Теплопроводность и паров

Рис. 10. Зависимость теплопроводности водных растворов этиленгликоля (а) и теплопроводности паров этиленгликолей (б) от температуры

Коэффициент теплопроводности паров бензина рассчитывается по формуле [c.105]

Коэффициент теплопроводности паров топлив Хп при обычных условиях можно определить, пользуясь такой зависи- [c.104]

Рис. П2.6. Графики, иллюстрирующие влияние температуры и давления на теплопроводность пара.

Каннулик и Мартин I Л. 1-72], установив значительное расхождение в значениях теплопроводности газов при атмосферном давлении, применили метод нагретой проволоки для определения правильных значений теплопроводности водорода, кислорода, углекислого газа, гелия, аргон а, неона сферном давлении. Этот же метод использован П. И. Шушпановым [Л. 1-73] для исследования теплопроводности паров восьми спиртов и С. И. Грибковой [Л. 1-74] для исследования теплопроводности паров ряда эфиров, А. К. Абас-Заде [Л. 1-75] для исследования теплапроводиости в жидкой и паровой фазах ацетона, [c.87]

При отсутствии экспериментальных данных теплопроводность паров реактивных топлив при температуре 0°С и атмосферном давлении можно вычислить по формуле [c.63]

Имеюш,иеся в литературе данные 60] подтверждают поло--жение, что теплопроводность паров реактивных топлив слабо зависит от их химического состава. [c.64]

Температурная зависимость теплопроводности паров удовлетворительно описывается формулой [c.64]

Теплопроводность паров не зависит в первом приближении от давления, если соблюдается условие [71] [c.64]

Избыточную теплопроводность паров реактивных топлив под давлением можно рассчитать по формуле (2.37), но только с иными значениями постоянных А а п, которые следует определять заново при р>ркр. Согласно [72], пока- [c.64]

Для вычисления теплопроводности паров топлив при критической температуре рекомендуется использовать формулу [c.65]

Для индивидуальных углеводородов с линейной структурой молекул эта формула позволяет вычислять теплопроводность паров при критической температуре с погрешностью не более 1,6%. Для циклических углеводородов погрешность выше [76]. [c.65]

К свойствам, представляемым зависимостями от температуры, относятся давление пара чистого компонента (упругость пара) плотность жидкой и паровой фаз теплоемкость жидкой и паровой фаз вязкость жидкой и паровой фаз коэффициенты теплопроводности жидкости, теплопроводности пара поверхностное натяжение теплота парообразования. [c.99]

Коэффициент теплопроводности паров топлив может быть рассчитан по уравнению [22] [c.39]

Коэффициент теплопроводности паров ароматических и нафтеновых углеводородов при давлении от 0.12 до. 0,59 МПа и Тпр<1,0 [c.105]

Коэффициент теплопроводности паров нефтяных фракций, содержащих ароматические углеводороды, водород и некоторые неуглеводородные газы, в области давлений не выше 0,45 МПа можно определить в зависимости от температуры и мольной массы (М=15—150) (см. Приложение рис. П-24). [c.111]

Рис. П-24. Зависимость теплопроводности паров нефтяных фракций от температуры и молекулярной массы.

Таким образом, при умеренно высоких температурах стенки радиационный теплообмен не искажает существенно схему процесса испарения сфероида, положенную в основу выражения для скорости испарения йКо/йх. Проведенные расчеты дают возможность вносить поправку на радиационный теплообмен в формулу скорости испарения — добавлять к теплопроводности пара в зазоре Ап расчетное значение Яр, определяемое По кривым, приведенным на рис. 2.7. [c.75]

Значительные отклонения вычисленных значений теплопроводности пара метилового спирта от экспериментальных можно объяснить тем, что опыты производились Шушпановым со спиртом, содержавшим 0,5% ацетона. Им же исследованный пар этилового спирта содержал воду до 5,5%. Эти вещества отмечены в табл. 3-5 звездочками, как сомнительные. [c.158]

Рио. 188. Теплопроводность паров фреонов 23 и 116 в интервале тем> ператур от —100 до 400 9Q [106] [c.325]

При К. на пов-сти нагрева возможны два осн. режима — пузырьковый (пар возникает в виде цепочек пузырей на отд. центрах К.) и пленочный (жидкость отделяется от пов-сти нагрева сплошной паровой пленкой). Переход от пузырькового К. к пленочному (первый кризис К.) происходит при первой критич. плотности теплового потока, обратный переход (второй кризис К.)—при второй критич. плотности, к рая значительно меньше первой при своб. конвекции жидкости. При низких давлениях может возникать режим непосредств. перехода однофазной конвекции жидкости в пленочное К. (третий кризис). Пузырьковое К.— один из наиб, интенсивных процессов теплообмена в этом случае коэф. теплоотдачи а [в Вт/(м -К)] пропорционален плотности теплового потока (в Вт/м ) в степени 2,3. Для пленочного К., как правило, характерны существенно более низкие значения а в связи с меньшей теплопроводностью пара по сравнению с жидкостью. [c.256]

Коэффициент теплопроводности паров при 25 °С и атмосферном давлении, Вт/(м К) 0,0119 0,0119 0,0121 0,0145 [c.41]

Теплота парообразования при нормальной температуре кипения, кДж/кг Коэффициент теплопроводности жидкости при 25 С, Вт/(м К) Коэффициент теплопроводности паров при 25 °С и атмосферном давлении, Вт/(м К) [c.50]

Таким образом, транспорт теплоты при пузырчатом кипении состоит из переноса теплоты от стенки к жидкости, а затем жидкостью теплота передается внутренней поверхности пузырьков в виде теплоты испарения. Передача теплоты от стенки непосредственно к пузырьку ничтожно мала, так как очень мала поверхность касания пузырьков со стенкой, к тому же низка теплопроводность пара. Для того чтобы теплота от жидкости передавалась пузырькам пара, жидкость должна иметь температуру несколько выше температуры пара. Поэтому при кипении жидкость несколько перегрета относительно температуры насыщенного нара над поверхностью кипящей жидкости. [c.291]

В интервале 80—120 °С имеет место небольшой максимум теплопроводности [16], как видно из рис. 10, а, а на рис. 10, б показана теплопроводность паров этиленгликоля в интервале О—500 [3]. [c.48]

НОЙ С недостатком жидкости — двумя относительно мало-эффективными формами переноса теплоты. На рис. 3 и 4 зона с пленочным кипением разделена произвольно ка две области пленочное кипение с недогревом и пленочное кипение насыщенной жидкости. Пленочное кипение в условиях вынужденного движения в основном подобно наблюдаемому при кипении в большом объеме. Поверхность нагрена покрывается паровой пленкой, через которую должна передаваться теплота. Коэффициент теплоотдачи на порядок ниже, чем в области перед критическим тепловым потоком, в основном из-за низкой теплопроводности пара, прилегающего к поверхности. [c.381]

Исследования процесса кипения >1чидк0степ показывают, что при кипении пар образуется в виде пузырьков в определенных местах (центрах) поверхности нагрева. Ири хорошей смачиваемости я>ид-костью поверхности нагрева (на рис. 6-5, а при небольшом угле 0), жидкость подтекает под пузырьки и облегчает их отрыв от поверхности нагрева. При плохой смачиваемости пузырьки пара имеют широкое основание и достигают При отрыве больших размеров (на рис. 6-5, б при большом угле 0) фактически отрывается только вершина пузырька, а у поверхности наг.рева все время имеется паровая прослойка. При большом числе центров парообразования поверхность нагрева может покрываемся сплошной паровой пленкой. В этом случае из-за плохой теплопроводности пара коэффициенты теплоотдачи имеют малые значения. Таким образом, при кипении [c.144]

Образующийся пузырек принимает тепло от окружающей жидкости. Непосредственно от греющей поверхности пузырек тепла не принимает из-за низкой теплопроводности пара. Когда сила, поднимающая пузырек вверх, превысит силу поверхностного натяжения по окружности пузырька в месте его соприкосновения с поверхностью, он отрывается и поднимается вверх. Существенное Ёлияние при этом оказывает угол смачивания поверхности жидкостью (рис. 1У-28). [c.329]

Упрощенная схема процесса пспарения каплн жидкости в сфероидальном состоянии основывается иа изложенных ранее закономерностях качественного характера и принимается большинством авторов, рассматривавших данный вопрос [2.13, 2.24—2.26]. Полагаем, что капля имеет форму полусферы. Зазор между основанием каили, которое считается плоским, и стенкой всюду имеет одинаковую величину йп и в несколько десятков раз меньше размера каили. Генерация пара осуществляется с поверхности основания каили в количестве, соответствующем поступающему сюда тепловому потоку без учета затрат теплоты на перегрев пара. Ламинарный поток пара.растекается к периферии капли под действием радиального градиента давления, испытывая, кроме того, воздействие сил вязкого трения (нормальной к поверхности испарения составляющей скорости пара пренебрегаем). Теплота от стенкн к основанию капли через слой пара передается с интенсивностью, определяемой коэффициентом теплоотдачи а=Яэф/бп, где в первом приближении можно считать Яэфя =Яп, т. е. эффективная теплопроводность зазора равна теплопроводности пара. Таким образом иод каплей в начальный момент времени т=0 автоматически устанавливается определенный размер зазора бп, так что плотность теплового потока //к= =ЯпА7 /бп ограничивается значением, обеспечивающим такую скорость парообразования, которая необходима для поддержания канли на паровой подушке и выталкивания пара из-под каили в окружающую среду. Следовательно, анализ сводится в основном к исследованию динамики парового потока под каплей. Уравнение движения для системы координат, принятой на рис. 2.4, молшо представить следующим образом [c.60]

При получении формулы для скорости испарения йЯо/йх предпола- галось, что теплота через зазор между сфероидом и стенкой передается исключительно теплопроводностью, так что тепловой поток определяется теплопроводностью пара и размером зазора. Произведем простую оценку доли радиационной составляющей, которая может, иметь значение при высокой температуре охлаждаемой поверхности. Предполагается, что теплообмен излучением осуществляется независимо от других видов переноса теплоты излучающая система представляет собой две параллельные черные поверхности с температурами Тс я соответственно. Независимость лучистого потока определяется выражением [c.70]

Измерительная трубка, исполмованная Ламбертом, Стейном и Вудом для измерения теплопроводности паров органических веществ по методу нагретой проволоки [Л. 1-66] в университете Оксфорда, приведена на рис. 1-17. На этой трубке произведено исследование ряда паров органических веществ в интервале давлений от 50 до 700 мм рт. ст. при температурах 25, 66 и 85° С. [c.79]

Тимрот Д. Л., JVlaxpoB В. В. Термоэлектрический метод определения тенло-проводности газов и жидкостей. Исследование теплопроводности паров уксусной кислоты. — ИЖФ, 1976, т. XXXI, К 6, с. 965—971. [c.468]

Теплопроводность водных растворов диэтиленглш оля с повышением температуры до 120 °С незначительно увеличивается, а затем медленно снижается. Теплопроводность водных растворов диэтиленгликоля в интервале от 40 до 160 °С [16] дана в табл. 39, а в интервале от О до 180 °С показана на рис. 38 [5] теплопроводность паров диэтиленгликоля приведена на рис. 10, б (см. стр. 48). [c.124]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология