Безвихревые движения

Условие = 0 является условием безвихревого движения. [c.99]

Осесимметричные безвихревые движения газа описываются уравнением неразрывности [c.224]

Для игнорирования плотности газа в уравнениях движения пренебрегают изменением давления внутри пузыря под действием силы тяжести и ускорения ожижающего агента. Таким образом, поверхность пузыря образуется линиями тока твердых частиц и должна быть поверхность с постоянным давлением газа. Следовательно, форма пузыря должна определяться задачей о линиях тока при безвихревом движении в указанных условиях. [c.96]

Соответствующие результаты могут быть получены и для двухмерного пузыря при условии, что скорость твердой частицы определяется безвихревым движением однородной идеальной жидкости вокруг цилиндра, ось которого ориентирована перпендикулярно к направлению потока [c.98]

Теория безвихревого движения газовой пробки [c.173]

По Партриджу и Роу облако циркуляции по форме близко к сфере (концентрация газа в нем принята одинаковой по всему объему), поднимающейся в режиме безвихревого движения через газовую среду иного состава. Авторы далее использовали эмпирическое уравнение массообмена между неподвижными тарами и ньютоновской жидкостью. [c.290]

Теория безвихревого движения [c.242]

Если предположить, что к системе может быть применена теория безвихревого движения [58, 197, 207, 255, 822, 877], то тангенциальная скорость ит и радиус связаны уравнением [c.242]

Особенно простой вид имеет решение уравнений движения (81) в случае безвихревого движения идеальной жидкости, когда завихренность равна нулю (см. выражения (2)), т. е. [c.92]

Функцию ф принято называть потенциалом скорости, а безвихревое движение — потенциальным. [c.92]

Предположим далее, что движение является установившимся и безвихревым ((о = 0). В этом случае циркуляция по любому неподвижному контуру равна пулю ). Последнее заключение, однако, верно лишь в том случае, если внутри неподвижного контура находятся только частицы жидкости, совершающие безвихревое движение. Циркуляция но неподвижному замкнутому контуру отлична от нуля, если контур охватывает область, внутри которой находится, например, одиночный вихрь ) или обтекаемое тело. [c.105]

В гидродинамике доказывается для весьма широкого класса практически важных движений, что и в случае неустановившегося движения циркуляция по замкнутому контуру постоянна, однако в этом случае рассматривается так называемый жидкий контур, т. е. контур, состоящий из одних и тех же частиц. Последнее утверждение называется теоремой Томпсона. Из этой теоремы следует, что если некоторая масса жидкости в начальный момент времени имела безвихревое движение или покоилась, то и впредь в этой части жидкости не возникает вихрей, о чем уже упоминалось выше (см. также учебник Н. Я. Фабриканта, цитированный выше, в первой сноске). [c.105]

При го->-0 ядро переходит в точку. Эту точку называют точечным изолированным вихрем. Поэтому безвихревое циркуляционное движение можно связать с точечным вихрем последний индуцирует в каждой точке плоскости скорость, перпендикулярную к отрезку, соединяющему эту точку с вихрем, и равную по величине Г/2яг, где г — длина указанного отрезка, т. е. индуцирует безвихревое движение с циркуляцией Г. [c.107]

При безвихревом движении невязкой (идеальной) жидкости rot V = 0. Тогда [c.33]

Безвихревое движение. В этом случае трехчлен Е сохраняет постоянное значение для всего пространства, занятого движущейся жидкостью. [c.22]

Для неустановившегося безвихревого движения уравнения Эйлера (1.31) имеют общий интеграл (интеграл Лагранжа) [c.22]

Авторы, воспользовавшись аналогией между псевдоожиженным слоем вблизи начала псевдоожижения и капельной жидкостью, применили законы движения пузырей и капель в двухфазных системах газ — жидкость и жидкость — жидкость к псевдоожиженным системам. Рассматривая потенциальное (безвихревое) движение пузыря в невязкой псевдожидкости, они предложили теоретическую зависимость для расчета скорости подъема пузырей. В дальнейшем Дэвидсону и Харрисону удалось получить теоретическое соотношение, позволившее оценить максимально возможный размер пузырей ожижающего агента в псевдоожиженных системах, и показать, что различие между однородным и неоднородным псевдоожижением в сущности определяется именно размером этих пузырей. [c.8]

