Уравнение притока тепла

С учетом (1.35)—(1.37) уравнения притока тепла (1.34) примут [c.49]

Используя соотношения Гиббса (1.159), уравнения притоков тепла и сохранения масс компонентов (из системы (1.58), (1.160), (1.162)), получаем явное выражение для субстанциональной производной энтропии полидисперсной смеси с фазовыми превращениями [c.61]

Подставляя в (1.43) уравнения притока тепла (1.38) и уравнения баланса кинетической энергии (1.39), получим [c.51]

Выведем осредненные уравнения притоков тепла. Имеет место соотношение [c.124]

Тогда уравнение притока тепла к поверхности раздела фаз запишется в виде [c.23]

Выведем уравнения притока тепла. Введем поверхностную составляющую внутренней энергии смеси и . Тогда соотношение для всей внутренней энергии смеси будет иметь вид [c.35]

Уравнение притока тепла к г-фазе имеет вид [c.35]

Уравнение притока тепла к несущей фазе имеет вид [c.36]

Учитывая, что рЕ=р и+Х), и подставляя вместо du dt, dЖ dt в выражение (1.82) их значения из уравнений притоков тепла (1.79) — (1.81) и сохранения импульсов (1.77) и (1.78), представим явное выражение для субстанциональной производной полной энергии смеси [c.37]

Выведем уравнения притоков тепла к фазам. Аналогично предыдущему примем гипотезы аддитивности основных термодинамических характеристик по массам фаз, т. е. [c.42]

Уравнение для внутренней энергии фазы (1.1.44) получено из формальных балансовых соотношений, и конкретизация каждого из слагаемых в правой части (например, определение и с.) может быть связана со значительными трудностями. Как это будет показано ниже, лучше и нагляднее исходить из аналогичного соотношения, записанного в виде уравнения притока тепла г-й фазы в общепринятом виде, который не зависит от граничных и внешних (для г-й фазы) условий и не зависит явно [c.29]

Выведем уравнения притоков тепла к фазам. Принимая гипотезу аддитивности основных термодинамических характеристик по массам фаз и проводя выкладки аналогично проводимым выше, запишем уравнения притоков тепла к частицам размером (объемом) г, к поверхности раздела фаз данных частиц и к фазе зародышей с учетом соударения кристаллов и возможного откалывания мелких частиц при соударении [c.50]

Подставляя в соотношение (1.151) уравнения притоков тепла (1.146) и 0-147), работы внутренних сил (1.148) —(1.150) и уравнения кинетических энергий, полученные из соотношений (1.131), [c.57]

Запишем явное соотношение для субстанциональной производной энтропии смеси, в которой происходит рост и истирание кристаллов несущей фазой, учитывая соотношения (1.344) — (1.347), уравнения притоков тепла и сохранения компонента [c.100]

Из уравнения сохранения энергии и импульса следует уравнение притока тепла вдоль траектории микрочастиц [c.114]

Используя формулы (1.474), (1.476), (1.478), (1.479), запишем осредненное уравнение притока тепла к несущей фазе [c.125]

От уравнений сохранения полных энергий фаз (2.4) можно перейти к уравнениям притока тепла, которые имеют неоднородные члены, описывающие источники тепла работу сил трения между фазами кинетическую энергию масс, претерпевающих химические превращения (передается только в газ) теплообмен между фазами 0, работу сил давления, возникающую за счет изменения удельного объема фаз. [c.89]

Уравнения движения удовлетворяются тождественно, так как = О, Р = Р 1). Уравнения притока тепла в энтальпийной форме имеют вид [c.113]

Применяя формулу (1.2.34) для i = м, и (1.2.23) для = = из (1.2.53) получим осредненное уравнение притока тепла i-й фазы ) [c.59]

Тогда уравнение энергии S-фазы можно переписать в виде уравнения притока тепла [c.82]

Уравнения притока тепла фаз. Тепловой энергией S-фазы можно пренебречь (в силу ее пренебрежимо малой массы) и учитывать только ее упругую энергию из-за поверхностного натяжения ), чему соответствует [c.82]

Если пренебречь также работой вязких напряжений, то уравнение притока тепла на межфазной границе при(мет вид [c.82]

Вычитая уравнение кинетической энергии (1.3.55) из уравнения энергии второй фазы (1.3.52) и учитывая выражение для 22, следующее из (1.3.57) и (1.3.58), получим уравнение притока тепла дисперсной фазы [c.82]

Если несущая фаза является паром вещества капель или частиц. ТО следует учитывать условие нормировки (1.3.74) для ю — го-Вычитая из уравнения полной энергии смеси уравнения кинетических энергий фаз, следующие из уравнений импульсов в виде (1.3.45) или (1.3.48), уравнение притока тепла второй (несжимаемо ) фазы и учитывая уравнение притока тепла на межфазной границе, получим уравнение притока тепла газовой фазы, соответствующее принято системе уравнений и близкое к (1.1.45) или (1.3.66) [c.91]

Уравнение притока тепла для газа можно переписать в виде [c.102]

В результате уравнение притока тепла для газа преобразуется в дифференциальное уравнение для давления газа в пузырьке [c.102]

Аналогично имеем уравнения энергии смеси и уравнения притока тепла дисперсных фракций [c.135]

Работа поверхностных сил. Уравнения притока тепла. Работа внешних поверхностных сил V определяется вектором с, который, обобщая (1.1.58) и (1.3.37), зададим в виде [c.139]

Если пренебречь величиной 02иа101 (в силу ее малости), то уравнение притока тепла к поверхности раздела фаз переходит в алгебраическое уравнение относительно Тд. [c.29]

Выведем уравнения притоков тепла к фазам. Примем, что работу по разлому частицы совершает мешающее устройство, что и происходит на самом деле. Для вывода соотношения о перераспределе- [c.55]

Вывод соотношения (1.484) аналогичен выводу соотношения (1.466). Используя формулы (1.475), (1.482) —(1.484), запишем осредненные уравнения притока тепла к частице раамера (объема) г [c.126]

С < Со. За исключением величины подъемной силы, в уравнепиях количества движения плотность всюду при выводе исходной системы считается постоянной. Предполагаются постоянными и другие свойства жидкости коэффициенты вязкости, теплонроводности, удельной теплоемкости, диффузии. При написании уравнений притока тепла и диффузии будем пренебрегать выделением тепла за счет вязкой диссипации и работы сил сжатия, термо- и бародиффузионными эффектами (см., например, [25], [c.205]

Подставим уравнение притока тепла (см. (1.1.56)) в соотношение Гиббса (1.1.48) и, учитывая (1.1.53) и (1.1.50), получим выражение, определяющее d sjdt. Подставляя его в (1.1. 5), получим явное выражение для субстанциональной производной энтропии смеси [c.36]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология