Движение одиночных частиц

Расчет процессов центрифугирования основан на приведенном выше законе движения одиночной частицы (П-5) в поле центробежной силы. При этом для упрощения задачи рассматривают разбавленные дисперсные системы. Основной действующей силой является центробежная сила, определяемая центробежным ускорением [c.57]

В общем случае движение одиночной частицы в газовой среде может быть описано уравнением Мещерского [c.55]

ГИДРОДИНАМИКА ДВИЖЕНИЯ ОДИНОЧНЫХ ЧАСТИЦ [c.5]

Уравнение движения одиночной частицы в слое при гармонических вертикальных колебаниях можно представить в виде [c.120]

Как и при изучении характера движения одиночной частицы (см. раздел 11.2), для изучения макроскопического перемешивания используют меченые (окраской, намагничиванием, радиоактивными изотопами и т. п.) зерна, имеющие одинаковые гидравлические характеристики ( экв. впт) с основной массой. При прерывной или непрерывной подаче и выводе их из аппарата можно измерить концентрацию меченых частиц в пространстве и вре- [c.97]

Основной недостаток математического моделирования газопылевых потоков состоит в невозможности учесть влияние таких важных факторов, как воздействие частиц друг на друга и на несущую среду, роль турбулентных пульсаций, и ряда других. Имеющиеся в настоящее время общие уравнения движения двухфазной жидкости [Л. 46—49] пока не могут быть решены даже численными методами. Общеизвестно, что стесненное движение массы пыли, как правило, сильно отличается от движения одиночной частицы. Попытки учесть взаимное влияние частиц [Л. 51], а также воздействие турбулентных пульсаций среды на движение взвеси Л. 52] относятся к простейшим частным случаям и пока не позволяют достаточно надежно отразить эти факторы в математических моделях. [c.79]

Проблема, естественно, заключается в том, чтобы решить урав-ние Шредингера, составленное для атома водорода. До сих пор мы записывали уравнение Шредингера в форме [см. ур. (2-13), которая оказалась удовлетворительной для движения одиночной частицы с массой т. В атоме водорода две частицы электрон и ядро. Для такой системы волновое уравнение удобно записать в виде [c.58]

ДВИЖЕНИЕ ОДИНОЧНОЙ ЧАСТИЦЫ [c.24]

Согласно отечественным и зарубежным данным, влияние стенки на движение одиночных частиц зависит от симплекса D/dp, которым можно пренебречь при D/df 10. Экспериментальные зависимости для ламинарного и турбулентного режимов получены Розенбаумом Р. Б. и Тодесом О. М. (ДАН СССР, Т. 115, № 3, 1957). — Прим. ред, [c.42]

КРИТЕРИИ ПОДОБИЯ ДЛЯ ПРОЦЕССА ДВИЖЕНИЯ ОДИНОЧНОЙ ЧАСТИЦЫ В НЕСУЩЕЙ СРЕДЕ [c.80]

Для определения характера движения одиночной частицы в массе других ей подобных одну из частиц метили радиоактивным изотопом кобальт-60, изменение ее положения в слое непрерывно фиксировалось приемниками излучения. [c.389]

Самый простой случай — это осаждение частицы в покоящейся среде под действием гравитационных сил. Обычно этот процесс протекает столь медленно, что можно пренебречь инерционными силами частицы и жидкости, а уравнение движения представить в виде суммы сил тяжести и Архимеда и силы гидродинамического сопротивления (моделирование движения одиночных частиц см. в 2.2.8 и 3.2) [c.19]

Движение одиночных частиц [c.158]

В отличие от подраздела 2.2.8, где рассматривалось сопротивление при обтекании частицы, здесь будет дан анализ явлений, связанных с подвижностью границ частицы, характерной при движении капель и пузырей в сплошной среде, и наличием эффектов, обусловленных движением самой сплошной среды в ограниченном стенками аппаратов пространстве. К таким эффектам можно отнести наличие в потоке градиента давления, скоростного поля и турбулентности. Название главы отражает только то, что концентрация частиц достаточно мала, чтобы учитывать влияние частиц на несущий поток. В инженерной практике принято движение одиночных частиц называть свободным, а термином стесненный характеризуют ситуацию, когда приходится учитывать взаимное влияние частиц и потока сплошной среды. [c.158]

Здесь у — предельная скорость движения одиночной частицы Ар = р, -. [c.185]

Скорость и концентрация материала определяют соответствующую структуру двухфазного потока. Наиболее ярко неоднородность структуры двухфазного потока проявляется в горизонтальной трубе (рис. 6.6.6.]). С увеличением концентрации материала и при переходе от движения одиночными частицами к движению в виде гребней минимальная скорость транспортирования снижается. [c.489]

Явление стесненности при осаждении группы частиц. Движение частиц дисперсной фазы в сплошной среде может приближенно рассматриваться как независимое, что приводит к возможности применения уравнений, описывающих движение одиночных частиц к движению групп частиц. Однако движение двухфазных систем с концентрацией дисперсной фазы более 2—5 объемных процентов характеризуется возникновением явления стесненности, проявляющегося вследствие вязких взаимодействий частиц друг с другом. [c.159]

Распространение уравнений движения одиночных частиц на движение групп частиц требует введения дополнительных граничных условий на поверхности каждой из присутствующих частиц. Единственное точное решение подобного рода задачи о многих частицах бьшо получено япя случая медленного движения двух сфер параллельно их линии центров. Для большего числа частиц такое решение не найдено. В этом случае используют схему последовательных приближений, с помощью которой краевую задачу можно решить с любой точностью, рассматривая каждый раз граничные условия только для одной из частиц. Данная схема положена в основу метода отражений, позволяющего учитьшать возмущения, создаваемые частицами первого, второго и т.д. порядков. [c.159]

Ранее было рассмотрено движение одиночной частицы. Однако возможен другой предельный случай, когда объемная [c.61]

Однако данное уравнение не подтверждено опытным путем. Подробный анализ движения одиночной частицы в пульсирующей жидкости был сделан в работе [19], где рассматривались как симметричные, так и несимметричные пульсации. Численные расчеты подтвердили теоретический анализ и показали, что при наличии симметричных пульсаций уменьшается по сравнению с Wo. При несимметричных пульсациях может резко увеличиваться. В работе [20] предложена экспериментально найденная зависимость вида [c.101]

Скорость свободного осаждения равна скорости движения одиночной частицы в сплошной фазе. Она определяется выражением (II. 167) [c.228]

Эксперимент показал, что опытные данные по движению вибрирующего слоя хорошо совпадают с расчетными данными, полученными по уравнениям движения одиночной частицы при небольшой высоте слоя и КиО. Оказалось, что в пределах 3,4вибрирующего слоя периодически меняется. Аналогичные опыты провел Ю. Г. Гриценко [47] на установке с постоянной частотой вибрации, равной 50 гц, и амплитудой, изменяющейся в пределах 0,5—1,5 мм. Поскольку задачей опыта являлось выяснение влияния сопротивления среды на движение материала различной крупности, оказалось, что частицы размером до 0,12 мм под влиянием вибрации могут подниматься вверх по решетке под углом 70°, тогда,как крупные частицы размером более 2,5 мм поднимаются под углом не более 7°. Используя этот эффект, можно организовать встречное движение (противоток) твердого теплоносителя в вибрирующем слое. [c.151]

Анализ движения сыпучих материалов по вибрирующей поверхности проводится путем рассмотрения закономерностей движения одиночной частицы. Движение частицы по вибрирующей поверхности без учета сил сопротивления воздуха достаточно полно изучено в работах [38—40]. При этом авторы исходили из предположений, что грузонесущий орган совершает гармонические колебания и представляет собой абсолютно жесткую систему, все точки которой колеблются по единому закону. Влияние на движение таких характеристик частицы, как ее величина, форма и упругие свойства не учитывалось. [c.154]

При расчетах движения одиночной частицы в неизотермическом потоке газа необходимо знать силу аэродинамического сопротивления или коэффициент аэродинамического сопротивления Со- Многочисленные эксперименты привели к установлению так называемой стандартной кривой распределения, представляющей зависимость Со от числа Рейнольдса (Ке) для твердой сферической частицы, движущейся с постоянной скоростью в неподвижном изотермическом несжимаемом газе бесконечно малой протяженности (рис. 4.11). [c.180]

Рассмотрим дифференциальные уравнения движения одиночной частицы объема Уц и плотности Рм, находящейся на наклонной пористой поверхности и совершающей гармонические колебания по закону 5 = Л sin (UT в направлении, образующем угол р с поверхностью, через которую продувается снизу вверх газ плотностью рг со скоростью Ур. В соответствии с принятыми обозначениями (рис. 4.10) запишем следующие дифференциальные уравнения движения частицы в плоскости ху. [c.156]

Наблюдения за движением одиночных частиц или групп частиц производили разные авторы по методам фото- и киносъемки в видимых и рентгеновских лучах [21, 22[. Можно было также следить за изменением положения частицы, меченной радиоактивным изотопом, по ее излучению, доходящему одновременно до серии приемников, определенным образом расположенных в пространстве [23 [. [c.89]

За движением одиночной частицы внутри кипящего слоя можно следить, если пометить ее каким-либо радиоактивным гамма-излучателем [140]. Поскольку излучение от такого точечного источника распространяется во все стороны с интенсивностью, обратно пропорциональной квадрату расстояния, то расшифровка показаний одного счетчика неоднозначна и необходимо применять [c.286]

Будем считать, что минимальный масштаб /т турбулентных движений жидкости намного превосходит характерные размеры пузырьков. Движение одиночных частиц дисперсной фазы при указанном допущении исследовалось в ряде работ (см., например, [65, 118, 169—171]), при этом для силы было получено уравнение, позволяющее представить второе соотношение (6.6.6) в виде [c.296]

В качестве примера приводим случай (рис. 11.19, а), когда пульсации плотности происходят с определенной постоянной периодичностью т,- + . Противоположная ситуация, т. е. абсолютная нерегулированность последовательности значений т,- и д,-характеризуется данными рис. П. 19, б. Может случиться также, что аналогично двойственному сочетанию направленного и хаотического движения одиночной частицы (см. раздел II. 1), в распределении величин Т( и О, тоже сочетаются периодически Или в среднем периодически повторяющиеся промежутки преимущественного появления пузырей или пакетов, внутри которых величины т,- и О меняются случайным образом. [c.86]

Для исследования массо- и теплообмена в вертикальных дисперсных двухфазных системах необходимо вначале рассмотреть гвдродинамику движения одиночных частиц в потоке вязкой жидкости или газа. В разделе 1.1 приведены точные и приближенные решения уравнения Навье — Стокса в сплошной и дисперсной фазах для малых и промежуточных значений критерия Рейнольдса. [c.5]

Выражение (2.63) является простым обобщением выражения для силы, учитьтающей воздействие присоединенной массы на движение одиночной частицы (см. уравнение (1.93)). Относительное ускорение [c.84]

Приведенные характеристики получены для водоподъемных установок, имеющих в качестве источников колебаний генераторы синусоидальных колебаний. Как было показано выще, при рассмотрении столба жидкости как твердого тела и при транспортировании двухфазной водовоздушной смеси на процесс подъема жидкости рабочий орган оказывает влияние лишь в течение доли периода колебания. В это время параметры колебания клапанного узла и жидкости одинаковы. Д. Д. Барканом и О. Я. Шехтером [8] для вибрационного погружения свай, а И. И. Блехманом [11] для вибротранспортирования в зависимости от значений амплитуд ускорений определены зоны устойчивости и периодичности колебаний. Так для движения одиночных частиц установлено наличие таких значений амплитуды ускорений грузоне-сущего органа, при которых частицы постоянно находятся над вибрирующей поверхностью, соударяясь с ней через равные промежутки времени, кратные периоду колебаний. Для существования и устойчивости таких режимов необходимо выполнение условия [c.91]

Расчет траектории движения одиночной частицы (см. разд. 2.14) является сравнительно простым, когда известна скорость жидкости [11]. Можно также оценить все детали турбулентного движения частицы хв этих условиях, когда Rep < 1. Действительно, после опубликований статей Чао [12] и Хьелмфелта и Мо-кроса [13] этот вопрос стал одним из немногих в [c.81]

При размерах частиц более 10 м поправкой Каннингхема пренебрегают, среду рассматривают как сплошную, а режим движения частиц называют гидродинамическим или стоксовским. В качестве характеристики движения одиночной частицы в сплошном газовом потоке принимают критерий Рейнольдса для нее который подсчитывают по соотношению [c.49]

При рассмотрении движения одиночных частиц (см. подраздел 3.2) в потоке сплошной среды принималось, что характеристики потока заданы, а частиць] в силу их низкой концентрации не оказывают существенного воздействия на эти характеристики. Однако с увеличением концентрации частиц подобное упрощение становится уже невозможным и приходится учитывать влияние взаимопроникающих фаз друг на друга. То же самое относится и к процессам фильтрации, при описании которых предполагалось отсутствие деформаций капиллярно-пористого тела (см. подраздел 2.2.13). [c.177]

Б теории применяется упрощенное дифференциальное уравнение движения одиночных частиц во вращаицемся потоке [c.41]

Более того, вызывает существенные возражения и сама исходная модель (рис. VI. 15). Опыт показывает (см. главу IV), что движение отдельной частицы внутри кипящего слоя не является независимым от движения ее ближайших соседей. Фактически внутри кипящего слоя имеются циркуляционные потоки совместно движущихся частиц. Эти группы или пакеты существуют определенное время, распадаются и собираются вновь. Представления Викке и Феттинга, что такой пакет заполняет весь пограничный слой вдоль поверхности теплообмена и замена пакетов хаотическим движением одиночных частиц, предложенная С. С. Забродским, являются очень сильными отклонениями (в противоположных направлениях) от истинной картины циркуляции твердой фазы в кипящем слое. [c.455]

Смотреть страницы где упоминается термин Движение одиночных частиц: [c.617] [c.111] [c.95] [c.157] [c.89]

Смотреть главы в:

Новый справочник химика и технолога Процессы и аппараты Ч1 -> Движение одиночных частиц

ПОИСК

Справочник химика 21

Химия и химическая технология