Структура слои

Структуры зернистого слоя в объеме аппарата и в непосредственной близости к ограничивающим стенкам или погруженным в слой поверхностям теплообмена несколько различны. Для встречающихся на практике случаев, когда отношение >ап/ а < < 10, воздействие стенок сказывается и на структуру слоя в самом центре аппарата. [c.15]

Сложная и носящая статистический характер геометрическая структура зернистого слоя не позволяет точно определить положение точек, в которых должно выполняться граничное условие (II. 1). Это обстоятельство, а также нелинейность основных уравнений гидродинамики, не позволяет получить сколько-нибудь точные решения для скоростей и перепада давлений в зернистом слое. При малых скоростях течения в условиях преобладания сил вязкости можно пренебречь квадратичными членами и уравнения гидродинамики становятся линейными, что облегчает получение точных или приближенных решений при сильной идеализации геометрической структуры слоя (см. ниже). В общем же случае для анализа течения в зернистом слое приходится обращаться к эксперименту с использованием при его обработке методов теории подобия [4]. [c.21]

Рис. 232. Структура слоя, образованного октаэдрическими структурными единицами АВе, соединения типа АВз (а) и соединения

Во-первых, на базе представления о зернистом слое как принципиально неоднородной системе проведен критический статистический анализ некоторых основных понятий, которыми, иногда не задумываясь, пользуются практики — структура слоя, его порозность и удельная поверхность, средняя локальная скорость потока — и очерчены границы применимости этих понятий. [c.3]

Большинство исследователей основывалось на суммарных уравнениях теплопередачи, в частности на уравнении (VHI, 41), не пытаясь выразить свои данные при помощи четырехстадийного механизма. Изучалась зависимость между эффективной теплопроводностью с одной стороны и свойствами газа, твердого вещества и структурой слоя—с другой. [c.269]

Наконец, в-третьих, при сопоставлении многочисленных, предлагавшихся в литературе, расчетных формул (только для гидравлического сопротивления их уже насчитываются сотня), показывается , что в том интервале, где каждая из них установлена, они по существу практически не отличаются от предложенных нами более простых и универсальных зависимостей Эту универсальность мы считаем особо важной для рекомендуемых нами инженерных формул, предназначенных для предварительного расчета характеристик самых разнообразных зернистых слоев. В монографии показаны пути получения этих инженерных формул и как на основе физических представлений о структуре слоя и потока выделялись основные параметры и подбирались [c.3]

Средний разброс от этой кривой составляет 6%, т.е. лежит в пределах погрешностей опыта, а максимальный равен 25% при заметных отклонениях структуры слоя от изотропной и приближении ее к регулярной укладке. [c.60]

Структура слоя вблизи стенки аппарата [c.15]

В котором F — коэффициент, зависящий от коэффициента излучения поверхности зерна и структуры слоя Т — абсолютная температура в данном месте зернистого слоя, К. [c.106]

Как следует из рис. 1. 7, для шаровых частиц влияние стенки на структуру слоя простирается на глубину 3—5 диаметров зерна и ослабевает до значения при сильном расширении слоя е = 0,80. Для фигурной насадки (седла Берля) это влияние стенки на структуру слоя проявляется значительно слабее и практически отсутствует уже при х = 12. [c.18]

Развитие принципов конструирования датчиков первого типа привело к разработке внешних датчиков, главное достоинство которых заключается в том, что они не нарушают структуру слоя. [c.126]

Изменение структуры слоя под действием сжимающей нагрузки характеризуют коэффициентом уплотнения [c.150]

Из рис. IV. 13, а следует, что зависимости для пристенного массообмена лежат несколько ниже зависимости для массообмена между элементами слоя и газом при Кеэ 3-10 все они близки между собой. Данные работы [53] при Кеэ < 10 лежат значительно выше данных для межфазного массообмена. По-видимому, это связано не только со структурой слоя из таблеток вблизи стенки, но и с возможными погрешностями методики. Результаты работы [27. первая ссылка], совпадающие с изме- [c.134]

Применение электронно-вычислительной техники в последние годы позволило решать численными методами многие задачи, связанные с процессами переноса в зернистом слое, при -расчете этих процессов в промышленных аппаратах и при обработке опытных данных, полученных на экспериментальных установках. При этом появилась возможность использовать двухфазные модели зернистого слоя, учитывающие разницу температур между обеими фазами и теплообмен между ними. Ниже рассмотрены некоторые задачи, связанные с методами экспериментального исследования теплопереноса в зернистом слое и требующие учета гетерогенной структуры слоя. [c.168]

Неоднородность структуры слоя приводит к движению ожижающего агента преимущественно в отдельных областях в слое возникают зоны неподвижного и псевдоожиженного зернистого материала. Внешне слой может казаться хорошо сжиженным, но в действительности часть твердых частиц остается в неподвижном состоянии на распределительном устройстве, и перепад давления получается меньше теоретического. Это явление чаще наблюдается в системах газ — твердые частицы. Полностью в псевдоожиженное состояние слой переходит при скорости С/,5, как показано на рис. П-1, в. [c.40]

Зонды в псевдоожиженном слое сильно изнашиваются из-за интенсивного движения твердых частиц, что на практике вносит определенные трудности и ограничивает их минимальные размеры. Большие зонды могут значительно нарушать структуру слоя. [c.125]

Отклонение диаграммы сдвига от функции 8Ь может быть связано с изменением структуры слоя либо в непосредственной близости от вращающегося цилиндра, либо по всему зазору. [c.232]

В некоторых случаях напряжение сдвига т уменьшается с ростом й прп высоких значениях Йк1 в развитом псевдоожиженном слое. При этом напряжение сдвига разрушает структуру слоя вблизи внутреннего цилиндра и уменьшает гидростатическое давление, что приводит к отрыву твердых частиц от поверхности цилиндра под действием центробежной силы. [c.236]

Таким образом, неправильное увеличение напряжения сдвига при повышении О может быть связано со значительный изменением структуры слоя, легко обнаруживаемом при измерении поглощения рентгеновских лучей Такое изменение структуры невозможно объяснить возникающей вибрацией системы, которую при больших угловых скоростях вращения цилиндра полностью предотвратить невозможно. [c.237]

Сравнение значений 2x2 п К2> измеренных для одних и тех же частиц при одинаковых скоростях потока 7, но при различных диаметрах слоя I) и различной длине цилиндров показывает, что на изменение структуры слоя влияет, в первую очередь, [c.237]

В псевдоожиженном слое стеклянных шариков диаметром 250 мкм напряжение сдвига Хк2< при котором происходило изменение структур слоя, составляло 16,0—30,0 Па или 24—45 -10" на одну частицу, что в 16—30 раз больше силы тяжести и в 32— 60 раз больше силы взаимодействия между твердыми частицами- [c.239]

Чем больше подвижность твердых частиц, тем больше их сопротивление нарушениям первого рода (см. о), а с возрастанием их средней кинетической энергии увеличивается устойчивость структуры слоя. [c.239]

Диаграмму сдвига для развитого псевдоожиженного слоя (если не рассматривать упомянутые выше искажения) можно представить как функцию зЬ, что легко объяснить исходя из так называемой структурированной вязкости. При увеличении силы сдвига изменяются кинетическая энергия и ориентация твердых частиц, обусловливая некоторое изменение структуры. Разница между первоначальной неупорядоченной структурой слоя и новой структурой с частичной ориентацией не может быть обнаружена рентгеноскопическим методом Столь небольшое изменение структуры мало влияет на плотность слоя, но, очевидно, вызывает понижение напряжения сдвига (нри высоких градиентах скорости последнего). Следовательно, вязкость слоя (т. е. отношение напряжения к скорости сдвига) не является постоянной, а уменьшается с увеличением скорости сдвига. [c.242]

В аспекте аналогии могут быть интерпретированы опытные данные, полученные при псевдоожижении ферромагнитных частиц в переменном магнитном поле, где наблюдались п с е в -д о п о л и м е р н ы е структуры частицы выстраивались в цепочки вдоль силовых линий. При увеличении скорости ожижающего агента и такая структура слоя постепенно нарушалась, образуя обычный псевдоожиженный слой, — аналогично размягчению с ростом температуры и плавлению некоторых термопластичных полимеров. [c.490]

Для выражения скорости диффузии компонентов через гетерогенные слои сложного строения, образующиеся при окислении бинарных сплавов, можно применять уравнение, по форме аналогичное уравнению (97), но в котором вместо значения коэффициента диффузии кц будет стоять величина эффективного коэффициента диффузии ( д)э. Значение этого коэффициента является сложной функцией истинных коэффициентов диффузии и величин, определяющих структуру слоя. Таким образом, уравнение для скорости диффузии компонентов через слои окалины сложного строения будет иметь вид [c.100]

Формулы ( 1.90)—( 1.94) были выведены при самых общих предположениях о зернистом слое как дискретной случайной среде, без каких-либо специальных предположений о геометрической структуре слоя и характера перемешивания внутри ячеек. Для определения численных значений коэффициентов переноса необходимо конкретизировать рассматриваемую модель. Рассмотрим сначала формулу для эффективного коэффициента продольной диффузии В ц. В системе идентичных ячеек идеального смешения < 1 > = и < 2 ) = = 25 . Поэтому первый член в квадратных скобках в формуле ( 1.91) обращается в нуль. Если шаг в продольном направлении I строго фиксирован, формула ( 1.93) дает Рец = 2. Увеличение эффективного коэффициента продольной диффузии и уменьшение числа Пекле Рец может быть вызвано, вообще говоря, тремя причинами. [c.239]

Влияние ячеистой структуры слоя иа режимы экзотермической реакции. Исследование экзотермических процессов на изолированных частицах катализатора (см. главу III) показывает, что при определенных условиях могут наблюдаться скачкообразные переходы между различными стационарными режимами процесса при плавном изменении состава и температуры потока, омывающего частицу. Если описывать зернистый слой катализатора в приближении идеального вытеснения, то локальные условия перескока между режимами будут такими же, как и в случае изолированной частицы. Например, если концентрации реагентов и температура в данной точке слоя таковы, что в этих условиях кинетического режима процесса на изолированной частице не существует, то частица, катализатора, помещенная в данную точку слоя, будет работать в диффузионном режиме. Причиной появления перескоков между режимами частицы, помещенной в слой, в условиях, когда на изолированной частице эти перескоки не наблюдаются, может быть только перенос тепла против течения потока, не учитываемый в приближении идеального вытеснения. [c.248]

Критерий Рейнольдса — это основной параметр, определяющий структуру потока и гидравлическое сопротивление зернистого слоя. Однако необходимо учитывать и другие параметры, зависящие от структуры слоя, формы и укладки его элементов. Поскольку нам предстоит pa Morpejb смешанную задачу, то сопоставим очень коротко результаты, известные для простейших предельных случаев — течения в цилиндрической трубе и обтекания шара. [c.24]

II. Слой состоит из двух или нескольких ситовых классов зерен с модулем дисперсности dmax/dmm > 2. Зерна малого размера тогда могут частично входить в промежутки между крупными. Структура зернистого слоя при этом существенно изменяется резко падает порозность слоя е и возрастает извилистость Т [26, М. R. Wyllie 39]. Значение К возрастает при этом до 7,2 (см. рис.,11. 9). Для зерен неправильной формы такое увеличение К отсутствует, несмотря на некоторое снижение е. Извилистость Т для смеси частиц сланца также не увеличилась [39]. Возможно, что для шероховатых частиц неправильной формы структура слоя при наличии полидисперсности не нарушается. [c.58]

Очевидно, что структура зернистого слоя, его порозность, должны оказывать значительное влияние на теплопроводность. Предложено много теоретических и экспериментальных зависимостей, определяющих эффективный коэффициент теплопроводности >.оэ как функцию структуры слоя и теплопроводное ги обеих фаз зернистого слоя обзор работ в этой области, выполненных до 1959 года, дан в монографии Чудновского [3]. Позже появилось большое число исследований, связанных в основном с изучением теплопровтздности смесей, композиционных и пористых материалов, засыпок, порошков [4, 5]. Обзор некоторых зависимостей для зернистого слоя дан в [6]. [c.104]

Следует обратить внимание на то, что критерий Ыи ,, з может меняться в широких пределах в зависимости от теплопроводности элементов слоя, их формы и структуры слоя у стенки. Как показано выше, при Кез->0 3 увеличивается, что может привести к увеличению обш,его значения Ыист. э, особенно при близких значениях коэффициента теплопроводности вблизи стенки и внутри зернистого слоя. В работе [54] собраны данные по пристенному тепло- и массообмену в зернистом слое, среди которых есть подтверждающие это соображение. [c.138]

Регулярность движения частиц не свойственна поевдоожиженному слою, в котором из-за отсутствия направленного движения частиц влияние их хаотического движения на структуру слоя весьма существенно. [c.95]

Структура и свойства связанного слоя определяются природой и свойствами каждого компонента в слое. Так, в случае разделения водных растворов полярных органических веществ структура связанного слоя, в отличие от структуры слоя, состоящего в основном из молекул воды, имеет дефектные участки. Это о бусловлено некомненсврован-ностью меж[молекулярных сил в участках раствора, где молекулы воды связаны с гидрофобными частями молекул растворенных веществ. Такая структура 1менее прочна, так, как водородные связи молекул оды, прилегающих к дефектным участкам, ослабляются из-за понижения донорной спо собности ОН-групп, поскольку неподеленная пара электронов этих молекул перестает служить одновременно акцептором протонов в водородной связи. [c.220]

Рассматриваемый метод применительно к псевдоожиженному слою имеет серьезные недостатки. Действительно, для получения достаточно точных результатов необходимо вращать цилиндр с относительно высокой скоростью. При этом (а) нарушается структура слоя около вращающихся цоверх- [c.229]

Наименьшая вязкость наблюдается при нсевдоЬжвнсенви легких частиц (например, полистирольных размером 250 мкм вязкость около 0,1 Па с). Вязкость слоев легких частиц неправильной формы (пробка, катализатор крекинга) невоаможно определить, так как в этом случае ила трения между частицами значительно превышает силу тяжести, и диаграмма сдвига сильно искажена. При очень низких скоростях сдвига структура слоя [c.249]

Исследована структура слоя перлита на лабораторной установке с применением люминисцирующего индикатора, который не адсорбируется частицами вспомогательного вещества и не изменяет состояние дисперсной системы [381]. Слой перлита на фильтре с горизонтальной перегородкой получался разделением суспензии его в чистой кремнийорганической жидкости, которая затем вытеснялась из пор слоя той же жидкостью, содержащей индикатор. Свечение индикатора регистрировалось фотоэлектрическим устройством. Приведены результаты исследования распределения количества фильтруемой жидкости по размерам проводящих пор, а также зависимостей удельного сопротивления осадка, гидравлического радиуса пор и объема неактивных пор в слое от концентрации перлита в суспензии. [c.359]