Функция ср называется потенциалом скорости, а безвихревое движение, имеющее потенциал скорости, в соответствии с этим называется [c.236]

Применение такой идеализированной картины к аналогичному вопросу о теплообмене шара или цилиндра с окружающей движущейся средой показывает, что хорошее совпадение теории с опытом получается при больших числах Re, т. е. в условиях развитой турбулентности. Дело в том, что хотя в этом случае имеются срывы вихрей за кормой в тыловой части течения (см. рис. 57), общая картина течения в передней, рабочей части и вокруг сферы остается неизменной и практически соответствует безвихревому движению, за исключением пограничного слоя, толщина которого уменьшается с увеличением числа Рейнольдса. [c.237]

Известно [1—6], что введение сепарирующего узла в виде конических тарелок в ротор центрифуг приводит к значительному увеличению э( х )ективности разделения суспензий. До сих- пор не выяснено, достигается ли этот э( х )ект в основном вследствие увеличения поверхности осаждения или же более существенное значение имеет обеспечение безвихревого движения разделяемой суспензии через ротор [1, 5, 6]. Уточнение этого и было задачей настоящей работы. [c.129]

Уравнение распространения звуковой волны может быть написапо не только для потенциала скорости, но и для ряда величин, 1 ак-то р, р, 8, смещения колебательной скорости и т. д. Од 1а о запись через потенциал скорости наиболее удобна, кроме того, она имеет тот физический смысл, что определяет безвихревое движение жидкости [5, 8], так как гоЬдгас19 = 0. [c.21]

При безвихревом движении со = Шу = со = 0. Для установившегося потока О и уравнения (II. 39) легко дт дт дх [c.98]

Действительно, только при наличии такой функции соблюдается условие безвихревого движения, поскольку [c.99]

В случае ламинарного безвихревого движения профиль тангенциальных составляющих скорости линейно изменяется от i/max= = i/poT (на стенке вращающегося цилиндра) до I7 = 0 (на непо- [c.40]

В случае баротропных течений при отсутствии внешних гравитационных сил для безвихревого движения [т. е. если выполняется уравнение (4)] можно получить интеграл уравнений движения, так называемое уравнение Бернулли [c.21]

Q — rot у = О — безвихревое движение жидкости это условие технически легче всего может быть обеспечено в области подвода потока к колесу [c.46]

Вихревым движением называется такое, при котором вектор угловой скорости частиц жидкости не равен нулю (со= =0). Если этог вектор совпадает с вектором линейной скорости, то в этом частном случае движение называется винтовым движением. Безвихревое движение называется потенциальным." При безвихревом движении существует функция координат 4)<зс, у, г)-О, частные производные которой по координатам есть к мноненты полной скорости по соответствующим координатным осям, подобно тому как частные производные по координатам силовой функции определяют проекции ускорения данного силового поля. [c.22]

Условия существования безвихревого движения жидкости в проточной части машины. Исследования движения идеальной жидкости в проточной части лопастной машины показали важное значение безвихревого течения. Необходимо в связи с этим рассмотреть теоретические условия существования безвихревого течения и технические средства сохранения такого течения как основной схемы движения жидкости в лопастной машине. [c.50]

Как правило, в области, смежной с режимом оптимального к. п. д., линейная зависимость от Q и ю экспериментально подтверждается удовлетворительно. Это обстоятельство является важным экспериментальным обоснованием применения схемы безвихревого движения жидкости в теории лопастных машин. [c.60]

Дальнейшее развитие теории псевдоожиженного слоя возможно только при учете сил статического и динамического взаимодействия между соседними твердыми частицами, что позволит приблизить теоретические построения безвихревого движения к реальной обстановке. Однако для этого необходимо располагать значительно большим объемом экспериментальных данных по реологии системы, чем имеется в настояп ее время. [c.250]

Уравнение (3. 20) известно как уравнение безвихревого движения в неподвижном канале. Интегрирование этого уравнения приводит к уравнению wR = onst, аналогичному уравнению (1. 44) для движения в искривленном канале, а также уравнению (1. 51) для окружной составляющей скорости в канале кольцевого сечения. [c.63]

Чтобы решить задачу для идеальной жидкости, необходимо отыскать форму RQOQ R, удовлетворяющую граничным условиям (2.3) и (2.4) для безвихревого движения жидкости внутри области AA B R Q OQRBA, Рипппн [95] дал численное решение [c.40]

Прежде всего, вадо представить себе картину обтекания частицы правильной формы — цилиндрической или сферической (рис. 57). Точно это можно сделать для безвихревого движения идеальной жидкости (лишенной сил трения). [c.235]

Всем, имевшим дело с гидродинамикой, конечно, хорошо известно, что различают вихревое и безвихревое движение. Оказывается, что это разделение имеет место и в квантовой теории вопроса, причем здесь можно провести резкую границу между вихревым и безвихревым движением. Далее квантовая механика показывает, что в то время как в классической теории мы могли бы представит] , себе сколь угодно малое и слабое вихревое движение, вследствие квантовых явлений такое вйхреобразование, если можно так выразиться, происходит только скачками. Оказывается, что образование вихря связано всегда с скачкообразным увеличением энергии на какую-то характерную для данной ж Iдкo ти величину. Величину, разумеется, очень малую и обычно незаметную ввиду крайней слабости квантовых йффеКтов в обычных жидкостях. Наличие такой энергетической щели между безвихревым [c.14]

Оказывается, что наличие энергетической щели однозначно приводит к тому, что при абсолютной температуре О соответствующая жидкость не может производить такой передачи. Для этого в жидкости должно было вовникнуть соответствующее внутреннее движение, а наличие щели делает это возникновение-невозможным. Это относится к абсолютной температуре 0. Если теперь температура не равна абсолютному нулю, то такое рассуждение становится неприменимым, а мы должны рассматривать то тепловое движение, которое возникает при соответствующей температуре в этой жидкости. Это тепловое движение сразу разделяется на 2 группы — на вихревое и безвихревое. Безвихревое движение жидкости — не что иное, как самый обыкновенный звук или, как этот обыкновенный звук называют с определенными основаниями в квантовой механике,, кванты, звука или фононы. [c.15]

Парадокс неаналитичности. Для того чтобы область жидкости, находящаяся вначале в состоянии покоя (или в безвихревом, движении), стала завихренной, она должна уже иметь завихренность, которая является неаналитической функцией времени. [c.54]

Первый член этого выражения есть не что иное, как коэффициент массоотдачи по Хигби. При т 2гк1и второй член по величине сравним с первым, и значение Рс по формуле Хигби получается заниженным почти на 100%. Указывается [32], что единственный случай, когда модель проницания дает правильный результат,— это ламинарное безвихревое движение тонких пленок жидкости. [c.158]

Решение задач о пространственном обтекании тел очень сложно. В гидродинамике обычно в случае безвихревого движения (при rot да = 0) идеальной жидкости вводят понятие о потенциале скоростей ф. Проекции скорости будут выражены как = d(fldx Wy = d(f dy W- = дср/дг, a w = grad ф. Таким образом, ф = = ф (х, у, г) для установившегося безвихревого (называемого также потенциальным) движения. Введение еще одной функции г] , связанной с проекциями скоростей w, и (при условии непрерывности их изменения по координатам) = д /ду и = = —d ldx, позволяет получить уравнение неразрывности в виде [c.109]

Если при каком-либо режиме (например, расчетном) циркуляция по контуру профиля лопасти постоянна по всей ее ширине, то коэффициенты йх и 1 постоянны для всей лопасти. Из уравнения (2. 116) следует, что циркуляция скорости по контуру лопасти является линейной функцией от подачи <3 и угловой скорости колеса со. Этот теорётический вывод, построенный на теории потенциального потока, может" ыть относительно легко экспериментально проверен для определенной проточной части машины. Такие исследования впервые были проведены применительно к насосам Всесоюзным научно-исследовательским институтом гидромашиностроения (ВИГМ). Границы сохранения линейной зависимости от производительности и числа оборотов, полученные экспериментально, позволяют по внешним характеристикам машины установить возможную область приложения теории безвихревого движения жидкости для исследования явлений в проточной части ее. [c.59]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология