Тодеса формулы

В отечественной литературе по псевдоожижению широкое распро странение получила формула, полученная Тодесом с сотрудниками [c.81]

При отсутствии станочного эффекта (й < О) громоздкую и многоступенчатую методику расчета величины е, предлагаемую автором данной главы, целесообразно заменить более простой и вполне корректной методикой, предложенной Тодесом с сотр. [6]. Скорость витания твердых частиц может быть рассчитана по формуле [c.48]

Для расчета концентрации твердого материала в кипящем слое необходимо знать пористость слоя к. Пористость кипящего слоя может быть вычислена по формуле Тодеса [c.75]

Наиболее удачная формула для расчета скорости витания одиночной сферической частицы предложена Тодесом [1] [c.549]

Для расчета Wy часто применяется формула Тодеса [c.445]

Более удачной представляется методика расчета расширения слоя, предложенная Тодесом с соавт. [6] и приведенная в Доп. ред. на стр. 48 (формула г). — Прим. ред. [c.62]

Для определения критической скорости псевдоожижения предложено большое число формул. Во все эти формулы в той или иной модификации входят диаметр твердых частиц или их кажущаяся плотность, плотность и вязкость той газовой среды, где происходит псевдоожижение. Хорошую сходимость с экспериментальными данными дает преобразованное уравнение О. М. Тодеса [c.35]

Расчет Ui по формуле (XVI,Ш неудобен, так как величина js сам зависит от этой скорости. Бодее удобно пользоваться для расчета щ рму-лой Тодеса [7, 8] — см. прим. ред. на стр. 549. — Прим. ред. [c.601]

Критические скорости. Первую критическую скорость ге кр,, соответствующую началу псевдоожижения (см. рис. ХХ1-6), можно определить, приравняв величину Ар по уравнениям (XXI, 19) и (XXI, 30) при средней величине порозности = 0,40. Одной из таких формул является полученная О. М. Тодесом Аг [c.363]

Критические скорости взвешивания и уноса рассчитывают для выбранных размеров частиц катализатора. Для их расчета предложено много зависимостей, однако почти все они применимы лишь для сравнительно узких диапазонов режимов обтекания, которые необходимо предварительно определять. Из существующих уравнений исключение составляют интерполяционные формулы (1.3), (1.29), (1.32) Горошко, Розенбаума и Тодеса [2], применяемые для описания всего диапазона режимов обтекания. Формулы (1.3) и (1.32) позволяют оценить величины критических скоростей для частиц шарообразной формы с точностью до 30%. Нри расчете критических скоростей взвешивания частиц неправильной формы погрешность расчета естественно увеличивается. Тем не менее, учитывая, что в подавляющем большинстве практических случаев зерна катализатора имеют или приобретают в процессе эксплуатации сфероидальную форму, а рабочая скорость в несколько раз превышает скорость начала взвешивания и значительно ниже скорости уноса, указанные формулы вполне обеспечивают необходимую точность, в худшем случае выполняя роль хорошего ориентира. [c.257]

Аналитический расчет скорости осаждения одиночной шарообразной частицы под влиянием силы тяжести можно осуществить с помощью интерполяционной формулы Тодеса [111-3] [c.431]

Для определения скорости потока УК, необходимой для достижения порозности слоя Е, наиболее удачной является формула О.М. Тодеса, В.Д. Горошко и Р.Б. Розенбаума, справедливая для ламинарного, переходного и турбулентного режимов [c.464]

Для определения фиктивной скорости потока необходимой для достижения заданной пористости взвешенного слоя е, рекомендуется формула, предложенная О. М. Тодес, В. Д. Горошко и Р. Б. Розенбаум [3, 150], которая применима к ламинарному, переходному и турбулентному режимам [c.527]

