Розенбаум

Лауэр и Розенбаум [27] успешно применили валентные колебания С—Н в области первого обертона для получения количественных сведений [c.333]

Критические скорости взвешивания и уноса рассчитывают для выбранных размеров частиц катализатора. Для их расчета предложено много зависимостей, однако почти все они применимы лишь для сравнительно узких диапазонов режимов обтекания, которые необходимо предварительно определять. Из существующих уравнений исключение составляют интерполяционные формулы (1.3), (1.29), (1.32) Горошко, Розенбаума и Тодеса [2], применяемые для описания всего диапазона режимов обтекания. Формулы (1.3) и (1.32) позволяют оценить величины критических скоростей для частиц шарообразной формы с точностью до 30%. Нри расчете критических скоростей взвешивания частиц неправильной формы погрешность расчета естественно увеличивается. Тем не менее, учитывая, что в подавляющем большинстве практических случаев зерна катализатора имеют или приобретают в процессе эксплуатации сфероидальную форму, а рабочая скорость в несколько раз превышает скорость начала взвешивания и значительно ниже скорости уноса, указанные формулы вполне обеспечивают необходимую точность, в худшем случае выполняя роль хорошего ориентира. [c.257]

Для определения скорости потока УК, необходимой для достижения порозности слоя Е, наиболее удачной является формула О.М. Тодеса, В.Д. Горошко и Р.Б. Розенбаума, справедливая для ламинарного, переходного и турбулентного режимов [c.464]

Как показано работами Тодеса, Горошко и Розенбаума [22, 23], для режима вертикального пневмотранспорта в общем случае может быть использована зависимость (22. 50), полученная для [c.610]

Такую модель сформулировала Розенбаум [214] на основании изложенных выше опытов. Было предположено, что подошедший к поверхности движущегося тела пакет плотной фазы, как и в случае внешнего теплообмена, воспринимает импульс как сплошная среда с едиными усредненными характеристиками р л и [Хед. За время т соприкосновения с телом этот импульс проникает вглубь пакета на некоторую глубину I Ух, а затем пакет сменяется пузырем и в течение времени соприкосновения последнего с телом поток импульса резко падает. Таким образом объясняются характерные пульсации силы сопротивления и скорости движущегося тела, проиллюстрированные на рис. 111.22. [c.168]

При развитом псевдоожижении сила, действующая на тело, движущееся в кипящем слое со скоростью V, определяется соотношением (П1.55) по данным Розенбаум отношение [IV х [c.174]

Для определения скорости установившегося падения шара в псевдожидкости, как малых, так и больших шаров, Розенбаум была предложена простая интерполяционная формула [c.176]

Розенбаум Р. Б., Тодес О. М. —Международная школа-семинар Процессы переноса в неподвижных и псевдоожиженных зернистых слоях. Минск, 1976, Препринт. 45 с. [c.292]

Для определения фиктивной скорости потока необходимой для достижения заданной пористости взвешенного слоя е, рекомендуется формула, предложенная О. М. Тодес, В. Д. Горошко и Р. Б. Розенбаум [3, 150], которая применима к ламинарному, переходному и турбулентному режимам [c.527]

Более удобными представляются интерполяционные формулы, предложенные для всего диапазона режимов свободного обтекания сферы (за исключением кризисного режима) О. М. Тодесом и Р. Б. Розенбаумом, а также Г. А. Адамовым. — Прим. ред. [c.31]

Согласно отечественным и зарубежным данным, влияние стенки на движение одиночных частиц зависит от симплекса D/dp, которым можно пренебречь при D/df 10. Экспериментальные зависимости для ламинарного и турбулентного режимов получены Розенбаумом Р. Б. и Тодесом О. М. (ДАН СССР, Т. 115, № 3, 1957). — Прим. ред, [c.42]

Зависимость типа (2.30) впервые получена П. В. Лященко. По Д. М. Минцу, величина р меняется от 2,25 до 4,6 в зависимости от режима обтекания частицы жидкостью. В отечественной литературе широко используется интерполяционная формула В. Д. Горошко, Р. Б. Розенбаума, О. М. Тодеса, справедливая для Rep, меняющегося в широком диапазоне, и позволяющая получить [c.52]

Хиббард и Кливз [23], а также Лауэр и Розенбаум [27] воспользовались для определения ароматических С—Н-групп близкой инфракрасной областью. В последних сообщениях указывается, что эта группа может быть успешно определена даже в различных циклических системах, таких, как бег золы, нафталины и фенантрены. [c.333]

Для ориентировочных расчетов среднего расширения слоев, псевдоожи-жеииых жидкостями и газами, в зависимости от скорости фильтрации (исключая поршневой режим и вообще область сильных флуктуаций уровня) рекомендуется [щтерполяционная формула Тодеса, Горошко и Розенбаума [111-5] [c.445]

Как показано работами Тодеса, Горошко и Розенбаума, для режима вертикального пневмотранспорта в общем случае может быть использована зависимость (XVIII. 19), полученная для "кипящего" слоя, если критерий Рейнольдса определяют по относительной скорости УЦ, т.е. [c.468]

Для определения скорости потока IV, необходимой для достижения порозности слоя 8, О. М. Тодес, В. Д. Горошко и Р. Б. Розенбаум [151 иредлолгили простую и удобную формулу, справедливую для ламинарного, переходного и турбулентного режимов, дающую хорошую сходимость с опытом (отклонение не более +10%) [c.606]

Прямая пропорциональность f onp скорости движения тела V особенно подробно была установлена в описанных опытах Розенбаум. В этих же опытах была обнаружена пропорциональность f onp площади поверхности тела S (для шара S dh). Факты нелинейной зависимости F anu от отмечались и некоторыми другими исследователями [215]. Наличие колебаний значений сопр около ее среднего значения проявляется в пульсации скорости движения V (t). Поскольку А сопр (О == M dVJdt, то инерция массивного тела сглаживает эти пульсации наблюдаемых [c.173]

Дж. Розенбаум, Р. Данненберг, Д Арси, Р. Джордж. Химия экстракции металлов органическими растворителями. Докл. межд. конференции. Харуэлл, Великобритания, 1965. Атомиздат, 1969, с. 231. [c.221]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология