Идеальная цикл

Из формулы (3.65) следует, что к.п.д. рассматриваемого идеального цикла является функцией соотношения давлений. Чем больше это соотнощение, тем выше к.п.д. При п=1 термический к.п.д. и полезная работа цикла равны нулю. С увеличением я [c.161]

Параметры Размерность Идеальный цикл Цикл с учетом к. п. д. турбины и компрессора [c.163]

Цикл Карно — это идеальный цикл. Его невозможно в точности осуществить в реальной тепловой машине, потому что нельзя обеспечить изотермический подвод п отвод теплоты, а также расширение и сжатие рабочего тела без теплообмена с окружающей средой. Тем не менее исследования Карно имеют большое значение. Они показали, в частности, что для повышения экономичности тепловых двигателей надо осуществлять подвод теплоты к рабочему телу при возможно более высокой температуре, а отвод — при возможно более низкой. [c.32]

Энергия в дизельных двигателях (двигателях с воспламенением от сжатия) вырабатывается за счет использования тепла, получаемого при сгорании топлива, впрыскиваемого в сжатый воздух. Температура воздуха, сжатого до одной десятой первоначального объема, повышается с 15 до 440° С, а при сжатии до одной пятнадцатой — до 565° С при столь высоких температурах топливо самовоспламеняется. В идеальном цикле Дизеля — цикле постоянного давления — топливо впрыскивается и сгорает при определенном угле поворота коленчатого вала, давление в момент совершения поршнем рабочего хода не изменяется. На практике такой идеальный случай никогда не имеет места, и при горении топлива давление повышается. [c.435]

Следовательно, величина работы, производимая тепловой машиной, работающей по идеальному циклу Карно, зависит от разности температур нагревателя Тх и холодильника Гг и соотношения объемов рабочего тела в системе. При этом можно отметить, что изменение внутренней энергии Ai/ осталось постоянным, а работа была произведена только за счет частичного расходования энергии нагревателя на изменение состояния рабочего тела. [c.61]

В ДВС реализуются следующие идеальные циклы [c.142]

Анализ полученных термических к. п. д. идеальных циклов показывает, что [c.144]

Определенная по этим формулам минимально необходимая работа разделения воздуха с получением чистого кислорода х = 1 и — 0) составляет всего 0,248 МДж на 1 м Оз, в то время как на лучших установках разделения воздуха методом глубокого охлаждения расход энергии составляет 1,8 МДж на 1 м 0 . К. и. д. разделения воздуха методом глубокого холода, таким образом, равен всего 14—20%. Таков же порядок к. и. д. разделения нефтезаводских газов с выделением водорода методом глубокого холода. Выполнение идеального цикла выделения водорода от сопутствующих газов требует технически трудно реализуемых режимных условий. Потери связаны с реальными возможностями технических устройств. [c.46]

Работа установок при давлениях в несколько сотен тысяч атмосфер практически невозможна, поэтому реальные циклы сжижения не соответствуют рассмотренному идеальному циклу, отличаясь от последнего более низким давлением сжатии [c.219]

Холодильный коэффициент идеального цикла равен [c.529]

По отношению к идеальному циклу (см. пример 15-1) к. п. д. составляет [c.533]

Одной из причин большой затраты работы в реальном цикле по сравнению с идеальным (цикл Карно) является необратимость процесса, связанная с применением редукционного вентиля. Для [c.260]

Теплота О1, отнимаемая от газа в процессе собственно сжижения, складывается из теи.юты, отнимаемой при охлаждении газа по изобаре /—6 до температуры сжижения и теплоты кондепсации газа (при температуре Г.,), выражаемой изотермой 6—3. Количество тепла эквивалентно площади /—6—3—4—5—1 и выражается разностью энтальпий == — — г,. Общее количество тепла Q (площадь 1—2—3—4—5—1), отнимаемое от газа при его сжижении охлаждающей водой, равно теплоте собственно сжижения (3, и теплоте выделяюш.ейся при изотермическом сжатии газа. Теплота С о для идеального обратимого процесса сжижения газа эквивалентна работе д, затрачиваемой на сжижение в идеальном цикле, т. е. (За = 1- щ- Следовательно (см. рис. ХУИ-2) [c.649]

При отнятии теплоты от охлаждаемого тела, имеющего температуру более низкую, чем окружающая среда, количество теплоты, воспринимаемой в единицу времени рабочим телом (газом, жидкостью), циркулирующим в холодильном цикле, определяют как холодопроизводительность установки и измеряют в ваттах (Вт). Если расход циркулирующего рабочего тела в идеальном цикле обозначим N (в кг/с), то соответственно удельная холодопроизводительность (в Дж/кг) составит [c.51]

Удельная холодопроизводительность <7 в реальных циклах представляет собою полезный эффект охлаждения, вычисляемый в виде разности холодопроизводительности идеального цикла и потерь холода. При этом в окружающую среду от компрессора отводится теплота <7 . [c.51]

Рис. 2.1. Идеальный цикл низкотемпературного охлаждения газа на диаграмме Т—S

Энергетический баланс идеального цикла отражают равенством [c.53]

Рис. 2.2. Идеальный цикл ожижения газа на имитационной схеме (а) и диаграмме Т — (<Г).

Приведенные значения соответствуют КПД идеального цикла. КПД реального теплового двигателя, естественно, ниже. [c.154]

Минимальная работа, затрачиваемая при идеальном цикле сжижения, меньше, чем ири цикле Карно, нри котором все количество тенла Q = Hi — Но отнимается при наиболее низкой температуре Го. [c.53]

С помощью выражения (1.7) для коэффициента работоспособности тепла можно определить удельные затраты работы (или в общем случае эксергии) в идеальном цикле при трансформации тепла одновременно на нескольких температурных уровнях. [c.34]

В 1са,гап пределах изменяется показатель политропы в процессах идеальных циклов тепловых м ш1ин [c.42]

Рис. УП-4. Идеальный цикл ДВС при подводе тепла по нэохоре в рУ- и 7 -диаграммах. Рнс. УП-5. Идеальный цикл ДВС с подводом тепла по изобаре в рК- и Т л-диаграммах.

Рис. VII- . Идеальный цикл со смешанным подводом тепла в pV- и Ts-AHarpaMMax.

На рис. 15-3 линиями 1—2—3—4 —/ представлен цикл холодильной машины с дросселированием хладоагента, отличающийся от цикла идеальной холодильной машины тем, что расширение при дросселировании происходит по линии 5—4 (i = onst). По сравнению с идеальным циклом холодопроизводительность уменьшается на величину отрезка 4—4, равного работе, отдаваемой в детандере. На эту же величину увеличивается затрата работы. В соответствии с уменьшением холодопроизводительности и увеличением затрачиваемой работы холодильный коэффициент снижается. [c.531]

Можно представить себе, однлко, идеальный цикл сжижения газа, в котором затрачиваемая работа будет меньше, чем в цикле Карно (L < LJ. [c.648]

Идеальный цикл сжижения газа. Определим, пользуясь Т — "-диаграммой (рис. XVI1-2), минимальную затрату работы при идеальном обратимом процессе сжижения газа. Начальное состояние газа характеризуется точкой / (Г), г,), а его состояние после сжижения — точкой 3. 1 1деяльпый процесс осуществляется путем изотермического сжатия газа (линия /—2) и его адиабатического, или нзоэнтропического, расширения (линия 2—3). [c.649]

Рис. XVI1-2. Работа сжижения газа по идеальному циклу.

Результаты расчетов работы (в квт-ч1кг), затрачиваемой на сжижение I к2 газа по идеальному циклу 11 д, см. уравнение (ХУП,6)1 и циклу Карно ( .J при Т1 300 "К и — 9,81 10 н/м (1 ат) приведены ниже [c.649]

Из этих даишзьч видно, что работа сжижения газов по идеальному циклу меньше работы, которую нужно затратить при сжижении га юв по циклу Карио. Практически, однако, идеальный процесс сжижения газа с указатюй выше минимальной затратой работы осуществить невозможно, так как ири этом потребовалось бы, как показывают расчеты, сжимать газ до давлений приблизительно 49-10 н/м (500 000 ат). [c.649]

Промышленные установки для сжижения газов работают при условиях, отличающихся от условий, соответствующих идеальному циклу при значительно более низких давлениях сжатия (обычно не превьилаю-щих нескольких сот атмосфер) и необратимости отдельных элементов процесса, таких, например, как потери тепла в окружающую среду. Соответственно, затраты энергии на сжижение газов значительно выше, чем в условиях идеального цикла сжижения. [c.649]

Конденсация паров в конденсаторе // протекает изотермически при температуре Т (горизонтальная линия 2—3). Жидкий холодильный агент из конденсатора поступает в pa иJиpитeльннй цилиндр (на рис. XVH-5, а вместо расширительного цилиндра, применяемого в идеальном цикле, гкжазац дроссельный вентиль III, используемый в реальном цикле), I котором адиабатически расширяется, приобретая температуру Г,,, соответствующую давлению испарения (адиабата 3—4, рис. XVH-5, б). Далее жидкий хладоагент испаряется прн постоянной температуре в испарителе IV, отнимая тепло от охлаждаемой среды (наиравление движения охлаждаемой среды, омывающей поверхность теплообмена испарителя, показано стрелками). Процесс испарения при температуре изображается изотермой 4—/. Пары при температуре (точка /) засасываются компрессором 1, и цикл повторяется снова. Таким образом, весь процесс состоит из двух адиабат (отрезки /—2 и 3—4) и двух изотерм (отрезки [c.655]

Все термодинамические способы повышения степени рекуперации тепловой энергии в узлах теплообмена и ТС в целом определяются вторым законом термодинамики [7,20-24] идельаные обратимые процессы протекают без изменения энтропии, в то время как в реальных, необратимых процессах, она возрастает. Наиболее отчетливо это видно из анализа идеального цикла Карно, в котором возможно максимальное превращение имеющегося тепла в работу. Если обозначить количество тепла при температуре потока Т через Ц, а -температура окружающей среды, то теоретически максимально возможное количество работы А, получаемое в цикле Карно, равно Q (Т -Т )/Т . Величина TQ/TJ - часть тепла, которое рассеивается в атмосферу (рис. I). Зависимость цикла Карно от температуры =(Т]--Тд)/Т представлена на рис. 2. Из изложенного вытекает несколько важных термодинамических предпосылок, учет которых при синтезе оптимальных ресурсосберегающих ТС позволяет обеспечивать их высокую эффективность. [c.38]

На рис. 2.1 в диаграмме Т—S показан идеальный цикл, круговой процесс, в котором рабочее тело не расходуется, для термостатиро-вания какой-либо среды. Газообразное рабочее тело изотермически (температура окружающей среды Т постоянна) сжимается в компрессоре К1 с передачей в окружающую среду теплоты i,, и затратой работы Ajti- На участке /—2 энтропия рабочего тела уменьшается на AS. Изоэнтропийное расширение и охлаждение рабочего тела в детандере Д1 на участке 2—3 сопровождается использованием части энергии для проведения внешней работы Ад . Другая часть работы А 2 реализуется в детандере Д2, находящемся в камере с термостатируемой средой, где изотермически (Тх = onst) отбирается теплота от охлаждаемого тела к охлаждающему (рабочему). В компрессоре К2 затрачивается работа А,,2 на изоэнтропийное сжатие и нагревание рабочего тела, затем оно возвращается в начало цикла— в точку . [c.52]

Идеальным циклом компрессионных трансформаторов тепла при постоянных температурах теплоприемника и теплоотдатчнка служит обратный цикл Карно. В парокомпрессионных установках такой цикл протекает в области влажного пара между левой и правой пограничными кривыми хладоагента. В этих условиях он может быть осуществлен более просто, чем в области газа (рис. 1.2). [c.32]

Удельные затраты работы или равноценной ей эксергип па единицу тепловой производительности трансформатора тепла зависят от температурного уровня, к которому относится эта производительность. Удельные затраты работы (эксергии) в идеальном цикле, отнесенные к единице тепла, отведенного от теп-лоотдатчика с температурой Т [c.33]

Удельные затраты работы в идеальном цикле, отнесенные ь единице тепла, отданного тепло-гриемнику на температурном уровне Гв, [c.33]

Верхний предел удельного расхода работы для теплонасосной установки Эа=1, соответствуюший отношению 7 н/7 в==7 о.с/7 в =0, показывает, что при температуре тепло-приемника Тв- оо удельный расход работы в идеальном цикле ранен тепловому эквиваленту затраченкой механической (электрической) энергии. Это значит, что при постоянной температуре теплоотдатчика 7 = =Го,с=сопз1 удельный расход работы В тепловом насосе с повышением температуры теплоприемника непрерывно возрастает. При очень высоких значениях Гв удельный расход работы делается практически таким же, как и в обычном электрическом нагревателе, и, следовательно, в этих условиях применение теплового насоса не имеет смысла. [c.34]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология