Стокс трубопровода при ламинарном поток

Уравнение (6.18) выражает параболическое распределение скоростей в сечении стационарного ламинарного потока, протекающего по трубопроводу круглого сечения (закон Стокса). Однако в реальных условиях параболический профиль скоростей устанавливается на некотором расстоянии от входа в трубу вследствие возникающих при этом возмущений входной эффект). Отрезок трубы, в котором наблюдаются эти возмущения в потоке до установления стационарного режима, называют участком стабилизации. [c.102]

Для описания картины перемешивания расплава, по нашему мнению, можно привлечь представления гидродинамики о потоке жидкости в трубах [10]. Если поток жидкости в трубе протекает с малой скоростью, течение жидкости происходит в ламинарном режиме и распределение скоростей в сечении трубопровода подчиняется параболическому закону (закон Стокса). Увеличение скорости потока приводит к тому, что в центральной части трубы течение жидкости будет уже турбулентным, за счет чего скорости жидкости в значительной мере [c.22]

Для ламинарных потоков такая задача не вызывает теоретических трудностей. Примером этого является хорошо известный параболический профиль скоростей, который легко получить на основе уравнения Навье — Стокса и подтвердить экспериментально в приближении классической модели Гагена — Пуазейля для стабилизированного ламинарного движения жидкости или газа в трубопроводе, где устанавливается простое соотношение между модулем [c.26]

Рассмотрим уравнение Навье-Стокса для цилиндрических координат в случае установившегося ламинарного движения потока по горизонтальному трубопроводу постоянного сечения. Поток движется вдоль оси у (рис. 3-9), при этом цилиндрические координаты связаны с декартовыми следующим образом [c.60]

Переход от ламинарного сопротивления (закон Стокса) к турбулентному (закон Ньютона) совершается не резко, как в пустотелой трубе, а постепенно, в интервале довольно значительного диапазона чисел Ке. Это объясняется относительно большой по сравнению с размерами частиц толщиной ламинарного слоя у их поверхности, лишь постепенно уменьшающейся с возрастанием числа Ке в переходной области. В трубопроводах толщина пристенного слоя очень мала по сравнению с диаметром потока, поэтому переход от ламинарного сопротивления к турбулентному происходит более резко. [c.59]

С учетом принятых ограничений дп /дт = О (так как поток стационарный) = О (так как поток движется ламинарно вдоль оси у) дк /ду — О (так как трубопровод имеет постоянное сечение). Тогда уравнение Навье Стокса упростится [c.60]

Рассмотрим течение жидкости в лиофильных и лиофобных фильтрах. Известно, что при движении жидкости в канале на стенке его при смачивании материала канала жидкостью образуется неподвижный (или малоподвижный) пограничный слой. Вследствие прилипания жидкости к стенке и внутреннего трения по закону Стокса в сеченчи трубопровода при ламинарном движении устанавливается параболическое распределение скоростей. При этом средняя скорость жидкости в круглой трубе равна половине скорости по оси трубы, а при движении между параллельными пластинами равна двум третям скорости потока в центре. [c.190]

Здесь наблюдается явление, аналогичное турбулентному движению потока по трубопроводу. Оказывается, что при движении шарика в вышеуказанной области значений Ке движение жидкости (газа) имеет также турбулентный характер. Это наглядно показано на рис. 3-3, где при турбулентном движении заметными являются вихри, в отличие от ламинарного движения, характеризуемого законом Стокса. Учитывая последнее выражение, можно, согласно уравнению (3-5), представить сопро-тивлеьше в следующем виде [c.166]

Полученное значение т характеризует среднее касательное напряжение, которое имеет место при ламинарном обтекании частицы восходящим потоком жидкости и расширении слоя фильтрующего материала или, например, при транспортировании зерен по трубопроводу при гидроперегрузке загрузки. Различие между значениями касательного напряжения, полученными при расчете по (3.55) и (3.57), объясняется тем, что зона изменения скорости в модели Стокса больше, чем в модели ламинарного пограничного слоя, поэтому при одинаковой скорости потока градиент скорости в модели Стокса меньше. [c.48]