Ламбда-переход

Р — коэффициент изотермического сжатия, Ср — теплоемкость), при фазовых переходах второго рода в точке превращения наблюдается скачкообразное изменение теплоемкости, сжимаемости, а также коэффициента термического расширения. Из-за наблюдаемой при этом характерной формы кривой изменения некоторых свойств от температуры (рис. 9, г), напоминающей греческую букву ламбда X, такие переходы называют ламбда-переходами. Условиями фазовых переходов второго рода в точке превращения являются Д(/ = 0, ДЯ=0, Д5 = 0, ДУ=0. [c.51]

Ламбда-переход — характеризует принципиальные изменения свойств жидкого гелия. При охлаждении жидкого гелия путем откачки паров было установлено, что при температуре 2,18 К наблюдается ряд аномалий. При этой температуре имеет место резкий максимум плотности жидкости. Теплоемкость в этой точке имеет разрыв (рис. 65), резко возрастая при 2,18° К, а затем интенсивно уменьшаясь. Кривая теплоемкости напоминает по форме букву Х, что явилось причиной таких названий, как >.-пере-ход и .-точка. При повышении давления .-точка сдвигается в область более низких температур, составляя 1,77° К при 2,5 Мн м . Линия .-перехода как бы разделяет жидкий гелий на две части, соответствующие состояния называются Не и НеП (см. рис. 63). Этот переход из одного состояния жидкости в другое не сопровождается выделением теплоты перехода, как, например, при конденсации газа или затвердевании жидкости, и называется фазовым переходом 2-го рода, .-переход также сопровождается резким возрастанием теплопроводности жидкости, которая у НеП в 1000 раз превышает теплопроводность серебра или меди. Качественно этот скачок проявляется в том, что при охлаждении ниже А,-точки жид- [c.136]

На кривой теплоемкости возникают при этом характерные пики, похожие на греческую букву ламбда, отчего переходы этого рода называются также ламбда-переходами. [c.224]

Такие фазовые переходы (именуемые иногда ламбда-переходами) также отличаются, в частности, тем, что монотонно изменяются энтальпия, энтропия, объем фаз, но испытывают немонотонный ход, скачки, их производные — теплоемкость, коэффициент теплового расширения и т. п. В гл. V мы вернемся к теории фазовых переходов. [c.296]

Рис. 6, Предполагаемая эволюция аномалии удельной теплоемкости в полимерах как функция увеличивающейся сложности молекул. Для хлористого аммония виден характерный ламбда-переход

Так, эквимольный сплав меди и золота проявляет около некоторой температуры (Т 710 К) аномальное поведение. Именно в этой точке теплоемкость сплава и коэффициент термического расширения претерпевают скачок. Вид кривой для теплоемкости показан на рис. 52. Температура, при которой наблюдается это явление, называют температурой (или точкой) Кюри, по аналогии с температурой исчезновения ферромагнетизма, изучавшейся Пьером Кюри. Пик, изображенный на рисунке, напоминает греческую букву к (ламбда), а потому точку, соответствующую пику по температурной шкале, называют ламбда-точкой. Вгл.УП , 2 упоминается еще об одной Я,-точке, соответствующей переходу (жидкий Не1) (жидкий НеП). [c.128]

Изменение ориентировки магнитных моментов. Важными примерами фазовых переходов второго рода являются процессы, связанные с изменениями ориентировки магнитных моментов атомов, рассмотренные нами в гл. П. Так, например, антиферромагнитный МпО ( ), низкотемпературный, переходит при 117° К в парамагнитный Около этой точки (точка Нееля) магнитная восприимчивость х максимальна, затем падает, описывая кривую, подобную греческой букве ламбда (Х-кривую), как и молярная теплоемкость Ср или коэффициент теплового расширения Р (рис. П1.17) по [16], [17] и [18]. [c.296]

Дайте определение и примеры фазовых переходов первого и второго рода. Чему равен тепловой эффект фазового перехода первого рода Что такое ламбда-кривые Приведите примеры. [c.304]

Температурная зависимость теплоемкости также обнаруживает ламбда-пики (рис. У.31). Однако по данным [26], (рис. У.31, Ь) эти пики расположены в области —72° С, +18° С и +125° С, т. е. сильно смещены по отношению к точкам перехода, а на кривой рис. У.31, а по [271 в области 120° С пиков нет они обнаруживаются в области 200 и 285° С. [c.416]

На стадии расфокусирования зоны переходят из концентрирующего геля в разделяющий. В разделяющем геле компоненты подвергаются просеиванию , и, следовательно, их подвижность уменьшается из-за более высокой концентрации акриламида. Это резко нарушает стационарные условия, которые определяют существование стопки зон при изотахофорезе. Разделяющий гель готовят в разделяющем буферном растворе (фаза гамма), который содержит компонент 3 и противоион 6, pH разделяющего геля должен отличаться от pH фазы бета (при миграции к аноду быть более высоким). По мере того как фаза бета мигрирует в разделяющий гель, создается новая фаза — ламбда. По мере перемещения движущейся границы (ламбда/гамма) компонент 1 фазы дзета вступает в разделяющий гель, его подвижность становится больше подвижности белков, и компонент 1 начинает двигаться впереди них. Таким образом, появляется новая фаза пи и новая движущаяся граница (пи/ламбда), через которую проходят все зоны белков. Они разделяются в соответствии с их индивидуальными скоростями, определяемыми величиной pH фазы пи, проводимостью и величиной приложенного напряжения. Высокому разрешению при таком разделении белков способствуют несколько факторов а) узкая стартовая зо- [c.122]

Свойства жидкого гелия также в своем роде единственны. Кривая зависимости теплоемкости жидкого гелия от температуры указывает на наличие перехода 2-го рода, который наблюдался у некоторых веществ, но у этой простой жидкости явился очень неожиданным. Замечательна диаграмма состояния гелия в области сжижения, согласно которой жидкий гелий существует в двух различных состояниях, называемых гелием I и гелием И, которые разделяются так называемой кривой ламбда (>.). Любопытно также, что кривая перехода гелия в твердое состояние загибается в сторону низких температур, не встречаясь с кривой насыщенных паров. Исключительный интерес представляют такие свойства гелия II, как его необыкновенно большая теплопроводность, очень малая вязкость, наличие ползающей пленки. То же можно сказать о вопросах, представляющих значительные трудности для теоретической трактовки (эйнштейновская конденсация). [c.8]

Штуль [108] наблюдал для жидкого н.-гексана прн температуре 262°К широкий, низкий аномальный переход на кривой удельной теплоемкости. Убеллоде [116] наблюдал довольно резкий переход (около 1000 кал/моль) в удельной теплоемкости пенадекана около 10°С ниже точки затвердения. Начиная с гексадекана, переход второго рода превращается в точку плавления. Однако це-тен обладает низким (200 кал/моль) и широким аномальным переходом на кривой удельной теплоемкости около 25° С ниже точки плавления, хотя в этом соединении вносит усложнение наличие двойных связей. Ламбда-переходы в кривых удельных теплоемкостей парафинов Сое, Сзб и Сз4 получены Гарнером с сотрудниками. Для них температура перехода растет с ростом длины цепи [42]. Кинг и Гарнер обнаружили подобное же поведение для этиловых эфиров одноосновных алифатических кислот от С)8 до Сзо, где температура л-пере-хода правильно растет с 27 до 62°С [58]. [c.23]

В связи с трудностями классификации фазовых превращений на основе объяснения таких явлений при помощи как макроскопической (термодинамической), так и микроскопической теорий был предложен чисто феноменологический подход [392]. Вытекающая из него классификация по существу эквивалентна предложенной Яфри [309], но включает некоторые типы переходов, отчетливо им не выделенные. При анализе поведения примерно ста соединений, указанных в приложении, был сделан вывод, что феноменологически можно различать по крайней мере семь типов превращений в твердой фазе. Некоторые из этих типов уже получили в литературе название, но смысл, вкладываемый в термины, такие, как первый, порядок , изотермический , второй порядок , второго рода , ламбда и высший порядок , бывает различен. Поэтому описываемые ниже типы переходов обозначаются числами и (или) буквами, выбранными в какой-то степени мнемонически. [c.75]

Соль Рочелла образует ромбические кристаллы при 300° К, которые в интервале ферроэлектрического перехода преобразуются в моноклинную форму. При электрическом поле в кристаллографической плоскости yz диэлектрические свойства при всех температурах нормальны. Однако при направлении поля вдоль оси х восприимчивость около 296° К подчиняется закону Кюри — Вейса. Между 255° и 296° К в направлении х имеется спонтанная электрическая поляризация порядка 0,2 микрокулон на 1 см . Ниже 255° К спонтанная поляризация исчезает и восприимчивость снова подчиняется закону Кюри — Вейса, но с другой постоянной Кюри — Вейса. Данные Вильсона [783 показывают небольшой отрицательный энтальпий-ный инкремент в нижней точке Кюри и положительный — в верхней точке Кюри. С другой стороны, Рустергольц нашел аномалию в теплоемкости при 296° К, которая в пике, имеющем характерную ламбда-форму, имеет зиачеяяе 6кал-град -моль , но он не исследовал нижнюю точку Кюри [592]. [c.113]

Модификации титаната бария. Согласно [5] известны 4 модификации титаната бария с точками перехода (Т) [—90° С] (К) [+5°С] (Те) [+120° С] (К) (Рис. У.29, А и С). Первые три тригональная, ромбическая и тетрагональная — сегнетоэлектрики (имеют полярные оси), кубическая -— несегнетоэлектрик. Из температурной зависимости диэлектрической проницаемости по [25] (рис. У.ЗО) видно, что в областях Т = —90° С, +5° С и +120° С четко выступают три ламбда-кривые, обычно отвечающие фазовому переходу второго рода. При этом для направления главной оси ничтожно мала по сравнению с в перпендикулярном ей направлении. [c.416]

Исходя из экспериментальных данных, (1>рёлнх нолучнл значения S/R, равные 0,80 в , -точке и 1,70 при температуре кипения. Так как здесь имеют место и другие эффекты, то из приведенных данных трудно сделать какие-либо количественные выводы. Одпако ясно, что происхождение, если ае всей, то значительной части энтропии жидкого гелия люжно объяснить с помощью теории неупорядоченности. Ясно также, что переход в ламбда-точке весьма напоминает переход в точке Кюри для ферромагнитных металлов. В более поздней работе Леннард-Джонс и Девоншир [77] развили применение этой теории к одноатомным жидкостям. [c.141]

Попутно отметим, что при строго определенной температуре жидкого гелия происходит скачкообразное изменение его свойств — вязкости, теплопроводности, теплоемкости, плотности и т. д. Различие в свойствах жидкого гелия выше и ниже этой определенной температуры столь значительно, что для этих состояний вводят специальное обозначение Hel и Hell, а самый эффект известен под названием ламбда-эффект или Х-точка. Последние исследования Шмидта и Кеезома установили, что л-точка жидкого гелия соответствует температуре 2,186° К, а максимальная плотность жидкого гелия в Х-точке равна 0,1473 кг л. Любопытно отметить, что переход Hel в НеII не связан с обра- [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология