Бернулли

Основным уравнением гидродинамики является уравнение Д. Бернулли, представляющее собой частный случай закона сохранения и превращения энергии. Для струйки идеальной жидкости, т. е. такой жидкости, у которой нет вязкости, а значит и внутреннего трения, прп установившемся движении это уравнение имеет вид [c.14]

Рис. 11.2. Силы притяжения, возникающие по закону Бернулли при обтекании двух соседних шаров.

В основе расчетов элементов центробежных компрессорных машин, к которым подводится внешняя работа, лежат уравнение Бернулли, представляющее собой уравнение энергии в механической форме [c.73]

Уравнение Д. Бернулли справедливо и для потока идеальной жидкости при умеренных скоростях движения жидкости и плавно изменяющемся живом сечении. В этом случае р — среднее гидростатическое давление в данном живом сечении, 2 — геодезическая высота центра тяжести этого сечения, а хз — средняя скорость потока в том же живом сечении. [c.14]

Для оценки влияния величины Dit) на результаты моделирования последнее дифференциальное уравнение было преобразовано в соответствии с двумя выше сделанными предположениями. Принятие первого предположения привело к известному уравнению Бернулли [c.117]

Подставляя это выражение в уравнение Бернулли, получаем дифференциальное уравнение 2-го порядка по R или уравнение динамики кавитационной полости. Учет сжимаемости газопаровой фазы в полости пузырька приводит к системе уравнений Кирквуда-Бете, решение которой имеет вид [c.136]

Сила Бернулли (Кенига) возникает при взаимодействии двух осциллирующих кавитационных пузырьков и приводит к их коалесценции (основа всех технологических процессов, где требуется укрупнение газовой фазы в жидкой среде). Это явление также не имеет характерного масштаба времени, так как является атрибутивным свойством акустического поля. Пространственный масштаб действия этой силы (5ск) обратно пропорционален четвертой степени расстояния между центрами кавитационных пузырьков [c.166]

Р х, п) представляет собой знаменитое биноминальное расиределение, или распределение Бернулли. Оно имеет очень полезную асимптотическую форму, когда п — очень большое число, так что при п со, О [3]. [c.120]

СРАВНЕНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ БЕРНУЛЛИ И РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ГАУССА [3] [c.120]

Расход и коэффициенты истечения коротких патрубков и насадков. На основе уравнения Бернулли можио получить формулу для определения расхода жидкости, [c.28]

X — X Распределение Бернулли [уравнение (VI.7.4)] Распределение Гаусса [уравнение (VI.7.7)] а — I Распределение Бернулли [уравнение (VI.7.4)] Распределение Гаусса [уравнение (VI.7.7)] [c.120]

Реологические свойства жидких масел. Смазочные масла относятся к жидкостям. Соответственно их поведение, характеристики, эксплуатационные свойства определяются законами течения жидкостей. В классической гидродинамике общую характеристику течения жидкости описывает уравнение Бернулли [c.266]

Формула (1.59) — уравнение Бернулли в безразмерной форме. [c.16]

Был использован осесимметричный сходящийся насадок, дабы -исключить возможное влияние сил взаимодействия частиц при истечении зернистого материала и, таким образом, приблизиться к условиям истечения невязкой жидкости. Изменение поперечного сечения сопла А вдоль оси х было рассчитано путем совместного решения уравнений (XV,3) и Бернулли для одномерного потока смеси газа и твердых частиц [c.581]

Уравнение Бернулли (2.14), представляющее собой уравнение энергии в механической с рме, связывает полную работу I с эф- [c.59]

Увеличение поперечного сечения по длине диффузора обусловливает уменьшение средней скорости течения и, согласно уравнению Бернулли, повышение статического давления. Таким образом, вдоль диффузора устанавливается положительный градиент давления, вызываюш,ий силу, которая направлена против основного течения. Статическое давление, повышающееся вдоль диффузора, одинаково по всему поперечному сечению, включая область, непосредственно прилегающую к стенке, тогда как скорости распределены по сечению неравномерно и снижаются до нуля у стенки. Вследствие того, что по длине диффузора скорость течения продолжает уменьшаться, при определенных значениях и возникает состояние, при котором запас кинетической энергии потока в пограничном слое становится недостаточным для преодоления давления, характеризующегося положительным градиентом, и поток отрывается от стенок (рис. 1.21, а). [c.27]

С помощью уравнения Д. Бернулли выводятся расчетные формулы для различных случаев движения жидкости и решается большое количество практических задач, связанных с движением жидкости в трубах и открытых руслах. [c.15]

В не имеющем практического значения случае, когда < 1=0, это уравнение приобретает форму уравнения Бернулли при подстановке г=С1 оно превращается в легко интегрируемое линейное уравнение с постоянными коэффициентами [c.118]

Решетки со случайной топологией могут быть получены исключением части элементов из решеток с регулярной топологией, причем исключение производится случайным образом. В рандомизированных решетках координационное число (к.ч.) является случайной величиной, подчиняющейся распределению Бернулли [c.137]

Представленная картина не совпадает с нарисованной для капельных жидкостей возможно, что и в случае твердых частиц образование кильватерной зоны вызвано силами Бернулли. Кроме того, в псевдоожиженном слое существенную роль может также играть поток ожижающего агента через основание пузыря, способствующий образованию вогнутой нижней границы. Не исключено, что этот поток является одной из причин несовпадения кильватерного угла пузыря при его движении в капельной жидкости и псевдоожиженном слое. — Прим. ред. [c.152]

В полученном уравнении заменим некоторые члены на другие, которые известны. или представляют больший интерес. Для этого составим уравнение Бернулли для сечений 1—1 и 2—2 (фиг. 8) [c.34]

Это уравнение в очень редких случаях используется для совместного решения с уравнениями материальных и теплового балансов с целью определения поля давления. К таким случаям относятся системы уравнений, описывающие процессы в длинных трубах (пиролиз углеводородов, полимеризация этилена при высоком давлении). Обычно его применяют для расчета перепада давления в аппарате. При этом нет необходимости рассматривать полное уравнение, например уравнение Бернулли (см. главу IV). [c.66]

Предположим, что решетка помещена в свободный (не ограниченный стенками трубы) поток (рис. 3.1). Струя, набегающая на решетку, будет тормозиться, и согласно уравнению Бернулли в ней будет повышаться статическое давление. В результате появится поперечный градиент давления, и струя начнет растекаться по решетке. [c.79]

При сравнении стационарных решений уравнений Бернулли и Риккати вьшвлено, что имеет место незначительное изменение стационарной численности частиц, которым в инженерных расчетах можно пренебречь. [c.118]

Для простоты рассмотрим симметричное набегание узкой струи на решетку, когда ось струи совпадает с осью канала, по сечению которого требуется распределить поток (см. рис. 4.5). Получаемые результаты можно с определенной точностью распространить и на случай несимметричного набегания струи. Безразмерное уравнение Бернулли для двух сечений О—О узкой струи далеко перед решеткой и р —р непосредственно за решеткой или I—I на небольшом удалении от нее (с учетом того, что средние скорости Шр = гюр- и в этих двух близко расположенных сечениях практически одинаковые и потерями давления на участке между сечениями р —р и 1—1 можно пренебречь) имеет вид [c.108]

Выходное отверстие вблизи сечения к —к оказывает подсасывающее действие, приводящее в зоне струйки 1 к понижению статического давления с /Зк до p ii и соответствующему повышению скорости с ш, до Шк]. В этом случае уравнение Бернулли для сечений fe—к и к —к этой струйки [c.143]

Пондеромоторные силы возникают в сплошной среде при наложении на нее акустического поля. К ним относятся силы Бьеркенеса и силы Бернулли (Кенига). [c.165]

Для приближенных инженерных расчетов можно дальше упростить решение задачи [73]. В частности, если принять 01 = 1, то это приведет к дифференциальным уравнениям, вытекающим из обычного уравнения Бернулли без учета влияния путевого расхода [45]. В уравнениях, полученных в работе [45], кроме того, вместо переменного по длине коэффициента сопротивления трения принят постоянный коэффициент сопротивления Сио.и определяемый экспериментально и учитываюш.ий приближенно кроме потерь в самом подводящем (отводящем) канале изменение удельной энергии за счет отделения (присоединения) масс жидкости и произвольность выбора значения 01. [c.295]

При обтекании системы тел идеальной жидкостью (р, = О и Re- oo) линии тока между ними сгущаются (рис. II. 2) и скорость в этом промежутке возрастает. По закону Бернулли Р + = onst, давление в этом промежутке уменьшается и на тела начинают действовать как бы силы притяжения, [c.29]

Таким образом, в качестве модели для оценки результатов диспергарования во фрикционных потоках предлагается использовать стационарное ращение уравнения Бернулли со своими кинетическими параметрами диспергирования и агрегирования. [c.118]

С. чругон стороны, действительная работа колеса может быть представлена уравнениями Бернулли и первого закона термо-. инамнки (2.14) и (2.15), в которых работы сжатия и потерь прн рассмотрении процесса в ступени как ряда иос. едовательных политропных процессов равны сумме соответствующих работ в элементах ступени [c.68]

Уравнение Бернулли устанавливает связь между давлением р, скоростью v и потерей энергни А, идущей на преодоление сопротивления движению жидкости. Написашюе для двух сечений (из которых первое является начальным) и отиесепнос к единице веса жидкости это уравнение имеет вид [c.26]

Полный папор для двигзюиюйся внутри форсунки струйки, если ирснобречь разностью отметок входа п выхода из сопла форсунки, согла.сно уравнению Бернулли ]1авси [c.223]

Уравнение баланса кинетической энергии. Это уравнение в очень редких случаях используется для совместного ретпения с уравнениями материальных и теплового балансов с целью определения поля давления. Обычно его применяют для расчета перепада давления в аппарате. При этом нет необходимости рассматривать полное уравнение, например уравнение Бернулли или уравнение (1-23). [c.88]

Пусть несжимаемая н невесомая жидкость движется но каналу с произвольным профилем скорости в сечении О—О (рис. 4.1). Для изменения этого профиля поперек сечения р—р канала уста1ювлена плоская тонкостенная решетка с любым распределением коэффициента сопротивления по сечению. Рассмотрим, как изменяется распределение скоростей в сечении 2—2, расположенном на конечном расстоянии ( далеко ) за решеткой (сечення О—О и 2—2 выбирают на таком расстоянии от решетки, на котором нет влияния вносимого ею возмущения, а обычное изменение профиля скорости, свойственное вязкой жидкости при движении на прямом участке, еще незначительно). Опыты [130 I показывают, что это расстояние может быть )авно примерно 2Ь . Для этого разобьем весь поток на п трубок тока. В общем случае распределение скоростей в каждой из трубок может быть любым. Поэтому вместо обычного уравнения Бернулли напишем для г-й трубки тока на участке О—О - 2—2 (рис. 4.2) уравнение полных энергий [c.92]

Аналогично расчету по предлагаемому методу [115] наяишем для какой-нибудь фиксированной трубки тока, находящейся на расстоянии у, от стенки канал ., безразмерное уравнение Бернулли (при расчете решеток переменного сопротивления удобнее ординату у отсчитывать от одной из стенок канала) [c.95]

Пусть в сечении к — к рабочей камеры (рис. 6.3, д) будет установлена решетка постоянного сопротивления ( р = onst). Тогда при отсутствии подсасьшаюш,его действия выходного отверстия уравнение Бернулли для сечений к—k и к —к за решеткой [c.143]

Основные процессы и аппараты химической технологии Изд.7 (1961) -- [ c.45 , c.78 ]

Массообменные процессы химической технологии (1975) -- [ c.7 , c.8 , c.12 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.0 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Кн.1 (1981) -- [ c.35 ]

Теоретические основы типовых процессов химической технологии (1977) -- [ c.18 , c.95 , c.98 , c.102 , c.103 , c.118 , c.126 , c.183 , c.207 , c.209 , c.211 , c.213 ]

Дистилляция (1971) -- [ c.107 ]

Справочник инженера - химика том первый (1969) -- [ c.128 ]

Основные процессы и аппараты Изд10 (2004) -- [ c.0 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 5 (1950) -- [ c.45 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 6 (1955) -- [ c.42 ]

Основы химии Том 2 (1906) -- [ c.394 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Часть 1 Издание 2 (1938) -- [ c.0 ]

Гидромеханические процессы химической технологии Издание 3 (1982) -- [ c.113 ]

Процессы и аппараты химической промышленности (1989) -- [ c.29 , c.58 , c.89 ]

Инженерные методы расчета процессов получения и переработки эластомеров (1982) -- [ c.229 , c.283 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.115 , c.371 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.115 , c.371 ]

Понятия и основы термодинамики (1970) -- [ c.85 , c.93 , c.94 , c.105 , c.106 , c.114 ]

Понятия и основы термодинамики (1962) -- [ c.94 , c.95 , c.97 , c.104 , c.112 ]

Краткий справочник химика Издание 6 (1963) -- [ c.535 ]

Процессы и аппараты химической технологии (1955) -- [ c.18 , c.97 , c.101 ]

Явления переноса (1974) -- [ c.0 ]

Жидкостные экстракторы (1982) -- [ c.48 ]

Гидродинамика, массо и теплообмен в колонных аппаратах (1988) -- [ c.16 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов (1964) -- [ c.118 , c.387 ]

Химическая кинетика м расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.115 , c.371 ]

Химическая термодинамика (1950) -- [ c.370 , c.372 , c.386 , c.408 ]

Методы кинетических расчётов в химии полимеров (1978) -- [ c.313 ]

Вентиляция и кондиционирование воздуха на заводах химических волокон (1971) -- [ c.30 , c.31 ]

Теоретические основы общей химии (1978) -- [ c.101 ]

Процессы и аппараты химической технологии Издание 3 (1966) -- [ c.20 , c.136 , c.163 , c.190 , c.197 , c.198 , c.217 , c.526 ]

Реакционная аппаратура и машины заводов (1975) -- [ c.16 , c.18 , c.54 ]

Перемешивание в химической промышленности (1963) -- [ c.22 , c.24 , c.40 , c.61 ]

Основы химической кинетики (1964) -- [ c.120 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 8 (1971) -- [ c.0 ]

Краткий справочник химика Издание 4 (1955) -- [ c.478 ]

Краткий справочник химика Издание 7 (1964) -- [ c.535 ]

Процессы химической технологии (1958) -- [ c.7 , c.9 , c.11 , c.14 , c.36 , c.50 , c.194 ]

Процессы и аппараты нефтегазопереработки Изд2 (1987) -- [ c.37 , c.72 ]

Термодинамика реальных процессов (1991) -- [ c.202 , c.278 ]

Термодинамика химических реакцый и ёёприменение в неорганической технологии (1935) -- [ c.4 , c.6 , c.25 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.113 ]

От твердой воды до жидкого гелия (1995) -- [ c.28 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология