидкость образует неразорванную тонкую пленку, которая вторично стягивается под влиянием сил поверхностного напряжения. При увеличении скорости истечения пузырь переходит в другую форму тюльпан (рис. 7, б), а по мере дальнейшего увеличения ско- [c.8]

НИИ критерия У. На рис. 7 даны фотографии, характеризующие изменение форм пленки при увеличении перепада давлений на форсунке (или соответственно критерия ). При малых значениях пленка жидкости приобретает форму пузыря (она разрывается в начале второй волны). С увеличением критерия место разрыва пленки смещается ближе к соплу тогда образуется другая форма тюльпан пленка распадается на протяжении первой волны. Наконец, при дальнейшем увеличении критерия Ш место разрыва пленки приближается вплотную к соплу жидкость образует капельный туман. Сопоставление форм пленки с данными теории (рис. 22) показывает, что развитая выше теория качественно правильно предсказывает появление и смену форм пленки при изменении критерия Ш. [c.28]

В широко применяемых центробежных форсунках жидкость перед выходным отверстием сопла приобретает интенсивное вращение в камере закручивания, куда она поступает через тангенциальные каналы и образует утончающуюся пленку, представляющую собой полый конус. Распад пленки на капли можно проследить по фотоснимкам. При малых скоростях истечения пленка принимает форму пузыря (рис. 66, а). Выходящая жидкость образует неразорванную тонкую пленку, которая вторично стягивается под влиянием сил поверхностного напряжения. [c.118]

При изучении процесса гидрофторирования частиц двуокиси урана (размерами 100—200 мкм) безводным фтористым водородом в кипящем слое было показано, что пузыри имеют сферическую форму с выемкой у основания. Объем этой линзоподобной выемки составляет около 7з от объема сферы. Схематически пузырь показан на рис. 99. Вокруг пузыря образуется газовое облако, внутри которого циркулирует газ. Облако повторяет форму пузыря, но размещается несколько впереди последнего, исчезая у донной части (кильватера). Частицы при подъеме пузыря пронизывают облако. Диаметр облака можно определить по уравнению Дэвидсона [c.275]

Деформированный газовый пузырь при больших числах Рейнольдса. Рассмотрим диффузию к пузырю, всплывающему в жидкости при больших числах Рейнольдса. Форма пузыря существенно зависит от величины числа Вебера We, которое определяется следующим образом [c.177]

Частицы за поднимающимся пузырем образуют след, по форме очень похожий на кильватерную струю жидкости за движущимся в ней твердым шаром при числах Рейнольдса в пределах 1—100. Аналогичный эффект наблюдается и при подъеме крупных газовых пузырей в капельной жидкости. Такие пузыри имеют сферическую лобовую часть и кильватерный угол приблизительно 110° если поверхность сферы продолжить ниже пузыря, то полученный дополнительный объем будет приблизительно равен объему жидкости, поднимающейся вместе с пузырем. Это явление наблюдали,, используя метод трасера однако границы пузыря были весьма расплывчатыми и нестабильными из-за действия вязкостных сил на границе между кильватерной зоной и остальной жидкостью. [c.151]

Для несферических частиц величина коэффициента присоединенной массы может эначительно отличаться от 0,5. Расчеты, проведенные в работе [48], показывают, что для эллипсоидального пузыря с отношением малой и большой полуосей эллипса х =0,4 значение коэффициента присоединенной массы в три раза превышает значение этого коэффициента для сферической частицы, а при х = 0.1 - в двенадцать раз. Таким образом, общепринятая идеализация формы газовых пузырьков сферами при нестационарном движении может приводить к значительным погрешностям. Эксперименты, проведенные в работе [49], в которых с помощью лазерного доплеровского анемометра проводились измерения скорости пузырей на начальном участке их движения, показывают, что зависимость скорости движения пузыря от высоты подъема резко отличается от такой же зависимости для сферической твердой частицы. На первом участке, составляющем примерно lOi/g. скорость пузыря резко возрастает, достигая значения, в полтора раза превышающего значение установившейся скорости. На втором участке скорость начинает падать, приближаясь к установившемуся значению. В зависимости от диаметра пузыря протяженность второго участка составляет 50 — 1(Ю диаметров. По-видимому, некоторое время после отрыва пузырь имеет еще сферическую форму. [c.31]

При экспериментальном определении профиля полного газового облака установлено , чтр оно располагается выше экваториальной плоскости пузыря и имеет форму, очень близко совпадающую с теоретически вычисленной по методам Джексона и Мюррея (в данном случае оба метода дают почти одинаковый результат). Таким образом, теорию газового облака можно считать вполне удовлетворительной. [c.115]

Пробковое, или снарядное, течение — при более высоких скоростях газа происходит слияние пузырьков, в результате чего образуются большие, имеющие характерную пулеобразную форму пузыри, которые могут быть разделены областями жидкости, содержащей более мелкие пузырьки газа, диспергированного в этой жидкости. [c.183]

Расплавленная масса выдавливается через оформляющую головку экструдера в виде лент или прутков. Ленты проходят через охлаждающую ванну с проточной водой, после чего дробятся на ножевых грануляторах в гранулы кубической или призматической формы. Аналогичным образом охлажденные прутки нарезаются в гранулы цилиндрической формы. Цилиндрические гранулы или гранулы в форме чечевицы можно получать резкой прутков непосредственно на решетке экструзионной машины вращающимся ножом с последующим водяным охлаждением их. Чтобы избежать слипания гранул, необходимо обеспечить устойчивый режим вихревого движения охлаждающей воды. Насыпной вес гра-нулята в этом случае 400—450 л. Полученный гранулят необходимо высушить так, чтобы содержание летучих составляло менее 0,1% (определение при 200° С в течение 10 мин). При более вы-соко.м содержании летучих в готовых изделиях возникают пузыри [1]. [c.198]

Навеску 50 мг перекиси бензоила растворяют в смеси 5 г дибутилфталата и 70 г метилметакрилата (предварительно очищенного от ингибитора и перегнанного при пониженном давлении в атмосфере азота), полученный раствор фильтруют в круглодонную колбу емкостью 250 мл. К колбе присоединяют обратный холодильник и нагревают на водяной бане до слабого кипения раствора. Спустя 25—30 мин (продолжительность нагрева нельзя увеличивать, так как реакционная смесь становится слишком вязкой) реакционную смесь переливают в вертикально расположенную форму следующим образом в верхнее отверстие формы вводят капилляр (рис. 31) и с помощью водоструйного насоса в форме создают разрежение. Одновременно форполимеризат вводят и форму через нижнее отверстие с помощью медицинского шприца (лучше без иглы ввиду большой вязкости раствора). При заполнении формы необходимо избегать образования пузырей. Отверстие в заполненной форме заклеивают и форму помещают в печь при 45 °С на 24 ч. Для завершения полимеризации температуру печи ступенчато, через каждые 2 ч, повышают до 60, 80 и 120°С. Затем форму погружают в воду при 80 °С и постепенно охлаждают до комнатной температуры. Стеклянные пластинки легко отлипают от полученного блока полиметилметакрилата, после того как с формы будет снята липкая лента. [c.123]

Подробный анализ работ в этой области содержится в работах [29 — 31]. Если в жидкости отсутствует ПАВ, то движение длинного пузыря в капиллярной трубке, заполненной вязкой жидкостью, рассмотрено в [19]. В этой работе показано, что при малом числе Рейнольдса и без чета силы тяжести течение зависит только от одного безразмерного параметра — капиллярного числа Са= рС//2 , где ц — вязкость жидкости, 11 — скорость движения пузыря, Е — коэффициент поверхностного натяжения поверхности газ — жидкость. При асимптотически малых значениях Са(Са О) течение можно разбить на пять областей, как это показано на рис. 17.10. На каждом конце пузыря образуется полусферическая пгапка, в которой давление и форма контролируются только капиллярными силами. Полусферические шапки сопрягаются с цилиндрическими областями через переходные области. Показано, что в цилиндрической области толщина смачиваюп1,ей пленки и дополнительный перепад давления определяются выражениями [c.456]

Специфической особенностью восходящего движения иузырей в псевдоожиженном слое является образование характерных разрушающихся вздутий сферической формы при достижении свободной поверхности слоя, как это показано на фото 1, стр. 161. Очевидно, таким образом, что пузырь поднимается в слое, смещая в горизонтальном направлении твердые частицы около лобовой части своей поверхности, но не разрушаясь. Форма пузыря в псевдоожиженном слое аналогична форме большого воздушного иузыря в воде, как это можно видеть из фото 2 (см. стр. 162), сделанного в рентгеновских лучах. На последнем показан воздушный пузырь, поднимающийся в слое стеклянных шариков, находящихся в состоянии минимального исевдоожижения [100, 103], Здесь хорошо видна типичная сферическая верхняя часть пузыря, аналогичная наблюдаемой при движении больших иузырей воздуха в воде однако угол обхвата 01 составляет около 120° в отличие от 50° для системы воздух—вода. [c.47]

Таким образом, поверхность пузырей, определяемая из уравнения i(3s = О, несколько отличается от сферической. Пузыри оказываются-немного удлиненными в направлении оси х. Так, если Гь = 1,00, а Ь = 2,00, то пузыри пересекают ось х в точках 1,02. Это удлинение увеличивается, когда Ь уменьшается. Если Ь = 1,4, а Гь = 1,00, то линия ilis = О пересекает ось л в точках 1,12. Следовательно, отличие формы пузырей от сферической весьма незначительно. [c.159]

Считают /4/,что шероховатость поверхйости частиц и их размеры мало влияют на возникновение и форму пузырей, а форма частиц влияет лишь при значительном удалении ее от сферической ( в слое пластинчатых частиц слюды пузыри из каналов не образовывались). Гладкие обтекаемые частицы с небольшим удельным весом образуют более однородные псевдоожиженные системы,чем частицы неправильной формы и с большим удельным весом. [c.274]

Анализ причин отмеченного выше явления позволил установить следующее. Интенсивный поток воздуха через пузырь прижимает частицы под ним к поверхности сетчатого пузыря, образуется зона уплотнения (фактически, неподвижный слой)— борода , легко определяемая паощупь ниже пузыря и отчасти сбоку. Эта зона под пузырем простирается, как установлено визуально, на расстояние порядка диаметра пузыря, а иногда до газораспределительной решетки. Таким образом, в псевдоожиженном слое тонет не просто пузырь , а пузырь вместе с плотной бородой около него. Укажем, что настоящий газовый пузырь огибает искусственный не в непосредственной близости от его сетчатой поверхности, а ниже ее на 50—100 мм, иногда при этом распадаясь (эти наблюдения проводили при размещении пузыря около плоской стенки аппарата). Причем газовый пузырь сплющивается и при огибании пузыря с бородой принимает форму овальной чаши выпуклостью вниз (видимо, повторяя форму бороды ). [c.31]

В отличие от рассмотренных выще представителей пластиножаберных глубоководные акулы и многие другие морские организмы, по-видимому, регулируют плотность тела с помощью ВОСКОВ. Восками называют природные эфиры жирных кислот и спиртов, отличных от глицерина. У многих морских животных эти спирты сами являются производными жирных кислот, так что воск по существу представляет собой комплекс алифатических компонентов, соединенных эфирной связью (рис. 109). У некоторых видов эти вещества имеются в очень больщих количествах. Например, как показали Невенцель и его сотрудники, у обитающих на средних глубинах светящихся рыб Му-с1оркит около 90% липидов составляют воска с цепями из 30—38 атомов углерода столь же высокие концентрации встречаются у мезопелагических ракообразных. У мелководных ракообразных воска содержатся в виде капелек вокруг кишки, а у глубоководных форм они образуют внутриклеточные включения в больщинстве тканей тела. У рыб, живущих на средней глубине, воска находятся главным образом между мышечными волокнами, а также в выстилке плавательного пузыря, где концентрация их необычайно высока иногда в этих плавательных пузырях пространство, предназначенное для газа, всецело [c.351]

Кинограммы свидетельствуют также о дискретном характере истечения струи. Даже при скоростях истечения выше 15 м/с лишь у сопла имелся участок струи относительно небольшого линейного размера. Уже на высоте 5-6 мм струя разрушается и образуются осциллируюш,ие неправильной формы пузыри. При некоторых частотах налагаемых пульсаций отдельные пузыри догоняют и пронзают вышерасположенные, а в некоторых случаях даже обгоняют их. Этот эффект также способствует интенсификации переноса веш,ества в барботажном слое на клапанных тарелках в области динамической работы клапанов. [c.77]

Мелкие поверхностные трещины могут появиться в результате повышенного содержания летучих веществ (мономера и этилбензола) пузыри образуются по той же причине и из-за нетермоста-бильности полистирола недопрессовки бывают из-за плохой грануляции, не обеспечивающей нормальную дозировку сколы являются механическими повреждениями при выталкивании, удалении литника и как следствие неисправности прессформы утяжины могут появляться из-за недостаточного удаления воздуха, попадания влаги или неправильного режима литья коробление является результатом неравномерного охлаждения формы и разной толщины сечений изделия. [c.266]

В зависимости от формы кггеток, образующих многослойный эпителий, его называют многослойным плоским (имеется в некоторых частях пищевода), многослойным кубическим (в протоках потовых желез), многослойным цилиндрическим (в протоках млечных желез) и многослойным переходным (в мочевом пузыре). [c.242]

Соли желчных кислот являются производными стероида холестерола, синтезируемого гепатоцитами. Наиболее обычные из этих солей — гликохолат и таурохолат натрия. Они секретируются вместе с холестеролом и фосфолипидами в форме крупных сферических частиц, называемых мицеллами. Молекулы солей желчных кислот по своим свойствам напоминают детергенты, поскольку один конец у них гидрофильный, а другой — гидрофобный. Холестерол и фосфолипиды удерживают полярные молекулы желчных солей вместе, так что все гидрофобные концы молекул ориентированы одинаково. В кищечнике гидрофобные концы прикрепляются к липидным каплям пищи, а гидрофильные концы — к воде. Это уменьшает поверхностное натяжение липидных капель, благодаря чему они дробятся, образуя мелкодисперсную эмульсию. В результате значительно увеличивается поверхность взаимодействия с жирами фермента липазы, расщепляющей липиды на глицерол и жирные кислоты, которые затем всасываются в кишечнике. Таким образом, желчные кислоты как бы активируют липазу, хотя их действие чисто физическое. При недостатке желчных солей в желчи в ней повышается концентрация холестерола, который может выпадать в осадок на стенках желчных протоков или желчного пузыря, образуя так называемые желчные камни. Эти камни могут вызывать закупорку желчного протока, приводящую к весьма болезненным симптомам. [c.428]

Режимы движения фаз в колонных аппаратах чрезвычайно многообразны. Знание закономерностей поведения фаз в каждом режиме и пределов изменения гидродинамических параметров, в которых существует тот или иной режим, соверщенно необходимо при правильном определении условий проведб йя химических и тепло-массообменных процессов. Многообразие режимов движения фаз в аппаратах колонного типа обусловлено многими факторами в частности, многообразием участвующих в движении сред (твердые, жидкие и газообразные), многообразием величин и направлений скоростей фаз, различными условиями ввода и вывода фаз, возможностью возникновения различного рода неустойчивостей в двухфазном потоке, возможностью протекания процессов дробления и коагуляции частиц, а также влиянием поверхностно-активных веществ и различных примесей на поведение капель и пузырей. Однако при всем многообразии различного вида течений, встречающихся в колонных аппаратах, можно вьщелить определенный класс дисперсных потоков, которые имеют ограниченное число установившихся режимов, а поведение фаз в этих режимах определяется общими для всех систем закономерностями. Такие потоки можно назвать идеальными. Они существуют при скоростях движения фаз, сравнимых со скоростью их относительного движения. При этом частицы распределены достаточно равномерно по сечению аппарата если и существуют градиенты концентрации дисперсной фазы, то они имеют конечную величину. Это означает, что концентрация частиц в среднем меняется от точки к точке непрерывным образом. Форма частиц близка к сферической, а их размер не слишком отличается от среднего размера частиц в потоке. [c.86]

Несмотря на то, что решение Мюррея удовлетворяет уравнению Оссина повсеместно вне пузыря, оно, тем не менее, очень плохо согласуется с исходными уравнениями ( 111,45)—(Щ,48) для большей части наиболее интересной области, занятой газовым облаком. Так, на рис. III-9 показано, что направление вектора скоростного поля в верхней части газового облака обратно его направлению в бесконечности. Таким образом, возмущение вдвое превышает скорость невозмущенного потока, поэтому уже нет достаточных оснований считать его малым относительно такого потока. Следовательно, уравнения Мюррея представляют менее точное, чем уравнение Джексона, решение задачи о свободной поверхности, сформулированной уравнениями (111,45)— (111,48) и связанными с ними граничными условиями, несмотря на близость математиче(жой формы этих уравнений. Однако ранее уже было показано, что имеется достаточно причин для сомнений в обоснованности исключений напряжений в твердой фазе при выводе уравнений (111,45)—(111,48) из полных уравнений движения, особенно для области, расположенной вблизи от поверхности пузыря. Поэтому не исключено, что в аспекте полного решения задачи аппроксимация Мюррея hq уступает решению Джексона. [c.113]

Не представляет затруднений распространение метода Мюррея на пузыри, форма которых ближе к действительной, путем использования конформного отображения Коллинса. Мюррей рассмотрел также случай двухмерного пузыря с замкнутой кильватерной зоной, ограниченной более сложными (с точками перегиба) линиями тока в потенциальном поле. Позднее Мюррей использовал подобный метод для анализа развития во времени пузыря, возникающего в однородном псевдоожиженном слое и первоначально имеющего сферическую (или круглую, в двух измерениях) форму. Он показал, что на нижней поверхности такого пузыря быстро развивается вогнутость, образующая верхнюю границу кильватерной зоны за пузырем. [c.113]

Часто бывает необходимо исследовать одиночный изолированный газовый пузырь ила его воздействие на прилегающие к нему области слоя это практически невозможно сделать, регулируя весь поток газа. Для получения одиночных пузырей и их исследования часто используется приведенная ниже методика (иногда с несущественными изменениями). Слой — двухмерный или любой иной формы — поддерживается в псевдоожиженном состоянии равномерно распределенным газовым потоком, скорость которого очень немного превышает такой слой либо совсем не содержит пузырей, либо они малы (и их появление случайно). Через распределительную решетку или иным путем в аппарат вводят трубку, заканчивающуюся в слое, через которую подают порции газа, генерируя таким образом одиночные дузыри. Давление инжектируемого через трубку газа, длительность инжекции, диаметр трубки и другие условия, необходимые для получения стабильного пузыря нужного размера, подбирают эмпирически. [c.131]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология