Движение безвихревое, вихревое

Покажем наглядно возникновение осевого вихря в относительном движении. Рассмотрим движение идеальной жидкости, заполняющей круглый закрытый сосуд, который, в свою очередь, движется по круговой траектории относительно точки О (рис. 35). При движении сосуда абсолютное движение жидкости будет носить по инерции поступательный характер, что отмечено расположением стрелки N. Сосуд же, кроме поступательного движения, совершает поворот относительно своей оси, что вытекает из расположения отмеченной точки А. Сопоставляя положения конца стрелки N и отмеченной точки А, видим, что жидкость получает в относительном к сосуду движении вращение, обратное его переносному движению. Таким образом, безвихревое (поступательное) абсолютное движение является вихревым (вращательным) в относительном движении. [c.60]

Необходимо заметить, что этот вывод справедлив, только если непрерывное движение является безвихревым изэнтропическим по обе стороны контактной характеристики. Если же гю одну сторону движение безвихревое, а по другую — вихревое, то на такой контактной характеристике обязательно будет слабый разрыв. Это следует, например, из формулы вихря (6). Поэтому в общем случае область безвихревого изэнтропического движения всегда отделена от области, в которой этот характер движения нарушен, некоторым сильным или слабым контактным разрывом. [c.105]

Иногда ошибочно называют ламинарное движение безвихревым. В действительности оно всегда вихревое, а его отличительный признак — отсутствие поперечного перемешивания. Прим. ред.) [c.22]

Примечание. Кроме того, дополнительно различают движения вихревое и безвихревое (потенциальное), а также ламинарное и турбулентное. [c.22]

Эти же выводы в более общем виде можно получить следующим способом. Пусть в потоке газа находится несколько контуров Zj,/а, /3..., ограничивающих вихревые области (рис. 128). Вне этих контуров вихревых областей нет. Проведем контур /, который окружает все указанные контуры его точки лежат вне вихревых областей. Тогда область движения, заключенная внутри I и вне контуров 4, /2, 4 - будет представлять область безвихревого движения. Поток вихря в пен равен нулю. На основании теоремы Стокса можно сказать, что циркуляция Г по контуру I будет равна сумме потоков вихрей через области, ограниченные контурами /j, 1 , /3. ... С другой стороны, по той же теореме потоки вихрей через эти контуры соответственно равны циркуляциям, т. е. величинам Г , Га, Г3. ... Отсюда следует [c.295]

Вихревым движением называется такое, при котором вектор угловой скорости частиц жидкости не равен нулю (со= =0). Если этог вектор совпадает с вектором линейной скорости, то в этом частном случае движение называется винтовым движением. Безвихревое движение называется потенциальным." При безвихревом движении существует функция координат 4)<зс, у, г)-О, частные производные которой по координатам есть к мноненты полной скорости по соответствующим координатным осям, подобно тому как частные производные по координатам силовой функции определяют проекции ускорения данного силового поля. [c.22]

В гидродинамике доказывается, что движения идеальной жидкости, бывшие безвихревыми в некоторый момент времени, всегда остаются безвлхревыми. Если же движение было в некоторый момент вихревым, оно всегда будет вихревым. Возникновение вихрей должно быть вызвано специальными причинами, например вязкостью газа или жидкости. [c.103]

В более поздних исследованиях Чепура и др. [38] показали, что описанная выше модель центрального вихря теоретически не обоснована и может рассматриваться лишь как приближенный метод для описания скорости Уравнения (П1-4) и (1П-5), как известно из гидромеханики [5], описывают так называемый классический вихрь Ренкина, для которого характерен резкий переход от вихревого движения к безвихревому, вследствие чего на границе этих двух видов движения производная (1Ю(/(1г претерпевает разрыв, что не согласуется с уравнением Ньютона. [c.98]

Всем, имевшим дело с гидродинамикой, конечно, хорошо известно, что различают вихревое и безвихревое движение. Оказывается, что это разделение имеет место и в квантовой теории вопроса, причем здесь можно провести резкую границу между вихревым и безвихревым движением. Далее квантовая механика показывает, что в то время как в классической теории мы могли бы представит] , себе сколь угодно малое и слабое вихревое движение, вследствие квантовых явлений такое вйхреобразование, если можно так выразиться, происходит только скачками. Оказывается, что образование вихря связано всегда с скачкообразным увеличением энергии на какую-то характерную для данной ж Iдкo ти величину. Величину, разумеется, очень малую и обычно незаметную ввиду крайней слабости квантовых йффеКтов в обычных жидкостях. Наличие такой энергетической щели между безвихревым [c.14]

Оказывается, что наличие энергетической щели однозначно приводит к тому, что при абсолютной температуре О соответствующая жидкость не может производить такой передачи. Для этого в жидкости должно было вовникнуть соответствующее внутреннее движение, а наличие щели делает это возникновение-невозможным. Это относится к абсолютной температуре 0. Если теперь температура не равна абсолютному нулю, то такое рассуждение становится неприменимым, а мы должны рассматривать то тепловое движение, которое возникает при соответствующей температуре в этой жидкости. Это тепловое движение сразу разделяется на 2 группы — на вихревое и безвихревое. Безвихревое движение жидкости — не что иное, как самый обыкновенный звук или, как этот обыкновенный звук называют с определенными основаниями в квантовой механике,, кванты, звука или фононы. [c.15]

Мы знаем, что к обычному параллельному течению в трубе постоянного сечения ураннепие Бернулли не применимо. Необходимо добавить в него член hf (потерянная механическая энергия), который возникает из-за вязкого трения (касательных напряжений), например, уравнение (4. 27) при = 0. В этом случае есть градиент скорости в нанравлении радиуса трубы, но нет компенсирующего градиента в другом направлении. Поэтому согласно уравнению (12. 48) течение является вихревым. Мы можем, конечно, провести для этого вихревого течения линии тока. Суп е-ствует и функция тока, поскольку она вводится на основе одного лишь уравнения неразрывности (гл. 8). Однако поскольку течение не является безвихревым, потенциальной функции ф не существует. Вращение, возникающее в результате сдвига, который га1еет место нри ламинарном движении, аналогично вращению карандаша, зажатого между скользящими друг по другу ладонями. Те же замечания относятся и к течению в пограничном слое. [c.119]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология