Кипение в большом объеме

Увеличение пузырьков пара перед отрывом, а также подъем их в жидкости приводит в движение определенные столбики жидкости, которые вызывают циркуляцию и перемешивание жидкости во всем объеме и вдоль поверхности нагрева. Этим определяется в основном степень интенсивности передачи тепла от поверхности нагрева к жидкости. Поэтому при кипении в большом объеме жидкости, т, е. при естественной конвекции, коэффициент теплоотдачи а тем больше, чем больше частота образования пузырьков и чем больше количество центров парообразования на поверхности нагрева. Ввиду того, что частота отрыва пузырьков и количество центров парообразования зависят от разности температур поверхности теплообмена и жидкости, коэффициент теплоотдачи при кипении жидкости является функцией этой разности температур или теплового напряжения поверхности нагрева, [c.108]

Критическую удельную тепловую нагрузку, при которой пузырьковое кипение переходит в пленочное, а коэффициент теплоотдачи принимает максимальное значение, можно оценить по формуле, справедливой для кипения в большом объеме [c.23]

Кипение в большом объеме [c.221]

Процесс теплообмена поверхности, погруженной в объем первоначально неподвижной жидкости, самоустанавливающийся под влиянием зарождения, роста и отрыва паровых пузырьков, называется обычно кипением в большом объеме. Как отмечалось в предыдущем разделе для кипения жидкости на поверхности теплообмена, необходимо, чтобы температура ее несколько превышала температуру насыщения при существующем давлении в системе. Величину теплового потока, соответствующую началу пузырькового кипения в большом объеме, на горизонтально расположенных трубах, можно вычислить с помощью зависимости, описывающей экспериментальные данные [c.221]

Интерполяционные зависимости, полученные для неразвитого кипения жидкости в каналах, просты и удобны для использования. Существует, однако, мнение [17], что при кипении в потоке гидродинамическая структура пристенного слоя жидкости отличается от структуры слоя, формирующегося при кипении в большом объеме Следовательно, в интерполяционных соотношениях (7.72) и (7.74) нельзя использовать данные, полученные при кипении жидкости в большом объеме, а следует пользоваться экспериментальными данными по кипению в потоке. [c.243]

При пузырьковом режиме кипения в большом объеме (в условиях естественной конвекции) для всех жидкостей, смачивающих поверхность нагрева, и [c.575]

Прн пузырьковом кипении в трубах вертикальных испарителей с естественной циркуляцией, а также при кипении в большом объеме в условиях естественной циркуляции применяется формула [0-2] [c.576]

Точка кризиса кипения, или значение второй крити-ческой разности температур, представляет большой практический интерес в том случае, когда задан тепловой поток д=аАТ. Как только тепловой поток превышает второе критическое значение, температура поверхности быстро увеличивается на сотни градусов, что может привести к ее разрушению. Для расчета критического теплового потока при кипении в большом объеме используются эмпирические корреляционные соотношения, содержащие зависимость от основных физических свойств. В горизонтальных трубах, из-за того что внутренняя поверхность смочена не [c.97]

КИПЕНИЕ В БОЛЬШОМ ОБЪЕМЕ [c.369]

Хотя уравнения (7) и (8) появились более 20 лет назад, они еще широко используются и являются основными уравнениями методов расчета теплоотдачи при кипении в большом объеме (см. 2.7,3). [c.371]

При <0,15 не следует пользоваться табл. 6. Для очень малых нагревателен силы поверхностного натяжения намного больше инерционных и гидродинамическая теория для критического теплового потока при кипении в большом объеме неверна. В действительности при очень низких <0,01 отсутствуют пузырьковое кипение и максимум и минимум на кривой кипения. Тогда кривая кипения имеет участок свободной конвекции, переходящий непосредственно в область пленочного кипения (рис. 8). [c.375]

Представляется, что уравнения, обобщающие данные по кипению в большом объеме (см. 2.7.2), подобны уравнениям для случая вынужденной конвекции, полностью развитого кипения и кипения с недогревом. Однако значения тангенса угла наклона и отрезка, отсекаемого на координатной оси [п к А и уравнении (6), 2.7.2], могут отличаться от значений, соответствующих кипению в большом объеме. [c.382]

КИПЕНИЕ БИНАРНЫХ и МНОГОКОМПОНЕНТНЫХ СМЕСЕЙ. КИПЕНИЕ В БОЛЬШОМ ОБЪЕМЕ [c.415]

А. Кипение в большом объеме. Сильное влияние обработки поверхности на пузырьковое кипение в большом объеме, включая эффекты старения, обсуждается в 2.7.2. Многочисленные разновидности обработки поверхности и структуры использованы для снижения разности температура стенка — температура насыщения жидкости АТ . Хотя пузырьковое кипение можно интенсифицировать даже путем незначительных изменений поверхности [5], особенно эффективны специальные методы. Для воды образование небольших несмачивающихся участков (тефлон или эпоксидная смола) на поверхности илн во впадинах снижает ATs при постоянном д в 3—4 раза (6]. Данное сравнение, так же как и другие приведенные в этом параграфе, основаны на определении теплового потока по площади поверхности гладкой трубы. [c.423]

Теплоотдача при пузырьковом кипении в большом объеме наиболее подробно исследована экспериментально, и, как отмечалось в предыдущем разделе, до сих пор при описании зависимости коэффициента теплоотдачи от параметров, определяющих этот процесс, предпочтение отдается интерполяционным соотношениям. Обширный экспериментальный материал, накопленный к настоящему времени, позволяет с достоверностью определить влияние отдельных параметров. Так, в большинстве эмпирических зависимостей для развитого кипения показатель степени у плотности теплового потока изменяется в сравнительно узком диапазоне от 0,6 до 0,7. Влияние же отдельных теплофизических свойств жидкости не уста-новлено столь определенно, поскольку при обобщении экспериментальных данных авторы используют различные методы выявления определяющих критериев. [c.223]

В основе другой модели пузырькового кипения в большом объеме лежит допущение о том, что процесс кипения автомоделей по отношению к ускорению сил поля тяжести. Основанием для этого допущения послужил экспериментально наблюдаемый факт слабого влияния гравитации на процессы кипения. [c.224]

Кипение в большом объеме определяется как кипение па поверхности нагрева, погруженной в большой объем неподвижной жидкости. Эта жидкость может находиться нри ее точке кииеиия, и в этом случае говорят о кипении насыщенной жидкости в большом объеме или ниже ее точки кипения, когда говорят о кипении недогретой жидкости и большом объеме. Результаты исследования теплоотдачи при кипении в больы]ом объеме обычно представляются в внде зависимости плотности теплового потока от температуры поверхности стенки нагревателя Т ,, т. е. в виде кривой кипения. Кривая кипения воды прн атмосферном давлении показана на рис. 1. Возможно другое представлеиие с использованием перегрева стенки (Тщ,— вместо температуры стсики. [c.369]

Следует сразу же подчеркнуть важное влияние условий на поверхности на пузырьковое кипение в большом объеме. Для примера на рис. 3 приведены экспериментальные данные, полученные в [4 , для кипения га-пентана на медной поверхности. Различная обработка поверхности вызывает ири заданном тепловом гютоке изменение перегрева стенки — (7 и,—Тц () примерно в 5 раз. [c.370]

НОЙ С недостатком жидкости — двумя относительно мало-эффективными формами переноса теплоты. На рис. 3 и 4 зона с пленочным кипением разделена произвольно ка две области пленочное кипение с недогревом и пленочное кипение насыщенной жидкости. Пленочное кипение в условиях вынужденного движения в основном подобно наблюдаемому при кипении в большом объеме. Поверхность нагрена покрывается паровой пленкой, через которую должна передаваться теплота. Коэффициент теплоотдачи на порядок ниже, чем в области перед критическим тепловым потоком, в основном из-за низкой теплопроводности пара, прилегающего к поверхности. [c.381]

Измеренные значения критической тепловой нагру.зки на цилиндре диаметром 18 мм при скоростях поиереч юго потока до 1,66 м/с примерно такие же, как при кипении в большом объеме. Критерий в виде уравнения (6) предсказывает переход к двумерной спутной струе при намного меньшей скорости. Однако сравнение затруднено вследствие короткого экспериментального участка L/D 2,5) и конструкции креплений. [c.407]

В [5] получены данные по кипению в большом объеме смесей бензол — толуол, этанол — бензол, вода — изо-бутанол во всем диапазоне составов и при давлениях 0,5 0,1 и 0,2 МПа. Результаты представлены с исгюльзо-ванием коэффициента теплоотдачи, а не разности температур. Если перенос массы пе оказывает влияния на процесс кипения, то коэффициент теплоотдачи (идеальная величина) при любом составе жидкости (л ) связан с коэффициентами теплоотдачи для чистых компонентов (а , л) [c.416]

В. Критический тепловой поток. Критический тепловой поток при кипеиии в большом объеме изменяется, когда небольшое количество второго компонента добавлено в чистую жидкость. Он может быть выше или ниже, чем для любого из компонентов. Как и с коэффициентом теплоотдачи при пузырьковом кипении, изменение, вызванное вторым компонентом, велико, хотя изменение физических свойств (поверхностного натяжения вязкости и плотности) небольшое. Поэтому невозможно предсказать заранее влияние второго компонента на кризис просто подстановкой измененных физических свойств в уравнение для критического теплового потока при кипении в большом объеме, предложенное, например, в (8, 9] (см. 2.7.2). [c.417]

Активные методы интенсификации включают вращение, вибрацию, удары по поверхности нагрева, вибрацию жидкости, электростатические поля и отсос у поверхности нагрева [1—4]. Хотя активные методы более эффективны в снижении дiTs увеличении практические применения их крайне ограничены в большей степени из-за трудностей надежного обеспечения указанных воздействий. Возможно основной вклад многих исследований в этой области представляет информация относительно. изменений кипения в большом объеме, когда эти эффекты проявляются в теплообменном оборудовании. [c.424]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология