Давление сопротивление для тела, движущего

Отношение R/S представляет собой перепад давлений Ар (н/м ), преодолеваемый движущимся телом. Поэтому, решив уравнение (11,111) относительно С, можно установить, что коэффициент сопротивления С пропорционален критерию Эйлера Ей = (S отличается от [c.99]

Разложение сопротивления тела, движущегося в жидкости, на сопротивление формы и сопротивление трения , нельзя считать удачным, поскольку последнее также довольно заметно зависит от формы тела. Поэтому лучше, следуя Црандтлю, пользоваться терминами сопротивление давления и сопротивление трения . — Примеч. ред. [c.65]

Для оценки падения давления при проходе воздуха через градирню или ее элементы иногда используют критерий Эйлера Ей, численно равный половине коэффициента сопротивления т. е. = 2Еи. Обычно им пользуются при исследованиях на моделях градирен, так как согласно теории подобия при вынужденном движении гидравлическое сопротивление, вызывающее падение давления движущейся среды в канале или при обтекании тел, должно быть связано с другими величинами, характеризующими условия течения, функциональной зависимостью [c.116]

Отношение R/S представляет собой перепад давлений Ар (н1м ), преодолеваемый движущимся телом. Поэтому, решив уравнение (П,111) относительно можно установить, что коэффициент сопротивления [c.96]

Всякое тело, движущееся в сплошной среде, испытывает на своей поверхности нормальные и касательные напряжения. Их результирующая представляет собой силу полного сопротивления среды движению тела, причем вектор силы полного сопротивления далеко не всегда совпадает с направлением движения. Проекция полного сопротивления тела на ось х в скоростной системе координат (ось х направлена вдоль скорости движения, ось г перепендикулярна к ней в горизонтальной плоскости, а ось у — в вертикальной) есть лобовое сопротивление, проекция же на ось у — при положительном у есть подъемная сила, при отрицательном — в зависимости от того, где происходит движение, либо топящая (в воде), либо отрицательная подъемная сила (в воздухе). Лобовое сопротивление складывается из сопротивления трения и сопротивления давления, или сопротивления формы (разности давлений впереди и позади тела). Количественно лобовое сопротивление и подъемная сила выражаются формулами [c.110]

В аспекте сопротивления переносу могут рассматриваться не только потоки субстанции, нормальные к поверхности контакта F (часто — одновременно и к направлению движения рабочего тела), и соответствующие движущие силы, но и продольные потоки и перепады потенциалов. Так, во многих задачах гидравлики поток G движется под действием перепада давлений pi (на входе в объект) и Р2 (на выходе) при переносе потока теплоты наблюдается характерное изменение температур теплоносителя от входа в аппарат f до выхода из него f и т.п. [c.68]

В связи с широким развитием процессов каталитического крекинга, каталитического реформинга, теплообмена в слое гранулированной насадки, осуш ествляемых в движущемся слое, Хапель [10] подробно исследовал перепад давления при прямоточном и противоточном пропуске воздуха через слой движущегося катализатора различной формы (табле-тированного, сферического и шарикового) размером 0,25—4,7 мм. Автор предложил новую функцию, хорошо согласующуюся с опытными данными и учитывающую изменение свободного объема в стационарном и движущемся слоях катализатора, между модифицированными коэффициентом сопротивления Рейнольдса Ве = Ве (1 — е). Для практического расчета перепада давления как в стационарном, так и в движущемся слое нами был исследован вид зависимостей / = ф (Ве) и = ф (Ве ) применительно к разным типам промышленных адсорбентов [И, 12]. Рассматривая поверхность пористого тела как поверхность с непроницаемой оболочкой в аэродинамическом понятии, мы считали, что это допущение в первом приближении справедливо, так как шероховатость поверхности у всех нромыш-лепных гранулированных адсорбентов близка и, следовательно, влияние фактора шероховатости должно входить в равной степени в общий коэффициент расчетных формул. Удовлетворительная сходимость, полученная при сравнении результатов ииытов С рассмотренными зависимостями, нидтверждает сираведли-вость этих допущений. [c.244]

Отношение WS представляет собой перепад давлений Ар (н/м ), преодолеваемый движущимся телом. Поэтому, решив уравнение (И, 111) относительно t. можно установить, что коэффициент сопротивления t [c.96]

Таким образом, и последняя схема, хотя и более близкая к действителыю-сти, все же оказалась неудовлетворительной. Было, однако, замечено, что течение, описанное выше, возможно лишь в идеальной жидкости, не обладающей совершенно никакой вязкостью. В реальных жидкостях поверхности раздела практически существовать, вообще говоря, ие могут. Согласно схеме на фиг. 341, а при наличии между двумя слоями жидкости, движущимися с разными скоростями, малейшего трения (или других всегда имеющих место возмущающих причин) поверхность раздела принимает волнистую форму. Вследствие этого в долинах и гребнях волн двух соприкасающихся слоев давления повышаются (нижний слой, знак - - ) и понижаются (верхний слой, знак —), что ведет к дальнейшему усилению волнистости формы (фиг. 344, б). Отмеченное только что явление повторяется затем в еще более резкой форме, и поверхность раздела становится несимметричной (фиг. 341, ). Наконец, во шы опрокидываются и сматываются в вихри (фиг. 341, г, д), которые срываются с краев пластинки, смешиваются с жидкостью, расположенной за пластинкой, завихряют ее и создают зону с турбулентным движением жидкости. Вихри непрерывно сталкиваются, разбиваются, жидкость энергично перемешивается, увлекая и взвешеш1ые в ней частицы твердых тел и т. д. Такой будет и схема работы лопастной мешалки, согласно новейшим взглядам, которые с точки зрения качественной (фиг. 342) имеют все основания считаться безусловно правильными. Так как непрерывное образование вихрей требует, очевидно, соответствующей затраты энергии, то неизбежно возникает соответствующая сила сопротивления Р, которая эту работу совершает. Удельное давление на пластинку со стороны набегающего потока больше давления на заднюю поверхность пластинки, и, очевидно, будем иметь, относя вычисления к средним значениям давлений, [c.463]

Сопротивление движущимся в жидкой среде телам имеет минимальное значение, когда режим течения ламинарен по всей поверхности. Возрастание давления в направлении движения основного потока жидкости затормаживает частицы и может привести к изменению направления движения отдельных частиц на противоположное. Вследствие этого происходит отрыв пограничного слоя и в кормовой оконечности возникает турбулентный режим обтекания. Для уменьшения сопротивления необходимо предотвратить отрыв пограничного слоя и сохранить ламинарное обтекание. [c.189]

Описанная установка, как и другие установки такого тина, обладает одним существенным недостатком. Поршень, движущийся в стволе, не имеет уплотняющих колец, и сжимаемый газ не успевает выйти в зазор между стволом и поршнем только благодаря малому размеру этого зазора (5—6 мкм) и наличию канавок на теле поршня, создающих сопротивление потоку. Однако часть разгоняющего газа в начале цикла сжатия, когда давление перед поршнем меньше давления разгоняющего газа, попадает в исследуемый газ (так называемая протечка), а часть исследуемого газа в конце сжатия вытекает из ствола (так называемая вытечка). [c.357]

При ламинарном движении, наблюдающемся при небольших скоростях и малых размерах частиц или при высокой вязкости среды, частица окружена пограничным слоем жидкости И плавно обтекается потоком (рис. 3.2, а). Потеря энергии в таких условиях связана в основном лишь с преодолением сопротивления трения. С развитием турбулентности потока (например, с увеличением скорости движения тела) все большую роль начинают играть силы инерции. Под действием этих сил пограничный слой отрывается от поверхности тела, что приводит к понижению давления за движущимся телом в непосредственной близости от него и к образованию беспорядочных местных завихрений в данном пространстве (рис. 3.2,6). Начиная с некоторых значений критерия Рейнольдса, при развитой турбулентности потока (рис. 3.2,в) сопротивлением трения можно пренебречь, так как преобладающей силой становится лобовое сопротивление. В данном случае, как и при движении жидкости по трубам, наступает автомодельный (по отношению к критерию Рейнольдса) режим. [c.117]

Предложенные в 7] кинетические уравнения реакций газ — твердое тело, учитывающие стефановский поток, даже для плоской поверхности имеют сложный вид. Кроме того, при азотировании карбида кальция мольная доля азота N=1, а изменение числа молей у= —1, что в этих уравнениях приводит к неопределенности. Эмпирическая поправка на стефановский поток р вводилась нами в уравнение (13) с учетом того, что движущая сила этого потока, то есть градиент давлений газообразного реагента, который в нашем случае направлен внутрь зерна, обратно пропорциональна пути, на котором этот поток осуществляется. Влияние стефановского потока сказывается, когда с увеличением толщины слоя продукта б существенно возрастает его диффузионное сопротивление, причем одновременно с увеличением диффузионной зоны в продукте сокращается глубина реакционной зоны в исходном твердом реагенте [7], на которую, по-видимому, приходится основное падение градиента давления и соответственно стефановский поток. Поэтому в уравнении (8) эффективный коэффициент диффузии реагента А в исходной твердой фазе заменялся коэффициентом массопроводности Км [c.127]

Гидродинамическое сопротивление возникает вследствие трения жидкости о поверхность тела, а также перепада давления между передней (по отношению к движению) и противоположной частью его поверхности ( кормой ). При больших скоростях перепад давления определяется в основном образованием вихрей за кормой движущегося тела. Сила трения и образование вихрей обусловлены вязкостью жидкости. [c.145]

Причиной возникновения движущихся с повышенной скоростью пристенных двухфазных потоков, оказывающих решающее влияние на интенсивность процессов внешнего тепло- ц массообмена, являются большие разности давлений (движущие напоры) по высоте слоя и значительно меньшее, чем в остальном объеме, гидродина.ми 1еское сопротивление пограничной зоны. Такие потоки постоянно пульсируют, концентрация частиц в них зависит от числа псевдоожижения, формы тела, размера частиц и от ряда других факторов. Эти потоки отжимают приближающиеся к поверхности пакеты частиц так, что лишь немногие из них соприкасаются с поверхностью. Особенно недоступной для пакетов является лобовая часть шара и цилиндра и нижняя часть [c.126]

В большинстве местных сопротивлений в том или другом сечении скорость потока изменяется. Особенно характерно это для случая внезапного расширения движущегося потока (рис. 1-3), когда он не сразу заполняет расширенное сечение, образуя вихревую область. На образование этой области расходуется значительное v aвлeниe, называемое потерей давления на удар по аналогии с ударом неупругих тел). [c.17]