О. М. Тодесом и В. В. Рачинским [59—61] развита теория динамики ионного обмена и выведены уравнения, позволяющие рассчитать вероятную форму выходной кривой при режиме параллельного переноса фронта сорбционной волны. Ими были получены относительно простые расчетные формулы, пригодные для случая обменной сорбции одновалентных ионов. Экспериментальная проверка теоретически выведенных формул выполнена В. В. Рачинским [61] с использованием катионита КУ-2, а затем А. Т. Давыдовым и Ю. А. Толмачевой, изучавшим ионный обмен на сульфоугле [65] и анионообменных смолах 166]. [c.104]

Сечение фильтрации Q (см ) в колонке (свободное сечение колонки) по О. М. Тодесу и В. В. Рачинскому определяется по формуле [c.106]

Критическое давление алифатических углеводородов определяется по формуле Тодеса [c.135]

Более удобными представляются интерполяционные формулы, предложенные для всего диапазона режимов свободного обтекания сферы (за исключением кризисного режима) О. М. Тодесом и Р. Б. Розенбаумом, а также Г. А. Адамовым. — Прим. ред. [c.31]

Зависимость типа (2.30) впервые получена П. В. Лященко. По Д. М. Минцу, величина р меняется от 2,25 до 4,6 в зависимости от режима обтекания частицы жидкостью. В отечественной литературе широко используется интерполяционная формула В. Д. Горошко, Р. Б. Розенбаума, О. М. Тодеса, справедливая для Rep, меняющегося в широком диапазоне, и позволяющая получить [c.52]

Хорошие результаты дает расчет по формуле Тодеса с сотр. [3] [c.297]

Тодес с сотр. [3] предложил для определения скорости уноса формулу [c.298]

Для всех режимов обтекания О. М. Тодес и Р. Б. Розенбаум [76] предложили интерполяционную формулу, позволяющую рассчитать Re для шарообразных частиц [c.52]

Для расчета скорости газа, соответствующей началу уноса wy), различными исследователями предложен ряд формул часть их представлена в табл. 1.5. В п. 1 даны формулы для различных режимов обтекания, а в п. 2 приведена универсальная формула Тодеса, приближенно пригодная для всех режимов. Здесь Rey = Wyd/v, критерий Лященко Ly = ReJ/Ar — коэффициент сопротивления частицы. [c.25]

Скорость ту уноса подсчитывается по формуле Тодеса (см. гл. 1) для псевдоожижаемых частиц средним диаметром ё. [c.200]

Полученные решения, естественно, дают точные результаты при высоких значениях Аг (турбулентный режим) — это предопределено процедурой решения заменой по (р) и (с), правомерной именно при высоких Аг. При ламинарном режиме такая замена неправомерна, она вносит ошибку в турбулентную составляющую. Но роль этой турбулентной составляющей при ламинарном режиме мала, так как доминирует ламинарное слагаемое поэтому в целом и при этом режиме рещение остается верным. Некоторое расхождение с точным решением квадратного уравнения (п) характерно для переходного режима (оценки показывают, что максимальное расхождение — на уровне 20% — проявляется при Аг Ю ). Заметим, что погрешность расчета, обусловленная неточностями в значениях ео, играет обычно большую роль, поскольку ео входит в расчет в высоких степенях. В общем формула Тодеса подтверждена экспериментально и является в настоящее время наиболее надежным расчетным соотнощением в некоторых конкретных случаях она может потребовать корректировки. [c.232]

Н1—486 Ти щ нко метод V 631 Тодеса формулы V 129, 131, -143, 445 Токи обмена III НЗЗ Топохиыическ ие реакции III 876 Торф VI 61, 65 Точка [c.503]

Изящный вьшод этой формулы можно найти в монографии [38] Несмотря на то, что она бьта получена для описания процесса расшире ния кипящего слоя, ее можно применять и для расчета осаждения твер дых частиц в жидкостях. Правомерность такого использования будет показана в разделе 2.3. Формула Тодеса имеет вид [c.81]

Анализ показал [7], что зависимость (г) практически совпадает с формулами (11,12) при й <С /). Более простая и удобная, пригодная для всех режимов обтекания частиц жидкостью, формула Тодеса, несомненно, предпочтительнее в практЕсческих расчетах. Наконец, уравнение (г) в известной степени обосновано теоретическим анализом (его следует считать пблуэмпирическим), тогда как выражение (П,9), не говоря уже о формулах (11,12), является чисто эмпирическим. — Доп. ред. [c.48]

Скорость витания для всех режимов обтекания сферической частицы потоком (вплоть до Неяй 10 ) может быть рассчитана по формуле Тодеса [6], приведенной в Доп. ред. на стр. 48 (уравнение а). В литературе [20] предлагается также более сложная (но более точная) зависимость чисел Лященко для скорости витания) и Архимеда. — Прим. ред. [c.60]

Имеется большое количество работ, посвяш,енных расчету и экспериментальному определению коэффициентов межфазного переноса, диффузии, частиц, диаметру пузырей, расширению слоя и других параметров кипящего слоя. Обзор этих результатов дан, например, в монографии Аэрова и Тодеса [3]. Приведем для иллюстрации некоторые расчетные формулы из этой монографии. [c.314]

Для ориентировочных расчетов среднего расширения слоев, псевдоожи-жеииых жидкостями и газами, в зависимости от скорости фильтрации (исключая поршневой режим и вообще область сильных флуктуаций уровня) рекомендуется [щтерполяционная формула Тодеса, Горошко и Розенбаума [111-5] [c.445]

В случае монодисперсного слоя сферических частиц можно вос-п0Л1 30ваться зависимостью О. М. Тодеса с сотрудниками, полученной путем преобразования формулы (5.21) и подстановки в нее универсальной зависимости для сопротивления неподвижного слоя сферических частиц в широком диапазоне скоростей. При выводе формулы порозность слоя неподвижных сферических частиц принималась равной 0,4. [c.114]

Высота слоя рассчитывалась по известной формуле Тодеса.Точка отбора соответствует отоору интегрального состава газа пос- [c.132]

Для определения скорости потока IV, необходимой для достижения порозности слоя 8, О. М. Тодес, В. Д. Горошко и Р. Б. Розенбаум [151 иредлолгили простую и удобную формулу, справедливую для ламинарного, переходного и турбулентного режимов, дающую хорошую сходимость с опытом (отклонение не более +10%) [c.606]

Скорость, соответствующая началу псевдоол<ижения, может быть определена также по формуле Тодеса (с точностью 20%) [c.66]

Для практических раочетов с достаточной точностью скорость начала псевдоожижения может быть найдена по приведенной формуле О. М. Тодеса [18]. [c.169]

Кроме рассмотренного выще метода Лидерсена, известны еще многие другие методы определения критических свойств, которые здесь не рассматриваются и )-за либо низкой степени адекватности, либо сложности модели, или требующие информащ1и об исходных данных по другим ФХС веществ, таким как давление насыщенных паров, плотность при нескольких темперагурах, температуры кипения, теплоты испарения, мольные объемы, парахор, мольная рефракция и др. (формулы Гульдберга, Формена - Тодеса, Риделя, Эдулие, Воулеса, Филиппова [7 - 9], Морачева - Сладкова [15] и др.). [c.40]

Другими составляющими продольного переноса являются флуктуация скорости, неравномерное распределение потока по сечению аппарата ( пристеночный эффект), конвекционные перемешивания и, наконец, молекулярная диффузия. Численные значения коэффициентов продольного переноса определяют экспериментально по методам, изложенным в работах [12, 13, 14]. Известен ряд формул, обобщающих результаты опытов [12, 15]. Очень удобная номограмма для определения коэффициентов продольного переноса приведена в монографии Аэрова и Тодеса [12]. [c.210]

Решая (1.9) совместно с уравнением зависимости АР = АР(ау) для стационарного слоя, можно определить скорость начала псевдоожижения аУкр. Для определения аУкр имеется большое число корреляций [3—12]. В СС(ЗР наиболее распространенной является формула Тодеса [3] [c.20]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология