руппа симметрии

Нам остается рассмотреть возможные упаковки фигур, обладающих центром инверсии. Г рупп симметрии, в которые входит центр инверсии, имеется три (Т) (т) , (Г),2а (прямоугольные ячейки) и (1) [c.105]

Г руппа Р2-Х = для молекул в общем положении с симметрией 1 плотнейшая. [c.120]

Г руппа С2 = Са для молекул в общем положении и в частном положении с симметрией 2 допустимая. [c.120]

Решить задачу расщепления вырожденных термов во внешнем поле, руппой преобразований симметрии для атома является группа симметрии шара, обладающая бесконечным числом элементов и множеством неприводимых представлений. Базисными функциями для этих представлений являются сферические функции [см. (1.8)]Kf ( , ф) = Pf ( os ) где —присоединенный полином Лежандра. Для каждого L имеется 2L + 1 сферических функций с различным М (Л1 = О, 1, 2,. .., Ь), преобразующихся линейно друг через друга при преобразовании симметрии группы и осуществляющих неприводимое представление размерности 2L+1. Атомные термы, следовательно, имеют 2L -Ь 1-кратное вырождение. [c.257]

Г руппа Fmm = СЦ для молекул в частном положении с симметрией тт предельно плотная. [c.123]

Г руппа Рпта = весьма удобна для упаковки молекул с симметрией т. В ней имеются предельно плотные слои 2xt[m , накладывающиеся осями 2i. Для упаковки центросимметричных молекул [c.124]

Г руппа РЬса = для молекул в частном положении с симметрией 1 плотнейшая, для молекул в общем положении — допустимая. [c.125]

Для того чтобы выяснить, разрешен ли данный переход, надо определить, по каким представлениям г руппы симметрии молекулы преобразуются волновые функции начального и конечного состояний. Известно, что волновая функция основного состояния преобразуется по единичному представлению, а функция первого возбужденного состояния преобразуется по тому же неприводимому представлению, что и соответствующая нормальная координата. Это следует из того, что первый полином Эрми та пропорционален координате. Функция с более высоким квантовым числом преобразуется, вообще говоря, уже по некоторому приводимому представлению группы. Зная характер этого представления, его можно разложить по характерам неприводимых представлений и найти тем самым данное представление, [c.185]

Молекулы занимают две системы эквивалентных позиций 1) на плоскостях зеркального отражения, 2) на осях второго порядка. Молекулы, располагающиеся по точкам одной системы, равны между собой (во втором случае они делятся на правые и левые) молекулы разных систем имеют, вообще говоря, разное строение и окружение, хотя в частном случае они могут быть практически равны. В каждой из систем молекулы по ориентации относительно осей координат делятся на четыре группы (I-IV и l -IV ), причем молекулы, входящие в одну группу, ковекториальны. Молекулы разных групп преобразуются друг в друга инверсией в центре симметрии (I II и I -> П"), отражением в плоскости п, перпендикулярной оси Z, со скольжением вдоль этой плоскости (I-+III и I III"), поворотом вокруг винтовой оси 2, параллельной оси Z, со сдвигом вдоль этой оси (I - -IV и l ->-IV ) или же с помощью других операций, входящих в Т руппу Ртпа. [c.390]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология