Эквивалент механический тепла

Первой работой, имеющей прямое отношение к тепловой задаче трения, является установление Джоулем теплового эквивалента механической работы. Этот эквивалент был установлен на основе взаимосвязи трения и тепла. Однако исследование Джоуля относится к проблеме внутреннего трения. Как ни странно, но применительно к внешнему трению, тепловая задача сформулирована значительно позже. [c.184]

Механизм реакции 216 Механический эквивалент тепла 21 Микрон 9 [c.394]

Системы, рассматриваемые в процессах переработки газов, являются движущимися (потоки газа и жидкостей), поэтому при их изучении удобно рассматривать скорость передачи энергии. Например, мы редко измеряем работу, по довольно часто пользуемся эквивалентным ей понятием мощности, которая является нормой времени для выполнения работы. Имея дело с передачей механической мощности и тепла, следует помнить, что они фактически эквиваленты, так как работа может превращаться в тепло и наоборот. Поэтому их можно выразить в эквивалентных единицах. Если тепло выражается, например, в единицах работы или мощности, то буквенные обозначения должны содержать единицу времени. [c.105]

Первый закон термодинамики гласит, что теплота может быть превращена в механическую работу и, наоборот, механическая работа при известных условиях может быть превращена в тепло. Одна большая калория тепла может дать 427 кгм работы. Это число носит название механического эквивалента теплоты. [c.13]

Тепло как эквивалент энергии занимает совершенно особое место, являясь средством передачи энергии потребителю. Лишь только гравитационная энергия может быть превращена непосредственно в механическую в гидравлических турбинах, тогда как прочие виды естественной энергии поступают в распоряжение человека через тепло. Тепло играет решающую роль во многих отраслях промышленности, являясь важнейшим видом энергии. Любой технологический процесс можно представить как преодоление сил, препятствующих его протеканию. [c.7]

Эта экспериментально определенная разность составляет 1,987 кал/(моль-К). Вместе с тем R — это работа расширения моля газа при нагревании на 1 К при р— = 1 ат , которая в механических единицах составляет 8,309 Дж. Отсюда следует, что 1 кал эквивалентна приблизительно 4,18 Дж. Таким путем в середине прошлого века впервые был найден механический эквивалент тепла, что явилось важным этапом при обосновании первого закона термодинамики. [c.12]

А — механический эквивалент тепла [c.131]

I — механический эквивалент тепла в кгм/ккал. [c.436]

Количественные исследования — типа проведенных Джоулем (1818—1889) — показали, что количество возникающего тепла в необратимых процессах строго пропорционально уменьшению механической энергии, с которым оно связано. Коэффициент пропорциональности известен под названием механического эквивалента теплоты (1 кал = 4,184 дж). [c.41]

Экспериментально Джоулем было установлено, что количество выделившегося тепла АР прямо пропорционально уменьшению АИ7 потенциальной энергии среды, т. е. совершенной работе. Коэффициентом пропорциональности между величиной совершенной работы в механических единицах (джоулях) и теплотой, измеренной в калориметрических единицах (калориях), является так называемый механический Эквивалент теплоты. Если же измерять и теплоту и работу в одних и тех же единицах, принимая одну калорию равной 4,184 дж, то коэффициент пропорциональности обращается в единицу, и можно написать для системы, претерпевшей циклическое превращение [c.216]

В одном из методов определения механического эквивалента тепла применяется калориметр, состоящий из теплоизолированного медного барабана, который может вращаться, преодолевая трение шелковой ленты, имеющей известное натяжение. В одном из опытов медный барабан весом 426 г и радиусом 2,03 см [c.268]

Гей-Люссак сделал следующее заключение Мне кажется, я имею достаточное право заключить, что при переходе воздуха из одного баллона в другой, равной емкости и эвакуированный, изменения температуры в каждом баллоне равны . Аналогичные опыты Гей-Люссак провел с водородом и углекислым газом и получил одинаковые результаты. Таким образом, опыт Гей-Люссака находится в явном противоречии с его исходной позицией, которая заключалась в предположении, что теплоемкость газа при увеличении объема возрастает, а при уменьшении объема уменьшается. Однако ни сам Гей-Люосак, ни два других выдающихся ученых Лаплас и Бертолле, которые присутствовали при проведении его опыта, не поняли полученного результата, и прошло еще 35 лет, прежде чем Р. Майер празильно истолковал опыт Гей-Люссака и обосновал представление о механическом эквиваленте тепла. [c.32]

Деление теплоты испарения жидкости на ее молярный объем (при той же температуре) приводит к значению т. н. внутреннего давления данной жидкости (Я), которое может служить мерой сил связи между ее молекулами. Например, для воды при 100 °С молярный объем составляет 18,8 см и Я = 9,7 18,8 = 1= 0,516 ккал1см . Перевод этой величины в единицы давления при помощи механического эквивалента тепла (1 ккал = 427 кГ-м = 42700 кГ см) дает 0,516 - 42 700 =, = 22 000 кГ/сл4 = 22 ООО ат. Таким образом, внутреннее давление воды очень велико. Подавляющее большинство других жидкостей характеризуется внутренними давлениями порядка 2000—5000 ат, т. е. гораздо меньшими, чем у воды. [c.139]

Из уравнения Клапейрона—Менделеева и выражеппя работы, как произведения рУ, следует, что величина Я есть работа расширения моля идеального газа при нагревании на 1К при постоянном давлении. Отсюда следует, что из уравнения (1.20) можно вычислить механический эквивалент тепла, приравняв разность теплоемкостей Ср и Су, выраженную в тепловых единицах, к работе расширения газа в механических единицах. Например, разность Ср—Су=Н, вырал<енная в калориях, есть 1,987 кал/ /(моль-К), а в джоулях она равна 8,314. Отсюда калория эквивалентна 8,314/1,987 = 4,184 Дж. Подобный расчет впервые был сделан в 1842 г. одним из основателей первого закона термодинамики Р. Майером. [c.23]

Верхний предел удельного расхода работы для теплонасосной установки Эа=1, соответствуюший отношению 7 н/7 в==7 о.с/7 в =0, показывает, что при температуре тепло-приемника Тв- оо удельный расход работы в идеальном цикле ранен тепловому эквиваленту затраченкой механической (электрической) энергии. Это значит, что при постоянной температуре теплоотдатчика 7 = =Го,с=сопз1 удельный расход работы В тепловом насосе с повышением температуры теплоприемника непрерывно возрастает. При очень высоких значениях Гв удельный расход работы делается практически таким же, как и в обычном электрическом нагревателе, и, следовательно, в этих условиях применение теплового насоса не имеет смысла. [c.34]

На этих примерах можно было бы убедиться, что коэффициенты преобразования подобно механическо му эквиваленту тепла / и гра витационному коэффициенту преобра- [c.23]

Сразу же возникает вопрос, какое количество работы должно быть совершено, чтобы получить такое количество тепла. Ответ на этот вопрос дали опыты, выполненные в 1840—1878 г. в Манчестере (Англия) Джехшсом Пре-скотом Джоулем (1818—1889 гг.), после того как Рамфорд (Бенджамин Томпсон, 1753—1814) показал в 1798 г., что рассверливание ствола пушки Т5шым сверлом вызывает новышение температуры ствола. Исследованпя Джоуля позволили установить соотношение между теплотой и работой — значение механического эквивалента тенла, близкое к наиболее точным нз принятых в настоящее время [c.522]

Смотреть страницы где упоминается термин Эквивалент механический тепла: [c.47] [c.32] [c.238] [c.34] [c.6] [c.12] [c.69] [c.175] [c.584] [c.187] [c.204] [c.575] [c.17] [c.193] [c.243] [c.20] [c.122] [c.160] [c.171] [c.176] [c.209] [c.139] [c.10] [c.433] [c.269] [c.17] [c.55] [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология